|
7feb=13:00; 27.2.2007
feb07information for February of 2007=информация за февраль 2007 года
----------
----------
13:00; 27.2.2007:
-----
[1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] или [25].
-----
Volume 82, Number 5, Physical Review Letters, 1 February 1999. pages: 888-891.
Title: Spase-Time Variation of Physical Constants and Relativistic Corrections in Atoms.
Authors: Dzuba, Flambaum, Webb.
School of Physics, University of New South Wales, Sydney, New South Wales 2052, Australia
Received 12 February 1998.
-----
1 статья представлена здесь 1. [1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] или [25].
---
Здесь вводится в компьютер текст на русском языке с рукописного варианта.
Есть возможность сверить правильность перевода с английского языка на русский язык путем сравнения с оригиналом на английском языке.
----------
1. [1Feb99DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] или [25].
---
Перевод с английского языка на русский язык:
Название: Вариация физических констант во времени и в пространстве и релятивистские поправки в атомах.
Авторы: Владимир Дзюба, Виктор Фламбаум, Вэбб.
Получено 12 февраля 1998 года.
Опубликовано 1 февраля 1999 года.
---
14 источников в библиографии и ссылках на источники.
1 таблица (она же формула).
3 пронумерованных формулы.
--
Аннотация:
Системы поглощения высокого красного смещения, обнаруженные в оптических спектрах квазаров, дают мощное средство для ограничения возможных вариаций физических "констант" вселенной во времени и пространстве. Демонстрируется, что высокая чувствительность к вариации постоянной тонкой структуры альфа может быть получена из сравнения спектров тяжелых и легких атомов. Мы выполнили расчеты для Mg I, Mg II, Cr II, Fe II, для которых доступны точные квазарные и лабораторные спектры. Так же обсуждаются некоторые возможности для наблюдения улучшенных эффектов в вариациях фундаментальных констант.
---
Возможная вариация фундаментальных физических констант в расширяющейся вселенной была впервые предложена Дираком [1.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum]. Этот предмет представляет особый интерес в нестоящее время из-за новых возможностей, открытых объединяющими теориями такими, как теория струе и М-теория, что привело к ожиданию возможного существования компактных размерностей пространства. Эти "константы", видимые в 3-х-мерном под-пространстве этой теории, будут варьироваться с той же скоростью, что и любое изменение, проходящее в масштабе длин этих дополнительных компактных размерностей (смотрите, например [2.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum]). Системы поглощения квазаров представляют собой идеальные лаборатории для поиска любой вариации во времени и пространстве фундаментальных констант путем сравнения атомных спектров от удаленных объектов с лабораторными спектрами (смотрите, например [3.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] и ссылки там).
Этот энергетический масштаб атомных спектров в нерелятивистском пределе дается атомной единицей m*e^4/h^2. В этом пределе все атомные спектры пропорциональны этому числовому значению и не может быть обнаружено никаких изменений фундаментальных констант.
Действительно, любое изменение в атомной единице будет поглощено в определение параметра красного смещения 1+z=omega/omega'''' (omega'''' - частота красного смещения (частота , включающая частоту красного смещения), а omega - частота в лаборатории). Однако, любое изменение фундаментальных констант может быть найдено путем измерения относительного размера релятивистских поправок, которые пропорциональны альфа^2, где альфа = e^2/(h*c) - постоянная тонкой структуры [4.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum].
Было бы естественным ограничить любое изменение из измерений спин-орбитального ращепления в пределах мультиплета тонкой структуры. Однако, это не самый эффективный метод, и он даже может дать неправильные результаты, поскольку другие релятивистские эффекты игнорируются.
Цель этой части работы - продемонстрировать то, что изменение в альфа дает эффект на порядок больше в разнице между частотами перехода в тяжелых и легких атомах (или молекулах) по сравнению с разницей для переходов в пределах одного (единственного) мультиплета.
Мы выполнили расчет зависимости частот перехода от альфа для Fe II, Cr II, Mg I [смотрите уравнение (3.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum)] и Mg II [смотрите уравнение (2.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum)], где существуют точные данные как для лабораторных, так и для квазаровских спектров.
Другие возможности включают сравнения разных оптических переходов, например, s-p и p-d в том же атоме или молекуле, или сравнения микроволновых переходов в молекулах, которые содержат вращательные и сверх-тонкие интервалы.
Мы так же предлагаем 2 других потенциальных метода (видимо более подходящих для лабораторных экспериментов, чем для наблюдений высокого красного смещения) для обнаружения каких-либо изменений альфа.
Первый - это использовать переходы между "случайно" выродившимися уровнями одного и того же атома или молекулы. Это вырождение было бы высоко чувствительным к очень малым изменениям альфа. Например, в атоме Dy 2 вырожденных уровня противоположной четности [5.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum]. Частота Е1- перехода между ними меньше, чем сверх-тонкое расщепление каждого уровня. В результате, относительный эффект изменения альфа улучшается на 5 порядков (относительно размера релятивистского эффекта к частоте перехода). Похожие эксперименты со случайно вырожденными молекулярними уровнями, принадлежащими к различным электронным термам, - так же чевствительны к очень малым изменениям отношения масс нуклона и электрона. Это связано с тем, что разность энергий электрона может компенсироваться разницей в вибрационной и вращательной энергиях ядер. Как известно, масса ядра является функцией констант сильного взаимодействия и конденсатов вакуума. Проблема здесь - найти "вырожденные" уровни узкой ширины.
-----
9:00; 27.2.2007:
Второй потенциальный метод - проведение точных измерений разницы между частотами двух переходов узкой ширины в разных атомах или молекулах. Если эта разница очень мала, то она может быть измерена с очень высокой абсолютной точностью, поскольку ограничения, ассоциируемые с точностью калибровки абсолютной частоты не имели бы отношкеия к делу (смотрите, например, измерения для Hg II и H [6, 7.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum]). Для линии Hg II 35514 1/см сдвиг частоы, соответствующий DELTA(alpha)/alpha = 10^{-15} есть примерно 3 Гц, что больше, чем естественная ширина линии 1.8 Гц.
Для объяснения преимуществ наших предложений, начнем с простых аналитических оценок релятивистских эффектов в частотах переходов. Вклад релятивистской поправки к энергии может быть получен как величина ожидания <V> релятивистского возмущения V, которое велико только в окрестности ядра. Волновая функция внешнего электрона возле ядра представляется, например, в [8.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum]. Простой расчет релятивистской поправки к энергии внешнего электрона дает следующий результат:
DELTA_n =-m*e^4*Z^2_a*(Z*alpha)^2*[1/(j+1/2)-C(j,l)]/(2*h^2*nu^3)
= E_n*(Z*alpha)^2*[1/(j+1/2)-C(j,l)]/nu, (1.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum)
где Z - заряд ядра, l и j - орбитальный и полный угловые моменты электрона, Z_a - заряд, "видимый" внешним электроном вне атома, то есть, Z_a = 1 для нейтральных атомов, Z_a = 2 для одно-зарядных ионов и так далее, а nu - эффективное главное квантовое число, определяемое, как E_n = - m*e^4*Z^2_a/(2*h^2*nu^2), где E_n - энергия электрона. Для водородо-подобных ионов nu=n, Z_a=Z, где n - главное квантовое число. Для описания вклада много-частичных эффектов в релятивистскую поправку DELTA_n мы ввели параметр C(j,l). Действительно, одночастичная релятивистская поправка увеличивает притяжение электрона к ядру и делает радиус электронного облака меньше. В результате, атомный потенциал, который является ядерным потенциалом, экранированным электронами остова, становится слабее. Это уменьшает энергию связи внешнего электрона. Следовательно, многочастичный эффект имеет противоположный знак прямому одночастичному релятивистскому эффекту. Точные многочастичные расчеты, описанные ниже, показывают, что C(j, l) для орбиталей s и p, примерно 0.6. Мы видим, что релятивистская поправка большая и отрицательная для самых низких состояний s1/2 и p1/2, когда nu мало и j=1/2. Ращепление тонкой структуры дается при помощи DELTA_{ls} = E(p3/2) - E(p1/2). Релятивистская поправка может быть большой и положительной для самых низких d-состояний. Уравнение (1.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum) может использоваться для полу-эмпирических оценок релятивистских поправок.
В спектрах систем поглощения квазаров наблюдались переходы из основного состояния. Понимание того, как наблюдаемые частоты этих переходов зависят от релятивистских эффектов позволяет нам искать какие-либо относительные изменения альфа на протяжении длительного промежутка времени между ранними эпохами, описываемыми данными квазаров и сеогодняшним днем. Тонкое ращепление в возбужденных состояниях меньше, чем релятивистская поправка в основном состоянии, поскольку плотность возбужденного электрона возле ядра меньше. Таким образом, тонкое ращепление Е1- перехода из основного состояния (например s-p), существенно меньше, чем абсолютный сдвиг частоты перехода s-p. При C(j, l) = 0.6 релятивистский сдвиг средней энергии р- электрона E(p)=2/3E(p3/2)+1/3E(p1/2) близок к нулю. Поэтому, средний релятивистский сдвиг частоты перехода s-p в основном дается сдвигом энергии состояния s: DELTA(p - s) ~= -DELTA(s).
Относительный резмер релятивистских поправок пропорционален Z^2, так, что они меньше в легких атомах. Поэтому, мы можем ограничить какое-либо изменение альфа путем сравнения частот перехода в тяжелых и легких атомах (или двух тяжелых атомах таких, как Fe II и Cr II, где релятивистские сдвиги частоты имеют противоположные знаки). Мы подчеркиваем, что наиболее точная и действенная (эффективная) процедура должна включать все релятивистские поправки и анализ всех доступных линий (скорее, чем тонкое ращепление только в пределах одного мультиплета).
Для получения точных величин сдвигов релятивистской частоты, мы выполнили вычисления атомных спектров, используя многочастичную теорию возмущений. Mg II - простая система с одним электроном поверх заполненных оболочек. В этом случае мы использовали полный набор релятивистских хартри-фоковских энергий и волновых функций как нулевое приближение, а затем вычисляли все корреляционные поправки второго порядка в остаточном электрон-электронном взаимодействии (этот подход описан в [9.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum]).
Расчет методом из первых принципов воспроизводит экспериментальные уровни энергии внешнего электрона в Mg II с точностью 0.2% (одноэлектронные уровни энергии в многочастичной задаче определяются как энергии ионизации со знаком минус). Для нахождения величины релятивистских поправок мы выполняли расчеты для 3-х значений alpha: alpha=alpha_l, alpha=sqrt(7/8)*alpha_l, alpha=sqrt(3/4)*alpha_l, где alpha_l - лабораторное значение alpha. Сосчитанные релятивистские поправки к уровням энергии внешнего электрона такие DELTA(3s)=-189.4, DELTA(3p1/2)=-72.1, DELTA(3p3/2)=24.4, DELTA_{ls}=96.5 1/см. Обратите внимание на то, что многочастичные поправки изменяют знак DELTA(3p3/2). Удобное представление окончательных результатов дается в следующей форме:
3s1/2 - 3p1/2:
omega_1=35669.298(2)+119.6[(alpha/alpha_l)^2-1] 1/см,
3s1/2 - 3p3/2:
omega_2=35760.848(2)+211.2[(alpha/alpha_l)^2-1] 1/см. (2.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum)
Первый член в каждой формуле - это лабораторное значение частоты (осреднение по изотопам Mg; подробная информация, включая изотопические сдвиги, может быть найдена в [10, 11.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum]), а второй член дает зависимость от альфа. Мы немного изменили величины рассчитывемых коэффициентов так, чтобы воспроизвести точно экспериментальное значение тонкого ращепления DELTA_{ls}=91.6 1/см (при альфа=0 тонкое ращепление должно исчезнуть).
Сейчас рассмотрим атомы с несколькими валентными электронами, такие, как Mg I, Fe II. Здесь мы так же имеем переходы s-p из основных состояний, и полу-эмпирическая формула (1.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum) может быть использована для оценки релятивистского сдвига энергии. Однако, для точного расчета релятивистского сдвига для каждого перехода, мы проводим релятивистские многочастичные расчеты для уровней энергии. Мы использовали релятивистский метод Хартри-Фока для конструирования базисного набора одноэлектронных орбиталей и метод наложения конфигураций для получения многоэлектронной волновой функции валентных электронов. Корреляции между остовом и валентыми электронами так же включались с помощью многочастичной теории возмущений [12.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum]. Подробности этих вычислений будут представлены в более длинной части работы. Мы получили следующие результаты для часто сильных Е1-переходов из основного состояния Mg I (3s^2 ^1 S_0 - 3s3p ^1 P_1), Fe II (3d^6 4s ^6 D_{9/2} членов мультиплетов 3d^4 4p ^6 D, ^6 F, ^6 P), Cr II (3d^5 ^6 S_{5/2} мультиплетов 3d^4 4p ^6 F, ^6 P) как функции альфа (в 1/см)
Mg I ^1 S_0: omega=35051.277(1)+106x-10y,
Fe II ^6 D_{9/2} omega=38458.9871(30)+1394x+38y,
^6 D_{7/2} omega=38660.0494(30)+1632x+0y,
^6 F_{11/2} omega=41968.0642(30)+1622x+3y,
^6 F_{9/2} omega=42114.8329(30)+1772x+0y,
^6 F_{7/2} omega=42237.0500(30)+1894x+0y,
^6 P_{7/2} omega=42658.2404(30)+1398x-13y,
Cr II ^6 F_{3/2} omega=46905.17-1624x-25y,
^6 F_{5/2} omega=47040.35-1493x-21y,
^6 F_{7/2} omega=47227.24-1309x-18y,
^6 P_{3/2} omega=48398.941-1267x-9y,
^6 P_{5/2} omega=48491.105-1168x-16y,
^6 P_{7/2} omega=48632.125-1030x-13y, (3.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum)
где x=(alpha/alpha_l)^2 -1, y=(alpha/alpha_l)^4 -1. Значения лабораторных частот (alpha=alpha_l) были взяты из [11, 13.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum]. Результаты для других атомов, удобных для астрофизических измерений (Mn II, Fe I, Ni I, Zn II, Ge II, C II, C IV, N V, O I, Al III, Si IV, Ca I, Ca II) будут представлены в другом месте (elsewhere).
Можно использовать уравнения (2.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum) и (3.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum) для подгонки линий Fe II, Cr II, Mg I, Mg II в системах поглощения квазаров для ограничения любых вариаций альфа.
Мы видим, что разница между этими частотами для легких и тяжелых атомов имеет релятивистский эффект, который на порядок больше, чем разница между частотами в пределах одного мультиплета (отметьте, что правило отбора |J_f - J_i|=<1 позволяет переходы в немногие ближние компоненты только (для) каждого мультиплета). Для видов, представленных выше, максимальный эффект получается в результате сравнения линий Fe IIи Cr II, где релятивистские эффекты имеют противоположные знаки (поскольку есть переходы s-p в Fe II и переходы d-p в Cr II). Наши результаты для Mg II и Fe II уже использованы для поиска вариации альфа в ссылке [14.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum].
Уравнение (1.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum) показывает, что следует ожидать наибольшего релятивистского сдвига для переходов s-d (или d-s) в тяжелых атомах. Однако, эти переходы не могут наблюдаться в системах поглощения квазаров, но могут быть подходящими для использования в лабораторных экспериментах. Естественная ширина линии для этих переходов Е2 очень мала. Более того, уже существуют очень точные измерения частоты многих таких переходов, поскольку они используются как стандарты атомной оптической частоты. Среди них, узкий переход Hg-II 5d^{10} 6s ^2S_{1/2} - 5d^2 6s^2 ^2D_{5/2} имеет наибольший сдвиг релятивистской частоты: омега =35514-29708х-976у 1/см. Поскольку это переход d-s, у него очень большой релятивистский сдвиг противоположного знака по отношению к переходам s-p.
Еще одна интересная возможность состоит в использовании переходов между случайно вырожденными уровнями в одном и том же атоме.
Такие метастабильные уровни есть, например, в атоме Dy: два уровня противоположной четности J=10 4f^{10} 5d6s и4f^9 4d^2 6s, лежащие на 19797.96 1/см выше основного состояния. (Эта пара уровней использовалась для изучения нарушения четности в ссылке [5.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum]). Есть другие примеры случайно вырожденных уровней в редко-земельных и actinide- атомах и много близких уровней в других тяжелых атомах и ионах (при отсутствии вырождения нужно искать переходы s-d или s-p, где релятивистские эффекты больше). Там, где имеет место "случайное" вырождение, вклады релятивистских поправок к частоте Е1- перехода в тяжелом атоме (~1000 1/см) компенсируются разницей в энергиях кулоновского взаимодействия (этих) двух конфигураций. Однако, если альфа варьируется во времени, то эта компенсация со времением исчезнет. Таким образом, мы имеем поправку ~1000 1/см[(alpha/alpha)^2 -1] к очень малой (<0.01 1/см) частоте перехода. Можно измерить, например, временную зависимость отношения частот для переходов между сверх-тонкими компонентами этих двух состояний. Для случайно вырожденных уровней, принадлежащих к разным термам (членам) электрона в молекуле, можно иметь улучшенные эффекты в изменении как альфа, так и массы нуклона. В последнем случае множитель (фактор) улучшения - отношение энергии вибрации к малой частоте (этого) перехода.
Мы благодарны О. Сушкову, Д. Будкеру и J. Vigue за полезные дискуссии.
----
E-mail address: V.Dzuba@unsw.edu.au
http://www.dzuba.phys.unsw.edu.au/~dzuba
----
** Ссылки на источники:
[1.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] P. A. M. Dirac, Nature (London) 139, 323 (1937).
[2.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] W. Marciano, Phys. Rev. Lett. 52, 489 (1984), J. D. Barrow, Phys. Rev. D 35, 1805 (1987), T. Damour and A. M. Polyakov, Nucl. Phys. B423, 596 (1994).
[3.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] D. A. Varshalovich and A. Y. Potekhin, Space Sci. Rev. 74, 259 (1995).
[4.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] Другие возможности включают сравнение сверх-тонкой частоты перехода с молекулярным вращательным интервалом, который в настоящее время дает наилучший предел (ограничение) на изменение alpha^2*g_p, где g_p - магнитный g-фактор протона - смотрите
M. J. Drinkwater, J. K. Webb, J. D. Barrow, and V. V. Flambaum, Mon. Not. R. Astron. Soc. 295, 457 (1998).
Наилучший предел (ограничение) для alpha^2*g_p*m_e/m_p был получен в работе L. L. Cowie and A. Songaila, Astrophys. J. 453, 596 (1985), из сравнения сверх-тонких и оптических линий.
[5.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] V. A. Dzuba, V. V. Flambaum, and I. B. Khriplovich, Z. Phys. D 1, 243 (1986), A. T. Nguyen, D. Budker, D. DeMille, and M. Zolotorev, Phys. Rev. A. 56, 3453 (1997).
[6.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] J. C. Berquist, W. M. Itano, F. Elsner, M. G. Raizen, and D. J. Wineland, Light Induces Kinetic Effects on Atoms, Ions and Molecules, edited by L. Mot, S. Gozzini, C. Gabbanini, E. Arimondo, and F. Strumia (ETS Editrice, Pisa, 1991).
[7.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] T. Udem, A. Huber, B. Gross, J. Reichert, M. Prevedilli, M. Weitz, and T. Hansch, Phys. Rev. Lett. 79, 2646 (1997).
[8.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] I. I. Sobelman, Introduction to the Theory of Atomiv Spectra (Nauka, Moscow, 1977) (in Russian).
[9.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] V. A. Dzuba, V. V. Flambaum, and O. P. Suchkov, J. Phys. B 16, 715 (1983),
V. A. Dzuba, V. V. Flambaum, P. G. Silvestrov, and O. P. Sushkov, J. Phys. B 20, 1399 (1987),
V. A. Dzuba, V. V. Flambaum, and O. P. Sushkov, Phys. Lett. A 140, 493 (1989).
[10.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] R. E. Drullinger, D. J. Wineland, and J. C. Bergquist, Appl. Phys. 22, 365 (1980).
[11.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] J. C. Pickering, A. P. Thorne, and J. K. Webb, Mon. Not. R. astron. Soc (не опубликавано по состоянию на начало 1999 года, но сейчас в 2007 году, видимо, уже опубликовано).
[12.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] V. A. Dzuba, V. V. Flambaum, and M. G. Kozlov, Phys. Rev. A 54, 3948 (1996).
[13.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] G. Nave, R. C. M. Learner, A. P. Thorne, and C. J. Harris, J. Opt. Soc. Am. B. 8, 2028 (1991),
J. Sugar and C. Corliss, J. Phys. Chem. Ref. Data 14, Suppl. No. 2 (1985),
D. C. Morton, Astrophys. J. Suppl. 77, 119 (1991),
81, 883 (1992).
[14.1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] J. K. Webb, V. V. Flambaum, C. W. Churchill, M. J. Drinkwater, and J. D. Barrow, preceding Letter, Phys. Rev. Lett. 82, 884 (1999).
. . . . .
----
13:00; 27.2.2007.
-----
[1Feb99-98DFW-Webb-Dzuba-Flambaum] или [25].
-----
13:00; 27.2.2007.
----------
----------
----------
----------
15:20; 26.2.2007:
-----
1 статья представлена здесь 1. [D4Mg3DBFK.Dzuba.Julian.Kozlov] или [BDFK4(3)].
---
Здесь вводится в компьютер текст на русском языке с рукописного варианта. Нет возможности сверить правильность перевода с английского языка на русский язык путем сравнения с оригиналом на английском языке.
----------
1. [D4Mg3DBFK.Dzuba.Julian.Kozlov]
---
Перевод с английского языка на русский язык:
Название: Ррасчет НК для изотопического сдвига в Mg I.
Авторы: Julian Berengut, Владимир Дзюба, Виктор Фламбаум, Михаил Козлов.
Датировано в тексте: 23 декабря 2003 года (в черновике на Интернете).
Содержание:
Аннотация
I.D4Mg3DBFK.Dzuba.Julian.Kozlov. Введение
II.D4Mg3DBFK.Dzuba.Julian.Kozlov. Метод
III.D4Mg3DBFK.Dzuba.Julian.Kozlov. Расчет и результаты
IV.D4Mg3DBFK.Dzuba.Julian.Kozlov. Заключение
V.D4Mg3DBFK.Dzuba.Julian.Kozlov. Благодарности
VI.Ссылки на источники. D4Mg3DBFK.Dzuba.Julian.Kozlov.
---
18 источников в библиографии и ссылках на источники.
2 таблицы.
--
Аннотация:
Мы представляем метод расчета из первых принципов изотопического сдвига сдвига в атомах с несколькими валентыми электронами, основанный на расчете энергии методом наложения конфигураций. Основная мотивация для развития (этого) метода - необходимость анализа того, могут ли различия в изотопической распространенности в ранней вселенной дать вклад в наблюдаемые аномалии в спектрах поглощения квазаров. В настоящее время, наилучшее объяснение этих аномалий - предположение о том, что альфа было меньше в раннюю эпоху. Мы демонстрируем, что мы можем выполнить расчет изотопического сдвига в магние с хорошей точностью.
----
-----
15:20; 26.2.2007.
----------
----------
---------
---------
14:20; 26.2.2007:
---
Козлов Михаил, доклад 3 (25 ноября 2005 года)
(перевод с английского языка на русский язык)
---
коды: [KDT3] или [3KT3], или [К3], или [3КД3], или [Talk3Kozlov-3], или [3Kozlov3Talk25nov03]
доклад-3 Козлова.
---
Здесь вводится в компьютер текст на русском языке с рукописного варианта. Нет возможности сверить правильность перевода с английского языка на русский язык путем сравнения с оригиналом на английском языке.
----------
страница 1:
Название: Высоко-точные расчеты для атомов и атомные проверки фундаментальных законов.
----------
страница 2:
* Зачем нам по-прежнему нужно развивать атомную теорию?
* Теория атомов с несколькими валентными электронами.
* Проверки теории (спектры, величины, ожидания, амплитуды переходов).
* Несохранение четности (PNC) в атомах и проверки стандартной модели.
* Анапольные моменты ядерных и слабых ядерных сил.
* Поиск вариации фундаментальных констант во времени.
----------
страница 3:
Каковы пределы точности атомной теории?
* Типичный атом (ион) - многоэлектронная система с несколькими электронами в открытых оболочках.
* Корреляционные поправки к частотам переходов и допустимые амплитуды Е1-переходов - обычно ~10%;
для сверх-тонкой структуры и взаимодействий PNC - ~ 30%.
* QED- поправки к частотам: ~0.1% и 1% для амплитуд PNC и для HFS.
* Радиусы (radii) заряда ядра известны с точность. 1%;
распределения магнитного момента (для HFS) и нейтронные распределения (для PNC) известны с точностью до нескольких процентов.
----------
страница 4:
Какая точность теории нам нужна?
* Атомные частоты известны из эксперимента до 7-8 (цифр) знаков; иногда - до 12-15 знаков (цифр). Для таких систем, как Н и Не, теория не конкурентноспособна (конкурируема (competivive)). Поэтому QED - лучше всего проверенная теория. Для типичного атома теория дает точность 1 - 0.1% в лучшнм случае.
* Нам нужна теория для выделения радиусов (radii) заряда ядра, магнитного, квадрупольного и анапольного моментов из спектроскопических экспериментов. Поэтому точность, с которой мы знаем эти характеристики, часто ограничивается атомной теорией.
* Эффекты PNC в тяжелых атомах размером в 10^{-8} - 10^{-5} и известны из эксперимента с точностью 1-3%. Теоретическая точность 3 - 0.5%. Это позволяет проверить стандартную модель на уровне радиационных поправок.
----------
страница 5:
Метод эффективных операторов для валентных электронов (НК+МЧТВ)
(похоже на другой доклад)
----------
страница 6:
Формализм НК+МЧТВ
(похоже на другой доклад)
----------
страница 7:
Связанные диаграммы для оператора само-энергии СИГМА
(похоже на другой доклад)
----------
. . . .
----------
страницы 9 и 10 содержат диаграммы.
----------
страница 11 содержит таблицы и формулы.
----------
страница 12:
Экспериментальные и теоретические значения R=10^8*IM E1 PNC/M1 для перехода в ^{208} Tl 6p1/2 --> 6p3/2.
Эксперимент
Оксфорд: Edwards и другие (1995) -15.68(45)
Majumder, Tsai (1999)^1 -15.00(45)
Сиетл: Vetter и другие (1995) -14.68(17)
Теория^2
(Значение стандартной модели Q_w =-116.8 предполагается)
Новосибирск: Дзюба и другие (1987) -15.0(5)
Notre Dame: Liu и другие (1997) -16.0(10)
Гатчина: Козлов и другие (2001) -15.1(4)
---
Сноски:
1: Масштабирование оксвордского результата.
2: Включает радиационную поправку (радиативную поправку) QED (-0.7%) (Кучиев, Фламбаум (02), Milstein, Сушков, Терехов (02))
----------
страница 13:
Астрофизический поиск вариации альфа.
----------
страница 14:
Атомные расчеты q и сдвига массы (MS).
. . . . . .
----------
страница 17:
Как убрать эффекты MS в поиске вариации альфа?
Рассмотрим 2 перехода одного и того же элемента:
omega_i=omega_{i,0}+q_i*x+k_i*delta(M)/M^2,
omega_j=omega_{j,0}+q_j*x+k_j*delta(M)/M^2.
Если мы точно знаем коэффициенты К, мы можем убрать М-зависимость путем взятия комбинации:
k_j*omega_i-k_i*omega_j=(k_jomega_i-k_i*omega_j)_o +(k_j*q_i-k_i*q_j)x .
Необходимы высоко-точные расчеты.
---
14:20; 26.2.2007.
---------
---------
---------
---------
11:40; 26.2.2007:
---
Козлов Михаил, доклад 2 (февраль 2005 года)
(перевод с английского языка на русский язык)
---
коды: [KF5] или [2KT5], или [КФ5], или [2КД5], или [Talk5Kozlov-2], или [F2Kozlov2Talk2005Feb]
доклад-2 Козлова.
---
Здесь вводится в компьютер текст на русском языке с рукописного варианта. Нет возможности сверить правильность перевода с английского языка на русский язык путем сравнения с оригиналом на английском языке.
----------
Название: Изучение фундаментальных симметрий с помощью атомов и молекул.
---
Сылки:
* Ginges, Flambaum, Phys. Rep., 397, 63 (2004)
Нарушение фундаментальных симметрий в атомах и проверки объединяющих теорий элементарных частиц.
* M. Quack, Angew. Chem. Int. Ed., 41, 4618 (2002)
Как важно нарушение четности для молекулярных и био-молекулярных chirality.
* I. B. Khriplovich. Gordon and Break, (1991)
New York. "Несохранение четности в атомных явлениях".
--
* Слабые взаимодействия и стандартная модель.
* Нарушение симметрии инверсии Р и симметрии обращения времени Т в атомной физике.
* Слабый заряд, анапольный момент, и момент Schiff ядра и электрический дипольный момент электрона.
* Высокая точность расчетов из первых принципов для атомов. Корреляции, релятивистские и QED-эффекты.
* Полу-эмпирические и из первых принципов пасчеты Р- нечетных и Р,Т- нечетных эффектов в двух-атомных (diatomic) молекулах.
. . . . . .
---
11:40; 26.2.2007.
---------
---------
---------
---------
11:00; 26.2.2007:
---
Козлов Михаил, доклад на ITAMP (Петербургский Институт Ядерной Физики, январь 2005 года)
(перевод с английского языка на русский язык)
---
коды: [KD5] или [KT5], или [КД5], или [1КД5], или [Talk5Kozlov-1], или [Kozlov1Talk2005Jan]
доклад-1 Козлова.
---
Здесь вводится в компьютер текст на русском языке с рукописного варианта. Нет возможности сверить правильность перевода с английского языка на русский язык путем сравнения с оригиналом на английском языке.
----------
Название: Вариация постоянной тонкой структуры (альфа) в пространстве и во времени, и эволюция распространенностей изотопов.
---
- Краткое содержание:
* Почему связаны вариация альфа и распространенности изотопов.
* Атомная теория вариации альфа и изотопические сдвиги.
* Анализ переходов, используемых в астрофизическом поиске вариации альфа.
* Якори и пробы (probes)
* Заключения (выводы)
----
- Расширенное содержание:
Астрофизический поиск вариации альфа.
Много-мультиплентный метод.
Что известно о вариации альфа?
Атомные расчеты q и сдвига масс (MS)
Как удалить эффект MS в поиске вариации альфа?
Якори и пробы (probes)
Пробы изотоп(ные)
Пробы вариации альфа, не чувствительные к изотопическим сдвигам.
Fe II
Чувствительность к изотопическим распространенностям.
Метод эффективных операторов для валентных электронов.
Формализм НК+МЧТВ.
Связанные диаграммы для оператора само-энергии СИГМА.
Сравнение с экспериментом SMS для ^{26} Mg и ^{24} Mg.
---
страница 3:
*** Астрофизический поиск вариации альфа:
Предположим, что альфа может варьироваться в пространстве-времени. Тогда для всех удаленных квазаров все атомные частоты будут сдвинуты:
omega_i = omega_{i,0} + q*x+ . . .,
x=(alpha/alpha_0)^2 - 1, alpha=e^2/(hc),
где alpha_0 = 1/137. . . . и omega_{i,0} - лабораторные значения.
Свет от удаленных объектов имеет красное смещение из-за расширения вселенной. Можно исключить космологическое красное смещение путем взятия отношения частот:
omega_i/omega_k = (omega_i/omega_k)_0*(1+((q_i*omega_k-q_k*omega_i)/(omega_i*omega_k))_0*x).
---
страница 4:
*** Много-мультиплентный метод:
В много-мультиплетном методе все имеющиеся (доступные) линии сравниваются друг с другом с целью определения альфа.
Это позволяет:
(1) Увеличить статистику.
(2) Увеличить (этот) эффект путем учета сдвигов всех линий, скорее, чем установки мультиплета.
(3) Средние систематические погрешности, вызванные возможными изотопическими сдвигами.
---
страница 5:
*** Что известно о вариации альфа?
Наблюдения спектров квазаров на расстояниях ~ 10 миллиардов световых лет, результаты которых представлены в работе Murphy и других, указывают на то, что в прошлом альфа было немного меньше. По крайней мере 2 другие группы исследователей ищут такие отклонения в спектрах удаленных квазаров, но их результаты соответствуют не варьирующемуся альфа:
DELTA(alpha)/alpha =10^{-5}*(-0.57(11)) Murphy и другие (2003)
DELTA(alpha)/alpha =10^{-5}*(-0.04(19)(27)sys) Quast и другие (2004)
DELTA(alpha)/alpha =10^{-5}*(-0.06(6)) Srianand и другие (2004)
Эти сдвиги частоты - такого же порядка (величины) как и типичные изотопические сдвиги. Поэтому возможные измениения в распространенностях изотопов могут быть одним из источников систематических погрешностей в поиске вариации альфа.
----
страница 6:
*** Атомные расчеты q и сдвига массы (MS)
Для нахождения q_i мы выполняли полностью релятивистские расчеты атомных частот для достаточно малых значений x=(alpha/alpha_0)^2 - 1: q_i~=4*[omega_i(x=1/8)-omega_i(x=-1/8)]. Из-за ядерного эффекта recoil атомные частоты зависят от массы ядра М. Если она меняется на delta(M), то атомная частота тоже изменяется:
omega_i = omega_{i,0} +K_{i, MS} delta(M)/M^2.
Есть 2 вклада в K_{MS}. Нормальный сдвиг массы электрона m уменьшенной массой mu=m/(M(m+M)).
----
страница 7:
*** Удельный сдвиг массы (SMS) описывается двухэлектронным оператором: H_{SMS} = SIGMA_{i > < k} (p_i*p_k)/M,
где p_i - момент электрона i и M - масса ядра. Этот оператор похож на оператор Брейта, который описывает релятивистские поправки к кулоновскому взаимодействию. H_{SMS} добавляется к многоэлектронному гамильтониану: H_{lambda} = H_0+lambda*M*H_{SMS}. Задача на собственные значения для этого гамильтониана решается для +лямбда и для -лямбда. Тогда (затем) K_{SMS} дается с помощью выражения:
K_{SMS} ~=(E_{+lambda}-E_{-lambda})/(2*lambda)
Расчеты коэффициентов q и K_{SMS} очень похожи.
----
страницы 8 и 9 содержат таблицы.
----
страница 10:
*** Как убрать эффект MS при поиске вариации альфа?
Рассмотрим 2 перехода одного и того же элемента:
omega_i=omega_{i,0}+q_i*x+k_i*delta(M)/M^2,
omega_j=omega_{j,0}+q_j*x+k_j*delta(M)/M^2
Если коэффициенты к точно известны, то можно убрать зависимость от М путем взятия комбинации:
k_j*omega_i-k_i*omega_j=(k_j*omega_i-k_i*omega_j)_0+(k_j*q_i-k_i*q_j)*x.
Аналогично, если точно известны коэффициенты q, то можно убрать зависимость от альфа:
q_j*omega_i-q_i*omega_j=(q_j*omega_i-q_i*omega_j)_0+(q_j*k_i-q_i*k_j)*delta(M)/M^2.
Вывод: необходимы атомные расчеты высокой точности.
----
страница 11:
*** Якори и probes:
При поиске вариации альфа и/или изотопических распространенностей удобно иметь "якорные" линии, которые не чувствительны к вариации обоих параметров. В таблице есть только одна такая линия для Si II:
A_I=omega*(^2 P^0_{1/2} --> ^2 S_{1/2})_{Si II} =65495 1/см.
Предпочтительно иметь более одного якоря. Однако, у всех остальных линий либо относительно большое q, либо K_{MS}, либо и то, и другое.
----
страница 12:
У ионов алюминия, кислорода и марганца только по одному изотопу. Предполагая, что посчитанные значения q точные, можно убрать зависимость от альфа путем использования комбинаций частот. Для ^{16} O и ^{27} Al могут быть сформированы следущие якори:
A_{II}=0.62*omega*(^4 S^o_{3/2} --> ^4 P_{5/2})_{O_{II}}
-0.38*omega*(^4 S^o_{3/2} --> ^4 P_{1/2})_{O_{II}}=29650 1/см,
A_{III}=0.59*omega*(^1 S_o --> ^3 P_o)_{Al_II}
-0.41*omega*(^1 S_o --> ^3 P_1)_{Al_II} = 6781 1/см,
A_{IV}=0.68*omega*(3 s1/2 --> 3 p1/2)_{Al_III}
-0.32*omega*(3 s1/2 --> 3 p3/2)_{Al_III}=19465 1/см.
Для ^{55} Mn можно взять несколько комбинаций частот, таких, как:
A_V=0.67*omega*(^7 S_3 --> ^7 P^o_4[3d^5 4p])_{Mn_II}
+0.33*omega*(^7 S_3 --> ^7 P^o_4*[3d^4 4s 4p])_{Mn_II} = 53699 1/см.
----
страница 13:
*** Изотопические probes:
Можно сформировать несколько комбинаций, которые могут быть использованы как "probes" изотопических распространенностей для Mg, Si, Zn.
Например,
P_I=0.64*omega*(3s1/2 --> 3p1/2)_{Mg_II}
- 0.36*omega*(3s1/2 --> 3p3/2)_{Mg_II}=9740 1/см
не чувствительно к вариации альфа и может служить как probe распространенностей изотопов Mg в удаленном астрофизическом объекте.
По аналогии с Mg_II, можно сформировать комбинации дублетов тонкой структуры Si_{IV} , Zn_II:
P_II=0.71*omega*(3s1/2 --> 3p1/2)_{Si_{IV}}
- 0.29*omega*(3s1/2 --> 3p3/2)_{Si_{IV}} = 30381 1/см.
P_III=0.61*omega*(4s1/2 --> 4p1/2)_{Zn_II}
-0.39*omega*(4s1/2 --> 4p3/2)_{Zn_II} = 10423 1/см.
----
страница 14:
Для многих других переходов имеет место сильная корреляция между параметрами q и K_{MS}. Эта корреляция не позволяет исключить зависимость от альфа. Единственное исключение составляет Ni_II, где переход с частотой 58493 1/см не чувствителен к вариации альфа, а у двух других переходов разные параметры q. Это дает еще 2 probes изотопных распространенностей:
P_{IV}=omega*(^2 D5/2 --> ^2 F^o_{5/2})_{Ni_II} = 58493 1/см;
P_V=0.667*omega*(^2 D_{5/2} --> ^2 F^o_{7/2})_{Ni_II}
-0.333*omega*(^2 D_{5/2} --> ^2 D^o_{5/2})_{Ni_II} = 18952 1/см.
----
на странице 15 таблица.
----
страница 16:
Для Fe_II имеет место сильная корреляция между множителями (факторами) q и K_{MS}. Это позволяет формировать несколько комбинаций частот, удобных для использования в качестве якорей. Можно сделать якори из практически любой пары линий Fe_II, которая включает линию 62172 1/см. Изотопическая зависимость для Fe_II довольно слабая и мы не можем сформировать изотопические probes из используемых в настоящее время линий. Мы так же не можем удалить изотопическую зависимость, чтобы сформировать идеальные probes альфа-вариации. Это значит, что может быть невозможно получить существенное повышение чувствительности к вариации альфа, используя только линии Fe_II. Дополнительная проблема состоит в низкой точности расчетов, имеющихся в настоящее время для Fe_II.
----
страница 17:
*** Чувствительность к изотопическим распространенностям.
Оценим типичную чувствительность к сдвигам частоты в современыых астрофизических исследованиях. Работа Quast и других (2003.Kozlov1Talk2005Jan) основана на анализе линий Fe_II, где |q|~1300 1/см. Это позволяет оценить их статистическую точность DELTA(omega)~=0.005 1/см.
Мы будем использовать эту оценку точности сдвигов частоты в современных астрофизических наблюдениях для нахождения чувствительности к изотопическим распространенностям.
-------
-------
11:00; 26.2.2007:
-----
страница 18:
Нам нужно указать (specify) как изменяются изотопические распространенности. Мы предполагаем, что интенсивность (этой) линии лидирующего (leading) изотопа преобразуется (передается) к следующему изотопу (к следующей линии). Если есть 2 сравнимые более слабые линии, мы предполагаем, что они в равной степени увеличились. В рамках этой модели мы вычисляем сдвиги центров тяжести линий и результирующий сдвиг probe. Сравнение этого сдвига с современной чувствительностью частоты дает нам чувствительность к изотопическим распространенностям. У Mg 3 стабильных изотопа А=24, 25 и 26 с распространенностями 79:10:11. Предположим, что в ранней вселенной это было (79-x) : (10+x/2) : (11+x/2). Игнорируя сдвиг объема, мы можем оценить соответствующие сдвиги центра тяжести probe P_I:
delta(P_I)=-0.27*3 K_{MS} x/200 A^2 ~=0.00023 x 1/см.
-----
страница 19:
Для Si и Zn так же две смеси (admixtures) лидирующего изотопа.
Предполагаем (92-x) : (5+x/2) : (3+x/2) распространенности для Zn, получаем:
delta(P_II)=-0.43* 3 K_{MS} x/(200 28^2)~=0.00074x 1/см,
delta(P_III)=-0.22* 3 K_{MS} y/(100 64^2)~=0.00011y 1/см.
У Ni только одна доминантная (доминирующая, преобладающая (dominant)) смесь (admixture) к лидирующему изотопу так, что мы предполагаем
(68-x) : 0 : (26+x) : 1 : 4 : 0 : 1 - распространенности для Ni.
Это дает:
delta(P_{IV})=-2 K_{MS} x/(100 58^2)~=0.00046 x 1/см,
delta(P_{V})=-0.33* 2 K_{MS} x/(100 58^2)~=0.00015 x 1/см.
-----
страница 20:
Сравнивая зависимость probes от изотопической вариации с современной экспериментальной чувствительностью, мы видим, что можно обнаружить:
* изменение в 22% в распространенности изотопа ^{24} Mg,
* изменение в 7% распространенностях доминантного (доминирующего (dominant)) изотопа ^{28} Si,
* изменение в 45% для dominant изотопа ^{64} Zn, и
* изменение в 11% в распространенности изотопа ^{58} Ni.
-----
страница 21:
*** Метод эффективных операторов для валентных электронов:
В квантовой механике многоэлектронная система описывается следующими уравнениями:
спектр: H psi_n = E_n psi_n,
(1.Kozlov1Talk2005Jan)
наблюдаемые: A_{m,n}=<psi_m|A|psi)n>,
где H - гамильтониан для всех электронов, а psi - волновая функция для всех электронов.
Вместо решения (1.Kozlov1Talk2005Jan) мы используем МЧТВ для формирования эффективных операторов для валентных электронов и используем НК для решения (этого) валентного уравнения:
H_{eff}(E_n) Ф_n =E_n Ф_n,
(2.Kozlov1Talk2005Jan)
A_{m,n}=<Ф_m|A_{eff}|Ф_n>.
-----
страница 22:
*** Формализм НК+МЧТВ:
Мы разделяем все электроны на валентное подпространство и оставшееся (complementary) пространство, и вводим соответствующие проекторы P и Q=1-P. Уравнение Шрёдингера для всех электронов эквивалентно системе:
PSI=P PSI + Q PSI = Ф + XI
H_{eff}(E) Ф = E Ф, где
H_{eff}(E) = PHP + SIGMA(E),
SIGMA(E)=PHQ R_{Q} QHP,
R_{Q}(E)=(E-QHQ)^{-1}.
. . . . .
-----
11:00; 26.2.2007.
------
------
. . . .
----
* Заключения:
** Для улучшения экспериментальной чувствительности к вариации альфа, оценки систематических погрешностей, вызванных изотопическими эффектами, необходимы атомные расчеты высокой точности.
Один из путей увеличения точности теории - использовать метод эффективных операторов для валентных электронов.
** Как побочный продукт (byproduct) проверок (surveys) вариации альфа, можно получить информацию о распространенности изотопов в ранней вселенной.
** Очень желательны новые эксперименты и независимые расчеты S I.
. . . . . . . . .
---
11:00; 26.2.2007.
---------
---------
----------
----------
7:00; 23.2.2007:
-----
2 статьи представлены здесь 1. [CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] и 2. [LDF5Dzuba-Flambaum].
---
Здесь вводится в компьютер текст на русском языке с рукописного варианта. Нет возможности всерить правильность перевода с английского языка на русский язык путем сравнения с оригиналом на английском языке.
----------
1. [CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Phys. Rev. A 71, 052509 (2005) 5 страниц.
---
Перевод с английского языка на русский язык:
Название: Поиск космологической вариации постоянной тонкой структуры, используя релятивистские сдвиги энергии Ge II, Sn II, Pb II.
Авторы: Дзюба, Фламбаум.
Получено 20 января 2005 года.
Опубликовано 31 мая 2005 года.
---
Аннотация:
Чувствительность частот перехода атомов к вариации постоянной тонкой структуры альфа увеличивается пропорционально Z^2, где Z - заряд ядра. Недавно, несколько линий тяжелых ионов Ge II, Sn II, Pb II были обнаружены в спектрах поглощения квазаров. Мы выполнили точные многочастичные расчеты зависимости alpha^2 от частот перехода (коэффициенты q) для этих атомов и обнаружили увеличение чувствительности на порядок по сравнению с атомными переходами, которые ранее использовались для поиска вариации альфа в пространстве и во времени в системах поглощения квазаров. Интересная особенность Pb II - сильная нелинейная зависимость от альфа^2 из-за превдо-пересечения уровней.
------
2. [LDF5Dzuba-Flambaum]
Название: Аномалии тонкой структуры и поиск вариации постоянной тонкой структуры в лабораторных экспериментах.
Авторы: Дзюба, Фламбаум.
Датирована 10 октября 2005 года.
4 страницы, диаграммы, 14 ссылок на источники.
Содержание:
Аннотация.
I.LDF5Dzuba-Flambaum. Введение.
II.LDF5Dzuba-Flambaum. Теория и результаты для теллурия (Tellurium).
III.LDF5Dzuba-Flambaum. Полоний и церий (Polonium, cerium).
IV.LDF5Dzuba-Flambaum. Выводы (Заключение).
V.LDF5Dzuba-Flambaum. Благодарности.
Аннотация:
Наложение конфигураций в многоэлектронных атомах может вызвать аномалии в тонкой структуре, что делает эти интервалы малыми и очень чувствительными к вариации постоянной тонкой структуры. Повторенные точные измерения этих интервалов за длительный период времени могут установить сильное ограничение на возможную вариацию во времени постоянной тонкой структуры. В качестве примера мы рассматриваем мультиплет тонкой структуры 5p^4 ^3 P_{2,1,0} в основном состоянии нейтрального tellurium. Здесь эффект изменения постоянной тонкой структуры улучшвется примерно в 100 раз в относительном изменении малого интервала энергии между состояниями ^3 P_1 и ^3 P_0.
. . . . .
IV.LDF5Dzuba-Flambaum. Выводы (Заключение).
Мы представляем альтернативный путь для поиска вариации постоянной тонкой структуры в лабораторных измерениях. Мы предлагаем использовать интервалы тонкой структуры в основном и нижнем возбужденном состояниях многоэлектронных атомов, которые сильно сильно возмущены взаимодействием конфигураций (наложением конфигураций) с соседними состояниями.
У этого метода двойные преимущества. С одной стороны, использование нижних состояний обеспечивает их метастабильность. Это важно для очень точных измерений частоты. С другой стороны, сильное возмущение может привести к аномально малому интервалу тонкой структуры и сильному улучшению относительной чувствительности частот к изменению постоянной тонкой структуры. Из-за высокой относительной чувствительности, нужны крайне высокие абсолютные измерения частот (в этом отличие от измерений традиционных атомных часов). Большое значение отношения эффект/частота может так же помочь уменьшить важность некоторых систематических эффектов (например, сдвиг Доплера и расширение). Отметьте, однако, что мы не рассматриваем никакой практической схемы измерений в этой части работы.
----
V.LDF5Dzuba-Flambaum. Благодарности.
Эта часть работы поддержана австралийским исследовательским светом, отделом энергетики, офис ядерной физики, контракт No. W-31-109-ENG-38.
-----
Формулы.LDF5Dzuba-Flambaum:
є=є_0+q*x (1.LDF5Dzuba-Flambaum)
DELTA(omega)/omega=2*q_{12}*DELTA(alpha)/(omega_0*alpha_0)=k*DELTA(alpha)/alpha, (2.LDF5Dzuba-Flambaum)
где k = 2*q_{12}/omega_0 - улучшающий множитель.
q=(є(x=+0.1)-є(x=-0.1))/0.2
g=1+(J*(J+1)-L*(L+1)+S*(S+1))/(2*J*(J+1)) (3.LDF5Dzuba-Flambaum)
-----
Ссылки на источники.LDF5Dzuba-Flambaum:
[1.LDF5Dzuba-Flambaum] Uzan (2003). . . . .
[2.LDF5Dzuba-Flambaum] Webb, Flambaum, Churchill, Drinkwater, Barrow (1999).
[3.LDF5Dzuba-Flambaum] Webb, Murphy, Flambaum, Dzuba . . . . (2001).
[4.LDF5Dzuba-Flambaum] Murphy, Webb, Flambaum, Dzuba . . . . (2001)
[5.LDF5Dzuba-Flambaum] Murphy, Webb, Flambaum. . . . . (2003).
[6.LDF5Dzuba-Flambaum] Srianand, Chand, Petitjean, Aracil. . . . (2004)
[7.LDF5Dzuba-Flambaum] Quast, Reimers, Levshakov. . . . . (2004)
[8.LDF5Dzuba-Flambaum] Kashenboim, Peik. . . . . (2004)
[9.LDF5Dzuba-Flambaum] Dzuba, Flambaum, Webb . . . . (1999)
[10.LDF5Dzuba-Flambaum] Dzuba, Flambaum, Marchenko. . . . (2003)
[11.LDF5Dzuba-Flambaum] Nguyen, Budker, Lamoreaux, Torgerson. . . . (2004)
[12.LDF5Dzuba-Flambaum] Kashenboim, Nevsky, Angstmann, Dzuba, Flambaum . . . .
[13.LDF5Dzuba-Flambaum] Moore, Atomic Energy Levels. . . . (1958)
[14.LDF5Dzuba-Flambaum] Martin, Zalubas, Hagan. Atomic Energy Levels, The Rare Earth Elements. . . . (1978).
-----
7:00; 23.2.2007.
----------
----------
----------
----------
20:30; 22.2.2007:
-----
2 статьи представлены здесь 1. [Mg.BFK5Julian.Kozlov] и 2. [C.BFK5C.Julian.Kozlov].
---
Здесь вводится в компьютер текст на русском языке с рукописного варианта. Нет возможности всерить правильность перевода с английского языка на русский язык путем сравнения с оригиналом на английском языке.
----------
1. [Mg.BFK5Julian.Kozlov]
---
Перевод с английского языка на русский язык:
Название: Улучшенные расчеты релятивистского сдвига и изотопического сдвига в Mg I.
Авторы: Julian Berengut, Виктор Фламбаум, Михаил Козлов.
Датировано в тексте: 1 июля 2005 года (в черновике на Интернете).
Датировано в архиве: 8 июля 2005 года.
Ключевые слова: изотопический сдвиг, массовый сдвиг; щелочно-земельный; магний.
Содержание:
Аннотация
I.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Введение
II.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Метод
III.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Расчет и результаты
IV.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Заключение
V.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Благодарности
---
28 источников в библиографии и ссылках на источники.
4 таблицы.
5 (пронумерованных) формул.
--
Аннотация:
Мы представляем метод расчета из первых принципов изотопического сдвига и релятивистского сдвига в атомах с несколькими валентыми электронами. Это обосновано на расчете энергии, включая комбинацию метода наложения конфигураций и многочастичной теории возмущений. Эта работа мотивируется анализом спектров поглощения квазаров, который указывает на то, что постоянная тонкой структуры альфа была меньше в более раннюю эпоху.
Релятивистские сдвиги необходимы для измерения этой вариации альфа, в то время, как изотопические сдвиги неоходимы для решения проблемы систематических эффектов в этом исследовании. Изотопические сдвиги так же могут использоваться для измерения изотопических распространенностей в облаках газов в ранней вселенной, которые необходимы для изучения ядерных реакций в звездах и супер-новых, и проверки моделей химической эволюции. В этой работе показано, что изотопический сдвиг в магнии может быть посчитан с очень высокой точностью, используя наш новый метод.
. . . . . . .
IV.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Заключение:
Мы представили метод расчета изотопического сдвига в многоэлектронных атомах. Он базируется на методе конечного поля, с расчетом энергии, который комбинирует наложение конфигураций (НК (CI)) для велентных электронов и многочастичную теорию возмущений (МЧТВ (MBPT)) для остовно-валентных корреляций. Мы проверили этот метод на магнии и полученное согласие было очень хорошим для всех переходов. В частности, для решения проблемы систематических погрешностей при поиске вариации альфа и для изучения изотопической эволюции вселенной, такая точность является достаточно высокой.
Мы так же использовали этот метод для генерирования более точных значений для релятивистского сдвига (q). Как и ожидалось, они оказались в пределах 10% от найденных предыдущими методами.
. . . . . .
------
2. [C.BFK5C.Julian.Kozlov]
Название: Расчет изотопических сдвигов и релятивистских сдвигов в C I, C II, C III, C IV.
Авторы: Julian Berengut, Виктор Фламбаум, Михаил Козлов.
Датирована 3 октября 2005 года.
Датирована в архиве 30 сентября 2005 года.
22 страницы, диаграммы, 32 ссылки на источники.
Аннотация:
Мы приводим точный расчет изотопических сдвигов и релятивистских сдвигов в атомных спектрах методом из первых принципов. Мы проверяем этот метод на нейтральном углероде и 3-х ионах углерода. Релятивистский сдвиг линий углерода может позволить им быть включенными в анализ спектров поглощения квазаров, которые ищут способ измерения возможных вариаций постоянной тонкой структуры альфа за время существования вселенной. Изотопические сдвиги углерода могут быть использованы для измерения распространенности изотопов в облаках газов: распространенности изотопов являются потенциально важным источником систематической погрешности в изучении вариации альфа. Эти распространенности так же необходимы для изучения ядерных реакций в звездах и суперновых, и для проверки моделей химической эволюции вселенной.
Ключевые слова: изотопический сдвиг; сдвиг массы; релятивистский сдвиг; углерод.
Содержание:
I.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Введение
II.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Метод.
А.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Релятивистский сдвиг.
В.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Изотопический сдвиг.
III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Расчет энергии.
A.III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Одночастичный базис.
B.III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Метод наложения конфигураций.
C.III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Точное разложение гамильтониана.
D.III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Многочастичная теория возмущений.
E.III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Диаграммная техника для расчета SIGMA.
IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Расчеты и результаты.
A.IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. C IV
B.IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. C III
C.IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. C II
D.IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. C I
V.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Заключение.
VI.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Благодарности.
A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Приложение A: Матричный элемент двухчастичного оператора.
B.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Приложение B: Эффективные интегралы для СИГМА- диаграмм.
R.C.BFK5C.Julian.Kozlov. ссылки на источники.
. . . . .
страница 3:
Использование многочастичной теории возмущений в остаточном кулоновском операторе и оператор удельного сдвига массы (УСМ) для расчета изотопического сдвига, демонстрирует плохую сходимость. Поэтому, мы ищем метод расчета "всех порядков". Используется метод масштабирования конечного поля, сводя эту задачу к расчету энергии и включая УСМ во всех частях расчета. Похожая идея используется для расчета релятивистского сдвига.
А.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Релятивистский сдвиг.
Для измерения альфа в удаленном прошлом, мы сравниваем частоту переходов в лаборатории омега_0, с частотами, измеренными в спектрах поглощения квазаров, омега. Эта разность может быть выражена как:
omega=omega_0+q*x, (1.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где x=(alpha/alpha_0)-1, а alpha_0 - лабораторное значение постоянной тонкой структуры. Мы варьируем альфа непосредственно в компьютерных программах и выделяем релятивистский сдвиг q из посчитанного спектра как:
q=d(omega)/dx| x=0 (2.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Таким образом, мы свели задачу к точному численному вычислению энергии и, следовательно, омега.
В.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Изотопический сдвиг.
Изотопические сдвиги частот атомных переходов возникают из двух источников:
конечный размер распределения заряда ядра (сдвиг "объема" или сдвиг "поля") и конечной массы ядра (смотрите, например, ссылку [Собельман?=20.C.BFK5C.Julian.Kozlov]).
В таких легких атомах, как углерод, сдвигом поля можно пренебречь по сравнению со сдвигом массы: далее мы это не рассматриваем.
Поскольку у реального ядра конечная масса, имеет место эффект отскока (отдачи (recoil effect)) от движения электронов. Сдвиг энергии из-за отскока (отдачи) ядра массы М дается уравнением:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (3.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . .
Этот "сдвиг массы" традиционно разделяется на нормальный сдвиг массы (НСМ (NMS)) и удельный сдвиг массы (УСМ (SMS)), дающиеся первым и вторым членами уравнения (3.C.BFK5C.Julian.Kozlov), соответственно. Нормальный сдвиг массы легко вычисляется из частоты перехода; удельный сдвиг массы трудно точно оценить.
Сдвиг энергии любого перехода в изотопе с массовым числом A'''' по отношению к изотопу с массовым числом A может быть выражен:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (4.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
страница 3.
---
страница 4:
где константа нормального сдвига массы:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (5.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Величина 1823 относится к отношению атомной массы к массе электрона.
Для расчета K_{SMS} мы включаем масштабированный оператор удельного сдвига массы в наше вычисление энергии с самого начала. Мы добавляем двухчастичный оператор SMS к потенциалу Кулона ^~Q=1|r_1-r_2|+lambda*p1*p2. Оператор ^~Q заменяет оператор Кулона везде, где он появляется в вычислении энергии. Мы восстанавливаем константу удельного сдвига массы как
. . . . . . . . . . . . . . . . . (6.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Оператор ^~Q имеет ту же симметрию, что и структуру как и опрератор Кулона (смотрите Приложение A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov).
III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Расчет энергии.
Для расчета энергий мы в начале решаем уравнения Дирака-Фока для остова и валентных электронов, и мы генерируем базисный набор, который включает остовные и валентные орбитали и ряд виртуальных орбиталей. Затем мы вычисляем уровни энергии, используя комбинацию НК и МЧТВ для атомов со многими валентными электронами, как это было сделано для Mg I в [19.C.BFK5C.Julian.Kozlov].
-
В этом разделе мы описываем процедуру для комбинированного метода НК и МЧТВ; вообще говоря, она следует работе [Козлов, 1996(?)=17.C.BFK5C.Julian.Kozlov]. Отметьте, что для атомов с одним валентным электроном, где нет необходимости в процедуре НК, этот метод сводится к добавлению остовно-корреляционных эффектов к энергии Дирака-Фока, используя МЧТВ, как было показано в [21.C.BFK5C.Julian.Kozlov], очень успешно для вычисления SMS. Во всей работе (этом разделе работы) используются атомные единицы (h = m_e = e = 1).
A.III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Одночастичный базис.
Мы в начале решаем уравнения Дирака-Фока одночастичных волновых функций остова с открытыми оболочками
. . . . . . . . . . . . . . . . . (7.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где . . . . . . . . . . . . . . . . . (8.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где V^{N_} - потенциал (как прямой, так и обменный) N_{DF} электронов, включены в само-согласованную процедуру Хартри-Фока. Не обязательно количество электронов в остове замкнутых оболочек N_{core}=<N_{DF}=<N, где N - полное количество электронов. Для целей расчета НК есть N - N_{core} валентных электронов.
Нам нужно генерировать базисный набор |i>, который бы включал остовные и валентные состояния и большое количество виртуальных состояний. В этой части работы мы использовали базисный набор Би-сплайнов, сформированный путем диоганализации оператора Дирака-Фока на базисном наборе Би-сплайнов и исключая орбитали с высокой энергией. Этот метод оказался эффективным при расчетах энергии, используя НК и МЧТВ, как было показано, [Дзюба+Джонсон, 1998(?)=18.C.BFK5C.Julian.Kozlov].
B.III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Метод наложения конфигураций.
Многоэлектронное гильбертово пространство разделяется на подпространства P и Q. P соответствует приближению замороженого остова; Q - дополнительное к нему и включает все состояния с возбуждениями остова. Используя слеттеровские детерминанты (обозначенные большими буквами) |I> одночастичных функций |i> как базисный набор в многоэлектронном пространстве, мы может определить проекцию операторов P и Q так:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (9.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . (10.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Детерминанты, у которых все остовные состояния полностью заняты - в подпространстве P; все остальные - в подпространстве Q.
В методе НК многоэлектронная волновая функция выражается как линейная комбинация слеттеровских детерминантов из подпространства P:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (11.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где C_I определяются из матричной задачи на собственные значения
. . . . . . . . . . . . . . . . . (12.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . .
---
страница 5:
В приближении замороженного остова детерминанты |I> должны включать только валентные электроны. Не смотря на то, что P - бесконечномерно, мы можем использовать конечномерное модельное пространство путем указания набора допустимых конфигураций для валентных электронов, например, путем ограничения набора одноэлектронных состояний. Используемые нами ограничения разные для каждого иона и выражены более полно в соответствующих частях раздела IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Здесь мы не различаем бесконечные и конечные подпространства.
Гамильтониан задачи НК - проекция точного гамильтониана Н на модельное подпространство. Остов заморожен в подпространстве Р, так, что наша проекция гамильтониана такая:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (13.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где E_{core} - полная энергия N_{core} остовных электронов, а одночастичный оператор
. . . . . . . . . . . . . . . . . (14.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
действует только на валентные электроны. Использование оператора (13.C.BFK5C.Julian.Kozlov) в уравнении (12.C.BFK5C.Julian.Kozlov) соответвует чистому методу НК в приближении замороженного остова.
C.III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Точное разложение гамильтониана.
Мы хотим написать точный эквивалент Н в подпространства Р.
"Оператор Feshbach" дает точную энергию при оперировании на модельной функции PSI_P = P*PSI. Следуя Lindgren, Morrison [22.C.BFK5C.Julian.Kozlov], мы начинаем с многочастичного уравнения Шредингера в форме
. . . . . . . . . . . . . . . . . (15.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . .
---
страница 6:
и оперируем слева с помощью P и Q, соответсвенно, для получения:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (6.А.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . (6.В.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Исключая
. . . . . . . . . . . . . . . . . (16.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где . . . . . . . . . . . . . . . . . (17.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
В [17.C.BFK5C.Julian.Kozlov] эти выражения так же использовались для решений уравнения (15.C.BFK5C.Julian.Kozlov) в смысле модельных функций PSI_P (решения уравнения (16.C.BFK5C.Julian.Kozlov)). Однако, как было установлено, обычное условия ортонормальности может применяться для PSI_P, если сделать правильный выбор подпространства Р. В этом случае стандпртная процедура НК может использоваться для решения уравнения (16.C.BFK5C.Julian.Kozlov).
D.III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Многочастичная теория возмущений.
Здесь мы будем генерировать разложение по теории возмущения для СИГМА. Определим одночастичный гамильтониан как:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (18.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где мы вводим оператор a^{+}_i(a_i) для создания (аннигиляции) часицы. Для частиц в остове эти функции - из уравнения (7.C.BFK5C.Julian.Kozlov). Многочастичный гамильтониан нулевого порядка такой:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (19.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где скобки {. . .} обозначают нормальный порядок по тоношению к остову замкнутых оболочек. Точный гамильтониан такой:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (20.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где . . . . . . . . . . . . . . . . . (6.С0.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Н может быть разделен на части нулевого, первого и второго порядка:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (6.С.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . (21.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . (22.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
----
страница 7:
Раскладывая уравнение (17.C.BFK5C.Julian.Kozlov) в остаточное кулоновское взаимодействие (в остаточное кулоновское взаимодействии) nu=H - H_0, мы получаем:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (23.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Одно преимущество этого формализма - h_0 не обязательно то же самое, что h^{DF}. Таким образом, мы можем, в принципе, использовать любой набор функций, который нам нравится в виртуальном базисе, лишь бы они были ортогональными. На практике, однако, важно, чтобы ню не становилось слишком большим, а это требует того, что:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (24.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
мало.
Мы можем написать СИГМА в матричной форме:
. . . . . . . . . . . . . . . . . (25.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . (26.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где I и J нумеруют детерминанты из подпространства P, а M и L - детерминанты из подпространства Q.
В этой части работы мы производим расчет СИГМА до второго порядка разложения теории возмущений. Для случая одного валентного электрона было показано, что этот уровень теории возмущений, когда используется с методом масштабирования конечного поля, достаточен для получения точных результатов для изотопического сдвига [21.C.BFK5C.Julian.Kozlov]. Более того, предыдущие исследования показали, что энергии, посчитанные до этого порядка, являются очень точными [17,18.C.BFK5C.Julian.Kozlov].
Подставляя СИГМА_2 в (16.C.BFK5C.Julian.Kozlov), мы получаем уравнение комбинированного метода НК+МЧТВ, которое мы записываем в той же форме, что и уравнение (12.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . (27.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Таким образом, наш метод включает остовно-корреляционные эффекты путем простой замены матричных элементов в расчете НК. На практике это включает добавление матричного элемента оператора СИГМА к одно- и двух-частичным кулоновским интегралам.
E.III.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Диаграммная техника для расчета SIGMA.
Здесь мы представляем все диаграммы второго порядка для СИГМА, представляемые диаграммами Goldstone (смотрите, например [22.C.BFK5C.Julian.Kozlov]). Эти диаграммы справедливы для любого иона и любого выбора остова. Несвязанные линии опущены, поскольку они соответствуют состояниям валентных электронов, которые не включаются в (это) взаимодействие. Опущенные линии не влияют на величину поправки МЧТВ через принцип Паули; однако, по [17.C.BFK5C.Julian.Kozlov], можно игнорировать принцип Паули из-за точного сокращения нефизических членов в разных диаграммах. Это правило работает для всех порядков теории возмущений (это теорема Wick, смотрите, например [22.C.BFK5C.Julian.Kozlov]).
---
страница 8:
Диаграммы второго порядка могут быть сгруппированы согласно тому, сколько у них внешних линий (валентных электронов). Есть 4 диаграммы одно-валентного электрона, как показано на Рисунке 1.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Они соответствуют поправке "само-энергии", которая описывает корреляции между валентыми электронами и остовом. Дополнительно, - 5 так называемых "вычитательных диаграмм" для само-энергии. Это диаграммы, которые включают внешнее поле nu^{(1)} (уравнение (24.C.BFK5C.Julian.Kozlov)) и названы так из-за вхождения nu^{(1)} в поле Хартри-Фока со знаком минус. В нашей формулировке мы вместо этого используем H^{(1)} как внешнее поле (смотрите уравнения 21 и 25.C.BFK5C.Julian.Kozlov), что эквивалентно при расчете СИГМА_2, поскольку P H_0 Q =0.
3 из вычитательных диаграмм SIGMA^{(1)} показаны на Рисунке 1.C.BFK5C.Julian.Kozlov: другие 2 - партнеры зеркального отражения (отображения, образа) диаграмм 2.1 и 2.2.C.BFK5C.Julian.Kozlov.
Рисунок 1.C.BFK5C.Julian.Kozlov:
. . . . .
Рисунок 2.C.BFK5C.Julian.Kozlov:
. . . . .
Диаграммы с двумя внешними линиями соответствуют экранировке электронами остова валентно-валентного взаимодействия. 9 диаграмм представлены на Рисунке 3.C.BFK5C.Julian.Kozlov и 4 вычетательных диаграммы представлены на Рисунке 4.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Результирующие поправки к взаимодействиям между валентными электронами могут быть записаны в форме эффективного радиального интеграла, как это обычно делается для кулоновских интегралов. Однако, важно отметить то, что коробчатые диаграммы (box diagrams) (Рисунки 3.4-3.6.C.BFK5C.Julian.Kozlov) имеют меньше симметрии, чем кулоновские интегралы, поскольку обмен начальным и конечным состояниями либо в высшей, либо в низшей линии (линиях), меняет (этот) интеграл. Это примерно удваивает количество независимых радиальных интегралов, которые нужно хранить для задачи НК. . . . для коробчатых диаграмм мультипольность кулоновского взаимодействия должна следовать обычному правилу: ksi*(l_a+l_c+k)*ksi*(l_b+l_d+k) (смотрите Приложение A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov). Вместо этого к должно только удовлетворять условиям треугольника и может быть как нечетным, так и четным. Это опять бы удваивало количество независимых радиальных интегралов, но мы установили, что диаграммы "неправильной" четности - не важны для углерода и могут быть опущены для уменьшения сложности вычислений.
----
страница 9:
Рисунок 3.C.BFK5C.Julian.Kozlov.
. . . . . . .
Рисунок 4.C.BFK5C.Julian.Kozlov.
. . . . . . .
. . . . . . .
Следует отметить, что двух-частичные диаграммы с наибольшими вкладами в энергию (прямая диаграмма Рис. 3.1.C.BFK5C.Julian.Kozlov и ее зеркальное отражение) не дают (линейного вклада) в удельный сдвиг массы (УСМ) (specific mass shift (SMS)), поскольку они сокращаются (взаимно уничтожаются). Обменные интегралы дают вклад в SMS; тем не менее, из-за этого сокращения вклад SIGMA^{(2)} в K_{SMS}, вообще говоря, меньше, чем то же от SIGMA^{(1)}.
На Рис.5.C.BFK5C.Julian.Kozlov показана диаграмма с тремя внешними линиями, SIGMA^{(3)}, где 3 валентных электрона взаимодействуют через остов. Диаграммы этого типа легко сосчитать (имея только одно внутреннее суммирование и не имея суммирований по виртуальным состояниям), но количество соответствующих эффективных радиальных интегралов огромно. Включение этой диаграммы везде в расчете НК включало бы в себя учет не только поправок к H^{(1)} и H^{(2)}, но это бы так же вводило эффективный H^{(3)}. К счастью, как объясняется в [17.C.BFK5C.Julian.Kozlov], можно полностью опустить эти диаграммы в случае правильного выбора атомного остова. В этой работе мы не включили SIGMA^{(3)}.
----
страница 10:
Рисунок 5.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Эффективное трех-валентно-электронное взаимодействие СИГМА_2.
. . . . . .
Аналитические выражения для диаграмм на Рисунках 1-4.C.BFK5C.Julian.Kozlov даны в Приложении B.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov.
Последнее, что следует отметить, - определение знаменателей энергии в выражаниях, соответствующих этим диаграммам. Наш формализм соответствует теории возмущений Brilloiin-Wigner, есть явная зависимость энергии всего атома Е в уравнениях (17 и 27.C.BFK5C.Julian.Kozlov).
Из уравнения (13.C.BFK5C.Julian.Kozlov), E=E_{core}+E_{val}, так, что остовная часть сокращается (взаимно уничтожается) в знаменателе энергии E - H_0 (смотрите уравнение (23.C.BFK5C.Julian.Kozlov)). Энергия E_{val} соответствует энергии всех валентных электронов. Однако, для расчета H_0, нужно учесть состояние всех валентных электронов для каждой отсоединенной диаграммы. Это не практично с точки зрения расчета на компьютере, но, опять, можно упростить. В этой части работы все связанные диаграммы оцениваются при энергиях, которые соответствуют основной конфигурации. Нпример, при расчете Рисунка 1.1.C.BFK5C.Julian.Kozlov, обычная теория возмущений Rayleigh-Shrodinger давала бы знаменатель (є_{a}+є_{n}+є_{alpha}+є_{beta}), мы вместо этого используем (є_{a}+є_{n}-є_{alpha}-є_{beta}), если a и b - s-волны, или (є_{2p_{-/-}}+є_{n}-є_{alpha}-є_{beta}), если a=p-волна и так далее.
Формализм Brillouin-Wigner, используемый в нашем методе, имеет 2 основных преимущества над теорией возмущений Релея-Шрёдингера:
Во-первых, мы хотим сохранить симметрию матрицы НК при добавлении СИГМА, так, что мы не можем иметь знаменатель энергии, который зависит от того, какое состояние исходное, а какое конечное.
Во-вторых, теория Релея-Шрёдингера не допускает большого пространства Р, так как это произведет малые знаменатели для возбужденных конфигураций. Это явление известно, как приводящее к "вмешивающимся состояниям" ("intruder states") - нефизическим состояниям, которые могут лежать даже ниже основного состояния. В отличие от этого, теория Brillouin-Wigner, как известно, имеет неправильный предел для бесконечного количества валентных электронов. Можно сформулировать эту теорию без этих недостаток путем модифицирования Е (ссылка [23.C.BFK5C.Julian.Kozlov]). Однако, энергетичеакя зависимость эффективного гамильтониана - эффект более высокого порядка; по сравнению с рецептом выше, мы пренебрегаем этой малой энергетической поправкой.
-
IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Расчеты и результаты.
Мы представили результаты для каждого вида углерода отдельно, по порядку возрастания количества валентных электронов. Для всех расчетов мы используем релятивистский Би-сплайновский одноэлектронный базисный набор, похожий на развитый в работах Джонсона и других [24, 25, 26.C.BFK5C.Julian.Kozlov]. В всех случаях расчет МЧТВ рассматривает 1s^2 - как остов, а все другие состояния - как валентные. Мы использовали 2 разных Би-сплайновских базисных набора, каждый с разным количеством оболочек, включенных в само-согласованную процедуру Дирака-Фока. Первый набор В_1 формируется в потенциале остова с замкнутыми оболочками 1s^2; это соответствует N_{DF}=N_{core}. Для этого набора вычитательные диаграммы на Рисунках 2 и 3.C.BFK5C.Julian.Kozlov - нули.
страница 10.
---
страница 11:
Второй базисный набор, В_2, формируется в потенциале остова 1s^2 2s^2; так, что N_{DF}>N_{core} и вычитательные диаграммы должны быть включены.
Эти базисные наборы описываются путем давания самого большого главного квантового числа для каждой волны, например, 8spd 6f включает орбитали 1-8s1/2, 2-8p_j, 3-8d_j, 4-6f_j. Для МЧТВ мы использовали базис 40spdfg для всех ионов. Этот базис полностью насыщен в том смысле, что эти энергии и изотопические сдвиги не изменяются с добавлением дополнительных базисных функций.
A.IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. C IV.
У C IV один электрон поверх замкнутого остова 1s^2. Поэтому с ним можно работать как с одно-валентно электронным атомом, используя МЧТВ или, как с 3-х-электронным атомом, используя НК. Мы использовали оба метода; результаты представлены для сравнения в Таблице I.C.BFK5C.Julian.Kozlov. В каждом из случаев, вычисления выполнялись, используя базисный набор В_1. Так же результаты изотопического сдвига сравнивались с предыдущими теоретическими подходами. Много-конфигарационные расчеты Хартри-Фок-НК представлены в [13.C.BFK5C.Julian.Kozlov], так же комбинтровались с Hylleraas и полно-остовными плюс корреляционными расчетами (FCPC) [27, 28.C.BFK5C.Julian.Kozlov] соответственно.
-
Таблица I.C.BFK5C.Julian.Kozlov: . . . . .
. . . . . .
Как отмечалось выше, базис МЧТВ был полностью насыщен, однако мы включили только диаграммы второго порядка в наши расчеты. В отличие от этого, расчеты НК - полны (хотя они и не включают взаимодействие Брейта и эффекты квантовой электродинамики (КЭД (QED))), но базис не полностью насыщен. Мы использовали эффективный базис 22spd8f для расчета НК, включая только однократные и двухкратный возбуждения (SD-CI). Мы включали тройные возбуждения для меньшего базиса, 14spd8f: это дало разницу в энергии перехода меньше, чем 2 1/см, и менее, чем 1 Г Гц*amu для K_{SMS}. Было установлено, что f-волны (f-волна) и более высокие частичные волны, являются неважными.
страница 11.
---
страница 12:
Все методы дают одно и то же значение энергий перехода и SMS- ограничения до предела 0.5%.
B.IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. C III.
Основное состояние для C III - 1s^2 2s^2 ^1 S_o. Мы выполнили наши расчеты как для 4-х-электронной задачи НК (полный НК), так и путем комбинирования двух-валентного . . . . НК с МЧТВ, рассматривая 1s^2 как замороженный остов (CI+SIGMA^{(1,2)}). Все результаты представлены в Таблице II.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Так же включены результаты НК (чистый двух-электронный метод НК) и результаты НК+SIGMA^{(1)} (которые не включали SIGMA^{(2)}). Это позволяет нам исследовать роли разных частей остовной корреляции. Результаты этих расчетов НК и НК+СИГМА^{(1)} получаются с использованием базисного набора В_2; полные результаты НК+СИГМА^{(1,2)} были получены, используя как В_1, так и В_2- наборы. Дополнительно мы представили результаты MCHF (Много-конфигурационный Хартри-Фок(?)) [15.C.BFK5C.Julian.Kozlov].
Таблица II.C.BFK5C.Julian.Kozlov: . . . . .
. . . . . .
Для полного 4-х- электронного НК мы использовали очень большой базис 16spdf в приближении SD-CI. Этого было достаточно для насыщения базиса полностью, и мы не смогли двигаться дальше, поскольку матрица гамильтониана становится слишком большой. Поргешность в K_{SMS} от полного расчета НК может достигать 100 Г Гц*amu. Не смотря на это, они согласуются с расчетами в [15.C.BFK5C.Julian.Kozlov], так же, как и с результатами наших собственных НК+МЧТВ.
Метод НК+МЧТВ особенно точен для C III по 2-м причинам:
Во-первых, поскольку только 2 валентных электрона - нет тройных возбуждений, что удерживает гамильтониан малым без необходимости в апроксимациях
-
(для ионов с более большим количеством валентных электронов мы использовали приближение SD-CI). Поскольку гамильтониан относительно мал, мы можем полностью насытить базис при 20spdf. Так же нет СИГМА^{(3)} (соответствующего Рисунку 5.C.BFK5C.Julian.Kozlov), как указывалось ранее, мы его вообще не включили. Все это остается справедливым для всех двух-валентных. . . . атомов; в частности, мы ранее показали, что достижимы отличные результаты для Mg I [19.C.BFK5C.Julian.Kozlov].
В [15.C.BFK5C.Julian.Kozlov] результаты MCHF давали погрешность 1%; наши результаты НК+МЧТВ - в этом диапазоне, а поэтому мы считаем, что мы получили подобную точность. Так же стоит опять отметить, что мы исключили дополнительные коробчатые диаграммы с "неправильной" четностью из представленных результатов. Включение этих диаграмм в СИГМА^{(2)} дает отличие примерно 0.1% в константах K_{SMS}.
C.IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. C II.
Мы работаем с C II как с 3-х-валентным ионом; его основное состояние 2s^2 2p ^2 P^{o}_{1/2}. Мы использовали базис В_2 20spdf, что соответствует потенциалу V^{N-1}, и мы себя ограничили в задаче НК однократными и двухкратными возбуждениями из лидирующих конфигураций 2s^2 2p и 2s^2 2p^2. В Таблице III.C.BFK5C.Julian.Kozlov мы представляем все результаты для C II. Мы опять представили breakdwn разных частей метода НК+МЧТВ. Мы так же выполнили наши расчеты, используя базис В_1: это изменяет результаты менее, чем на 1% для всех результатов, кроме перехода ^2 S_{1/2}, в котором разница была примерно 3%. Для этого перехода никакой базис не был достаточным для полного насыщения K_{SMS}.
-
Далее, разница между результатами НК+МЧТВ и MCHF-CI довольно большая для этого перехода (примерно 7%). Прибавление следующей самой важной конфигурации, 2s^2 3s, к лидирующему набору изменяет энергию перехода ^2 S_{1/2} на 30 1/см (0.03%), а K_{SMS} на 14 Г Гц*amu (примерно 1%). Эффект на все остальные переходы был гораздо меньше.
D.IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov. C I.
В Таблице IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov мы представляем энергии для переходов в нейтральном углероде. Основное состояние C I - 2s^2 2p^2 ^3 P_{o}. Мы использовади базис В_2 размера 16spdf и взяли все однократные и двухкратные возбуждения от(из) нескольких лидирующих конфигураций. Энергии, полученные для этого атома - не на столько хороши, как для других ионов. Это результат (testimony) степени базиса Би-сплайнов, однако, то, что уровни появляются в правильном порядке (за исключением некоторой тонкой структуры) - замечательно, в свете того, что спектр очень плотный.
Мы генерировали значения q для НК, поскольку предыдущие расчеты [29.C.BFK5C.Julian.Kozlov] давали большие неопределенности. Мы считаем, что новые значения, представленные в Таблице IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov, имеют погрешности примерно 10 1/см.
В Таблице V.C.BFK5C.Julian.Kozlov мы представляем константв SMS для C I. Мы - в пределах 1% от значений, полученных с использованием метода MCHF-CI ([13, 16.C.BFK5C.Julian.Kozlov]). Для большинства переходов эффект корреляций на K_{SMS} примерно от 1 до 2%, однако, в некоторых случаях они больше (например, в 2s 2p^3 ^3 P_{o}) остовные корреляции 8% от всего.
страница 13.
-----
страница 14:
V.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Заключение.
В этой части работы мы подробно представили метод для расчета изотопических сдвигов в атомных спектрах. В этом методе используется метод конечного поля для уменьшения проблемы . . . . . расчета энергии, что проводится, используя НК для валентных электронов, комбинированный с МЧТВ для остовных корреляций. Проверив этот метод ранее на магнии, мы сейчас его применили к нейтральному углероду, C II, C III, C IV. Во всех случаях мы имеем согласие с предыдущими расчетами MCHF и MCHF-CI до уровня в пределах нескольких процентов. В Таблице VII.C.BFK5C.Julian.Kozlov мы сравниваем наши расчеты с несколькими экспериментами, которые существуют для ионов углерода; во всех случаях согласие в пределах примерно 0.005 1/см, что соответствует погрешности в K_{SMS} примерно 20 Г Гц*amu. В Таблице VII.C.BFK5C.Julian.Kozlov мы представляем полные изотопические сдвиги для некоторых важных переходов. Эти переходы могут наблюдаться в спектрах поглощения квазаров, и, поэтому, могут быть использованы для исследования вариации постоянной тонкой структуры (альфа) и эволюции распространенности изотопов. Эти результаты представлены как в М Гц, так и в км/сек: последней (первой) форме отдают предпочтение в астрономии.
--------
A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Приложение A: Матричный элемент двухчастичного оператора.
Двухчастичный оператор, используемый в этой части работы - сумма оператора кулоновского взаимодействия и "перемастабированного" оператора SMS (атомные единицы)
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (А1.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где лямбда - мастабирующий множитель, p=-i*набла - электронный момент, и
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (А2.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Мы используем такую форму одноэлектронной волновой функции:
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (А3.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Здесь альфа=1/137.036 - постоянная тонкой структуры, а OMEGA(n)_{jlm}=-(sigma*n)*OMEGA(n)_{jlm}.
Матричный элемент оператора (А2.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov) с волновыми функциями (А3.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov) имеет вид
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (А4.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
где угловой множитель с_к - один и тот же для обоих операторов
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (А5.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
R^{k}_{ab,cd} - радиальный кулоновский интеграл
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (А6.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
p_{12} - радиальный матричный элемент оператора SMS
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (А7.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
-----
B.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Приложение B: Эффективные интегралы для СИГМА- диаграмм.
Здесь мы даем выражения для диаграмм на Рисунках 1-4.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Следующие обычные обозначения используются для индексов: a, b, c, d
соответствуют внешним линиям (валентные электроны),
1=<m,n=< N_{core}; N_{core}+1=<alpha, beta. Следуя [22.C.BFK5C.Julian.Kozlov], мы используем быстрые (shorthand) обозначения [j, k,. . .]=(2*j+1)*(2*k+1). . . .
Отметьте, так же, что все три-j- символы Вигнера (Wigner) приходят из правила выбора четности, что не дано явно.
Это имеет место из-за того, что три-j- символы приходят из формулы:
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (1.B.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Кроме того, в вычитательных диаграммах (Рисунки 2 и 4.C.BFK5C.Julian.Kozlov) имеются члены, которые являются матричными элементами h^{CI} (смотрите уравнение (14.C.BFK5C.Julian.Kozlov)). Этот оператор не может изменить угловой момент этого состояния; например, <a|h^{CI}|n> приходит с множителем delta_{j_a j_n} delta_{l_a l_n}, который не представляется явно.
Мы начинаем с вкладов матричных элементов само-энергии из диаграмм на Рисунках 1 и 2.C.BFK5C.Julian.Kozlov. Все эти выражения имеют следующие дополнителные члены, которые мы явно не пишем: delta_{j_a j_b} delta_{m_a m_b}, delta_{l_a l_b}.
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (B1.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (B2.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (B3.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (B4.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (B5.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (B6.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . (B7.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov)
Далее мы представляем вклады в валентно-валентные экранировочные диаграммы из-за диаграмм на Рисунках 3 и 4.C.BFK5C.Julian.Kozlov.
У этих диаграмм к - как внешний параметр (по нему не суммируют). В процедуре НК они добавляются к R^{k}_{ab,cd} уравнения (А4.A.A.C.BFK5C.Julian.Kozlov).
-----
** Тексты к таблицам:
страница 11:
Таблица I.C.BFK5C.Julian.Kozlov: Сравнение энергий и переходов K_{SMS} из основного состояния в C IV, используя различные методы. Представленные энергии переходов не включают эффекты прибавления массы сдвига. Отметьте, что все результаты, представленные другими исследовательскими группами, являются нерелятивистскими и поэтому не различают тонкую структуру.
Уровень; энергия экспениментальная; DF+SIGMA^1; полный НК; другие работы.
а: MCHF-CI: Carlsson и другие 1995 [13.C.BFK5C.Julian.Kozlov]
b: MCHF: Godefroid и другие (2001) [14.C.BFK5C.Julian.Kozlov]
c: Hylleras+FCPC. Результаты King, 1989 [27.C.BFK5C.Julian.Kozlov] и Wang и другие [28.C.BFK5C.Julian.Kozlov], 1993, скомбинированы и представлены в ссылке [13.C.BFK5C.Julian.Kozlov].
-----
страница 12:
Таблица II.C.BFK5C.Julian.Kozlov: Сравнение энергий, K_{SMS} и величин q для переходов их основного соятояния в C III, используя разные методы. Отметьте, что результаты MCHF - нерелятивистские и поэтому не различают тонкую структуру.
Уровень; энергия экспениментальная; НК; НК+СИГМА^1; НК+СИГМА^{1,2}; Полный НК MCHF^a.
a: Jonsson и другие, 1999 [15.C.BFK5C.Julian.Kozlov]
---
Таблица III.C.BFK5C.Julian.Kozlov: Сравнение энергий, K_{SMS} и величин q для переходов их основного соятояния в C II, используя разные методы. Отметьте, что результаты MCHF - нерелятивистские и поэтому не различают тонкую структуру.
-----
Таблица IV.C.BFK5C.Julian.Kozlov: Сравнение энергий, K_{SMS} и величин q для переходов их основного соятояния в C I, используя разные методы. Отметьте, что результаты MCHF - нерелятивистские и поэтому не различают тонкую структуру.
-----
Таблица V.C.BFK5C.Julian.Kozlov: Сравнение энергий, K_{SMS} и величин q для переходов их основного соятояния в C I, используя разные методы. Отметьте, что результаты MCHF - нерелятивистские и поэтому не различают тонкую структуру.
-----
Таблица VI.C.BFK5C.Julian.Kozlov: Сравнение посчитанных изотопических сдвигов ^{13} C - ^{12} C с экспериментом.
-----
Таблица VII.C.BFK5C.Julian.Kozlov: Полные изотопические сдвиги ^{13} C - ^{12} C и ^{14} C - ^{12} C для важных переходов. Мы считаем, что погрешности порядка 0.1 ГГц.
-----
R.C.BFK5C.Julian.Kozlov. ссылки на источники.
[1.C.BFK5C] Webb, Flambaum, Churchill, Drinkwater, Barrow. Phys. Rev. Lett. 82, 884 (1999).
[2.C.BFK5C] Webb, Murphy, Flambaum, Dzuba, Barrow, ...., Phys. Rev. Lett. 87, 091301 (2001).
[3.C.BFK5C] Murphy, Webb, Flambaum, Dzuba. Mon. Not. Astron. Soc. 327, 1208 (2001).
[4.C.BFK5C] Webb, Murphy, Flambaum, Curran, Astrophys. Space Sci. 283, 565 (2003).
[5.C.BFK5C] Quast, Reimers, Levshakov, Astron. Astrophys. 414, L7 (2004).
[6.C.BFK5C] Srianand, Chand, Petitjean, Aracil, Phys. Rev. Lett. 92? 121302 (2004).
[7.C.BFK5C] Levshakov, Centurion, Molaro, D''''Odorico, Astron. Astrophys. 434, 827 (2005).
[8.C.BFK5C] Dzuba, Flambaum, Webb, Phys. Rev. Lett. 82, 888 (1999).
[9.C.BFK5C] Kozlov, Korol, Berengut, Dzuba, Flambaum, Phys. Rev. A 70, 062108 (2004).
[10.C.BFK5C] Ashenfelter, Mathews, Olive, Phys. Rev. Lett. 92, 041102 (2004).
[11.C.BFK5C] Ashenfelter, Mathews, Olive, Astrophys. J.615, 82 (2004).
[12.C.BFK5C] Fenner, Murphy, Gibson, Mon Not. R. Astron. Soc. 358, 468 (2005).
[13.C.BFK5C] Carlson, Jonsson, Godefroid, Froese Fischer, J.Phys. B: At.Mol.Opt. Phys. 28, 3729 (1995).
[14.C.BFK5C] Godefroid, Froese Fischer, Jonsson, J.Phys.B: At.Mol.Opt.Phys.34, 1079 (2001).
[15.C.BFK5C] Jonsson, Froese Fischer, Godefroid, J.Phys.B:At.Mol.Opt.Phys.32, 1233 (1999).
[16.C.BFK5C] Jonsson, Froese Fischer, Godefroid, J.Phys.B:At.Mol.Opt.Phys.29, 2393 (1996).
[17.C.BFK5C] Dzuba, Flambaum, Kozlov, Phys.Rev. A. 54, 3948 (1996).
страница 21.
----------
страница 22:
[18.C.BFK5C] Dzuba, Johnson, Phys. Rev. A57, 2459 (1998).
[19.C.BFK5C] Berengut, Flambaum, Kozlov (2005), arXiv: physics/0507062.
[20.C.BFK5C] Sobel''''man, Atomic Spectra and Radiative Transitions (. . . . Berlin, 1979).
[21.C.BFK5C] Berengut, Dzuba, Flambaum, Phys. Rev. A68, 022502 (2003).
[22.C.BFK5C] Lindgren, Morrison, Atomic Many-Body Theory (. . . . New York, 1986).
[23.C.BFK5C] Kozlov, Porsev, Opt. Spectrosc. 87, 352 (1999).
[24.C.BFK5C] Johnson, Sapirstein, Phys. Rev. Lett. 57, 1126 (1986).
[25.C.BFK5C] Johnson, Idrees, Sapirstein, Phys. Rev. A35, 3218 (1987).
[26.C.BFK5C] Johnson, Blundell, Sapirstein, Phys. Rev.A.37, 307 (1988).
[27.C.BFK5C] King, Phys. Rev. A 40, 1735 (1989).
[28.C.BFK5C] Wang, Zhu, Chung, Phys. Scr. 47, 65 (1993).
[29.C.BFK5C] Berengut, Dzuba, Flambaum, Marchenko, Phys. Rev. A 70, 064101 (2004).
[30.C.BFK5C] Bernheim, Kittrell, Spectrochim. Acta B 35, 51 (1980).
[31.C.BFK5C] Burnett, Phys. Rev. 80, 494 (1950).
[32.C.BFK5C] Holmes, J. Opt. Soc. Am. 41, 360 (1951).
-----
20:30; 22.2.2007.
----------
----------
----------
----------
21:00; 24.2.2007:
-----
1 статья представлена здесь 1. [CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] или [DF5].
---
Здесь вводится в компьютер текст на русском языке с рукописного варианта. Нет возможности всерить правильность перевода с английского языка на русский язык путем сравнения с оригиналом на английском языке.
----------
1. [CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] или [DF5] Phys. Rev. A 71, 052509 (2005) 5 страниц.
arXiv:astro-ph/0501454 v1 21 Jan 2005
---
Название: Поиск космологической вариации постоянной тонкой структуры, используя релятивистские сдвиги энергии Ge II, Sn II, Pb II.
Авторы: Дзюба, Фламбаум.
Получено 20 января 2005 года.
Опубликовано 31 мая 2005 года.
Ченовик на Интернете датирован 21 января 2005 года.
5 печатных страниц, 19 ссылок на источники в этой работе (части работы).
---
Содержание:
Аннотация.
I.Введение. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum.
II.Расчеты. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum.
A.II. Ge II. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum.
B.II. Sn II. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum.
C.II. Pb II. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum.
III.Заключение (выводы). CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum.
IV.Благодарности. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum.
---
Аннотация. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum:
Чувствительность частот перехода атомов к вариации постоянной тонкой структуры альфа увеличивается пропорционально Z^2, где Z - заряд ядра. Недавно, несколько линий тяжелых ионов Ge II, Sn II, Pb II были обнаружены в спектрах поглощения квазаров. Мы выполнили точные многочастичные расчеты зависимости alpha^2 от частот перехода (коэффициенты q) для этих атомов и обнаружили увеличение чувствительности на порядок по сравнению с атомными переходами, которые ранее использовались для поиска вариации альфа в пространстве и во времени в системах поглощения квазаров. Интересная особенность Pb II - сильная нелинейная зависимость от альфа^2 из-за превдо-пересечения уровней.
------
I.Введение. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum:
Теории, объединяющие гравитацию с другими взаимодействиями, предлагают возможности вариации фундаментальных констант природы во времени и в пространстве. Обзор этих теорий и результаты измерений можно найти в [1.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]. Информацию об очень чувствительном много-мультиплетном (ММ) методе поиска вариации постоянной тонкой структуры альфа путем сравнения спектров поглощения квазаров с лабораторными спектрами, можно найти в [2.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]. Это требует расчетов релятивистских поправок к атомным уровням энергии, что позволяет найти зависимость атомных частот перехода от альфа:
omega=omega_0+q*x (1.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum)
где x=alpha^2/alpha_0^2-1~2*delta(alpha)/alpha. Здесь omega_0 и alpha_0 - лабораторные значения покоя (rest value) частоты перехода и постоянной тонкой структуры для атома или иона в удаленном облаке ионизированного газа, расположенного на расстоянии до 12-ти миллиардов всетовых лет от нас. Расчеты q для ряда атомных переходов были выполнены в работах [3,4,5,6.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]. Webb и другие [7,8,9,10.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] использовали метод ММ [2.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] и нашли возможные доказательства вариации альфа, в то время, как другие группы ученых [11, 12.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] использовали тот же самый метод [2.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum], но не нашли указания на (эту) вариацию (обратите внимание, однако, что работы [7,8,9,10.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] основываются на данных телескопа Keck, расположенного в Северном полушарии, в то время, как работы [11,12.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] использовали данные Очень Большого Телескопа, расположенного в Южном полушарии. Поэтому, несогласие между (этими) результатами, в принципе, может быть отнесено (attributed) к пространственной вариации альфа).
Для улучшения этих результатов было бы очень важно включить в анализ данных новые атомные переходы, где возможные эффекты вариации альфа больше. Действительно, сейчас систематические эффекты - максимум (at most) сравнимые с наблюдаемыми сдвигами частоты, соответетствующие величине delta(alpha)/alpha=(-0.54+-0.12)*10^{-5}, приведенной в [10.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]. Если будут использоваться переходы с большими на порядок значениями q, то эти систематические эффекты будут пренебрежимо малы по сравнению со сдвигами частоты, произведенных delta(alpha)/alpha=-0.5*10^{-5}.
Коэффициенты q малы в легких атомах и быстро возрастают (~Z^2) с зарядом ядра Z.
Недавно, переходы в тяжелых ионах Ge II (Z=32, длина волны покоя (rest wavelength) 1602.4863 A), Sn II (Z=50, rest wavelength 1400.450 A) и Pb II (Z=82, rest wavelength 1433.9056 A) наблюдались в спектрах поглощения квазаров [13.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]. Поэтому, в данной части работы мы выполняем расчеты зависимости частот перехода от альфа в Ge II, Sn II, Pb II. Коэффициенты q в Pb II на порядок больше, чем в более легких элементах (Z<31), которые изучались в работах [7,8,9,10,11,12.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]. Потенциально, это может дать увеличение чувствительности к вариации альфа на порядок и помочь устранить возможное несогласие между результатами разных групп исследователей.
Обратите внимание на то, что в спектрах поглощения квазаров наблюдаются только переходы Е1 из остовных состояний.
II.Расчеты. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum:
Расчеты для Ge II, Sn II, Pb II сложные из-за сильного смешивания конфигураций и псевдо-пересечения уровней. Как отмечалось в наших предыдущих работах, энергии различных атомных состояний, рассматриваемые как функции альфа^2, могут иметь очень разные наклоны и пересекаться при определенных значениях альфа [4.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]. Поскольку не может быть реального пересечения уровней с одними и теми же сохраняющими(ся) (conserving) квантовыми числами, это явление называется псевдо-пересечением уровней. Конфигурации сильно смешиваются и наклон кривой, представляющей (представляющий) E(alpha^2) изменяется очень быстро в окрестности псевдо-пересечения уровней. Если это происходит в окрестности физического значения (alpha~alpha_0), то результаты для коэффициентов q (смотрите уравнение (1.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum)), становятся неустойчивыми, поскольку малая погрещность в положении пересечения приводит к большой погрешности в q.
Один из путей решения этой проблемы - подгонка экспериментальных значений g-факторов Ланде (Lande) [4.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]. Когда смешиваются состояния разного полного углового момента L и полного спина S, результирующие значения g-факторов зависят от смешивания конфигураций похожим образом как и коэффициенты q (q~SIGMA q_i W_i, g~SIGMA g_i W_i, где W_i - вес состояния i). Поэтому, исправление коэффициентов смешивания для подгонки экспериментальных g-факторов помогает найти правильные значения так же и коэффициетнов q. Однако, в случае ионов, рассмотренных в данной работе, есть сильное смешивание конфигураций между состояниями одних и тех же L, S, J (J- полный момент). Это состояния ^2 D_J конфигураций ns^2nd, nsnp^2 (n=4 для Ge II, n=5 для Sn II, n=6 для Pb II). У смешанных состояний одни и те же значения g-факторов и результирующие g-факторы не зависят от смешивания конфигураций. В отличие от этого, величины коэффициентов q по-прежнему чувствительны к смешиванию конфигураций.
В принципе, можно использовать экспериментальную сверх-тонкую структуру (hfs) для подгонки (аппроксимации) коэффициентов смешивающихся конфигураций. Поскольку одноэлектронные матричные элементы сверх-тонкого взаимодействия имеют очень разные значения для состояний s, p, d, то разные конфигурации должны иметь разные значения hfs многоэлектронного матричного элемента. Поэтому, подгонка (аппроксимация) экспериментальной hfs имела бы такой же эффект как и подгонка экспериментальных g-факторов. К сожалению, не доступно никаких экспериментальных данных по hfs для Ge II, Sn II, Pb II.
Нам остается единственный контроль с помощью энергий для точности расчета коэффициентов q (за исключением малого количества уровней Pb II, где g-факторы так же полезны). Вычисления энергий должны быть выполнены с очень высокой точностью, чтобы был надежный контроль. Критерием является то, что отклонение посчитанных энергий от экспериментальных значений должно быть гораздо меньше, чем экспериментальный энергетический интервал между смешанными состояниями.
Интервал между разными состояниями ^2 D Ge II, Sn II, Pb II немного больше, чем 10000 1/см. Поэтому отклонение сосчитанных энергий от эксперимента должно быть меньше, чем ~1000 1/см или <1% энергии возбуждения из основного состояния.
Метод, который может дать результаты желаемой точности, предлагается в [14.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]. Вычисления выполнены в приближении V^{N-4}. Это значит, что само-согласованная процедура Хартри-Фока выполнена для 4-х-зарядного положительного иона. Как было показано в [14.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum], удаление валентных электронов s и p существенно не влияет на остов (кроме одноэлектронной энергии) и приближение V^{N-4} является хорошим приближением для всех электронов с количеством валентных электронов в диапазоне от 1 до 5. Это включает нейтральный атом и отрицательный ион. Основное преимущество этого приближения состоит в том, что остовно-валентные корреляции могут быть относительно легко включены за пределами теории возмущений второго порядка. Как было продемонстрировано в [14.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum], включение остовно-валентных корреляций более высокого (высшего) порядка может существенно улучшить точность расчетов.
У ионов, интересующих нас, 3 валентных электрона и эффективный гамильтониан для трехэлектронной волновой функции валентных электронов имеет вид:
H^{eff} = SIGMA^{i=1}_{3} h_{1i} + SIGMA^{i > <j}_{3} h_{2ij}, (2.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum)
h_1(r_i) - одноэлектронная часть гамильтониана
h_1 = c*alpha*p+(beta-1)*m*c^2-Z*c^2/r + V^{N-4} + SIGMA_1. (3.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum)
SIGMA_1 - одноэлектронный оператор (корреляционный потенциал), который описывает корреляции между определенным валентным электроном и электронами остова. Это тот же оператор, который используется для атомов и ионов с одним внешним электроном поверх замкнутых оболочек (смотрите, например [15,16,17.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]).
h_2 - двухэлектронная часть гамильтониана
h_2 = e^2/|r_1-r_2| + SIGMA_2(r_1, r_2), (4.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum)
SIGMA_2 - двухэлектронная часть остовно-валентных корреляций.
Это представляет собой экранировку кулоновского взаимодействия между валентными электронами электронами остова.
Обратите внимание на то, что убирание СИГМА из эффективного гамильтониана приводит его к эффективному гамильтониану стандартного метода наложения конфигураций (НК). Поскольку мы используем многочастичную теорию возмущений для расчета СИГМА, подход, который мы используем может быть назван методом НК+МЧТВ [18.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum].
Подробности вычислений для положительных ионов Ge, Sn, Pb будут представлены в другом месте.
Ниже мы обсуждаем подробности вычислений для Ge II, Sn II, Pb II.
A.II. Ge II. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum:
Ион Ge II - самый легкий из 3-х ионов (Z=32) и самый простой с точки зрения вычислений. Остовно-валентные корреляции относительно малы из-за малого количества электронов в остове. Релятивистскик поправки так же малы. Это означает, что тонкая структура мала, энергетические мультиплеты находятся далеко друг от друга и нет псевдо-пересечения уровней. Так же почти нет смешивания между состояниями разного полного углового момента L и/или разного поного спина S. Состояния ^2 D3/2, 5/2 конфигураций 4s^2 4d и 4s 4p^2 по-прежнему сильно смешиваются. Однако, из-за высокой точности вычислений окончательные результаты очень устойчивы.
Мы выполняем расчеты СИГМА_1 и СИГМА_2 для эффективного гамильтониана (2.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum) во втором порядке МЧТВ. Включение СИГМА_1 приводит одноэлектронные энергии Ge IV к согласию с экспериментом на уровне 0.1%. Не нужно включать никакие остовно-валентные корреляции более высокого (высшего) порядка. Окончательные результаты представлены в Таблице I.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum.
Для расчета коэффициентов q (смотрите уравнение (1.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum)) мы проводим расчеты энергий для x=-0.1, 0, +0.1. Затем q_{+}=10*(omega(0.1)-omega(0)), q_{-}=10*(omega(0)-omega(-0.1)) и наконец q=(q_{+}+q_{-})/2. Нам нужны как q_{+}, так и q_{-} для проверки нелинейности поведения энергий, что обычно указывает на псевдо-пересечение уровней. Для Ge II q_{+} и q_{-} практически идентичны для всех рассмотренных уровней.
B.II. Sn II. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum:
Ион Sn II (Z=50) очень похож на ион Ge II. Однако, корреляции и релятивистские поправки больше. Это влияет на схему вычислений. Оказывается, что включение остовно-валентных корреляций более высокого (высшего) порядка приводит к существенному улучшению результатов как для Sn IV, так и Sn II- ионов. Мы включаем экранировку кулоновского взаимодействия и взаимодействие дырка-частица во всех порядках МЧТВ. Это слелано точно так же, как в наших расчетах для одно-валентных атомов (смотрите, например [16.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]).
Оператор СИГМА_2 по-прежнему вычисляется во втором порядке МЧТВ.
Окончательные результаты представлены в Таблице II.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum. Коэффициенты q вычисляютя таким же точно способом, как и для Ge II. Результирующая точность энергий очень хорошая и значения q очень устойчивы.
C.II. Pb II. CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum:
Ион Pb II (Z=82) самый сложный для расчетов. Корреляции сильны и релятивистские эффекты так же большие. Сильное L-S- взаимодействие приводит к взаимодействию мультиплетов тонкой структуры. Так же, состояния одного и того же полного момента J сильно смешиваются вне зависимости от значений L и S, приписанных им. Нарушение L-S- схемы можно легко увидеть, например, путем сравнения экспериментальных значений g-факторов Ланде с их нерелятивистскими значениями. Мы сделали на один шаг больше для Pb II для дальнейшего улучшения точности расчетов по сравнению со схемой, использовавшейся для Sn II. Мы ввели масштабные множители перед СИГМА_1 для подгонки энергий Pb IV.
Эти энергии находятся путем решения уравнений типа Хартри-Фока для состояний внешнего электрона Pb IV в потенциале V^{N-4} атомного остова
(H_0+SIGMA_1-є_n)psi_n=0. (5.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum)
Здесь H_0 - хартри-фоковский гамильтониан. СИГМА_1 - оператор корреляционного потенциала всех порядков, похожий на тот, что используется для Sn II. Включение СИГМА_1 учитывает эффект остовно-валентных корреляций как на энергиях (є_n), так и на волновых функциях (psi_n) валентных состояний, производя так называемые бракнеровские орбитали. Различие между бракнеровскими и экспериментальными энергиями состояний Pb IV 4s, 4p, 4d на уровне 0.2-0.4%. Для дальнейшего улучшения энергий мы заменяем СИГМА_1 на f*СИГМА_1 с множителем пере-масштабирования f, выбранным для точной подгонки энергий. Затем, тот же пере-масштабированный оператор f*СИГМА_1 используется для иона Pb II. Оказывается, что необходимо только малое пере-масштабирование. Максимальное отклонение множителя масштабирования от единицы составляет 10%:
f(4s)=0.935, f(4p1/2)=1.084, f(4p3/2)=1.1, f(4d3/2)=1.07, f(4d5/2)=1.07.
Пере-масштабирование оператора СИГМА_1 оказывает похожий эффект на ионы Pb IV, Pb II (Pb III), улучшая согласие с экспериментом во всех случаях. Не смотря на то, что эффект (воздействие) на энергии Pb II мал, он важен из-за пересечения уровней и сильного смешивания конфигураций, что может сделать результаты очень неустойчивыми, если точность расчетов не достаточно высока.
Обратите вниание на то, что мы подгоняем энергии Pb IV, но не Pb II. Вычисления для Pb II могут по-прежнему рассматриваться как чистые расчеты из первых принципов, поскольку не используется никакой экспериментальной информации о Pb II.
Результаты представлены в Таблице III.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum. Мы так же представляем на Рисунке I.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum поведение уровней энергии Pb II как функции (alpha/alpha_0)^2. Точечные линии соответствуют состояниям с J=1/2, короткие пунктирные линии соответствуют J=3/2 и длинные пунктирные линии соответствуют J=5/2 (чем длинее пунктир, тем больше J). Горизонтальные черточки справа представляют экспериментальные энергии.
Картина в результате очень сложная. Есть по крайней мере 3 псевдо-пересечения уровня. Одно - для состояний ^2 D5/2 и ^4 P5/2 примерно при (alpha/alpha_0)^2=0.8, другое - для состояний ^4 P1/2 и ^2 S1/2 для (alpha/alpha_0)^2>1 и третье - для состояний ^4 P3/2 и ^2 D3/2 при (alpha/alpha_0)^2>1. Фактически, из-за псевдо-пересечения уровней, эти состояния на столько сильно смешаны, что их приписывание определенным мультиплетам L-S и конфигурациям, неопределенное. Для улучшения точности q мы использовали экспериментальную информацию о g-факторах и интервалах энергии между сильно смешанными уровнями. Эти значения воспроизводятся с высокой точностью в интервале (alpha/alpha_0)^2 между 0.9 и 1. Так же, этот интервал далек от положений (позиций) псевдо-пересечений уровней, который имеет место при (alpha/alpha_0)^2>1 и при (alpha/alpha_0)^2~0.8. Поэтому результаты устойчивы. В этой ситуации мы используем q_{-} как наилучшую оценку значений q: q=q_{-}=10*(omega(0)-omega(-0.1))*(omega=omega(x), где x=(alpha/alpha_0)^2-1).
Отклонение q=(q_{-}+q_{+})/2 от q_{-} дает нам удовлетворительную (reasonable) оценку точности в этом случае, ~10%. Обратите внимание опять на то, что энергии вычисляются с намного более высокой точностью.
III.Заключение (выводы). CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum:
Мы использовали комбинацию многочастичной теории возмущений и метода наложения конфигураций для расчета зависимости уровней энергии от постоянной тонкой структуры (коэффициенты q). Эта зивисимость имеет место из-за релятивистских поправок Дирака (котрые сильно модифицированы многочастичными эффектами). Как мы установили в наших предыдущих работах, взаимодействие Брейта и радиационные поправки не важны для (этих) интересующих нас атомов.
Расчеты для Ge II и Sn II простые (прямые (straightforward)) и зависимость частот перехода от alpha^2 близка к линейной (q_{+}~q_{-}). Точность расчета уровня энергии для Ge II и Sn II лучше, чем 1%, для интервалов тонкой структуры точность лучше, чем 3%. Поэтому погрешности q не должны превосходить 3%. Интервалы, где q аномально малы, могут быть исключением (исключены). Например, консервативная оценка точности для уровня с omega=62402 1/см в Ge II, где q=-664 1/см лучше, чем 10%. Значение q для этого уровня (q =-607 1/см) было так же сосчитано в нашей предыдущей работе [3.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum]. Настояший (этот) расчет более точный.
Случай Pb II более сложный из-за псевдо-пересечения уровней (как функций альфа).
Зависимость от alpha^2 сильно нелинейная (смотрите Рисунок 1.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum). Однако, после учета экспериментальной информации о g-факторах и интервалах между уровнями энергии, погрешности в значениях q уменьшаются до ~10%.
Значения q в Sn II и, особенно, Pb II гораздо больше, чем в элементах, которые ранее использовались для поиска вариации альфа, где q~1000 1/см. Для обнаруженных переходов [13.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Ge II (Z=32 длина волны покоя (rest wavelength) 1602.4863 A) q=-660 1/см, Sn II (Z=50, rest wavelength 1400.450 A) q=-5900 1/см и Pb II (Z=82 rest wavelength 1433.9056 A) q=-14600 1/см. Самый большой (по абсолютной величине) сосчитанный коэффициент q в Pb II это q~-45000 1/см. Это может дать существенное улучшение в чувствительности к вариации альфа.
. . . . .
Ссылки на источники CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum:
[1.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Uzan (2003) Rev. Mod. Phys. 75, 403 (2003).
[2.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Dzuba, Flambaum, Webb. Phys. Rev. Lett., 82, 888 (1999).
[3.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] 1999: Phys. Rev. A, 59, 230 (1999) Dzuba, Flambaum, Webb.
[4.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] 1: Dzuba, Flambaum, Kozlov, Marchenko (2002).
[5.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] 3: Berengut, Dzuba, Flambaum, Marchenko (2004).
[6.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] 3: Berengut, Dzuba, Flambaum, Marchenko physics/0408542: передано в Phys. Rev. A.
[7.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Phys. Rev. Lett. 82, 884 (1999) Webb, Flambaum, Churchill, Drinkwater, Barrow.
[8.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Phys. Rev. Lett 87, 091301 (2001) Webb, Murphy, Flambaum, Dzuba, Barrow, Churchill, Prochaska, Wolfe.
[9.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Mon. Not. R. Astron. Soc. 327, 1208 (2001). Murphy, Webb, Flambaum, Churchill, Prochaska, Barrow, Wolfe.
[10.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Mon. Not. R. Astron. Soc. 345, 609 (2003) Murphy, Webb, Flambaum.
[11.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Phys. Rev. Lett., 92, 121302 (2004). Srainand, Chand, Petitjean, Aracil.
[12.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Astron. Astrophysics 415, L7 (2004). Quast, Reimers, Levshakov.
[13.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Личное общение с Webb.
[14.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Dzuba physics/0501032 направлено в Phys. Rev. A.
[15.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Dzuba, Flambaum, Selvestrov, Sushkov, J. Phys. B., 20, 1399 (1987).
[16.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Dzuba, Flambaum, Sushkov, Phys. Lett. A 140, 493 (1989).
[17.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Dzuba, Flambaum, Ginges, Phys. Rev. D66 076013 (2002).
[18.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Dzuba, Flambaum, Kozlov. Phys. Rev. A.54, 3948 (1996).
[19.CDF5Ge-Sn-Pb-Dzuba-Flambaum] Moore, Atomic Energy Levels, Natl. Vol 1-3 (1958)
Bur. Stand (U.S.), Circ. No 467 (U.S. GPO, Washington DC).
-----
21:00; 24.2.2007.
----------
----------
----------
----------
14:20; 25.2.2007:
-----
Более полная версия статьи [Mg.BFK5Julian.Kozlov] или [BFK5]
-----
1 статья представлена здесь 1. [Mg.BFK5Julian.Kozlov] или [BFK5].
---
Здесь вводится в компьютер текст на русском языке с рукописного варианта. Нет возможности сверить правильность перевода с английского языка на русский язык путем сравнения с оригиналом на английском языке.
----------
1. [Mg.BFK5Julian.Kozlov]
---
Перевод с английского языка на русский язык:
Название: Улучшенные расчеты релятивистского сдвига и изотопического сдвига в Mg I.
Авторы: Julian Berengut, Виктор Фламбаум, Михаил Козлов.
Датировано в тексте: 1 июля 2005 года (в черновике на Интернете).
Датировано в архиве: 8 июля 2005 года.
Ключевые слова: изотопический сдвиг, массовый сдвиг; щелочно-земельный; магний.
Содержание:
Аннотация
I.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Введение
II.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Метод
III.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Расчет и результаты
IV.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Заключение
V.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Благодарности
VI.Ссылки на источники. Mg.BFK5Julian.Kozlov.
---
28 источников в библиографии и ссылках на источники.
4 таблицы.
5 (пронумерованных) формул.
--
Аннотация:
Мы представляем метод расчета из первых принципов изотопического сдвига и релятивистского сдвига в атомах с несколькими валентыми электронами. Это обосновано на расчете энергии, включая комбинацию метода наложения конфигураций и многочастичной теории возмущений. Эта работа мотивируется анализом спектров поглощения квазаров, который указывает на то, что постоянная тонкой структуры альфа была меньше в более раннюю эпоху.
Релятивистские сдвиги необходимы для измерения этой вариации альфа, в то время, как изотопические сдвиги неоходимы для решения проблемы систематических эффектов в этом исследовании. Изотопические сдвиги так же могут использоваться для измерения изотопических распространенностей в облаках газов в ранней вселенной, которые необходимы для изучения ядерных реакций в звездах и супер-новых, и проверки моделей химической эволюции. В этой работе показано, что изотопический сдвиг в магнии может быть посчитан с очень высокой точностью, используя наш новый метод.
----
страница 1:
I.Введение. Mg.BFK5Julian.Kozlov:
Эта часть работы мотивировалась изучением спектров поглощения квазаров для исследования значения постоянной тонкой структуры (альфа) в удаленном прошлом. Атомные частоты переходов зависят от альфа и путем сравнения частот на Земле с частотами спектров поглощения квазаров можно сделать вывод о том, было ли альфа другим в очень ранней вселенной. В то время, как некоторые исследования показали существенное отличие от нуля, [1,2,3,4.Mg.BFK5Julian.Kozlov], другие группы ученых, использующие другой телескоп - нет ([5,6.Mg.BFK5Julian.Kozlov]).
Одним из основных возможных источников систематических эффектов в этих исследованиях является то, что отношения изотопических распространенностей в облаках газов в ранней вселенной могли бы очень отличаться от земных. "Заговор" нескольких изотопических распространенностей может дать альтернативное объяснение наблюдаемой вариации в спектрах [7,8,9.Mg.BFK5Julian.Kozlov]. Для проверки этой возможности, необходимо иметь точные значения для изотопического сдвига (ИС(IS)) для соответствующих атомных переходов [10.Mg.BFK5Julian.Kozlov]. По очень многим из них получены экспериментальные данные; поэтому необходимы точные расчеты длч проведения наилучшего анализа.
Необходимость определения точных изотопических сдвигов мотивируется желанием изучать изотопическую эволюцию вселенной.
Изотопические распространенности облаков газов могут быть измерены независимо от вариации альфа [10.Mg.BFK5Julian.Kozlov]. Это важно для проверки моделей ядерных реакций в звездах и суперновых, а так же химической эволюции вселенной.
Ранее мы выполнили расчет изотопического сдвига в атомах с одним валентным электроном, используя многочастичную теорию возмущений (МЧТВ) [11.Mg.BFK5Julian.Kozlov], и для нейтрального магния с использованием метода наложения конфигураций (НК) [12.Mg.BFK5Julian.Kozlov]. В обеих этих работах использовался метод масштабирования ограниченного поля (finite-field scaling mrthod) для возмущения. В некотором смысле, наш метод комбинирует эти 2 метода путем включения остовно-валентных корреляций в наш метод НК, используя МЧТВ. Магний - один из самых простых и хорошо изученных атомов с двумя валентными электронами. Поэтому его часто используют в качестве проверки для разных методов атомных расчетов. В этой части работы мы показали, что мы можем выполнить расчет изотопического сдвига некоторых переходов магния, для которых имеются экспериментальные значения.
II.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Метод:
Изотопические сдвиги в частотах атомных переходов возникают из 2-х источников: конечный размер ядерного распространения заряда (сдвиг "объема" или "поля"), и конечной массы ядра (смотрите, например [Собельмана=13.Mg.BFK5Julian.Kozlov]). Сдвиг энергии из-за recoil ядра такой: (1/2M)p^2_N=(1/2M)(SIGMA p_i)^2. Этот сдвиг массы обычно разделяется на нормальный сдвиг массы (НСМ (NMS)) и удельный сдвиг массы (УСМ (SMS)). Нормальный сдвиг массы дается оператором (1/2M) SIGMA p^2_i, что легко считается из частоты перехода. Оператор SMS (1/M) SIGMA_{i < > j} (p_i*p_j) трудно точно оценить.
Сдвиг в энергии любого перехода в изотопе с номером массы A'''' по отношению к изотопу с номером массы A, может быть выражен как:
delta(nu^{A'''',A})=(K_{NMS}-K_{SMS})*(1/A''''-1/A)+F delta<r^2>^{A'''',A}, (1.Mg.BFK5Julian.Kozlov)
где ограничение на нормальный сдвиг массы
K_{NMS}=-nu/1823 (2.Mg.BFK5Julian.Kozlov)
<r^2> - средний квадрат радиуса ядра.
Значение 1823 относится к отношению единицы атомной массы к массе электрона.
----
страница 2:
--
В этой части работы мы разрабатываем метод расчета удельного сдвига массы K_{SMS} для атомов с несколькими валентными электронами. Мы используем delta(nu^{A'''',A})=nu^{A''''}-nu^{A}.
Следуя нашей предыдущей работе, мы ищем метод расчета "всех прядков". Мы установили, что метод масштабирования конечного поля очень полезен в этом отношении. Перемасштабированный оператор SMS добавляется к мнгочастичному гамильтониану
H_{lambda} = H_0+lambda*H_{SMS}=H_0+lambda*SIGMA_{i < > j} p_i*p_j (3.Mg.BFK5Julian.Kozlov)
Задача на собственные значения для нового гамильтониана решается для различных лямбда, а затем мы восстанавливаем константу удаленного сдвига масс
K_{SMS}=lim dE/d(lambda), lambda-->0. (4.Mg.BFK5Julian.Kozlov)
Оператор (3.Mg.BFK5Julian.Kozlov) имеет ту же самую симметрию и структуру, что и исходный гамильтониан H_0 (смотрите приложение, ссылку [11.Mg.BFK5Julian.Kozlov]).
Мы так же выполнили расчет релятивистского сдвига для переходов магния, используя похожий метод. Это необходимо для измерения вариации альфа [1-6.Mg.BFK5Julian.Kozlov].
Зависимость частот перехода от альфа может быть выражена как
omega=omega_0+q*x, (5.Mg.BFK5Julian.Kozlov)
где x=(alpha/alpha_0)^2-1, alpha_0 - лабораторное значение постоянной тонкой структуры, омега и омега_0 - частоты перехода в облаках поглощения и в лаборатории соответственно. Мы варьируем альфа непосредственно в компьютерной программе и вычисляем q.
Этот метод подробно описан в наших более ранних работах [14-16.Mg.BFK5Julian.Kozlov].
Для расчета энергии мы используем комбинацию НК и МЧТВ, как это было сделано в [17,18.Mg.BFK5Julian.Kozlov]. Мы генерируем базисный набор, который включает остовные и валентные орбитали, и ряд виртуальных орбиталей. Затем мы выполняем полный расчет методом наложения конфигураций в приближении замороженного остова. Эффекты остовно-валентных корреляций учитываются используя МЧТВ путем замены (^~ Q =1/|r_i-r_j|+lambda*p_i*p_j) в расчете НК. Оператор МЧТВ разделяется на 2 части: СИГМА_1 и СИГМА_2, которые включают все одно-валентные электронные диаграммы и двух-валентные электронные диаграммы, соответственно. Эти операторы вычисляются до второго порядка, что является достаточным для атомов с одним валентным электроном, когда это используют с методом конечного поля [11.Mg.BFK5Julian.Kozlov].
III.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Расчет и результаты:
Часть расчета НК очень похожа на расчет с большим базисным набором в [12.Mg.BFK5Julian.Kozlov]. Мы вначале решили уравнения Дирака-Фока для электронов остова; мы используем приближение V^{N-2}, так, что остов включает орбитали 1s1/2, 2s1/2, 2p1/2, 2p3/2. Для валентных и виртуальных орбиталей мы использовали базис сформированный путем диагонализации оператора Дирака-Фока на базисном наборе Би-сплайнов, исключая орбитали с высокой энергией (для описания этого метода и как он применяется в атомной физике, смотрите [19,20,21.Mg.BFK5Julian.Kozlov]).
Полный двухэлектронный НК использует базис 17spdf, который включает орбитали 1-17s1/2, 2-17p_j, 3-17d_j, 4-17f_j. Это очень близко к насыщению валентного НК. Базис МЧТВ может быть больше, поскольку расчет включает суммирование по виртуальным орбиталям; поэтому мы использовали базис 32spdfg для этой части расчета, который, по сути дела, является полным.
В Таблице I.Mg.BFK5Julian.Kozlov представлены результаты наших расчетов спектров с использованием метода из первых принципов в пределах 0.4% от экспериментального спектра всех рассматриваемых уровней. Релятивиствские сдвиги (коэффициенты q) представлены в Таблице II.Mg.BFK5Julian.Kozlov.
В Таблице III.Mg.BFK5Julian.Kozlov представлены результирующие константы сдвига уровней SMS, K_{SMS} (уравнение (1.Mg.BFK5Julian.Kozlov)). В каждой таблице мы представляем результаты чистого расчета НК (который согласуется с нашим предыдущим расчетом [12.Mg.BFK5Julian.Kozlov]), так же, как и расчеты, включая только СИГМА_1, и как СИГМА_1, так и СИГМА_2.
Имеет смысл отметить несколько моментов.
Во-первых, остовно-валентные эффекты, включенные с использованием МЧТВ, мало влияют на значения q (меньше, чем на 10%). Это опять обосновывает тот факт, что в предыдущих работах для атомов с несколькими валентными электронами ими либо пренебрегали полностью, либо включали используя простую процедуру подгонки, основанную на поляризуемости остова [16.Mg.BFK5Julian.Kozlov].
Остовно-валентные эффекты гораздо важнее для расчета SMS. В частности, одно-валентные электронные диаграммы (включенные в СИГМА_1) могут сильно (drastically) улучшить точность в случаях, где чистый метод НК не очень хорош. Хотя СИГМА_2 важно для вычисления энергии, оно, похоже, мало влияет на K_{SMS}. Это легко понять, поскольку самые важные двух-частичные диаграммы (прямая диаграмма, соответствующая экранировке электронно-электронного взаимодействия электронами остова) не дает вклада в SMS.
--
страница 3:
Диаграммы обмена в СИГМА_2 действительно влияют, но это гораздо меньше, чем одночастичный вклад.
В Таблице IV.Mg.BFK5Julian.Kozlov сравниваются экспериментальные и расчетные сдвиги энергии между изотопами ^{26} Mg и ^{24} Mg (delta(nu)^{26,24}). Сравнивается только та часть SMS, которая выделяется из эксперимента путем вычитания NMS. Для простоты игнорируется сдвиг объема; он составляет примерно 20-30 МГц, что меньше, чем экспериментальная неопределенность в большинстве случаев и порядка порядка погрешности в этих расчетах SMS. Более того, не смотря на многочисленные сходящиеся теоретические расчеты параметра сдвига поля (F в уравнении (1.Mg.BFK5Julian.Kozlov)), наши знания о сдвиге поля в магние ограничены недостатком знаний об изменении средне-квадратического радиуса ядра delta<r^2>^{26,24}.
Так же, в Таблице IV.Mg.BFK5Julian.Kozlov для теоретического сравнения представлены результаты Veseth ([22.Mg.BFK5Julian.Kozlov], 1987) и Jonsson и других ([23.Mg.BFK5Julian.Kozlov], 1999). В Работе Veseth использовалась нерелятивистская многочастичную теорию возмущений в рамках алгебраической аппроксимации для расчета изотопического сдвига 3-го порядка для некоторых переходов. Jonsson и другие использовали нерелятивистский много-конфигурационный подход Хартри-Фока, что позволяет учесть как остовные, так и валентные возбуждения в НК.
Не достаточно изучен переход, который виден в спектрах поглощения квазаров - линия 2026 A Mg I (3s^2 ^1 S--> 3s4p ^1 P^o_1). Из Таблицы III.Jonsson и других считается изотопический сдвиг (этой) линии как delta(nu)^{26,24}=2950(50) МГц (погрешность здесь вызвана отсутствием сдвига поля, так же, как и на неполноте насыщения базисного набора, используемого для расчета K_{SMS}).
. . . . .
----
. . . . . . .
IV.Mg.BFK5Julian.Kozlov. Заключение:
Мы представили метод расчета изотопического сдвига в многоэлектронных атомах. Он базируется на методе конечного поля, с расчетом энергии, который комбинирует наложение конфигураций (НК (CI)) для велентных электронов и многочастичную теорию возмущений (МЧТВ (MBPT)) для остовно-валентных корреляций. Мы проверили этот метод на магнии и полученное согласие было очень хорошим для всех переходов. В частности, для решения проблемы систематических погрешностей при поиске вариации альфа и для изучения изотопической эволюции вселенной, такая точность является достаточно высокой.
Мы так же использовали этот метод для генерирования более точных значений для релятивистского сдвига (q). Как и ожидалось, они оказались в пределах 10% от найденных предыдущими методами.
---
страница 4:
VI.Ссылки на источники. Mg.BFK5Julian.Kozlov:
[1.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. Lett. 82, 884 (1999) Webb, Flambaum, Chirchill, Barrow.
[2.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. Lett. 87, 091301 (2001) Webb, Murphy, Flambaum, Dzuba, Barrow, Churchill, Prochaska, Wolfe.
[3.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Mon. Not. R. Astron. Soc. 327, 1208 (2001) Murphy, Webb, Flambaum, Dzuba, Churchill, Prochaska, Barrow, Wolfe.
[4.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Astrophys. Space Sci. 283, 565 (2003) Webb, Murphy, Flambaum, Curran.
[5.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Astron. Astrophys. 414, L7 (2004) Quast, Reimers, Levshakov.
[6.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. Lett. 92, 121302 (2004) Srianad, Chand, Petitjean, Aracil.
[7.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Mon. Not. R. Astron. Soc. 327, 1223 (2001) Murphy, Webb, Flambaum, Churchill, Prochaska.
[8.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Astrophys. Space Sci. 283, 577 (2003) Murphy, Webb, Flambaum, Curran.
[9.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Mon. Not. R. Atron. Soc. 345, 609 (2003) Murphy, Webb, Flambaum.
[10.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. A. 70, 062108 (2004) Kozlov, Korol, Berengut, Dzuba.
[11.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. A 68, 022502 (2003) Berengut, Dzuba, Flambaum.
[12.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. A 69, 044102 (2004) Berengut, Dzuba, Flambaum, Kozlov.
[13.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Собельман. Введение в теорию атомных спектров (Pergamon, New York, 1972).
[14.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. Lett. 82, 888 (1999) Dzuba, Flambaum, Webb.
[15.Mg.BFK5Julian.Kozlov] 1: Dzuba, Flambaum, Kozlov, Marchenko. Phys. Rev., 2002.
[16.Mg.BFK5Julian.Kozlov] 3: Berengut, Dzuba, Flambaum, Kozlov, Marchenko. Phys. Rev., 2004.
[17.Mg.BFK5Julian.Kozlov] 1996: Phys. Rev. A 54, 3948 (1996) Dzuba, Flambaum, Kozlov.
[18.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. A 57, 2459 (1998) Dzuba, Johnson W. R.
[19.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. Lett. 57, 2459 (1986) Johnson W. R., Sapirstein.
[20.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. A 35, 3218 (1987) Johnson, Idrees, Sapirstein.
[21.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Phys. Rev. A 37, 307 (1988) Johnson, Blundell, Sapirstein.
[22.Mg.BFK5Julian.Kozlov] L. Veseth, J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 20, 235 (1987).
[23.Mg.BFK5Julian.Kozlov] J. Phys. B: At. Mol. Opt. Phys. 32, 1233 (1999) P. Jonsson, Froese Fischer, Godefroid.
[24.Mg.BFK5Julian.Kozlov] Appl. Phys. B: Photophys. Laser Chem. 56, 62 (1993) Sterr, Sengstock, Muller, Ertmer.
[25.Mg.BFK5Julian.Kozlov] L. Hallstadius, Z. Phys. A. 291, 203 (1979).
[26.Mg.BFK5Julian.Kozlov] J. Phys. (Франция) 49, 885 (1988) Boiteux, Klein, Leite, Ducloy.
[27.Mg.BFK5Julian.Kozlov] L. Hallstadius, J. E. Hansen, Z. Phys. A 285, 365 (1978).
[28.Mg.BFK5Julian.Kozlov] C. Novero, A. Godone, G. M. Tino, Nuovo Cimento D14, 955 (1992).
. . . . . .
-----
14:20; 25.2.2007.
----------
----------
----------
----------
15:00; 24.2.2007:
-----
1 статья представлена здесь [N-M5Dzuba] или [D5], или [14].
---
Здесь вводится в компьютер текст на русском языке с рукописного варианта. Нет возможности всерить правильность перевода с английского языка на русский язык путем сравнения с оригиналом на английском языке.
----------
[N-M5Dzuba] или [D5], или [14]
---
Название: Об использовании приближения V^{N-M} в атомных расчетах.
Автор: Дзюба.
--
Датирована 7 января 2005 года.
arXiv:phys/0501032 v1 7 Jan 2005
---
Содержание:
Аннотация.
I.N-M5Dzuba. Введение.
II.N-M5Dzuba. Расчеты.
A.II.N-M5Dzuba. Krypton.
B.II.N-M5Dzuba. Атомы с двумя валентными электронами.
C.II.N-M5Dzuba. Атомы с более, чем двумя валентными электронами.
III.N-M5Dzuba. Выводы (Заключение).
. . . страниц, . . . . диаграммы, 21 ссылка на источники.
Аннотация:
Мы демонстрируем, что приближение V^{N-M} - хорошее начало для расчетов методом наложения конфигураций для многоэлектронных атомов и ионов. N - подное количество электронов в нейтральном атоме, M - количество валентных электронов. V^{N-M} - само-согласованный потенциал Хартри-Фока для иона с замкнутыми оболочками с удаленными всеми валентными электронами. Использование приближения V^{N-M} существенно упрощает многочастичную теорию возмущения для остовно-валентных корреляций. Это упрощает включение корреляций более высокого порядка, что часто существенно улучшвет точность вычислений. Для иллюстрации, представлены расчеты для криптона и бария, и их положительных ионов.
----
I.N-M5Dzuba. Введение.
Атомная физика - важное средство для изучения многих фундаментальных проблем. Оно используется для изучения взаимодействий, нарушающих четность и инвариантность времени (смотрите, например [1.N-M5Dzuba]), возможных вариаций фундаментальных констант в спектрах поглощения квазаров [2.N-M5Dzuba] и в экспериментах сегодняшнего дня путем сравнения скоростей разных атомных часов [3.N-M5Dzuba] и так далее. Однако, интерпретация атомных измерений часто ограничена точностью атомных вычислений. Например, точность самых точных измерений атомных эффектов несохранения четности (НСЧ (PNC)) в атомах, которая была достигнута для цезия, составляет 0.35% [4.N-M5Dzuba]. Точность наилучших расчетов - от 0.5% до 1% [5,6,7,8.N-M5Dzuba]. Ситуация для таллия даже хуже. Экспериментальная точность для измерений PNC составляет 1% [9.N-M5Dzuba], в то время, как наилучшая теоретическая точность находится в диапазоне от 2.5% [10.N-M5Dzuba] до 3% [11.N-M5Dzuba]. На этом уровне точности имеет место идеальное согласие измерений PNC со стандартной моделью и любой дальнейший прогресс требовал бы существенного улучшения в атомной теории. Есть много других примеров, где необходимы точные атомные расчеты. Это включает в себя атомные часы, квантовые компьютеры, физику плазмы и так далее. Поэтому, имеет смысл изучать пути улучшения методов расчетов.
Хорошо известно то, что теория возмущений в остаточном кулоновском взаимодействии сходится очень плохо для атомов со многими электронами и некоторые подходы всех порядков необходимы для достижения хорошей точности расчетов. Для атомов с одним внешним электроном поверх замкнутых оболочек существуют по крайней мере 2 метода всех порядков, которые приводят к точности в долю процента в расчете энергий по сравнению с экспериментальными данными.
Один - метод корреляционного потенциала всех порядков (называемый так же теорией возмущений в экранировочном кулоновском взаимодействии) [12.N-M5Dzuba].
Другой - линеаризованный метод связанных кластеров (СК (СС)) [13.N-M5Dzuba].
Для атомов с более, чем одним внешним электроном хорошая точность может быть достигнута, когда комбинируются разные методы для включения корреляций между валентными электронами вместе с остовно-валентными корреляциями. Это может быть сделано путем комбинирования метода наложения конфигураций с многочастичной теорией возмущений (НК+МЧТВ) [14.N-M5Dzuba] или метода СС с МЧТВ [15.N-M5Dzuba], или с методом НК [16.N-M5Dzuba].
Ключевой вопрос в развитии всех этих методов - где начать или какой потенциал выбрать для генерирования плного набора одноэлектронных состояний. Сейчас широко признано, что потенциал Хартри-Фока - наилучший выбор для разложения теории возмущений. Это связано с тем, что условие само-согласованности ведет к полному сокращению между кулоновским и потенциальным членами в остаточном взаимодействии так, что потенциальные члены полностью убираются из разложения теории возмущений. Для атомов с одним внешним электроном естественно выбрать потенциал Хартри-Фока V^{N-1}, введенный Kelly [17.N-M5Dzuba]. В приближении V^{N-1} процедура само-согласования вначале выполняется для положительного иона с замкнутыми оболочками. Затем состояния внешнего электрона вычисляются в поле замороженного остова. Для систем с замкнутыми оболочками имеет место полное (точное) сокращение (взаимное уничтожение) между членами прямого и обменного само-действия в потенциале Хартри-Фока.
Поэтому, с помощью включения само-действия, мы можем легко видеть, что состояния в остове и состояния поверх остова вычисляются в одном и том же потенциале. Другими словами, потенциал V^{N-1} генерирует полный набор ортогональных одноэлектронных состояний, которые удобно использовать в разложении теории возмущений. Использование этого набора в соответствующем методе всех порядков приводит к очень хорошим результатам для нейтрального атома не смотря на тот факт, что остов (этого) атома (вообще то) в действительности - это остов положительного иона.
Приближение V^{N-1} так же может использоваться для атомов с более, чем одним внешним электроном. Однако, в этом случае, система N-1 электронов скорее всего будет системой с открытыми оболочками и необходима некоторая процедура осреднения для определения потенциала V^{N-1}. Другое осложнение возникает, когда остовно-валентная корреляция должна быть включена с помощью МЧТВ. Больше уже нет точного сокращения потенциальных членов (членов потенциала).
Сейчас потенциал в эффективном гамильтониане - потенциал V^{N-M}, где M - количество валентных электронов и M>1. Разложение теории возмущений имело бы члены, пропорциональные V^{N-M} - V^{N-1}. Эти члены назаваются вычитательными диаграммами [14.N-M5Dzuba] или ДЕЛЬТА-членами [18.N-M5Dzuba]. Количество этих членов больше, чем количество чисто кулоновских членов и это представляет собой существенное усложнение МЧТВ. Этих членов можно полностью избежать, если расчеты с самого начала выполнены в потенциале V^{N-M}. Однако, широко признано то, что выполнение вычислений для нейтрального атома, начиная с высоко-зарядного иона, привело бы к плохой сходимости разложения возмущения и к плохим окончательным результатам. Действительно, после исходной (начальной) процедуры Хартри-Фока, остов удерживается замороженным во всех последующих расчетах. Никакое дальнейшее разложение возмущений не может ничего изменить в остове, оставляя его остовом высоко-заряженного иона.
Цель этой части работы - продемонстрировать, что остов высоко-заряженного иона часто не очень отличается от остова нейтрального атома и приближение V^{N-M} может быть хорошим приближением для атомов с несколькими валентыми электронами. Основное достижение - полное сокращение вычетательных диаграмм. Это существенно упрощает разложение теории возмущений для остовно-валентных корреляций. Так же гораздо легче включить остовно-валентные корреляции более высокого порядка в приближение V^{N-M}. Включение корреляций более высокого порядка может существенно улучшить точность вычислений.
Для иллюстации преимущества V^{N-M}, мы рассматриваем расчеты НК+МЧТВ для нейтрального криптона и бария, и их положительных ионов.
----
II.N-M5Dzuba. Расчеты.
A.II.N-M5Dzuba. Krypton.
Начнем наше рассмотрение с крайнего случая - атома с 8-ю валентными электронами. Цель этого примера - продемонстрировать то, что даже удаление 8-ми электронов не приводит ни к каким сильным изменениям в атомном ядре и приближение V^{N-8} по-прежнему достаточно хорошее приближение для нейтрального атома, так же как и для всей цепи положительных ионов, начиная от количества валентных электронов M=1 и вплото до М=8.
В Таблице I.N-M5Dzuba сравниваются остовные состояния Kr I и Kr IX. Расчеты выполнены в потенциалах V^N и V^{N-8} соответственно. Мы представляем одноэлектронные энергии, средний радиус (<r^2>^{1/2}), положение максимума волновой функции (r(f_{max})), величину в максимуме (f_{max}) так же как и диапазон расстояний, где расположено 80% электронной плотности (от r_1 до r_2). Легко видеть, что изменение от V^N до V^{N-8} сильно влияет на энергии состояний остова, но не на их волновые функции.
Действительно, энергия состояний 3d изменяется почти в 2 раза, в то время, как средний радиус или корень квадратный из среднего радиуса, изменяется только на 2-3%, положение максимума не меняется вообще, а значение волновой функции в максимуме меняется только на 1%.
Для понимания этого поведения надо обратить внимание на расстояния, где локализованы электроны. Как можно видеть из Таблицы I.N-M5Dzuba, валентные электроны (4s и 4p) локализованы на существенно более больших расстояниях, чем электроны остова. Почти нет наложения (пересечения) между плотностями остовных и валентных электронов. Действительно, 90% плотности электронов 4s и 4p - на расстояниях r>a_B (0.95*a_b для состояния 4s и 1.1*a_B для состояния 4р), в то время как 90% плотности самого высокого (uppermost) состояния остова 3d - на r<0.907*a_B. Это значит, что валентные состояния могут создавать только постоянное поле внутри остова.
Например, Y_0(4s)(r)=integral(|psi_{4s}(r'''')|^2/r_{>})dr''''~=const при r<a_B.
Поправка к энергии состояния остова дается диагональным матричным элементом
delta(є_n)~integral(|psi_n(r)|^2*Y_0(r))dr.
Этот матричный элемент большой.
В отличие от этого, поправка к волновой функции дается недиагональными элементами матрицы. Эти матричные элементы малы из-за ортогональности волновых функций:
integral(psi_n(r)^{+}*psi_m(r)*Y_0(r))dr~const*integral(psi_n(r)^{+}*psi_m(r))dr=0.
На Рисунке I.N-M5Dzuba показаны радиальные волновые функции 3d5/2 (для) Kr I и Kr IX. Можно видеть, что они почти идентичны. Есть некоторое различие на более больших расстояниях из-за разных энергий (psi=exp(-sqrt(2|є|r))). Эта разница имеет некоторый эффект на нормализацию волновой функции, приводя к малой разнице в максимуме. Кроме того, волновые функции очень похожи.
Мы видим, что убирание 8-ми валентных электронов из Kr I влияет только не энергии остовных состояний, но не на их волновые функции. Очевидно, изменение в энергиях влияют на МЧТВ для остовно-валентных корреляций через изменение в знаменателях энергии. Но, гораздо более важно то, что имеет место отсутствие вычитательных диаграмм, что делает МЧТВ гораздо более простой. Энергии возбуждения для Kr IX больше, чем для Kr I, что означает то, что члены МЧТВ и сходимост, вероятно, будут лучше.
Поэтому, естественно предположить, что приближение V^{N-8} - хорошее начальное приближение для всех ионов криптона, начиная с Kr IX и до нейтрального Kr I с количеством валентных электронов в диапазоне от 1 до 8. Мы выполнили расчеты, чтобы проверить это.
Хартри-фоковская энергия состояния 3d5/2 Kr IX (8.645 атомных единиц, смотрите Таблицу I.N-M5Dzuba) согласуется в пределах 2% с экспериментальной энергией ионизации Kr IX (8.488 атомных единиц [19.N-M5Dzuba]). Эта разница должна, в основном, быть отнесена (attributed) к корреляциям.
Мы можем делать гораздо лучшие расчеты для Kr VIII. У него 1 валентный электрон поверх замкнутых оболочек. Мы производим расчет его состояния в поле замороженного остова (потенциал V^{N-8}) в приближении Хартри-Фока и Бракнера. Последнее означает то, что мы модифицируем уравнения ХФ для валентного электрона путем включения корреляционного потенциала СИГМА (смотрите подробности в [20.N-M5Dzuba]). Мы выполняем расчет(ы) СИГМА во втором порядке МЧТВ. Результаты представлены в Таблице II.N-M5Dzuba.
Как можно видеть, энергии Хартри-Фока отличаются от эксперимента примерно на 1%, в то время, как включение корреляций существенно их улучшает, приводя к согласию, лучшему, чем 0.1%.
Мы используем комбинированный метод НК+МЧТВ для ионов с более, чем одним валентным электроном [14.N-M5Dzuba]. Как и в стандартном методе НК, уравнение Шрёдингера записано для многоэлектронной волновой функции валентных электронов
(H^{eff}-E)psi=0 (1.N-M5Dzuba)
psi имеет вид разложения по одно-детерминантным многоэлектронным волновым функциям
psi=СУММА(c_i*Ф_i(r_1, . . ., r_M)) (2.N-M5Dzuba)
psi конструируются из одноэлектронных валентных базисных состояний, сосчитанных в потенциале V^{N-M}.
E в (1.N-M5Dzuba) - валентная энергия (энергия, необходимая для удаления всех валентных электронов из атома).
Эффективный гамильтониан имеет вид
H^{eff} = СУММА^{M}_{i=1}(h_{1i}) СУММА^{M}_{i > < j}(h_{2ij}) (3.N-M5Dzuba)
h_1(r_i) - одноэлектронная часть (этого) гамильтониана.
h_1=c*alpha*p+(beta-1)*m*c^2-Z*c^2/r+V^{N-8}+SIGMA_1 (4.N-M5Dzuba)
SIGMA_1 - корреляционный потенциал второго порядка, который использовался для Kr VIII.
h_2 - двухэлектронная часть гамильтониана
h_2=e^2/|r_1-r_2|+SIGMA_2(r_1,r_2) (5.N-M5Dzuba)
SIGMA_2 - двухэлектронная часть остовно-валентных корреляций. Это представляет собой экранировку кулоновского взаимодействия между валентными электронами электронами остова. Мы так же вычисляем СИГМА_2 во втором порядке МЧТВ. Подробности вычисления СИГМА_1 и СИГМА_2 можно найти в [14, 21.N-M5Dzuba]. Отметьте, однако, что, в отличие от (этих) цитируемых работ, у нас сейчас нет вычитательных диаграмм.
Только количество электронов изменяется в эффективном гамильтониане (3), когда мы переходим от Kr VIII (M=2) к Kr I (M=8), в то время, как члены V^{N-8}, СИГМА_1 и СИГМА_2 остаются точно такими же.
Результаты для энергии основного состояния убирания всех валентных электронов сравниваются с экспериментом в Таблице III.N-M5Dzuba. Точность расчетов для всех ионов и нейтрального атома похожи и всегда лучше 2%.
Для сравнения приближений V^N и V^{N-8}, мы выполнили расчеты энергии основного состояния Kr I в потенциале V^N с тем же размером базисного набора и с остовно-валентными корреляциями, включенными во второй порядок МЧТВ (включая вычитательные диаграммы). Результат: - 18.377 a.u. (атомных единиц), что отличается только на 0.5% от результатов, полученных в потенциале V^{N-8} и на 1.5% от эксперимента.
B.II.N-M5Dzuba. Атомы с двумя валентными электронами.
Тот факт, что приближение V^{N-2} хорошо работает для таких атомов, как Mg, Ca, Ba и так далее, является хорошо изветсным. В этом разделе мы демонстрируем то, что включение выше, чем 2-го порядка остовно-валентных корреляций может привести к дальнейшим существенным улучшениям точности атомных расчетов. Гораздо легче включить корреляции более высокого порядка в приближении V^{N-2}, чем в любом другом потенциале.
В качестве примера мы рассматриваем атом бария и начинаем расчеты с Ba II. В Таблице IV.N-M5Dzuba представлены энергии ХФ и Бракнера Ba II вместе с экспериментальными значениями. Бракнеровские энергии считаются с корреляционным потенциалом второго порядка СИГМА^{(2)} и с корреляционным потенциалом всех порядков СИГМА^{бесконечность}. СИГМА^{бесконечность} всех порядков включает экранировку кулоновского взаимодействия и взаимодействие дырка-частица (смотрите, например [12.N-M5Dzuba]).
Похоже на то, что происходит для щелочных атомов, включение корреляционных поправок более высокого порядка для Ba II уменьшает различие между теоретическими и экспериментальными энергиями от 1-2% до 0.2-0.7%.
Сейчас мы будем использовать тот же корреляционый потенциал СИГМА_1 для нейтрального бария. Эффективный гамильтониан имеет вид, похожий на (3.N-M5Dzuba)
H^{eff} = h_1(r_1)+h_1(r_2)+h_2(r_1, r_2). (6.N-M5Dzuba)
Одноэлектронная часть h_1 лается уравнением (4.N-M5Dzuba), двухэлектронная часть h_2 дается уравнением (5.N-M5Dzuba). Для оператора СИГМА_1 в (4.N-M5Dzuba) мы используем корреляционный потенциал второго поряка СИГМА^{(2)} и корреляционный потенциал всего поряка СИГМА^{(бесконечность)}, то же, что и для иона Ba II.
Мы не включаем корреляции более высокого порядка в СИГМА_2 в этой части работы. Формально, разложение возмущения для обеих СИГМА идет по тем же порядкам МЧТВ. Однако, расчеты показывают, что точный подход к СИГМА_1 обычно более важен. Поскольку целью этой работы является демонстрация преимущества приближения V^{N-M} скорее, чем представление наилучших возможных расчетов, оправдано пренебрежение поправками более высокого порядка СИГМА_2, которые слабо влияют на окончательные результаты.
В Таблице V.N-M5Dzuba показаны результаты расчетов для нескольких нижних состояний Ba I в приближении V^{N-2} с СИГМА^{(2)} и СИГМА^{(бесконечность)} вместе с экспериментальными данными. Можно видеть, что включение остовно-валентных корреляций более высокого порядка действительно существенно улучшает согласие между теоретическими и экспериментальными данными.
Интересно отметить то, что имеет место сильная корреляция между результатами для Ba I и Ba II. В обоих случаях наименее точные результаты для состояний, включающих d-электроны. Включение остовно-валентных корреляций более высокого порядка приводит к очень похожему улучшению результатов для Ba II и Ba I. Так же, если СИГМА_1 перемасштабируется для подгонки (аппроксимации) экспериментальных энергий Ba II, согласие между теорией и экспериментом для Ba I было бы тоже почти идеальным. Эта черта (особенность) может быть использована для получения очень точных результатов для отрицательных ионов. Экспериментальные результаты для отрицательных ионов плохие, а точные расчеты трудные.
Однако, если мы начнем расчеты с приближения V^{N-M}, включим СИГМА для остовно-валентных корреляций, перемасштабируем СИГМА_1 для подгонки (аппроксимации) известных энергий положительного иона или нейтрального атома, результаты для отрицательного иона тоже будут очень точными.
C.II.N-M5Dzuba. Атомы с более, чем двумя валентными электронами.
Мы продемонстрировали, что приближение V^{N-M} работает очень хорошо для атомов с двумя и 8-ю валентными электронами. Естественно ожидать, что есть много случаев между.
Однако, нет причины считать, что это приближение хорошо рабтает для всех атомов. Есть много случаев, где это вообще не работает. Это больше зависит от расстояний, на которых расположены электроны, чем от их количества. Для проверки того, является ли приближение V^{N-M} хорошим приближением для нейтрального атома, обычно достаточно ыполнить расчеты Хартри-Фока для этого атома и проверить, что валентные электроны расположены (локализоваы) на более больших расстояниях, чем электроны остова.
Это обычно справедливо, если валентные электроны в состояниях s или p. В отличие от этого, валентные электроны d и f локализованы (находятся) на более коротких расстояниях, чем расстояние до самых высоких остовных электронов s и p. Их удаление привело бы к существенному изменению остова атома, что означает, что приближение V^{N-M} плохое для этих атомов.
Грубо говоря, приближение V^{N-M} должно работать более или менее хорошо для примерно половины периодической системы (элементов).
. . . . .
-----
. . . . .
III.N-M5Dzuba. Выводы (Заключение).
Мы продемонстрировали, что приближение V^{N-M}, в котором осуществляется исходная процедура Хартри-Фока для иона с убранными всеми валентными электронами, - хорошая начальная точка для точных расчетов для многоэлектронных атомов с валентными электронами s и/или р. Основное преимущество состоит в относительно простой МЧТВ для остовно-валентных корреляций более высокого (высшего) порядка и, таким образом, - улучшение точности расчетов.
Рассматривая примеры Kr и Ba, мы продемонстрировали, что удаление 8-ми электронов из начального потенциала ХФ не ухудшает (does not compromise) точности вычислений для нейтрального атома и включение остовно-валентных корреляций более высокого (высшего) порядка действительно реально приводит к существенным улучшениям точности расчетов.
-----
Ссылки на источники:
[1.N-M5Dzuba] Physics Reports 397,63 (2004). Ginges, Flambaum.
[2.N-M5Dzuba] Phys. Rev. Lett. 87, 091301 (2001) Webb, Murphy, Flambaum, Dzuba, Barrow, Churchill, Prochaska, Wolfe.
[3.N-M5Dzuba] physics/0407141, Angstmann E.J.. Dzuba, Flambaum.
[4.N-M5Dzuba] Science 275, 1759 (1997) Wood, Bennet, Cho, Masterson, Roberts, Tanner, Wieman.
[5.N-M5Dzuba] Phys. Rev. D66, 076013 (2002). Dzuba, Flambaum, Ginges.
[6.N-M5Dzuba] Phys. Lett. A141, 147 (1989) Dzuba, Flambaum, Sushkov.
[7.N-M5Dzuba] Phys. Rev. Lett. 65. 1411 (1990) Blundell, Jonhson, Sapirstein.
[8.N-M5Dzuba] Phys. Rev. D45, 1602 (1992) Blundell, Jonhson, Sapirstein.
[9.N-M5Dzuba] Phys. Rev. Lett. 74, 2658 (1995) Vetter, Meekhov, Magumder, Lamoreaux, Fortson.
[10.N-M5Dzuba] Phys. Rev. A. 64, 052107 (2001) Kozlov, Porsev, Johnson.
[11.N-M5Dzuba] J. Phys. B 20, 3297 (1987). Dzuba, Flambaum, Silvestrov, Sushkov.
[12.N-M5Dzuba] Phys. Lett. A 140, 493 (1989) Dzuba, Flambaum, Sushkov.
[13.N-M5Dzuba] Phys. Rev. A 40, 2233(1989) Blundell, Jonhson, Liu, Sapirstein.
[14.N-M5Dzuba] Phys. Rev. A54, 3948 (1996) Dzuba, Flambaum, Kozlov.
[15.N-M5Dzuba] Phys. Rev. A 43, 3407 (1991) Blundell, Jonhson, Sapirstein.
[16.N-M5Dzuba] Int. J. Quantum Chem. 100, 336 (2004) Kozlov.
[17.N-M5Dzuba] Phys. Rev. 161, 684 (1963) Kelly.
[18.N-M5Dzuba] W. R. Johnson, не опубликлвано.
[19.N-M5Dzuba] NIST База данных атомных спектров http://physics.nist.gov/cgi-bin/AtData/main_asd
[20.N-M5Dzuba] J. Phys. B20, 1399 (1987) Dzuba, Flambaum, Silvestrov, Sushkov.
[21.N-M5Dzuba] Phys. Rev. A 57, 2459 (1998) Dzuba, Johnson.
-----
Формулы:
(H^{eff}-E)psi=0 (1.N-M5Dzuba)
psi=СУММА(c_i*Ф_i(r_1, . . ., r_M)) (2.N-M5Dzuba)
H^{eff} = СУММА^{M}_{i=1}(h_{1i}) СУММА^{M}_{i > < j}(h_{2ij}) (3.N-M5Dzuba)
h_1=c*alpha*p+(beta-1)*m*c^2-Z*c^2/r+V^{N-8}+SIGMA_1 (4.N-M5Dzuba)
h_2=e^2/|r_1-r_2|+SIGMA_2(r_1,r_2) (5.N-M5Dzuba)
H^{eff} = h_1(r_1)+h_1(r_2)+h_2(r_1, r_2). (6.N-M5Dzuba)
-----
15:00; 24.2.2007.
----------
----------
----------
----------
7:15; 22.2.2007:
----
Uzan, Reviews of Modern Physics, Volume 75, April 2003, pages 403-455.
Title: The fundamental constants and their variation: observational and theoretical status.
[Uz3]
-
страница 403:
Название: Фундаментальные константы и их вариации: наблюдения и терия.
Автор: Узан. 2003г.
Аннотация:
Эта работа описывает различные экспериментальные ограничения на вариацию фундаментальных констант природы.
После обсуждения роли фундаментальных констант, их определения и связи с метрологией, делается обзор различных ограничений на вариацию постоянной тонкой структуры, гравитационного, сильного и слабого взаимодействия и отношения масс электрона и протона.
Цели этой работы:
(1) основания каждого измерения,
(2) показать, почему ограничивается данная константа,
(3) базовые гипотезы.
Такое исследование важно для сравнения различных результатов и для понимания недавних утверждений об обнаружении вариации постоянной тонкой структуры и отношения масс электрона и протона в спектрах поглощения квазаров.
Делается так же обзор теоретических моделей, приводящих к предсказанию такой вариации, включая теории Калуцы- Клейна, теории струн и другие альтернативные теории. Обсуждаются так же космологические приложения этих результатов. Рассматривются тесты общей теории отностительности.
. . . . .
I.Uz3. Введение:
Развитие физики существенно основывалось на принципе Коперника, который гласит, что мы не живем в определенном месте Вселенной и что законы физики не отличаются от одной точки в пространстве-времени к другой. Это отличается от точки зрения Аристотеля, согласно которой законы на Земле и на небесах отличаются. Естественно, однако, подвергать сомнению это предположение. Действительно, трудно вообразить изменение формы физических законов (например, гравитационная сила Ньютона, ведущая себя на Земле как обратное от квадрата расстояния, а где-либо еще- как другая степень). Плавное изменение физических констант гораздо проще понять.
Сравнение и воссоздание экспериментов, находящееся в основе научного знания, имеет смысл только, если законы природы не зависят от времени и пространства. Эта гипотеза постоянства констант играет важную роль в астрономии и космологии, в частности, по отношению ко времени взгляда назад (look-back time), измеренному через красное смещение. Игнорирование возможности варьирующихся констант может привести к извращенному взгляду на нашу Вселенную и, если такая вариция была бы установлена, то должны применяться поправки. Таким образом, важно исследовать эту возможность, особенно с повышеним точности измерений. Очевидно, что константы не сильно изменились в масштабах Солнечной системы и в геологических масштабах времени, поэтому ищут малые эффекты.
-
Значения этих констант- основные для физики. Можно надеяться описать их динамически, как предсказывается некоторыми высокоэнергетическими теориями. Проверка постоянства констант- частично проверяет общую теорию относительности. Это аналогично отказу от ньютоновского описания механики, в котором пространство и время были только статичным фоном для эволюции материи, и принятию релятивистского описания, в котором пространство-время становится динамической числовой величиной, определяемой уравнениями Эйнштейна (Damour, 2001).
--
Перед обсуждением свойств констант природы, мы должны знать какие константы рассматривать. Некоторые физические константы играют более важную роль, чем другие.
Следуя Levy-Leblond (1979), мы можем определить 3 класса фундаментальных констант;
Класс А- характеристики определенных объектов,
Класс В- характеристики физических явлений, и
Класс С- класс универсальных констант.
Действительно, статус константы может меняться со временем. Например, скорость света была в начале константой типа А (описывающей свойства света), затем стала константой типа В, когда стало понятно, что скорость света связана с электромагнитными явлениями, и, в конце концов оказалась константой типа С (входя во многие законы физики от электромагнетизма до отностительности, включая понятие причинности).
-
Она стала даже гораздо более фундаментальной константой, поскольку (с некоторого времени) она входит в определение материи (Petley, 1983).
Более консервативное определение фундаментальной константы было бы- это любой параметр, который не может быть посчитан при наших сегодняшних знаниях в области физики, то есть свободный параметр сегодняшней теории. Каждый свободный параметр теории может рассматриваться как задача для будущих теорий, объяснить его величину.
Сколько фундаментальных констант мы должны рассматривать? Набор констант, которые обычно рассматриваются как фундаменальные (Flowers, Petley, 2001), состоит из заряда электрона е, массы электрона me, массы протона mp, редуцированной постоянной Планка h, скорости света в вакууме с, постоянной Авогадро NA, константы Больцмана КВ, константы Ньютона G, электрической и магнитной проницаемости пространства ε0 и μ0. Последняя имеет фиксированное значение в системе единиц СИ (μ0=4π10-7Hм-1), что подразумавается в определении Ампера; ε0 затем фиксировано соотношением ε0 и μ0=с-2. Включение NA в последний список сильно дебатировалось (смотрите, например, Birge, 1929).
Для сравнения, минимальная стандартная модель физики частиц плюс гравитация, которая описывает 4 известных взаимодействия, зависит от 20-ти свободных параметров (Cahn, 1996; Hogan, 2000) : коэффициенты Yukawa, определяющие массы 6-ти кварков (u, d, c,s,t,b) и 3-х лептонов (е, μ, τ) - ароматы, Гиггса (Higgs) и величину ожидания вакуума, 3 угла и фазу матрицы Cabibbo-Kobayashi-Maskawa, фазу для вакуума QCD и 3 константы связи gs, gw, g1 для метрической группы SU(3) X SU(2) X SU(1), соответственно. Ниже комбинация массы Z, g1 и gw формируют константу электромагнитной связи
(1.Узан3)
Количество свободных параметров зависит от физической модели (смотрите Weinberg, 1983а). Этот вопрос должен быть отделен от количества требуемых фундаментальных размерных постоянных. Duff, Okun, Veneziano (2002) обсуждали этот вопрос, доказывая, соответственно 1, 3 и 2 (смотрите так же Wignall, 2000). Доказывание отсутствия фундаментальных констант приводит к рассмотрению их просто как пераметров преобразования. Некоторые из них- как константа Больцмана, но другие играют более глубокую роль в том смысле, что когда физическая числовая величина становится такого же порядка, как и эта константа, появляется новое явление; это справедливо, например, для h и с, которые ассоциируются, соответственно, с квантовыми и релятивистскими эффектами.
Окунь (1991) утверждал, что необходимы только 3 фундаментальные константы из-за того, что в международной системе единиц, в которой 7 базовых единиц и 17 выводимых единиц, 4 из 7 основных единиц- выводимые (ампер, кельвин, моль и candela).
----
3 оставшиеся базовые единицы (метр, секунда и килограмм) ассоциируются с 3-мя фундаментальными константами (c, h, G). Они могут рассматриваться как ограничивающие числовые значения: с ассоциируется с максимальной скоростью, а h- с единицей кванта углового момента и устанавливает минимум неопределенности, в то время, как G не ассоциируется напрямую ни с одним физическим числовым значением [смотрите Martins (2002), где доказывается, что G- это ограничивающий потенциал для массы, которая не формирует черную дыру].
------
Этот набор 3-х коннстант должен быть рассмтрен в рамках квантовой теории поля и общей теории относительности, он позволяет нам классифицировать физические теории (смотрите Рисунок 1.Уз3). Однако, в Veneziano (1986) доказывается, что в рамках теории струн требуютя только 2 размерные фундаментальные постоянные- с и длина струны λs. Использование h не нужно, посколько оно комбинирует с натяжением струны, чтобы дать λs. В случае действия Goto-Nambu S/h=(T/h)∫d(Площадь)≡ λs-2∫d(Площадь), константа Плпнка дается λs-2. h использовалось для удаления бесконечностей квантовой теории поля и сингулярностей общей теории отностительности.
-
Эта ситуация аналогична ситуации чистой квантовой гравитации (Novikov, Zeldovich, 1982) в которой h и G никогда не появляются отдельно, но только в комбинации l_{PI}=sqrt(G*h/c^3), так, что нужны только с и l_{PI}. В Volovik (2002) предложена аналогия с квантовыми жидкостями. Там наблюдатель знает как эффективную, так и микроскописескую физику, так, что он может судить остаются ли фундаментальные константы эффективной теории фундаментальными константами микроскопической теории. Статус константы зависит от рассматриваемой теории (эффективной или микроскопической) и, что более интересно, от наблюдателя, измеряющего их, то есть, от того, принадлежит этот наблюдатель к миру квази-частиц низкой энергии или к микроскопическому миру.
Разрешение этого вопроса выходит далеко за пределы возможностей данной работы и может быть рассмотрен больше как эпистомологический вопрос, чем как задача физики. Но, анализ показывает, что ответ зависит от расматриваемой теоретической схемы [смотрите так же Cohen-Tannoudji (1995), где приведены аргументы в пользу рассмотрения константы Больцмана как фундаментальной константы]. Более прагматичным подходом является выбор теоретической схемы так, что набор неопределенных фиксированных параметров полностью известен, а затем анализировать то, почему они принимают такие значения и являются ли они постоянными.
-
страница 405. . . .
-------
. . . . .
страница 411:
III.Uz3. Постоянная тонкой структуры.
--
14:51; 19.2.2007:
A.III.Uz3. Геологические ограничения.
1.А.III.Uz3. Явление Окло.
Окло - это доисторический естественный реактор ядерного деления, который функционировал примерно 2 миллиарда лет назад (соответствующий красному смещению ~ 0.14) на протяжении нескольких миддионов лет в урановой шахте Окло в Габоне. Это явление было обнаружено французским Комиссариатом a l''''Energie Atomique в 1972 году во время мониторинга урановых руд (ранние исследования смотрите в Naudet, 1974, Maurette, 1976, Petrov, 1977, а для общего обзора - Naudet, 2000). 2 миллиарда лет назад уран обогащался естественным образом (из-за разной скорости распада ^235 U и ^238 U) и ^235 U составлял примерно 3.68% всего урана (по сравнению с 0.72% сегодня). Кроме того, в Окло концентрация поглотителей нейтронов, которые препятствуют цепной реакции деления, была низкой; вода играла роль замедлителя и замедляла быстрые нейтроны так, что они могли взаимодействовать с другими ^235 U и реактор был достаточно большой для того, чтобы нейтроны не вылетали быстрее, чем производились.
Из распространенностей изотопов в результате этой реакции можно получить информацию о ядерных реакциях во время работы этого реактора и восстановить скорости реакций в то время.
*****
***** Вставить этот текст в рукописный вариант:
18:30; 19.2.2007:
Одна из ключевых измеренных величин - отношение двух легких изотопов самария ^149 _62 Sm/^147 _62 Sm, которые не являются продуктами реакции деления. Это отношение, которое в нормальном самарии порядка 0.9, составляет примерно 0.02 в рудах Окло. Это низкое значение объясняется утечкой ^149 _62 Sm из-за тепловых нейтронов, воздействию которых он был подвергнут, когда действовал реактор.
В работе Shlyakhter (1976.Uz3) отмечается, что поперечное сечение захвата теплового нейтрона ^149 _62 Sm,
(33.Uz3)
доминируется резонансом захвата нейтрона с энергией примерно 0.1 эВ. Существование этого резонанса - результат почти полной компенсации между электромагнитной силой отталкивания и сильным взаимодейсвием.
Для получения ограничения необходимо вначале измерить поперечное сечение захвата нейтронов ^149 _62 Sm во время реакции и связать его с энергией резонанса. В конце концов нужно перевести ограничение на вариацию этой энергии в ограничение на вариацию во времени рассметриваемой константы.
Поперечное сечение захвата нейтронов (33.Uz3) сильно зависит от энергии резонанса E_r=97.3 мэВ и хорошо описывается формулой Брейта-Вигнера
(34.Uz3)
где g_0=(2*J+1)*(2*s+1)^{-1}*(2*I+1)^{-1} - статистический множитель, который зависит от спина инцидентного нейтрона s=1/2, целевого ядра I и составного ядра J; для реакции (33.Uz3) мы имеем g_0=9/16. Полная ширина Г=Г_n+Г_gamma - сумма частичной ширины нейтрона Г_n = 0.533 мэВ (при E_r) и ширины радиационного частичной ширины Г_gamma=60.5 мэВ.
Эффективное поперечное сечение поглощения определяется как
(35.Uz3)
где скорость v_0=2200 м/с соответствует энергии E_0=25.3 мэВ, а эффективный поток нейронов аналогично дается как
(36.Uz3)
Образцы из реакторов Окло были подвергнуты были подвергнуты воздействию интегрированного эффективного потока integral(ф)dt примерно 10^{21} нейтронов 1/см^2= 1kb^{-1} (Naudet, 1974.Uz3). Это подразумевает то, что любым процессом с поперечным сечением меньше, чем 1 kb можно пренебречь при вычислении распространенностей; это включает захват нейтронов ^144 _62 Sm и ^148 _62 Sm. С другой стороны, распад ^235 _92 U и захват нейтронов ^143 _60 Nd и ^149 _62 Sm и соответствующими поперечными сечениями sigma_5~=0.6 kb, sigma_{143}~0.3 kb, sigma_{149}>=70 kb являются доминирующими процессами. Вытекает, что уравнения эволюции для числовых плотностей N_{147}, N_{148}, N_{149}, N_{235} для ^147 _62 Sm, ^148 _62 Sm, ^149 _62 Sm, ^235 _92 U следующие (Damour, Dyson, 1996.Uz3; Fujii и другие, 2000.Uz3)
(37.Uz3)
(38.Uz3)
(39.Uz3)
(40.Uz3)
система должна быть замкнутой путем использования модифицированного поперечного сечения поглощения sigma^{*}_5=sigma_5*(1-C) (Damour, Dyson, 1996.Uz3). Эта система может быть проинтегрирована при предположении о том, что поперечные сечения являются постоянными и результата сравнивается с естественными распространенностями самария для получения значения sigma_{149} во время этой реакции. В работе Shlyakhter (1976.Uz3) вначале утверждалось, что sigma_{149}=55+-8 kb (как цитировалось в Dyson, 1978.Uz3). Damour, Dyson (1996.Uz3) повторно проанализировали несколько наборов данных Окло и установили, что 57 kb =< sigma_{149} =< 93 kb. Fujii и другие (2000.Uz3) установили, что sigma_{149} =91+-6 kb.
Сравнивая эти измерения с современным значением этого поперечного сечения и используя уравнение (35.Uz3), можно это преобразовать в ограничение на вариацию энергии резонанса. Этот шаг требует оценки температуры нейтрона. Это может быть получено, используя информации о распространенностях других изотопов такак, как lutetuim и gadolinium. В работе Shlyakhter (1976.Uz3) было получено |DELTA(E_r)|< 20 мэВ, но предположил слишком низкую температуру T=20 градусов C. В работе Damour, Dyson (1996.Uz3) разрешалась вариация температуры между 180 градусов C и 700 градусов C и получена консервативная граница -120 мэВ < DELTA(E_r) < 90 мэВ; в работе Fujii и других (2000.Uz3) были получены две ветви: первая совместима с нулевой вариацией DELTA(E_r)=9+-11 мэВ и вторая, указывающая на ненулевой эффект DELTA(E_r)=-97+-8 мэВ для T=200-400 градусов C, доказывая преимущество первой ветви.
***** Вставить этот текст в рукописный вариант.
*****
Damour, Dyson (1996.Uz3) связали вариацию E_r с постоянной тонкой структуры путем учета того, что радиационный захват нейтрона ^149 _62 Sm соответствует существованию возбужденного квантового состояния ^150 _62 Sm (так, что E_r =E^{*}_{150}-E_{149}-m_n) и путем предположения, что ядерная энергия не зависит от альфа. Вытекает, что вариация альфа может быть связана с разностью кулоновской энергии этих двух состояний. Рассчет этого последнего числа сложный и требует связи со средне-квадратичными радиусами протонов в изотопах самария; Damour, Dyson (1996.Uz3) показали, что формула Bethe-Weizacker (26.Uz3) переоценивает чувствительность альфа к резонансной энергии примерно в 2 раза. Из этого анализа следует, что
(41.Uz3)
что, в комбинации с ограничением на E_r, подразумевает
(42.Uz3)
на уровне 2*сигма, что соответстует диапазону -6.7*10^{-17} 1/год < (d(alpha)/dt)/alpha < 5*10^{-17} 1/год, если d(alpha)/dt предполагается постоянной. Это жесткое ограничение возникает в результате сильного усиления между энергией резонанса (~0.1 эВ) и чувствительностью (~1 МэВ). Fujii и другие (2000.Uz3) повторно проанализировали эти данные, включая гадолиний и установили, что результат, которому следует отдать предпочтение такой: (d(alpha)/dt)/alpha = (-0.2+-0.8)*10^{-17} 1/год, что соответствует
(43.Uz3)
а вторая ветвь: (d(alpha)/dt)/alpha = (4.9+-0.4)*10^{-17} 1/год.
Первому ограничению следует отдать предпочтение из-за ограничения на температуру реактора. Тем не менее, ненулевой результат не может быть исключен, даже используя результаты из распространенностей гадолиния Fujii (2002.Uz3). Отметьте однако, что разделение анализа на две ветви протворечит самой цели получения ограничения. Начиная с ограничения на DELTA(E_r), полученного в работе Damour, Dyson (1996.Uz3), Olive и другие (2002.Uz3) сделали некоторые теоретические предположения о зависимости массы кварка от DELTA(E_r) и получили из этих предположений более жесткое органичение на вариацию альфа порядка DELTA(alpha) /alpha~< 10^{-9}.
Более ранние исследования включают оригинальную работу Shlakhter (1976.Uz3), в которой было установлено, что |d(alpha)/dt)/alpha|<10^{-17} 1/год, что соответствует
(44.Uz3)
Фактически, он утверждал, что вариация связующей константы сильного взаимодействия давалась выражением: DELTA(g_s)/g_s~DELTA(E_r)/ V_0, где V_0 ~=50 МэВ - глубина квадратной потенциальной ямы. Доказывая, что сила Кулона увеличивает среднее межядарное расстояние примерно на 2.5% для А~150, он сделал вывод о том, что DELTA(alpha) /alpha~ DELTA(g_s)/g_s, что приводит к |d(alpha)/dt)/alpha|<10^{-17} 1/год. В работах Irvine (1983a.Uz3, 1983b.Uz3) указывается граница |d(alpha)/dt)/alpha|=5*10^{-17}. В анализе, представленном в работе Sisterna, Vucetich (1990.Uz3) использовалось, согласно работе Damour, Dyson (1996.Uz3), неправильно мотивированное конечно-температурное описание возбужденного состояния составного ядра. Большинство исследований фокусируются на эффекте постоянной тонкой структуры в основном по тому, что ее вариация может хорошо контролироваться, но нужно так же учитывать эффект вариации константы Ферми, или, что тождественно, alpha_w (смотрите раздел V.A.Uz3). Horvath, Vucetich (1988.Uz3) интерпретировали результаты Окло в смысле экспериментов нулевого красного смещения.
----
11:00; 20.2.2007:
2.A.III.Uz3. Альфа- распад.
Тот факт, что альфа- распад может быть использован для установления ограничений на вариацию постоянной тонкой структуры во времени, было отмечено в работе Wilkinson (1958.Uz3), а затем возрождено в работах Dyson (1972.Uz3, 1978.Uz3). Основная идея состоит в выделении зависимости альфа (из) скорости распада и использовать геологические образцы для ограничения ее вариации во времени.
Скорость распада лямбда альфа- распада ядра ^A _Z X с зарядом Z и с атомным числом А,
(45.Uz3)
управляется проникновением через барьер Кулона, описанного теорией Гамова и хорошо аппроксимируемого так:
(46.Uz3)
где v - скорость отрыва альфа-частицы и где LAMBDA - функция, которая медленно зависит от альфа и v.
Вытекает, что вариация скорости распада по отношению к постоянной тонкой структуры хорошо аппороксимируется с помощью:
(47.Uz3)
где DELTA(E)=2*m*v^2 - энергия распада. Учитывая то, что полная энергия равна сумме ядерной энергии E_{nuc} и энергии Кулона E_{EM}/80 МэВ~=Z*(Z-1)*A^{-1/3}*alpha, и что первое из них не зависит от альфа, получают, что:
(48.Uz3)
при f(A,Z)=[(Z+2)*(Z+1)*(A+4)^{-1/3}-Z*(Z-1)*A^{-1/3}]. Вытекает, что чувствительность скорости распада к постоянной тонкой структуры дается так:
(49.Uz3)
Этот результат может быть качественно объяснен (понят), поскольку увеличение альфа вызывает увеличение высоты кулоновского барьера на ядерной поверхности, в то время, как глубина ядерного потенциала под верхушкой (вершиной) остается прежней. Вытекает, что альфа-частица отрывается с большей энергией, но, в то же время, эта энергия ниже вершины барьера. Поскольку барьер становится тольше при данной энергии ниже его вершины, проницаемость возрастает. Этот компьютерный расчет действительно пренебрегает эффектом вариации альфа на ядре, что может быть оценено как расширение примерно на 1%, если альфа увеличивается на 1%.
В работе Wilkinson (1958.Uz3) рассматривалась наиболее благоприятная реакция альфа- распада, которая представляла собой распад ^238 _92 U,
(50.Uz3)
для которой DELTA(E)~=4.27 МэВ (s~=540). Путем сравнения геологических дат (данных) Земли с помощью разных методов, он сделал вывод о том, что константы распада лямбда ^238 U, ^235 U, ^232 Th не изменились более, чев в 3 или 4 раза за последние 3-4 миллиарда лет, откуда следует, что |(d(alpha)/dt)/alpha|<2*10^{-12} 1/год и поэтому
|DELTA(alpha)/alpha|<8*10^{-3}. (51.Uz3)
Это ограничение было подвергнуто ревизии в работе Dyson (1972.Uz3), где утверждалось, что эта скорость распада не изменилась более, чем на 20% за последние 2 миллиарда лет, что подразумевает:
|DELTA(alpha)/alpha|<8*10^{-4}. (52.Uz3)
К эти данным вернулись в работе Olive и других (2002.Uz3). Используя лабораторные и метеоритные данные для ^147 Sm (DELTA(E)~=2.31 МэВ, s~=770), для которых DELTA(lambda)/lambda было оценено как величина порядка 7.5*10^{-3}, они сделали вывод о том, что
|DELTA(alpha)/alpha|<10^{-5}. (53.Uz3)
----
12:00; 20.2.2007:
3.A.III.Uz3. Спонтанное деление.
Испоскающие альфа- частицы ядра классифицируются на 4, в основном независимые, ряды распада (на ряды thorium, neptunium, урана, actinuim). Ряд урана является наиболее долго известным рядом. Он начинается с ^238 _92 U, проходит второй раз через Z=92 (^234 _92 U) в результате альфа-бета распада, затем проходит через 5 альфа-распадов и заканчивается альфа-бета-бета распадом, чтобы закончиться как ^206 _82 Pb.Наиболее долго-живущий член ^238 _92 U с периодом полураспада 4.47 миллиардов лет, что на 4 порядка больше, чем следующие наиболее долго-живущие элементы. Таким образом, ^238 _92 U определяет масштаб времени всего ряда.
Выражение для времени жизни в случае спонтанного деления может быть получено из теории альфа-распада Гамова путем замены заряда Z произведением зарядов двух продуктов деления.
Gold (1968.Uz3) изучал деление ^238 _92 U со временем распада 7*10^{-17} 1/год. Он получил чувствительность [уравнение (49.Uz3)] s=120. Древние образцы породы позволяют нам сделать вывод, после сравнения с образцами породы, датированных калием-аргоном и рубидием-стронцием, что время распада ^238 _92 U не варьировалось более, чем на 10% за последние 2 миллиарда лет. Действительно, главная неопределенность возникает из-за датирования породы. На этой основе в работе Gold (1968.Uz3) было сделано заключение о том, что:
|DELTA(alpha)/alpha|<4.66*10^{-4}, (54.Uz3)
что соответствует |(d(alpha)/dt)/alpha|<2.3*10^{-13} 1/год, если предположить, что d(alpha)/dt является постоянной величной. Эта граница действительно сравнима, по проядку величины, с полученной с помощью данных альфа-распада.
Chitre, Pal (1968.Uz3) сравнивали методы датирования уран-свинец и калий-аргон, управляемые, соответственно, альфа- и бета- распадом, для датирования каменистых метеоритных образцов. У обоих методов разная зависимость от альфа (смотрте ниже) и они заключили, что:
|DELTA(alpha)/alpha|<(1-5)*10^{-4}. (55.Uz3)
В работе Dyson (1972.Uz3) доказывлось на похожей основе, что скорость распада ^238 _92 U не варьировалась больше, чем на 10% за последние 2 миллиарда лет, так, что:
|DELTA(alpha)/alpha|<10^{-3}. (56.Uz3)
----
13:00; 20.2.2007:
4.A.III.Uz3. Бета- распад.
В работе Dicke (1959.Uz3) подчеркивалось, что сравнение методов датирования, основаных на рубидии-стронции и на калии-аргоне в применеии их к скоростям урана и тория, ограничивает вариацию альфа. Он сделал вывод о том, что нет доказательств в пользу того, чтобы исключить вариацию скорости бета-распада во времени.
В работе Peres (1959.Uz3) качественно анализировался эффект увеличения постоянной тонкой структуры во времени, доказывая, что ядерная диаграмма должна была бы сильно отличаться в прошлом, поскольку у стабильных тяжелых элементов отношения N/Z должны были бы быть гораздо ближе к единице (поскольку отклонение от единицы обусловлено, в основном, электростатическим отталкиванием между протонами). Например, ^238 U был бы неустойчив и распадался бы до ^238 Pu через двойной бета-распад. Один из аргументов в пользу того, что альфа почти не варьировалось состоит в том, что ^238 Pu в прошлом существовал как ^238 Rn, который является газом, так, что свинцовые руди на Земле были бы равномерно распеределены.
Для долго-живущих изотопов, для которых энергия распада DELTA(E) мала, мы можем использовать нерелятивистское приближение для скорости распада
(57.Uz3)
для, соответственно, распада beta^{-} и захвата электрона. LAMBDA_{+-} - функции, которые гладко зависят от альфа и поэтому могут считаться постоянными, а p_{+}=l+3, p_{-}=2*l+2 - степени запрета этого перехода. Для ядер с большим Z, с малой энергией распада DELTA(E), экспонента p становится p=2+sqrt(1-alpha^2*Z^2) и независит от l. Вытекает, что чувствительность [уравнение (49.Uz3)] принимает вид:
(58.Uz3)
Второй множитель может быть оценен точно как в уравнении (48.Uz3) для альфа-распада, но при f(A,Z)=+-(2*Z+1)*A^{-1/3}*[0.6 МэВ/DELTA(E)], знаки - и +, соответствующие, соответственно, бета-распаду и захвату электрона.
Лабораторно-определенные скорости распада от рубидия до стронция по бета-распаду,
(59.Uz3)
и от калия до аргона - по захвату электронов,
(60.Uz3)
соответственно 1.41*10^{-11} 1/год и 4.72*10^{-10} 1/год. Энергии распада, соответственно, DELTA(E)=0.275 МэВ и DELTA(E)=1.31 МэВ, так, что s~=-180 и s~=-30. Peebles, Dicke (1962.Uz3) сравнивали эти лабораторно-определенные величины с их распространенностями в образцах породы после датирования методом урана-свинца и с метеоритными данными (датированными ураном-свинцом и свинцом-свинцом). Они сделали вывод о том, что вариация альфа с альфа_G не может быть исключена путем сравнения с метеоритными данными. Позже, в работе Yahil (1975.Uz3) использовалось согласие (гармония) геохимических возрастов K-Ar и Rb-Sr для установления предела
|DELTA(alpha)/alpha|<1.2 (61.Uz3)
за прошедшие 10 миллиардов лет.
Случай распада от osmium до rhenium испусканием электронов
(62.Uz3)
впервые рассматривался в работе Peeles, Dicke (1962.Uz3). Они заметили, что очень малая величина этой энергии распада DELTA(E)~=2.5 кэВ делает ее очень чувствительным индикатором вариации альфа. В этом случае p~=2.8 так, что s~=-18000. Получается, что изменение примерно 1/100 % альфа вызовет изменение в энергии распада порядка кэВ, то есть порядка самой энергии распада. При уменьшении альфа со временем, скорость распада rhenium замедлится, а затем осмий станет нестабильным. У Peebles и Dike (1962.Uz3) не было надежного лабораторного определения скорости распада для установления какого-либо ограничения. В работе Dyson (1967.Uz3) сравнивался изотопический анализ молебденитовых руд, изотопический анализ 14 железных метеоритов и лабораторные измерения скорости распада. Предполагая, что вариация энергии распада возникает только из-за вариации альфа, он сделал вывод о том, что
|DELTA(alpha)/alpha|<9*10^{-4} (63.Uz3)
за последние 3 миллиарда лет. В повторном анализе (1972.Uz3) он сделал вывод о том, что скорость распада rhenium не изменилась более, чем на 10% за последние миллиард лет, так, что:
|DELTA(alpha)/alpha|<5*10^{-6}. (64.Uz3)
Используя лучшее определение скорости распада ^187 _75 Re, основанное на росте ^187 Os за период 4 года в большой источник свобожного от осмия rhenium, Linner и другие (1986.Uz3) получили, что
DELTA(alpha)/alpha=(-4.5+-9)*10^{-4} (65.Uz3)
за период 4.5 миллиарда лет. Это было недавно обновлено (Olive и другие, 2002.Uz3) для учета улучшений в анализе метеоритных данных, которые сейчас показывают, что приод полу-распада не варьировался более, чем на 0.5% за последние 4.6 Gyr (то есть красное мсещение примерно 0.45). Это подразумевает, что
|DELTA(alpha)/alpha|<3*10^{-7}. (66.Uz3)
Мы только что представили величины скоростей распада на момент проведения этих исследований. Вожможно, кто-то захочет обновить эти ограничения, используя новые результаты измерений скорости распада. Они, в общем, не смогут конкурировать с границами, полученными другими методами. Эти результаты могут быть так же изменены, если нейтрино являются массивными (если нейтрино имеют массу).
16:40; 20.2.2007.
---
5.A.III.Uz3. Выводы.
Все геологические исследования - на масштабах времени порядка возраста Земли (обычно z~0.1-0.15, в зависимости от величин космологических параметров).
Результаты Окло - видимо наиболее мощные геохимические данные для изучения вариации постоянной тонкой структуры, но надо понимать и моделировать внимательно корреляции alpha_w и g_s, так же как и эффект mu (смотрите результаты исследования Olive и других, 2002.Uz3). Эта трудная задача пока не решено, но ее нужно решить.
Результаты бета-распада зависят от комбинации alpha^s*alpha^2_w и обладают преимуществом независимости от G. Они могут рассматриваться больше, как исторические исследования, чем, как конкурентноспособные методы для ограничения вариации постоянной тонкой структуры, особенно в свете результатов Окло. Эта зависимость и использование этого метода на alpha_s изучалось в работах Broulik, Trefil (1971.Uz3), Davies (1972.Uz3) (смотрите раздел V.B.Uz3).
17:00; 20.2.2007.
-----
16 февраля 2007 г. 20:30:
В.III.Uz3. Атомные спектры.
Предыдущие ограничения на постоянную тонкой структуры предполагают, что другие константы, такте, как константа Ферми, не варьируются. Использование атомгых спектров позволяет иметь более чистые тесты, поскольку мы ожидаем, что они зависят, в основном, от комбинаций alpha, mu, g_p.
Мы начинаем некоторых азов по атомных спектрам с целью описания моделирования спектров многоэлектронных систем, которые интенсивно используются при изучении спектров поглощения квазаров.
1.B.III.Uz3. Зависимость атомных спектров от альфа.
В качестве примера, давайте кратко вспомним спектр атома водорода (смотрите, например, Cohen-Tannoudji и другие, 1986.Uz3). До тех пор, пока мы пренебрегаем эффектом спинов и работаем в нерелятивистском приближении, этот спектр просто получается путем решения уравнения Шрёдингера с гамильтонаном
(67.Uz3)
собственная функция которого имеет вид psi_{nlm}=R_n(r)*Y_{lm}(THETA, Ф) (T.p.414.Uz3), где n - главное квантовое число. Это решение имеет энергию
(68.Uz3)
независомо от квантовых чисел l и m, удовлетворяющих неравенствам 0=<l<n, |m|=<l, где E_l определяется уравнением (18.Uz3). Получается, что существуют n^2 состояний с одинаковой энергией. Спектроскопичаская номенклатура каждому уровню энергии ставит в соответствие главное квантовое число и букву, соотвествующую квантовому числу l (s, p, d, f, g, . . . ., соответственно для l=0, 1, 2, 3, 4, . . . .).
-
В этом анализе пренебрегают релятивистскими эффектами, которые обычно ожидаются порядка альфа^4 (поскольку в модели Бора v/c=alpha для орбиты n=1), чтобы дать тонкую структуру (этого) спектра. Получение этого спектра тонкой структуры требует решения уравнения Дирака для частицы в потенциале -q^2/r, а затем развития решения в нерелятивистском пределе. Здесь мы просто используем подход возмущения, при котором гамильтониан системы раскладывается по v/c так
H = H_0 + W, (69.Uz3)
где у корректирующего члена W есть разные вклады. В последствии мы пренебрегаем для простоты m_e/m_p. Спин-орбитальное взаимодействие описывается как
(70.Uz3)
где g_e - гиромагнитный фактор (множитель) электрона. В самом низком порядке, поправка петли (цикла) QED дает (g_e - 2)/2 = alpha/2*pi+. . . . (Schwinger, 1948).Uz3, а неэлектромагнитные вклады меньше, чем 10^{-10}. Это могло бы рассматриваться как дополнительный параметр задачи (смотрите Armendariz-Picon, 2002).Uz3. Поскольку r порядка радиуса Бора, то получается, что W_{S.O.}~alpha^2*H_0. Расщепление действительно мало: например, оно порядка 4*10^{-5} эВ между уровнями 2p3/2 и 2p1/2, где мф добавили индексы в квантовое число J полного электронного углового момента. Вторая поправка возникает из релятивистских членов (v/c)^2 и имеет вид
(71.Uz3)
легко видеть, что соответствующая амплитуда тоже порядка W_{rel}=alpha^2*H_0. Третья и последняя поправка, известная как член Дарвина, возникает из-за того, что в уравнении Дирака взаимодействие между электроном и кулоновским полем является локальным. Но нерелятивистское приближение приводит к нелокальному уравнению для спинора электрона, что чувствительно к полю в зоне прорядка длины волны Комптона с центром в r. Получается:
(72.Uz3)
--
17 февраля 2007 г. 13:00:
. . . . .
страница 415:
. . . . .
Среднее в атомном состоянии порядка <W_D>
=pi*h^2*q^2/(2m^2_e*c^2)|psi(0)|^2~m_e*c^2*alpha^2~alpha^2*H_0. (1.T.p.415)
Подводя итог, скажем, что релятивистские поправки порядка alpha^2
~(v/c)^2.
Энергия уровня тонкой структуры такая:
E_{nlJ}=m_e*c^2-E_I/n^2-m_e*c^2*(n/(J+1/2)-3/4)*alpha^4/(2*n^4)+...(код этой формулы: 72.5.p.415.Uz3)
имеет место независимость от квантового числа l. (Сноска 4.Uz3: Это справедливо для всех порядков альфа, а уравенение Дирака непосредственно дает E_{nlJ}=m_e*c^2*[1+alpha^2*{n-J-1/2+sqrt((J+1/2)^2-alpha^2)^{-2}}]^{-1/2}) (код этой формулы: 2.T.p.415)
Гораздо более тонкий эффект, называемый сверхтонкой структурой, возникает из взаимодействия между спином электрона S и протона I. Они ассоциируются соответственно со следующими магнитными моментами:
(73.Uz3)
-
Отметьте, что на этом этапе спектр становится зависимым от сильного взаимодействия g_p (и через g_I в более общих случаях). Это эффект может быть учтен путем добавления гамильтониана
(74.Uz3)
где n - единичный вектор, направленный от протона к электрону. Порядок величины этого эффекта обычно e^2*h^2/(m_e*m_p*c^2*r^3), то есть примерно в 2000 раз меньше, чем эффект спин-орбитального связывания. Это разбивает каждый тонкий уровень на ряд сверхтонких уровней, названных как F є [|J-I|, I+J]. Например, для уровней 2s1/2 и 2p1/2, мы имеем J=1/2, а F может принимать 2 значения 0 и 1; для уровня 2p3/2, J=3/2, а F=1 или F=2 и так далее (смотрите Рис.3.Uz3 для примера). Это описание пренебрегает квантовым аспектом электромагнитного поля; один из эффектов связывания атома с этим полем - устранение вырожденности между уровнями 2s1/2 и 2p1/2. Это называется лембовским сдвигом.
В более сложных ситуациях расчет спектра данного атома должен учитывать все эти эффекты, но решение уравнения Шрёдингера зависит от распределения заряда и должно проводиться численно.
Наиболее простое обобщение касается водородоподобных атомов с зарядом Z, для которых (этот) спектр может быть получен путем замены e^2 на (Z*e)^2, а m_p на Am_p.
-
Для внешнего электрона в многоэлектронном атоме электронная плотность возле ядра дается (смотрите работы Дзюбы и других, 1999а.Uz3, 2000.Uz3), с помощью Z^2_a*Z/(n_{*}*a_0)^3, где Z_a - эффективный заряд, чувствующийся внешним электроном вне атома, а n_{*} - эффективное главное квантовое число, определяемое как E_{n*}=-E_I*Z^2_a/n^2_{*}. Получается, что релятивистские поправки у уровню энергии даются следующим выражением:
DELTA(E_{n_{*},l,J}=E_I*Z^2_a*Z^2*alpha^2*[n_{*}/(J+1/2)-Z_a/Z*(1-Z_a/(4*Z))]/n^4_{*}). (код этой формулы: 74.5.p.416.Uz3)
Такая формула не учитывает многочастичные эффекты и, в общем, ожидают формулу в виде:
DELTA(E_{n_{*},l,J})=E_{n_{*}}*Z^2*alpha^2*[1/J+1/2-C(Z,J,l)]/n_{*}. (код этой формулы: 3.T.p.416.Uz3)
Дзюба и другие в работе (1996b).Uz3 разработали метод для расчета атомных спектров многоэлектронных атомов, включая релятивистские эффекты. Он основан на многочастичной теории возмущений Дзюба и другие (1996).Uz3, включая корреляции между электронами, и использует метод корреляционного потенциала для (этого) атома Дзюба и другие (1983).Uz3.
Лабораторные измерения могут дать эти спектры, но только для величины альфа сегодня, альфа_0. Для обнаружения вариации альфа, надо посчитать их для разных величин альфа.
Дзюба и другие (1999а, 2000).Uz3 описывают уровни энергии в пределах (в рамках) одного мультиплета тонкой структуры так:
(75.Uz3)
где E_0, Q1, Q2 описывают центр конфигурации. Члены в L*S вызывают спин-орбитальное связывание, спин-орбитальное взаимодействие 2-го порядка, и взаимодействие Брейта 1-го порядка. Для получения К1 и К2 могут быть подогнаны экспериментальные данные, а Q1, Q2 можно определить численно (численным моделированием, имитационным моделированием).
-
Результат удобно записать как
omega=omega_0+q1*x+q2*y, (76.Uz3)
при x=[alpha/alpha_0]^2-1, y=[alpha/alpha_0]^4-1. В качестве примера процитируем результат из работы Дзюбы и других (1999b).Uz3 для Fe II.
6d: J=9/2, omega=38458.9871+1394*x+38*y,
J=7/2, omega=38660.0494+1632*x+0*y,
6f: J=11/2, omega=41968.0642+1622*x+3*y,
J=9/2, omega=42114.8329+1772*x+0*y,
J=7/2, omega=42237.0500+1894*x+0*y,
6p: J=7/2, omega=42658.2404+1398*x+13*y (77.Uz3)
при частоте в 1/см для переходов из основного состояния.
Интересным случаем является Ni II (Дзюба и другие, 2001b).Uz3, у которого большие релятивистские эффекты противоположных знаков,
2f: J=7/2, omega=57080.373-300*x,
6d: J=5/2, omega=57420.013-700*x,
6f: J=5/2, omega=58493.071+800*x. (78.Uz3)
Такие результаты особенно полезны для сравнения со спектрами, полученными от систем поглощения квазаров, таких, как в анализе Murphy и других (2001с).Uz3. К этим результатам вернулись в работе Дзюбы и других (2001а).Uz3.
В заключение отметим следующие ключевые моменты: спектры атомов зависят, в основном, от mu, alpha, g_p и содержат члены как с alpha^2, так и с alpha^4, а это обычно:
(79.Uz3)
так, что путем сравнения различных типов переходов в разных атомах можно надеяться на то, что удастся измерить эти константы, не смотря на тот факт, что alpha_s связана с ядерным магнитным моментом. Отметьте, что W_{тонкая} и W_{сверхтонкая} зависят от g_e и mu, что может иметь некоторые приложения при получении ограничений (Armendariz-Picon, 2002).Uz3. Мы описываем в следующем разделе лабораторные эксперименты, а затем обращаемся к измерениям спектров поглощения квазаров.
2.B.III.Uz3. Лабораторные эксперименты.
Лабораторные эксперименты основаны на сравнении либо различных атомных часов, либо атомных часов с очень стабильными осцилляторами. Они основаны только на квантово-механической теории атомных спектров. Они так же обладают преимуществом большей надежности и большей воспроизводимости, поэтому допускают лучший контроль систематики и лучшую статистику. Их очевидный недостаток - это их кратко- временный масштаб, фиксированный дробной стабильностью (устойчивостью) наименее точных стандартов. Этот масштаб времени - порядка месяца- года так, что полученные ограничения ограничены мгновенной вариацией сегодня, но это может быть компенсировано очень высокой чувствительностью. Лабораторные эксперименты включают сравнение очень стабильных осцилляторов различных композиций или атомных часов различных видов. Твердые резонаторы, электронные, переходы тонкой-структуры и сверх-тонкой структуры, соответственно дают досиуп к R_бесконечность/альфа, R_бесконечность, R_бесконечность*альфа^2, g_p*mu*R_бесконечность*альфа^2.
Turneaure, Stein (1974).Uz3 сравнивали цезиевые атомные часы со сверх-проводящими кавитационными осцилляторами. Частота контролируемых кавитацией осцилляторов сравнивалась на протяжении 10-ти дней с цезиевым лучом. Относительная скорость дрейфа была (-0.4+-3.4)*10^{-14} 1/сутки. Размерности углубления (кавитации) зависят от радиуса Бора этого атома, в то время, как частота цезиевых часов зависит от g_p*mu*alpha^2 (сверхтонкий переход). Получается, что nu_{Cs}/nu_{кавитации} є g_p*mu*alpha^3 так, что
(80.Uz3)
Godone и другие (1993).Uz3 сравнили частоты цезиевых и магниевых атомных лучей. Цезиевые часы, которые определяли (обычно) секунду в системе единиц СИ, основаны на сверхтонком переходе F=3, m_F=0 --> F=4, m_F=0 в основном состоянии 6 ^2 s1/2 в ^133 Cs с частотой, данной на низшем порядке, и пренебрегая релятивистскими и квантово-электродинамическими поправками
(81.Uz3)
где Z_s - эффективный заряд, а g_I - цезиевое ядерное гиро-магнитное отношение (коэффициент). Магниевые часы основаны на частоте перехода тонкой структуры
3p_1-->3p_0, DELTA(m_j)=0 в мета-стабильном триплете 24^Mg,
(82.Uz3)
Вытекает:
(83.Uz3)
Этот эксперимент привел к границе:
(84.Uz3)
после использования ограничения d(ln(g_p/g_I))/dt<5.5*10^{-14} 1/год (Демидов и другиу, 1992).Uz3. При комбинировании астрофизических результатов, полученных в работе Wolfe и других (1976).Uz3 на ограничение g_p*mu*alpha^3 (смотрите раздел V.D.Uz3), можно получить, что:
(85.Uz3)
Отметим, что релятивистскими поравками пренебрегали.
и другие (1995).Uz3 сравнивали скорости разных атомных часов, основанных на сверхтонких переходах щелочных атомов с разными атомными числами (номерами). Частота сверхтонкого перехода между состояниями I+-1/2 дается (смотрите, например, Vanier, Audonin, 1989.Uz3)
(86.Uz3)
где z - заряд оставшегося иона при удалении валентного электрона, а DELTA_{n}=n-n_{*}.
-
Член (1-delta) - поправка к потенциалу по отношению к кулоновскому потенциалу и (1-є) - поправка для конечного ядерного магнитного дипольного момента. Оценивается, что delta~4-12% и є~0.5%. F_{rel} (alpha*Z) - релятивистский вклад Casimir к сверхтонкой структуре, и пользуются преимуществом повышения важности F_{rel} при увеличении атомного числа (номера) (смотрите Рис. 4.Uz3).
Вытекает, что:
(87.Uz3)
где nu_H - частота H- мазера; при сравнении со щелочными атомами
(88.Uz3)
Было проведено сравнение различных щелочных часов, сравнение ионов Hg+ с настроенными углублениями (кавитациями) H- мазера за период 140 суток, что привело к следующему выводу:
(89.Uz3)
Этот метод ограничивает фактически вариацию величины alpha*g_p/g_l. Один деликатный момент состоит в оценке функции поправки и формы, использовавшихся в работе Prestage и других (1995).Uz3 [F_{rel}~1+11*(Z*alpha)^2/6+. . . .], что отличается от результов 1s [F_{rel}~1+3*(Z*alpha)^2/2+. . . .] и 2s [F_{rel}~1+17*(Z*alpha)^2/8+. . . .] для водородо-подобных атомов (Breit, 1930).Uz3. Вопрос о точности этих компьютерных расчетов обсуждается в настоящее время [смотрите, например, работу Каршенбийма и других (2000).Uz3]. Они не должны повлиять на окончательное ограничение более, чем на 10-50% и не изменят его порядок.
Sortais и другие (2001.Uz3) сравнивали рубидиевые и цезиевые часы в течение периода 24 месяцев и установили, что d(ln(nu_{Rb}/nu_{Cs}))/dt=(1.9+-3.1)*10^{-15} 1/год, то есть улучшая неопределенность частоты в 20 раз по сравнению с результатами работы Prestage и других (1995).Uz3. Предполагая, что g_p является константой, и оставаясь в рамках концепции Prestage и других (1995).Uz3, получили:
(90.Uz3)
если весь дрейф может быть отнесен на счет релятивистской поравки Casimir F_{rel}. Эти чувствительности были пересмотрены Каршенбоймом (2000).Uz3.
Все результаты и характеристики этих экспериментов обобщены в Таблице I.Uz3.
Braxmaier и другие (2001).Uz3 предложили новый метод проверки варьируемости альфа и мю, сравнение двух осцилляторов могло бы привести к точности 4*10^{-15} 1/год. В работе Torgerson (2000).Uz3 было предложено сравнение атомно-стабилизированной оптической частоты, используя оптический резонатор. В явном эксперименте с использованием индия и таллия доказывалось, что может быть достигнута точность d(alpha)/dt/alpha~10^{-18}/t, где t - время эксперимента. Отметьте, что для того, чтобы выйти за пределы точности 10^{-17}, часы должны находиться в одном и том же месте, поскольку это - примерно порядок, например прилив-отлив канала на определение geoid в Париже.
И, наконец, отметим, что похожие методы использовались для проаерки местной инвариантности Лоренца (Lamoreaux и другие, 1986.Uz3; Chup и другие, 1989.Uz3) и симметрии CPT (Bluhm и другие, 2002.Uz3). В предыдущем случае нарушение локальной инвариантности Лоренца вызывало бы сдвиги в уровнях энергии атомов и ядер, которые зависят от ориентации оси квантирования состояния по отношению к универсальному (Вселенскому) вектору скорости, и поэтому - на квантовые числа состояния.
. . . . .
страница 418. . . .
. . . . .
17 февраля 2007 г. 18:10.
. . . . .
--
страница 418:
. . . . .
3.B.III.Uz3. Астрофизические наблюдения.
Наблюдение спектров удаленных астрофизических объектов включает информацию об уровнях энергии атомов в положении и во времени извучения. До тех пор, пока придерживаются нерелятивистского приближения, энергии атомного перехода пропорциональны энергии Ридберга и у всех переходов одна и та же зависимость от альфа, так, что эта вариация повлияет на все длины волн на ту же самую величину. Такой однородный сдвиг спектров не может быть отделен от эффекта Доплера из-за движения источника или гравитационного поля, где он находится.
-
Идея состоит в сравнении резличных линий поглощения от разных видов атомов или ионов, или, что эквивалентно, красного смещения, ассоциируемого с ними. На основании сравнения линий, можно получить информацию о различных комбинациях констант во время излучения (смотрите Таблицу II.Uz3).
При проведении этого наблюдения, нужно учесть и контролировать соответствующие проблемы и систематические эффекты.
(1) Погрешности в определении лабораторных длин волн, с которыми сравниваются результаты наблюдений.
(2) При сравнении длин волн от разных атомов, нужно учитывать, что они могут находиться в разных местах облака с разными скоростями, и, следовательно, с разным красным смещением Доплера.
(3) Нужно обеспечить несмешиваемость света.
(4) Должно контролироваться насыщение (сосредоточение) разных изотопов. Обычно ожидается, что в системах поглощения квазаров более низкие распространенности тяжехых элементов (Uz3.Prochoska, Wolfe, 1996, 1997, 2000.Uz3). Пространственная неоднородность этих распространенностей может так же играть роль.
(5) Нужно знать, что сверхтонкое расщепление может вызывать насыщение (сосредоточение), похожее на изотопные распространенности.
(6) Надо знать, что вариация скорости Земли во время интеграции спектров квазаров может вызвать разные сдвиги Доплера.
(7) Нужно допускать атмосферную дисперсию вдоль спектрального направления щели спектрографа, что может растянуть спектр. Было показано, что это может только имитировать отрицательные значения delta(alfa)/alfa (Uz3.Murphy 2001a.Uz3).
(8) Присутствие магнитного поля сдвинет уровни энергии, согласно эффекту Зимана.
(9) Надо проверять вариации температуры во время наблюдения, что изменит индекс преломления воздуха в спектрографе.
(10) Должны контролироваться инструментальные эффекты, такие, как вариации истинных характеристик инструментов.
-
Эффект этих возможных систематических погрешностей обсуждается в Uz3.Murphy и зругие (2001а). Uz3. В частном случае сравнения водородных и молекулярных линий, Uz3.Wilkind, Uz3.Combes (1997) доказывали, что однаружение вариации mu было ограничено detla(mu)/mu~10^{-5}. Один из способов уменьшения систематики - рассматривать атомы, имеющие релятивистские поправки разных знаков (смотрите раздел III.B.Uz3), поскольку систематика не ожидается а-приори имитирующей корреляцию сдвигов разных линий (одного) мультиплета [смотрите, например, случай NiII (Uz3.Дзюба и другие 2001a. Uz3, 2001b. Uz3)]. Кроме систематики, статистические погрешности были важны в разных исследованиях, но сейчас это очень сильно уменьшилось.
Эффективным методом является наблюдение дублетов тонкой структуры, для которых
DELTA(nu) = . . . . (91.Uz3)
DELTA(nu) - расщепление частоты между двумя линиями дублета, nu - средняя частота (Uz3.Bethe, Salpter, 1977.Uz3).
----
DELTA(nu)/nu ~ alfa^2 и поэтому DELTA(ln(lambda))|z/DELTA(ln(lambda))|0=[1+DELTA(alfa)/alfa]^2. Это можно обратить, чтобы получить DELTA(alfa)/alfa как функцию DELTA(lambda) и lambda
(92.Uz3)
Например, для Si IV это принимает следующий вид (Uz3.Варшаловия, Потехин и другие, 1996.Uz3) :
(93.Uz3)
Поскольку наблюдаемые длины волн подвержены красному смещению, lambda_наблюд = lambda_em*(1+z), что сводится к:
(94.Uz3)
Подводя итоги, скажем, что путем измерения двух длин волн дублета и сравнения результата с лабораторными значениями, можно измерить вариацию постоянной тонкой структуры во времени. Это метод был применен к разным системам и единственный, дающий прямое измерение альфа.
Первымb, кто понял, что тонкая и сверхтонкая структура могут помочь отделить эффект красного смещения от возможной вариации альфа, были авторы работ Uz3.Savedoff (1956).Uz3 и Uz3.Wikinson (1958).Uz3, которые отмечали, что "интерпретация красного смещения спектральных линий, видимо, подразумевает, что атомные постоянные не изменились более, чем на 10^{-9} частей в год".
Savedoff (1956) использовал данные Minkowski и Wolson (1956) спектральных линий H, N II, O I, O II, Ne III, N V для радио-источника Cygnus A красного смещения z~0.057. Используя данные для дублета тонкой структуры N II и Ne III и предполагая, что расщепление было пропорционально alfa*(1+z), получаем:
(95.Uz3)
----
Bahcall, Salpter (1965).Uz3 использовали расщепление тонкой структуры линий испускания O III, Ne III в спектрах квази-звездных радио источников 3С47 и 3С147. Bahcall и другие(1967).Uz3 использовали наблюдаемую тонкую структуру Si II, Si IV в квази-звездных радио источниках 3С191 для выведения того, что
(96.Uz3)
при красном смещении z=1.95. Gamow (1967a).Uz3 Гамов критиковал эти измерения и предложил считать, что наблюдаемые линии поглощения не ассоциировались с квази-звездным источником, но были вместо этого произведены во вмешавающихся галактиках. Но Bahcall и другие (1967).Uz3 показали в частном примере 3С191, что возбужденные состояния тонкой структуры Si II были увидены населенными в спектре этого объекта и что потоки протонов, требующихся для населения этих состояний были по порядку величины слишком большими, чтобы быть полученными во вмешавающихся галактиках.
Затем Bahcall, Schmidt (1967).Uz3 использовали линии испускания мультиплета O III спектров 5-ти радио-галактик с красным смещением порядка z~0.2 для улучшения соответствущей границы до уровня:
(97.Uz3)
Wolfe и другие (1976).Uz3 изучали спектр АО 0235+164, объект BL Lac с красным смещением z~0.5.
-
Из сравнения сверхтонкой частоты водорода с резонансной линией для Mg+, они нашли ограничение на g_p*mu*alfa^2 (смотрите раздел V.D.Uz3). Из сравнения с Mg+ разделений тонкой структуры, они ограничили g_p*mu*alfa, и Mg+ дублет тонкого ращепления давал:
(98.Uz3)
Потехин и Варшалович (1994).Uz3 рассмотрели этот метод, основанный на линиях поглощения щелочных атомов и сравнили длины волн каталога переходов 2s1/2-2p3/2, 2s1/2-2p1/2 для набора из 5-ти элементов.
------
Претмущества такого метода следующие:
(1) он основан на измерении разностидлин волн, которые могут быть измерены гораздо более точно, чем (более широкие) линии испускания, и
(2) эти переходы соответствуют переходам из одного (единственного) уровня и, таким образом, не подвергаются влиянию разностей в радиальной-скорости- распределений разных ионов. Использовались данные на 1414 дублетов поглощения C IV, N V, O VI, Mg II, Al III, Si IV и получалось:
(99.Uz3)
при z~3.2, |d ln(alfa)/dz|<5.6*10^{-4} между z=0.2 и z=3.7 на уровне 2*сигма. В этих измерениях Si IV - наиболее широко распространенный в пространстве дублет, наиболее чувствительный к изменению альфа. Использование большого количества систем позволяет уменьшить статистическую погрешность и получить зависимость красного смещения по небесной сфере. Отметтьте, однако, что осреднение по оболочкам постоянного красного смещения подразумевает, что мы осредняем по а-приори не причинно связанным регионам, в которых величина постоянной тонкой структуры может а-приори быть разной. Это результат был еще более ограничен в работе Варшаловича и Потехина (1994).Uz3, которые распространили этот каталог до 1487 пар линий и получили:
(100.Uz3)
при z~3.2. Было так же показано, что расщепление тонкой структуры было одним и тем же для 8-ми причинно отсоединенных регионов при при z=2.2 на уровне 3*сигма.
Cowie, Songaila (1995).Uz3 улучшили предыдущий анализ, чтобы получить:
(101.Uz3)
для квазаров между z=2.785 и z=3.191.
Варшалович, Потехин и другие (1996).Uz3 использовали дублет тонкой структуры для Si IV, чтобы получить
(102.Uz3)
на уровне 2*сигма для квазаров между z=2.8 и z=3.1 (смотрите так же Варшалович, Панчук и Иванчик, 1996).Uz3.
Варшалович и другие (2000а, 2000b).Uz3 изучали дублетные линии Si IV, C IV, Ng II и сосредоточились на дублете тонкой структуры Si IV, чтобы получить
(103.Uz3)
для z=2-4. Обновление этого анализа (Иванчик и другие, 1999).Uz3 с 20-ю системами поглощения между z=2 и z=3.2 дало:
(104.Uz3)
Murphy и другие (2001d).Uz3 использовали тот же самый метод с 21 системой поглощения Si IV в направлении 8 квазаров с красным смещением z~2-3, чтобы получить
(105.Uz3)
улучшая предыдущее ограничение в 3 раза.
Дзюба и другие (1999а, 1999b).Uz3 и Webb и другие (1999).Uz3 ввели новый метод, называемый много-мулбтиплетным методом, в котором коррелируют сдвиги линий поглощения множества мультиплетов различных ионов. Это базируется на параметризации (76.Uz3) расчета атомных спектров. Одно из преимуществ состоит в том, что корреляция между различными линиями может уменьшить систематику. То, что можно сравнить переходы из разных основных состояний, является улучшением; использование ионов с разной атомной массой так же увеличивает чувствительность, поскольку различия между релятивистскими поправками основных состояний могут быть очень большими и даже противоположного знака (смотрите, например, Ni II в работе Дзюбы и других 2001a, 2001b).Uz3.
Webb и другие (1999).Uz3 анализировали один переход дублета Mg II и 5 переходов Fe II из 3-х мультиплетов. Предел точности этого метода установлен интервалом частот между Mg II 2796 и Fe II 2383, что вызывает дробное измерение DELTA(alpha)/alpha~10^{-5}. Используя результаты имитационного моделирования, представленные в работах Дзюбы и других (1999.a, 1999.b).Uz3, можно сделать вывод о том, что изменение альфа вызывает большое изменение в спектре Fe II и малое для Mg II (величина этого эффекта, в основном, связана с зарядом атома). Этот метод состоит в измерении сдвига спектра Fe II по отношению к Mg II. Это сравнение увеличивает чувствительность по сравнению с методом, использующим только щелочные дублеты. Используя 30 систем поглощения в направлении 17-ти квазаров, они получили
(106.Uz3)
(107.Uz3)
соответственно для 0.6<z<1 и 1<z<1.6. Нет сигналов о вариации альфа для красного смещения, меньшего, чем 1, но 3.5*сигма- отклонение для красных смещений больше, чем 1 и, в частности, в диапазоне z~0.9-1.2. Обобщение этих измерений представлено на Рис.5.Uz3. Возможное объяснение - вариация изотопного отношения (коэффициента), но изменение ^26 Mg/^24 Mg должно было бы быть существенным, чтобы объяснить (этот) результат (Murphy и другие, 2001a).Uz3. Эффекты калибровки могут так же быть важны, поскольку линии Fe II и Mg II расположены в различном порядке величины спектров.
------
19:00; 16 февраля 2007г.:
Murphy и другие (2001c).Uz3 распространили этот подход подгонки под линии поглощения к видам Mg I, Mg II, Al II, Al III, Si II, Cr II, Fe II, Ni II, Zn II для 49-ти систем поглощения в направлении 28-и квазаров с красным смещением z~0.3-3.5 и получили
(108.Uz3)
(109.Uz3)
соответственно для 0.5<z<1 и 1<z<1.8 при 4.1*сигма. Часть, касающаяся красного смещения - это повторный анализ данных Вэбба и других (1999).Uz3. По всему набору данных (z=0.5-1.8) это дает ограничение
(110.Uz3)
Webb и другие (2001).Uz3 повторно анализировали их исходный набор данных и включали новые данные об оптических квази-звездных объектах (QSO), чтобы иметь 28 систем поглощения с красным смещением z=0.5-1.8, плюс 18 демпфированных систем поглощения Lyman-alpha в направлении 13 QSO, и, дополнительно, 21 систему поглощения Si IV в направлении 13 QSO. В этом анализе использовались, в основном, мультиплеты Ni II, Cr II, Zn II и Mg I, Mg II, Al II, Al III, Fe II были так же включены. Одно из улучшений по сравнению с анализом Вэбба и других (1999).Uz3 состоит в том, что коэффициент "q" Ni II, Cr II, Zn II в уравнении (76.Uz3), варьируется как по величине, так и по знаку, так, что линии сдвигаются в противоположных направлениях. Эти данные были редуцированы, чтобы получить 72 индивидуальных оценки DELTA(alpha)/alpha, распространяющихся на большой диапазон красного смещения. Из наборов данных Fe II и Mg II они получили
--
страница 420.
--
страница 421:
--
(111.Uz3)
для z=0.5-1.8; из Ni II, Cr II, Zn II они получили
(112.Uz3)
для z=0.5-1.8 на уровне 4*сигма. Оценка уровня достоверности не проведена явно авторами и, видимо, не учитывает систематические эффекты (на примере двух эффектов доказывалось, что эти эффекты усиливают отклонение от DELTA(alpha)=0 так, что они бы увеличивали важность результата). Здесь, видимо, ссылаются только на уровень статистической достоверности. Тонкая структура Si IV давала
(113.Uz3)
для z=2-3.
Эти результаты очень важны, поскольку все другие ограничения дают только верхние границы. Отметтьте, что они несовместимы ни с данными Окло (z~0.14), ни с метеоритными данными (z~0.45), если вариация линейна со времением.
-
Обнаружение такого ненулевого значения, если оно подтвердится, будет иметь огромное значение для нашего понимания физики. Среди первых возникающих вопросов есть, например, такие: является ли эта вариация совместимой с другими границами (например, проверка универсальности свободного падения), уровень обнаруживаемости, требуемый другими экспериментами, когда известен уровень вариации в работах Бэбба и других (2001).Uz3, амплитуда вариации остальных констант и были ли забыты какие-либо систематические эффекты. Например, тот факт, что Mg II и Fe II а-приори в разных областях облака не моделировался; это могло бы увеличить погрешности даже, если трудно предположить, что это может имитировать наблюдаемую вариацию альфа. Если забыть 2 точки, возникающие из HI 21 см имаксимальные системы поглощения (квадраты на Рис. 5.Uz3), наилучшая подгонка данных с Рис. 5.Uz3, видимо, не соответствует сегодняшнему значению постоянной тонкой структуры. Это может означать существование неизвестного систематического эффекта. Кроме того, если вариация альфа линейна, то эти наблюдения не совместимы с результатами Окло.
16 февраля 2007г.
-----
19:30; 17 февраля 2007г.:
. . . . .
страница 421:
. . . . .
C.III. Космологические ограничения.
1.C.III. Космический микроволновый фон.
Космическое микроволновое фоновое излучение (СМВ) состоит из фотонов, испущенных во время рекомбинации водорода и гелия, когда возраст Вселенной был примерно 300000 лет [смотрите, например, Durrer (2001).Uz3 или Hu и Dodelson (2002).Uz3, где представлены обзоры по физике излучения СМВ]. Согласно наблюдениям, это излучение является излучением черного тела с температурой Т=2.273К с малыми анизотропиями порядка мю*К. Флуктуация температуры в направлении (тета, фи) обычно представляется через базис сферических гармоник так:
(114.Uz3)
-
Угловой мультиполь спектра мощности C_l=<|a_{lm}|^2> - коэффициент дакомпозиции угловой корреляционной функции на полиномах Лежандра. Имея модель формирования структуры и набор космологических параметров, можно выполнить расчет этого спектра угловых мощностей (степеней) и сравнить с данными наблюдений для того, чтобы установить ограничения на этот набор параметров.
До рекомбинации фотоны плотно связаны с электронами, но после рекомбинации они могут, в основном, рассматриваться как свободные частицы. Изменяющаяся постоянная тонкой структуры модифицирует силу электромагнитного взаимодействия. Поэтому единственное воздействие на анизотропии СМВ возникает из-за изменения дифференциальной оптической глубины фотонов из-за сассеяния Томпсона
(115.Uz3)
что входит в член столкновения уравнения Больцмана, описывая эволюцию функции распределения фотонов, где x_c - часть ионизации (то есть числовая плотность свободных электронов по отношению к их полной числовой плотности n_e). Первая зависимость оптической глубины от постоянной тонкой структуры возникает из поперечного сечения рассеяния Томсона, дающегося так:
(116.Uz3)
а рассеянием через свободные фотоны можно пренебречь, поскольку m_e/m_p~5*10^{-4}. Вторая и более трудно уловимая зависимость приходит из части (дроби) ионизации. Рекомбинация продолжается через испускание двух фотонов из уровня 2s или через фотоны Ly-alpha, которые подвергаются красному смещению от резонансной линии (Peebles, 1968).Uz3, поскольку рекомбинацией к основному состоянию можно пренебречь, поскольку это приводит к немедленной пере-ионизации другого атома водорода через испускание фотона Ly-alpha. Следуя Ma, Bertschinger (1995).Uz3, Peebles (1968).Uz3 и учитывая только рекомбинацию водорода, мы видим, что уравнение эволюции части ионизации принимает вид:
d(x_e)/dt=C*[beta*(1-x_e)*exp(-(B1-B2)/(k_B*T))-R*n_p*x^2_e]. (116.5.Uz3)
B_n = -E_I/n^2 - энергия n-го водородного атомного уровня, бета - коэффициент ионизации, R - коэффициент рекомбинации, C - поправочная константа из-за красного смещения фотонов Ly-alpha и двух-фотонного распада, а n_p=n_e - количество протонов. Бета связано с R принципом детального (подробного) баланса, так, что:
(117.Uz3)
Скорость рекомбинации ко всем другим возбужденным уровням есть:
(117.5.Uz3)
где сигма_{nl} - поперечное сечение ионизации для возбужденного уровня водорода (n,l). Звездочка означает, что эта сумма должна быть регуляризована и альфа, m_e- зависимость поперечного чесения ионизации сложная для того, чтобы ее выделить. Это может быть, однако, показано ведущим себя, как sigma_{nl} є alpha^{-2}*m_e^{-2}*f(h*nu/B_1).
-
Наконец, множитель С дается:
(118.Uz3)
где LAMBDA_{2s} - скорость рапада возбужденного уровня 2s в основное состояние через 2 протона; это масштабируется как m_e*alpha^8. Константа К дается через фотон Ly-alpha lambda_a=16*pi*h/(3*m_e*alpha^2) через K=n_p*lambda^3_a/(8*pi*H) и масштабируется как m_e^{-3}*alpha^{-6}.
Изменяющееся альфа, поэтому, приведет к двум последствиям: во-первых, оно изменяет температуру, при которой происходит последнее рассеяние, и во-вторых, оно изменяет остаточную ионизацию после рекомбинации. Оба последствия влияют на температурные анизотропии СМВ [смотрите Kaplinghat и другие (1999).Uz3, Battye и другие (2001).Uz3 для обсуждений]. Последнее рассеяние может быть грубо определено максимумом функции видимости g=tau*exp(-tau), что измеряет дифференциальную вероятность для фотона быть рассеянным при данном красном смещении. Увеличивающееся альфа сдвигает g к более высокому красному смещению, при котором больше скорость расширения так, что температура и hi_e уменьшаются быстрее, что приводит к более узкому g. Это вызывает сдвиг спектра C_l к более высоким мультиполям и увеличение C_l. Первый эффект может быть понят с помощью факта о том, что подталкивание поверхности последнего рассеяния к более высокому красному смещению ведет к более малому горизонту звука при расщеплении. Второе следствие является результатом более малого демпфирования Silk.
Hannestad (1999).Uz3, а затем Kaplinghat и другие (1999).Uz3 использовали эти уравнения в компьютерной программе Больцмана, учитывая только рекомбинацию водорода и пренебрегая гелием и показали, что планируемые спутниковые эксперименты, такие как МАР(http://map.gsfc.nasa.gov), Plank (http://astro.estec.esa.nl/SA-general/Projects/Plank/) должны дать ограничение на альфа при рекомбинации с точностью |d(alpha)/dt/alpha|=< 7*10^{-13} 1/год, что соответствует чувствительности |DELTA(alpha)/alpha|~10^{-2}-10^{-3} при красном смещении примерно z~1000.
-
Avelino и другие (2001а).Uz3 изучали положение первого акустического пика от альфа.
---
Вработе Hannestad (1999).Uz3, в качестве основной, была выбрана модель LAMBDA CDM (LAMBDA Cold Dark Matter (LAMBDA холодная темная материя)) (OMEGA, OMEGA_b, LAMBDA, h, n, N_{nu}, tau, alpha) = (1,0.080,0.5,1,3,0,alpha^0) и была выполнена 8-ми- пераметрическая подгонка для определения точности, до которой эти параметры могли бы быть выделены. Kaplinghat и другие (1999).Uz3 работали с параметрами (h, OMEGA_b, LAMBDA, N_{nu}, Y_p, alpha). Они показали, что точность DELTA(alpha)/alpha варьируеися от 10^{-2}, если максимальный наблюдаемый мультиполь СМВ порядка 500-1000 до 10^{-3}, если наблюдаемые мультиполи выше 1500.
Avelino и другие (2001а).Uz3 утверждают, что данные BOOMERanG и MAXIMA свидеьельствуют о том, что в прошлом альфа было на несколько процентов меньше (смотрите так же Martins и других, 2002.Uz3), а Battye и другие (2001).Uz3 показали, что подгонка данных СМВ улучшается, если допустить, что DELTA(alpha) не равно нулю. Battye и другие отмечали так же, что доказательства вариации постоянной тонкой структуры могут свидетельствовать в пользу модели рекомбинации с задержкой (предполагая OMEGA=1 и n=1).
Aveliano и другие (2001).Uz3 выполнили совместный анализ данных ядерного синтеза и СМВ, и не нашли никаких доказательств вариации альфа на уровне 1*сигма в какую-либо эпоху. Они рассматривали OMEGA_b и alpha как независимые, маргинализация по одному из двух параметров приводит к:
(119.Uz3)
на уровне достоверности в 68%. Martins и другие (2002).Uz3 сделали заключение о том, что MAP и Plank позволяют установить ограничение соответственно 2.2% и 0.4% на уровне 1*сигма, если все другие параметры маргинализированы. Ландау и другие (2001).Uz3, изучая данные BOOMERanG, MAXIMA, COBE в пространственно плоских моделях с адиабатическими первозданными флуктуациями, сделали вывод о том, что на уровне 2*сигма,
(120.Uz3)
Во всех этиз работах предполагается, что варьируется только альфа, но, как видно из уравнений (114.Uz3)-(118.Uz3), нужно предположить постоянство массы электрона. В работе Battye и других (2001).Uz3 показывается, что изменения постоянной тонкой структуры и массы электрона вырождаются к DELTA(alpha)~0.39*DELTA(m_e), но эта вырожденность нарушается для мультиполей выше, чем 1500. Вариация гравитационной постоянной может так же иметь похожее воздействие на СМВ (Riazuelo, Uzan, 2002).Uz3. Все авторы так же предполагают, что зависимость альфа от R пренебрежимо слаба, и в работе Battye и других (2001).Uz3 проверено, что рекомбинация гелия была пренебрежимо малой в рассматриваемом диапазоне DELTA(alpha).
В заключение отметим, что сильные ограничения на вариацию альфа могут быть получены из СМВ только если космологические параметры известны независимо. Поэтому этот метод не является конкурентноспособным, если нет сильных ограничений на OMEGA_b и h (результат всегда будет зависеть от модели формирования структуры) и (не) сделаны предположения о вариации других констант таких, как масса электрона и гравитационная постоянная.
--
2.C.III. Ядерный синтез.
Количество произведенного ^4 He во время ядерного синтеза Большого Взрыва, в основном, определяется отношением нейтронов к протонам при замерзании при замерзании слабых взаимодействий, которые пробразовавают нейтроны и протоны друг в друга. Поэтому результат ядерного синтеза Большого Взрыва (BBN) зависит от G, alpha_w, alpha, alpha_s, соответственно через скорость расширения, отношение нейтронов к протонам, разность масс нейтрона и протона и скорости ядерных реакций, кроме стандартных параметров таких, как, например, количество семей нейтрино. Стандартный сценарий BBN проходит в 3 этапа (смотрите, например, Malaney, Mathews, 1993.Uz3; Reeves, 1994.Uz3)
(1) T>1 МэВ, (t<1c) - первый этап, во время которого нейтроны, протоны, электроны, позитроны и нейтрино удерживаются в статистическом равновесии (быстрым) слабым взаимодействием
(121.Uz3)
До тех пор, пока удерживается статистическое равновесие, отношение нейтронов к протонам такое:
(122.Uz3)
где Q=(m_n-m_p)*c^2=1.29 МэВ. Распространенность других легких элементов представляется следующим образом (Kolb, Turner, 1993).Uz3
(123.Uz3)
где g_A - количество степеней свободы ядра ^A _Z X, m_N - масса нуклона, eta - отношение барионов к фотонам, B_A=[Z*m_p+(A-Z)*m_n-m_A]*c^2 - энергия связи.
(2) Примерно T~0.8 МэВ (t~2c), слабые взаимодействия замерзают при температуре T_f, определяемой конкуренцией между скоростями слабого взаимодействия и скоростью расширения Вселенной, и поэтому они определятся так Г_w(T_f)~H(T_f), то есть
(124.Uz3)
где G_F - константа Ферми, а N_{*} - количество релятивистских степеней свободы при T_f. Ниже T_f количество нейтронов и протонов изменяется только от нейтрального бета- распада между T_f и T_N
~0.1 МэВ, когда реакции p+n проходят быстрее, чем обратная диссоциация. T_N определяется требованием о том, что относительное количество фотонов с энергией, большей, чем энергия связи дейтрона, E_D, меньше, чем один, так, что n_{gamma}/n_p~exp(E_D/T_N)~1.
(3) Для 0.05 МэВ<T<0.6 МэВ (3c<t<6 мин.) синтез легких элементов имеет место только через реакции двух тел. Это требует от дейтрона быть синтезированным (p+n-->D) и плотность фотонов должна быть достаточно низкой, чтобы фото-диссоциацией можно было пренебречь. Это происходит примерно тогда, когда
(125.Uz3)
при eta~3*10^{-10}. Распространенность ^4 He по массе Y_p, затем, хорошо оценивается следующим образом:
(126.Uz3)
при
(127.Uz3)
t_N . . . G^{-1/2}*T^{-2}_N, tau^{-1}_n = 1.636*G^2_F*(1+3*g^2_A)*m^5_e/(2*pi^3), при g_a~1.26 - осевая/векторная связь (связывание (спаривание)) нуклона. Предполагая E_D. . .alpha^2_s*G^2_F (смотрите раздел V.B.Uz3).
Поэтому распространенность гелия зависит, в основном, от Q, T_f, T_N (а поэтому, в основном, от времени жизни нейтрона, tau_n), а распространенности других элементов зависят так же от скоростей ядерных реакций.
---------
13:10; 18.02.207г.:
Распространенности легких элементов, поэтому, чувствительны (sensible) к температуре замерзания, которая зависит от G_F, G, от разности масс протона и нейтрона Q, от величин энергий связи B_A, так, что они, в основном, зависят от alpha, alpha_w, alpha_s, alpha_G и массы кварков.
Увеличение G и N_{*} приводит к большей скорости расширения, и, поэтому, к более раннему замерзанию, то есть к более высокой T_f. Уменьшение G_F, соответствующему более длительному времени жизни нейтрона, приводит к уменьшению скоростей слабого взаимодействия, а так же к более высокому значению T_f. Это предполагает не коррелируемые вариации, так, что |DELTA(G)/G|<0.25 (смотрите раздел IV.Uz3) и |DELTA(G_F)/G_F|<6*10^{-2} (смотрите раздел V.A.Uz3).
-
Изначально, радиационная и кулоновская поправки для слабых взаимодействий (121. Uz3) были посчитаны в работе Dicus и других (1982.Uz3) и продемонстрировали очень малое влияние на распространенности.
Ограничения на вариацию этих числовых величин впервые изучались в работе Kolb и других (1986.Uz3), которые сосчитали зависимость первозданного ^4 He от G, G_F, Q. Они изучали влияние независимых изменений предыдущих параметров и показали, что распространенность гелия была наиболее чувствительна в изменении Q. Другие распространенности менее чувствительны к величине Q, в основном по тому, что у ^4 He больше энергия связи; эти распространенности менее чувствительны к скорости слабой реакции и более - к параметрам, фиксирующим величину (n/p). Для выделения ограничения на постоянную тонкой структуры нужна конкретная модель для зависимости альфа от Q. Kolb и другие провели декомпозицию Q так:
(128.Uz3)
где первая часть представляет собой электромагнитный вклад, а вторая часть соответствует всем неэлектромагнитным вкладам. Предполагая, что Q_alpha и Q_beta постоянны, и что электромагнитные вклады являются домонирующей частью Q, они получили, что Q/Q_0~alpha/alpha0 и поэтому (n/p)~(n/p)_0*[1-q_0*T_f*alpha/alpha0]. Для рассмотрения эффекта зависимой вариации G, G_F, alpha, временная вариация этих констант была связана с временной вариацией объема внутреннего пространства характерестического размера R для 10-ти-мерной супер-струнной модели так же как и для моделей Калуцы-Клейна (смотрите Раздел VI.Uz3, где представлена более подробная информация по этим моделям)(7.Uz3: Их гипотеза о вариации константы Ферми сомнительна, смотрите Раздел V.A.Uz3, где представлена более подробная информация по данному вопросу). Они селали вывод о том, что:
(129.Uz3)
и показали, что если потребовать неизменности распространенностей ^2 H и ^3 H, то невозможно компенсировать изменение альфа через изменение отношения барионов к фотонам. Действительно, результат сильно зависит от гипотезы функциональной зависимости. В работе Khare (1986).Uz3 было показано, что эффект дополнительных измерений может быть отменен, если респадаются первозданные нейтрино. Этот подход был обобщен в работе Vayonakis (1988).Uz3, в которой рассматривался 10-ти-мерный предел супер-струн, Barrow (1987).Uz3, Coley (1990).Uz3 для случая теории Калуцы-Клейна.
Campbell, Olive (1995).Uz3 отслеживали изменения T_f и Q отдельно и получили, что:
(130.Uz3)
Они использовали это для изучения ограничений на G_F (смотрите раздел V.A.Uz3).
Bergstorm и другие (1999).Uz3 расширили результаты первоначальной работы Kolb и других (1986).Uz3, рассмотрев другие ядра. Они предполагали зависимость Q от альфа вида:
(131.Uz3)
что основывается на изменении масс кварков из-за сильной и электромагнитной энергии связи. Поскольку распространенности других ядер зависят, в основном, от скоростей слабого взаимодействия, изучалась зависимость термоядерных скоростей от альфа.
-----
17:12; 18.02.2007:
В нерелятивистском пределе это получается как температурное среднее поперечного сечения умножить на относительную скорость умножить на количество плотностей. Ключевой момент состоит в том, что для заряженных частиц поперечное сечение принимает вид:
(132.Uz3)
где eta(E) возникает из барьера Кулона и дается через заряды и уменьшенную самму мю из двух частиц как:
(133.Uz3)
Множитель S(E) должен экстраполироваться из экспериментальных ядерных данных, которые позволяли Bergstrom и другим (1999)Uz3 определять зависимость альфа от всех соответствующих скоростей реакции. Отметим, что зависимости альфа от сниженной массы мю и S(E) пренебрегали; последнее - полином по альфа (Fowler и другие, 1975).Uz3. Удерживая все другие константы фиксированными, предполагая, что нет экзотических эффектов, и, принимая для времени жизни нейтрона 886.7 с, получили:
(134.Uz3)
В низком диапазоне eta~1.8*10^{-10}, распространенность ^7 Li не сильно зависит от альфа, и ^4 He должен быть использован для ограничения альфа. Но надо отметить, что статус наблюдения распространенности ^4 He по-прежнему является дискуссионным вопросом и что теоретическое предсказание этой вариации от альфа зависит от модели ansatz (131.Uz3). Для высокого диапазона eta~5*10^{-10} вариация ^7 Li от альфа быстрая из-за экспоненциального барьера Кулона, и ограничивает вариацию альфа.
-----
6:10; 19.02.2007:
Nollet, Lopez (2002).Uz3 отмечали, что уравнение (132.Uz3) не содержит всю зависимость от альфа. Они доказывают, что (i) множитель S зависит линейно от альфа, (ii) когда в результате реакции возникают 2 заряженные частицы, должен быть дополнительный вклад альфа, возникающий из-за того, что частицы должны вырваться из кулоновского потенциала, (iii) энергии реакции зависят от альфа, и (iv) элементы радиационной матрицы захвата пропорциональны альфа. Наиболее безопасное ограничение, возникающее из измерений D/H, комбинирующее с данными СМВ для определения OMEGA_b дает:
(135.Uz3)
на уровне 1*сигма.
Ichikawa, Kawasaki (2002).Uz3 включили эффект массы кварка путем рассмотрения совместной вариации различных связей как это появляется из дилатона. Затем Q принимает вид:
(136.Uz3)
где a и b - 2 параметра, а y_d и y_u - связи Yukawa. Тогда время жизни нейтрона ведет себя так:
(137.Uz3)
при известной функции f. Предполагая, что связи варьируются из-за эффекта дилатона, так, что величина вакуумного ожидания Хиггса v остается фиксированной, они ограничили вариацию этого дилатона и получили:
(138.Uz3)
Во всех исследованиях предполагается либо, что все остальные константы фиксированы, либо, что существует функциональная зависимость между ними, как в теории струн. Эти границы являются величинами того же порядка, как и полученные из СМВ; они обладают преимуществом большего красного смещения, но страдают недостатком, который состоит в зависимости от модели.
3.C.III. Заключение.
Даже если космологические наблюдения позволяют проверку более больших временных масштабов, из них трудно извлечь жесткие ограничения на вариацию постоянной тонкой структуры.
СМВ кажется чистым на первый взгляд, поскольку эффект постоянной тонкой структуры хорошо отделен от эффекта слабой и сильной связующих констант. Но, по-преднему, остается запутанная ситуация с предположением относительно G. Кроме того, было показано, что существует вырождение между некоторыми параметрами, в основном, между постоянной тонкой структуры, отношением масс электрона и протона, барионной плотностью и уравнением состояния темной энергии (Huey и другие, 2002).Uz3.
Ядерный синтез вырождается в 4 фундаментальные связующие константы. В некоторых конкретных моделях, где вариация этих констант связана, она ограничивает их. Распространенность гелия сама по себе не может наверняка ограничить постоянную тонкой структуры.
--
8:20; 19.02.2007:
D.III.Uz3. Принцип эквивалентности.
Принцип эквивалентности тесно связан с развитием теории гравитации от теории Ньютона до общей теории относительности (обзоры смотрите в Will, 1993.Uz3, 2001.Uz3). Его первый аспект - слабый принцип эквивалентности, утверждающий, что вес тела пропорционален его массе или, что эквивалентно, траектория любого свободно падающего тела не зависит от его внутренней структуры, массы и состава. Эйнштейн сформулировал более сильный принцип эквивалентности (обычно назывемый принципом эквивалетности Эйнштейна), который утверждает, что: (1) справедлив слабый принцип эквивалентности, (2) любой негравитационный эксперимент не зависит от лабораторной неподвижной системы отсчета (системы координат) (локальная инвариантность Лоренца), и (3) любой такой эксперимент, так же, не зависит от того, когда и где он проводится (инвариантность местной позиции).
Если справедлив принцип эквивалентности Эйнштейна, то гравитация может быть описана как следствие криволинейного пространства-времени и является метрической теорией, примерами которой являются общая теория отностительности и теория Brans-Dicke (1961).Uz3. Это утверждение не является "теоремой", но многое указывает на его справедливость (смотрите Will, 1993.Uz3, 2001.Uz3). Отметьте, что теория суперструн нарушает принцип эквивалентности Эйнштейна, поскольку она вводит дополнительные поля (например дилатон, muduli и так далее), имеются связывания силы гравитационного взаимодействия, которые нарушают слабый принцип эквивалентности. Временная вариация фундаментальной константы противоречит принципу эквивалентности Эйнштейна, поскольку она нарушает инвариантность местной позиции (положения). Работы Dicke (1957.Uz3, 1964.Uz3) были, видимо, первыми, в которых была сделана попытка использовать экспериментальные результаты Eotovos и других (1922.Uz3) для доказывания того, что константа сильного взаимодействия была приближенно независимой от положения. Все новые взаимодействия, которые появляются в расширении стандартной физики, подразумевают дополнительные скалярные или векторные поля, и поэтому тоже подразумевают ожидаемое нарушение слабого принципа эквивалентности. Единственное исключение - метрические теории такие, как класс тензорно-скалярных теорий гравитации, в которых дилатон универсально связывается со всеми полями, где можно иметь временную вариацию гравитационной константы без нарушения слабого принципа эквивалентности (смотрите, например, Damour, Esposito-Farese, 1992.Uz3).
Разность ускорений двух тел различного состава может быть измерена в экспериментах типа Eotovos (Eotovos и другие (1922.Uz3)), в которых сравниваются ускорения различных пар материалов в гравитационном поле Земли. Результаты этого типа лабораторного эксперимента представлены как границы параметра eta,
(139.Uz3)
Наиболее точные ограничения на eta: eta=(-1.9+-2.5)*10^{-12} между бериллием и медью (Su и другие, 1994.Uz3) и |eta|=<5.5*10^{-13} между материалами остова Земли и материалами мантиии Луны (Baessler и другие, 1999.Uz3). Эксперимент лазера лунного диапазона (LLR) дает такую границу на eta: eta=(3.2+-4.6)*10^{-13} (Williams и другие, 1996.Uz3), eta=(3.6+-4)*10^{-13} (Muller, Nordtvedt, 1998.Uz3; Muller и другие, 1999.Uz3). Однако, следует обратить внимание на то, что, как отмечалось в работах Nordtvedt (1998, 2001.Uz3), измерение LLR является неточным, поскольку у Земли и Луны: (i) различные части само-энергии и (ii) различный состав (у остова Земли большее отношение Fe/Ni, чем у Луны). Это делает этот тест чувствительным как к само-гравитации, так и к негравитационным формам энергии. Эксперимент, описанный в работе Baessler и других (1999.Uz3) снимает проблему вырожденности путем рассмотрения миниатюрных "Земли" и "Луны".
Как объяснялось в разделе II.C.Uz3, если само-энергия зависит от положения, сохранение энергии подразумевает существование аномального ускорения. В более общем случае, где дальнодействующая сила опосредуется скалярным полем ф, надо определить зависимость m_i(ф) от различных частиц. Эсли эта величина разная для нейтрона и протона, то эта сила будет зависеть от состава. В приближении Ньютона, потенциал взаимодействия между двумя частицами имеет вид (Damour, Esposito-Farese, 1992.Uz3)
(140.Uz3)
при alpha_{12}=f_1*f_2 и f_i, определяемом как:
(141.Uz3)
где M^{-2}_4=8*pi*G/(h*c) - 4-х-мерная масса Планка. Коэффициент alpha_{12}, поэтому, не является фундаментальной константой и зависит а-приори от химического состава двух тестовых масс. Вытекает, что
(142.Uz3)
--
11:40; 19.02.2007:
Для установления любого ограничения надо определить функции f_i(ф), что может быть сделано только в подхлде, зависящем от модели [смотрите, например, работу Damour (1996.Uz3), в которой представлено обсуждение информации, котрая может быть выделена независимым от модели путем]. Например, если ф связывается с зарядом Q, долнительный потенциал ожидается в форме:
(143.Uz3)
f_Q - фундаментальная константа (f_Q>0 для скалярного обмена и f_Q<0 для векторного обмена). Вытакает, что alpha_{12} явно зависит от состава двух тел так:
(144.Uz3)
где mu_i=m_i/m_N, ksi_Q=f_q/(G*m^2_N). Их относительное ускорение во внешнем поле g_{ext} таково:
(145.Uz3)
Например, в случае 5-ой силы, вызываемой дилатоном или моделями струны, в работах Damour, Polyakov (1994a.Uz3, 1994b.Uz3) показано, что есть 3 заряда, B=N+Z, D=N-Z, E=Z*(Z-1)*B^{1/3}, представляющих, соответственно, номер бариона, избыток нейтронов и член, пропорциональный ядерной энергии Кулона. Результаты тестирования принципа эквивалентности представлены на диаграмме исключения на плоскости (ksi_Q, lambda) (смотрите Рис.6.Uz3).
Для иллюстрации связи между вариацией констант и тестов относительности, рассмотрим модель из теории струн, описанную в работах Damour, Polyakov (1994a.Uz3, 1994b.Uz3), в которой постоянная тонкой структуры представлена через функцию 4-х-мерного дилатона как alpha=B^{-1}_F(ф). Масштаб массы QCD может быть выражен через масштаб массы струны M_s~3*10^{17} ГэВ [более подробную информацию смотрите в разделе VI.B.Uz3 и в уравнении (277.Uz3)]. В пределе chiral (схема Эйнштейна), масса хардрона пропорциональна масштабу массы QCD так, что:
(146.Uz3)
При ожидаемой форме ln (B_F(ф)=-k*(ф-ф_m)^2/2) (смотрите раздел VI.B.Uz3), множитель в правой части предыдущего уравнения - величина порядка 40*k*(ф-ф_m). Обмен возбуждениями скалярного поля вызывает отклонение от общей теории относительности, характеризуемой на пост-ньютоновском уровне параметрами Эдингтона:
(147.Uz3)
(148.Uz3)
Кроме того, нарушение универсальности свободного падения дается с помощью: eta_{12}=^delta_1-^delta_2 при
(149.Uz3)
это получено из выражения (27.Uz3) для массы. В этом выражении ожидается доминирование 3-го члена. На этом примере мы видим, что вариация этих констант, нарушение принципа эквивалентности и пост-ньютоновское отклонение от общей теории относительности должны рассматриваться вместе.
Аналогично, в эффективной 4-х-мерной теории единственный непротиворечивый подход для того, чтобы сделать параметр лагранжиана зависящим от времени - рассмотреть его как поле. Уравнение Клейна-Гордона для этого поля (ф^{..} +3*H*ф^.+m^2*ф+. . . .=0) подразумевает, ф демпфируется как ф^. . . . a^{-3}, если его масса гораздо меньше, чем масштаб Хаббла. Таким образом, для того, чтобы быть варьирующимся во время последнего времени Хаббла, ф должно быть очень легким, с типичной массой m~H_0~10^{-33} эВ. Это аналогично случаю сущностных моделей (подробности смотрите в разделе V.E.Uz3). В результате, ф должно быть очень слабо связано с полями стандартной модели. Для иллюстрации этого, Dvali, Zaldarriada (2002.Uz3) [затем последовал повторный анализ в работах Chiba, Khori (2002.Uz3); Wetterich (2002.Uz3)], разложили альфа в окрестности его сегодняшнего значения так:
(150.Uz3)
откуда, согласно работы Вэбба и других (2001.Uz3), следует, что lambda*DELTA(ф)/M_4 ~10^{-7} во время последнего времени Хаббла. Изменение массы протона и нейтрона из-за электромагнитных эффектов было получено из уравнений (27.Uz3) и (28.Uz3), но пренебрегая последним членом. Поэтому дополнительный лагранжиан для этого поля ф есть:
(151.Uz3)
Тестовое тело, составленное из n_n нейтронов и n_p протонов, будет характеризоваться чувствительностью:
(152.Uz3)
где nu_n(nu_p) - отношение нейтронов (протонов) и где было предположено, что m_n~m_p~m_N.
Предполагая^{8.Uz3}, что nu_{n,p}^{Земли}~1/2 и используя компактность системы Луна-Земля, d(ln(m_{Земли}/m_{Луны}))/d(ln(alpha)))~10^{-3}, получают eta~10^{-3}*lambda^2. В работе Dvali, Zaldarriaga (2002.Uz3) были получены те же самые результаты путем рассмотрения DELTA(nu_{n.p.})~6*10^{-2}-10^{-1}. Это подразумевает, что lambda<10^{-5}, что согласуется с вариацией альфа, если DELTA(ф)/M_4>10^{-2} во время последнего периода Хаббла.
Из космологического исследования можно показать, что (Delta(ф)/M_4)^2~(ro_{ф}+P_{ф})/ro_{полное}. Если ф доминирует в материальном содержании Вселенной, ro_{полное}, тогда DELTA(ф)~M_4 так что lambda~10^{-7}, в то время, как, в случае меньшенства DELTA(ф)<<M_4, а lambda>>10^{-7}.
---
Сноска 8.Uz3: Для меди nu_p=0.456, для урана nu_p=0.385 и для свинца nu_p=0.397.
---
В заключение
(153.Uz3)
Это объясняет настройку на пареметр лямбда.
Лежащее в основе приближение состоит в том, что зависимость ф возникает только из электромагнитной само-энергии. Но, в общем, ожидалось бы, что доминирующий вклад в масу хадрона (hadron), вклады QCD, так же влияет на зависимость ф [так же, как и в подходе Damour, Polyakov (1994a.Uz3, 1994b.Uz3)].
В заключение отметим, что проверка принципа эквивалентности дает очень точную проверку вариации констант (Damour, 2001.Uz3). Ограничение LLR eta~<10^{-13}, то есть |a_{Земли} - a_{Луны}|~<10^{-14} см/с^2, подразумевает, что на размере орбиты Земли
(154.Uz3)
Распространение этого измерения на размер Хаббла приводит к оценке DELTA(alpha)/alpha~<10^{-4}-10^{-5}. Это свидетельствует о том, что если утверждение, приведенное в работе Вэбба и других (2001.Uz3) правильное, то это должно вызвать обнаруживаемые нарушения принципа эквивалентности в планируемых экспериментах, таких, как MICROSCOPE^{9.Uz3} STEP^{10.Uz3}. У них будет точность, уровни eta~10^{-15}, eta~10^{-18}.
Действительно, это грубая оценка, в которой d(alpha)/dt подразумевается постоянной, но это так же и вывод, на который указывают результаты работ Bekenstein (1982.Uz3), Davali, Zaldarriaga (2002.Uz3).
Отметим так же, что в некоторых моделях это ограничение было выброшено за ненадобностью (смотрите раздел VI.C.Uz3), в частности, утверждая, что вариация альфа в 10^{-5} была реалистичной (Barrow и другие, 2002a.Uz3, 2002b.Uz3; Sandvik и другие, 2002.Uz3) [смотрите, однако, результаты последних исследований в Bekenstein (2002.Uz3) Magueijo (2002.Uz3)].
---
Сноска 9.Uz3: http://sci2.esa.int/Microscope/
Сноска 10.Uz3: http://einstein.stanford.edu/STEP/
14:35; 19.02.2007.
. . . . .
страница 427. . . . .
--
V.Uz3. Другие константы.
. . . . .
страница 439:
17:30; 20.2.2007:
F.V.Uz3. Попытки ограничить вариацию размерных констант.
Как подчеркивалось в разделе I.Uz3, рассмотрение вариации размерных констант сомнительно и кажется бессмысленным, но такие попытки все-же сделаны. Мы делаем их обхор и комментируем их следующим образом. Эти исследования мотивировались, в основном, конструированием космологических моделей, альтернативных сценарию Большого Взрыва, и в которых красное смещение нуждается в другой интерпретации.
Bahcall и Salpeter (1965.Uz3) предложили искать вариацию константы Планка во времени путем сравнения света, испускаемого двумя квазарами. Их едея была основана на наблюдении того, что призма была чувствительна к энергии фотона Е, а дифракционная решетка - к его длине волны лямбда так, что любое различие в сравнении длин волн определенной спектральной линии могла бы быть отнесена на счет изменения h. Их исследование привело к нулевому результату в смысле экспериментальных погрешностей.
Noerdlinger (1973.Uz3) [а позже Blake (1977a.Uz3)] пытались измерить E*lambda. Его аргумент состоял в том, что интенсивность хвоста Rayleigh-Jeans спектра Планка фотона CMB определяет k_B*T, в то время, как поворотная точка спектра определяет h*nu/k_B*T. Получается, что можно определить величину h*c во время рекомбинации, что приводит к ограничению |DELTA(ln(h*c))|<0.3.
Дальнейшая работа выполнялась Solhem и другими (1976.Uz3), Baum, Florentin-Nielsen (1976.Uz3), которые сравнивали свет ближних и удаленных галактик для проверки постоянства Е*лямбда. В работе Bekenstein (1979.Uz3) продемонстрировано, что эти эксперименты были бессмысленными, поскольку постоянство Е*лямбда интерпретировалось как постоянство h*c; этот последний факт неявно предполагался в этих двух экспериментах, поскольку как волновой вектор, так и момент фотона распространялись параллельно. Это возможно только если их множитель пропорциональности h*c постоянный, обеспечивая нулевой результат этих двух экспериментов.
----
18:30; 20.2.2007:
VI.Uz3. Теоретические мотивации.
Одно общее свойство теорий более высокой размерности таких, как Калуцы-Клейна и теорий струн, "правильные" константы природы определяются в полной теории более высокой размерности. Эффективные 4-х- мерные константы зависят от величины некоторых скалярных полей и от структуры и размеров дополнительных измерений. Любая эволюция этих размеров либо во времени, либо в пространстве привела бы к пространственно-временной зависимости эффективных 4-х- мерных констант. Если некоторые из этих полей крайне легки, они могли бы дать рост вариации констант на космологических масштабах времени.
. . . . .
страница 440. . . . .
. . . . .
----
страница 441:
. . . . .
B.VI.Uz3. Теории супер-струн.
Существуют 5 аномально свободных супер-симметричных возмущенных теорий струн, соответственно известных как тип-I, тип-IIA, тип-IIB, SO(32), E8XE8 (смотрите, например, работу Polchinski, 1997.Uz3). Одно их определяющих предсказаний этих теорий - это существование скалярного поля, дилатона, что привязывается непосредственно к материи (Taylor, Veneziano, 1988.Uz3) и чье вакуумное ожидание определяет константу связи струны (Witten, 1984.Uz3). Есть 2 других возбуждения, которые являются общими для всех возмущающих теорий струн, симметричный тензор 2-го ранга g_{mu,nu} и анти-симметричный тензор 2-го ранга B_{mu,nu}. Содержание поля отличается от теории к теории. Получается, что 40-х- мерные связи определяются через масштаб струны и различных динамических полей (дилатон, объем компактного пространства и так далее). Когда дилатон безмассовый, мы ожидаем 3 эффекта: (i) скалярная примесь скалярной компоненты, включая отклонения от общей теории относительности в гравитационных эффектах, (ii) вариация этих связываний, и (iii) нарушение слабого принципа эквивалентности. Наша цель - показать, как 4-х- мерные связи связаны с масштабом массы струны, с дилатоном и со структурой дополнительных измерений, в основном, на примере heterotic- теорий.
Для большей конкретности, рассмотрим пример. Две heterotic- теории возникают из факта о том, что лево- и право- движущиеся модели закрытой струны являются независимыми. Это уменьшает число суперсимметрии до N=1 и квантование лево-движущихся моделей требует, чтобы метрическая группа была либо SO(32), либо E8XE8, в зависимости от фермионных граничных условий. Эффективное трех-уровневое действие:
. . . . . . . . . (265.Uz3)
---
6:20; 21.2.2007:
страница 442:
При сравнении на 6-ти- мерном пространстве Calabi-Yau, эффективное (приведенное) 4-х- мерное действие принимает вид:
. . . . . . . . . (266.Uz3)
где ф=V_6*e^{2*ф} связывает идентично с членами Эйнштейна и Янга-Миллса. Получается, что:
. . . . . . . . . (267.Uz3)
на уровне дерева. Отметьте, что для того, чтобы прийти к этому выводу нужно предположить, что поля материи в ["точках" уравнения (266.Uz3)] минимально связаны с g_4 (смотрите, например, дискуссию в Maeda, 1988.Uz3).
Сильно связанная теория струн SO(32) heterotic эквивалентна слабо связанной теории струн типа-I.
Струна типа-I признает открытые струны, граничные условия которых делят количество супер-симметрий на 2. Получается, что 3-х- уровневое эффективное (приведенное) бозонное действие - это N=1, D=10 супергравитация, которая в рамках струны принимает вид:
. . . . . . . . . (268.Uz3)
где точки включают члены, описывающие динамику дилатона, фермионов и другие поля формы. При варьировании в уравнении (265.Uz3), поле Ф связывается с гравитационным и Янга-Милса членами, поскольку гравитон и поля Янша-Миллса - возбуждения закрытых и открытых струн соответственно. Получается, что M_I может быть уменьшено даже до слабого уровня через достаточно малое exp(Ф). Теории типа-I для непротиворечивости требуют D9-браны. Когда V_6 мало, можно использовать двойственность Т (для того, чтобы сделать V_6 большим, что позволяет нам использовать подход квантовой теории поля) и перевести D9-браны в D3-браны, так, что:
. . . . . . . . . (269.Uz3)
где второй член описывает поля Янга-Миллса, локализованные в D3-бране. Получается, что
. . . . . . . . . (270.Uz3)
на уровне дерева. Если сделать компактной D9- брану, на 6-ти- мерном (на 6-ти- мерной) orbitfold вместо 6-тора, и, если эту брану локализовать на фиксированной точке orbitfold, то метрические поля связываются с полями M_i, живя только не тех фиксированных точках orbitfold с (рассчитываемыми) связями уровня дерева c_i, так, что:
. . . . . . . . . (271.Uz3)
---
13:30; 21.2.2007:
Связь с полем c_i является не универсальной а-приори. При сильном связывании, 10-ти-мерная теория E8xE6 heterotic становится М-теорией R^{10}xS^1/Z_2 (Horava, Witten, 1996.Uz3). Гравитационное поле распространяется в 11-ти-мерном пространстве, в то время, как метрические поля локализованы в двух 10-ти- мерных бранах.
На одном цикле (петле) можно ввести связи путем включения возбуждений Калуцы-Клейна, чтобы получить (смотрите, например, Dudas, 2000.Uz3)
. . . . . . . . . (272.Uz3)
когда объем большой по сравнению с масштабом массы, и в этом случае связывание уже не универсально. Иначе получается более сложная функция. Очевидно, 4-х-мерные эффективные гравитационные связывания и связывания Янга-Миллса зависят от рассматриваемой теории супер-струн или от схемы компактификации, но в любом случае они зависят от дилатона.
. . . . . .
страница 442. . . . .
----
15:00; 21.2.2007:
Wu, Wang (1986.Uz3) изучали космологическое поведение (этой) теории [уравнение (265.Uz3)], предполагая 10-ти-мерную метрику в форме diag(-1, R_3(t)^2*g_{ij}(x), R_6(t)^2*g_{mn}(y)), где R_3 и R_6 - масштабные множители внешних и внутренних пространств. Скорость эволюции размера внутреннего пространства связывалась с вараицией во времени гравитационной константы. Эффект потенциала для размера внутреннего пространства так же изучался.
. . . . .
страница 443:
. . . . .
C.VI.Uz3. Другие исследования.
. . . . .
страница 446:
. . . . .
D.VI.Uz3. Новая проблема космологической константы?
. . . . .
VII.Uz3. Заключения.
Экспериментальные и наблюдаемые ограничения на вариации постоянной тонкой структуры, гравитационной постоянной, отношения масс электрона и протона, и различных комбинаций гиро-магнитного фактора протона и двух предыдущих констант так же как и границ на alpha_w представлены в Таблицах III.Uz3, IV.Uz3, V.Uz3.
Развитие физики высоких энергий таких, как много-мерные теории и теории струн, дает новые мотивации для рассмотрения вариации фундаментальных констант во времени. Наблюдение варьируемости этих констант представляет собой одну из очень немногих надежд для прамой проверки существования дополнительных измерений и для проверки этих моделей физики высоких энергий. В длительной перспективе, это может помочь в установлении различий между различными эффективными потенциалами для дилатона и/или динамики внутреннего пространства. Но в действительности, вне зависимости от этих мотиваций, понимание величины фундаментальных констант природы и обсуждение их статуса постоянно остается центральным впросом физики вообще: анализ свободных параметров теории приводит к анализу самой теории. Это являляется базовой и прямой проверкой закона гравитации.
Как мы показали, доказать то, что фундаментальная константа изменилась - это не очевидное задание, в основном потому, что в наблюдениях обычно участвуют много констант и поскольку ограничения, представленные в литературе, обычно предполагают постоянство набора пераметров. Но в Теории Великого Объединения (GUT), Калуцы-Клейна, и моделях теории струн ожидается, что все связующие константы варьируются одновременно. Очень нужен лучший анализ вырождений (Sisterna, Vucetich (1990.Uz3, 1991.Uz3)) (смотрите так же Landau, Vucetich, 2002.Uz3) перед формулировкой четко определенных выводов, но такой анализ так же зависит от прогресса в нашем понимании фундаментальных взаимодействий и особенно теории квантовой хромо-динамики (КХД (QCD)) и генерации масс фермионов.
Другой прогресс требует (зависимые от модели) исследования совместимости различных границ. Нужно помнить, что доказывание не существования чего-либо для установления ограничений очень опасно (пример Broulik,Trefil, 1971.Uz3). С точки зрения наблюдений нужно продолжать изучать систематику (и помнить некоторые ошибочные утверждения такие, как утверждения Van Flandern, 1975.Uz3) и предлагать новые эксперименты (смотрите, например, Karshenboim, 2000.Uz3, 2001.Uz3, который предложил эксперименты, основанные на сверх-тонкой структуре дейтерия и трития-171, так же как и атомов в магнитным моментом; в работе Torgerson, 2000.Uz3 было предложено сравнение ссылок оптической частоты; Braxmaier и другие, 2001.Uz3; Sortais и другие, 2001.Uz3, которые улучшили чувствительность стандартов частоты; планируемые спутниковые эксперименты ACES, MICROSCOPE, STEP и так далее). На локальных (местных) масштабах тест универсальности свободного падения устанавливает резкие ограничения и можно надеяться использовать подобные методы на космологических масштабах из измерений слабого гравитационного линзирования (lensing) (Uzan, Bernardeau, 2001.Uz3) или из формирования структуры (Martins и другие, 2002.Uz3). Необходима дополнительность между местными экспериментами и гео-астро-физическими наблюдениями, поскольку эти методы проверяют различные масштабы времени и главным образом чувствительны либо к быстрым осцилляциям, либо к медленному дрейфу (этих) констант.
---
6:30; 22.2.2007:
На основании недавних астрофизических набл.дений квазаров, утверждалось, что постоянная тонкой структуры эволюционировала (развертывалась, развивалась). Эти измерения обнаружили ненулевые значения и поэтому очень отличаются по последствиям по сравнению с другими ограничениями. Они поднимают вопрос об их совместимости с ограничениями, полученными из других физических систем, таких, как проверка универсальности свободного падения и Окло, но так же в более теоретическом сапекте, они поднимают вопрос о понимании такой поздней во времени вариации, которая не выглядит естественной с точки зрения теории поля. Теоретически ожидается, что все константы варьируются, и их уровень вариации имеет смысл исследовать. Например, ограничения на вариацию мю и у из спектров квазаров, не совместимы с результатамы Вэбба и других (2001.Uz3) в рамках концепции GUT, они так же несовместимы с результатами Окло или результатами Re/Os, если вариация линейна со временем или с границей Мэрфи и других (2001b.Uz3). Ограничение, установленное в работе Olive и других (2002.Uz3) при z~0.45, подчеркивает трудность достижения отклонения, приводимого Вэббом и другими (2001.Uz3) и необходимость изучения совместимости. Нужно бы было так же изучать применение этих измерений к остальным экспериментам и пытаться определить их ожидаемый уровень обнаружения (детекции). Оба результата получаются из наблюдения спектров поглощения квазаров; важно обеспечить учет всей систематики и подтверждение независимыми ислледовательскими группами, используя, например, Очень Большой Телескоп (ОБТ (VLT)) с наилучшим отношением сигнад/шум и спектральным разрешением.
Шаг от стандартной модели+общая теория относительности к теории струн допускает динамичность констант и поэтому начинает искать ответ на вопрос о том, почему значения этих констант именно такие. К сожалению, пока не известен полный и удовлетворительный механизм стабилизации; мы должны понять почему, если это подтверждалось, константы по-прежнему варьируются и является ли такая вариация новой проблемой космологических констант.
Изучение вариации этих констант предлагает новую связь между астрофизикой, космологией и физикой высоких энергий в дополнительно к первозданной космологии. Это глубоко связано с проверкой закона гравитации, как об отклонениях от общей теории отностительности, так и о нарушении слабого принципа эквивалентности. Но еще нужно много работать как для того, чтобы разобраться в наблюдениях, так и для того, чтобы связать их с теоретическими моделями.
** Благодарности: . . . . .
. . . . .
** Ссылки на источники: . . . . .
страницы 449, 450. . . . .
7:15; 22.2.2007.
----
7:15; 22.2.2007.
---------
---------
8:30; 22.2.2007:
---
Варшалович, доклад 2005 г. на 5-й международной конференции 13-18 июля 2005 года в России. (перевод с английского языка на русский язык)
Название: Варьировались ли фундаментальные физические константы на протяжении космологического времени?
---
Современные теоретические модели объединения всех физических взаимодействий предсказывают вариации фундаментальных параметров на протяжении космологической эволюции и разные версии (этой) теории предсказывают разные вариации. Поэтому наблюдаемые границы на возможную зависимость от времени фундаментальных констант могут служить важным методом проверки справедливости теоретических моделей Великого Объединения.
В частности, вариации связующих констант сильного и электро-слабого взаимодействий могли проявляться в изменениях отношений масс нуклонов к электронам, так же как и постоянной тонкой структуры.
Только вариации безразмерных параметров имеют физический смысл, поскольку они не зависят от произвольного выбора единиц.
Параметры, определяющие энергии атомов и молекул, а именно:
а) постоянная тонкой структуры альфа = e^2/(h*c) 3.6*10^{-9}
в) отношение масс электрона и протона мю=m_e/m_p 4.6*10^{-10}
известны с относительной неопределенностью в примерно 10^{-8} - 10^{-9}.
-
Соответственно, любая существенная вариация этих параметров на малом интервале времени исключается, но их вариация на протяжении космологического масштаба времени (порядка миллирда лет) остается возможной.
. . . .
---
страница 2:
. . . .
Таким образом, постоянство фундаментальных констант, само по себе, нетривиальный и замечательный факт и это должно быть проверено.
Эта проблема может быть решена астрофизическими методами, из анализа спектров квазаров с высоким красным смещением, которые образовались несколько миллиардов лет назад(Gyrs).
Не смотряна то, что астрофизические измерения не на столько точны, как точные лабораторные измерения, космологические масштабы времени позволяют получить более жесткие оценки для скоростей возможных изменений фундаментальных констант.
-
страница 3:
Пробегание метрических связываний альфа_i в модедях объединения
Рисунки:
. . . .
Скорость изменения метрических связей с логарифмом передачи энергии Q (в единицах массы Z-бозона) определяется бета-функцией, которая зависит от количества легких частиц в данной модели (одно-петлевое приближение)
. . . . .
В Стандартной Модели (GUT) бета-функция следующая:
. . . . .
В Стандартной Модели Минимальной Супер-Симметрии (SUSY GUT)
. . . . .
"Структурные константы" альфа_1 и альфа_2 соответствуют электро-слабым взаимодействиям; они связаны с постоянной тонкой структуры альфа и углом Вайнберга. . . .
-
Третья константа альфа_3 соответствует сильному взаимодействию (QCD для высоких энергий).
страница 3.
--
страница 4:
Современные теоретические модели предсказывают вариации фундаментальных констант низкой энергии на протяжении космологической эволюции.
а. Одна из наиболее интересных черт Калуцы-Клейна (например, SUSY GUT) и теорий супер-струн состоит в существовании дополнительных пространственных измерений, которые могут иметь наблюдаемые проявления в 3-х- мерном пространстве, в котором осуществляются наблюдения. Если существуют 4+D пространственно-временные размерности, то метрические связующие константы ассоциируемых теорий Янга-Миллса в 4-х измерениях будут обратно пропрциональны размеру компактного D-мерного пространства. Правильные bare константы природы были бы определены в 4+D измерениях. Любая космологическая эволюция в дополнительных D пространственных измерениях привела бы к обычной "константе" природы (определенной в наблюдаемом 3-х-мерном пространстве), обладая вариацией во времени (и/или пространстве) определяемой геометрическим средним масштабирующим множителем R(t,x) космологической эволюции дополнительных D пространственных размерностей.
Например, в теориях Калуцы-Клейна:
(e^2/(h*c))=alpha~R^{-2}, G~R^{-D}~(G*m^2/(h*c))
J.D. Barrow, Phys. Rev. D35, 1805 (1987).
E.W. Kolb, M.J. Perry, T.P. Walker, Phys. Rev. D33, 869 (1986).
b. Сейчас мы знаем только одну теорию, которая непротиворечиво рабртает как с гравитацией, так и с квантовой механикой: Теория Струн (Суперструны).
В пределе низкой энергии (E<<E_{Планка}) теория струн дает классическую общую теорию относительности, но с важным отличием: Все версии теории струн предсказывают существование скалярного партнера гравитона (s=2) - дилатона (s=0).
Это немедленно приводит к выводу:
все связующие константы, заряды и массы элементарных частиц, будучи зависимыми от скалярного поля дилатона фи, должны быть зависимыми от пространства и времени, например alpha=e^2/(h*c), mu=m_e/m_p.
-
Поэтому, существование слабо связанного безмассового дилатона приводит к малым, но ненулевым отклонениям от общей теории относительности (ОТО (GR)).
В частности, (d(G)/dt)/G, (d(alpha)/dt)/alpha, (d(mu)/dt)/mu могут не быть нулем в эпоху, соответствующую космологическим красным смещениям от z=10000 до сшвременной эпохи z=0.
. . . . . . . . .
---
8:30; 22.2.2007.
---------
---------
----------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
8:20; 28.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Физика:
** С форума Мембраны:
--
Когда мне говорят, что чёрных дыр нет - Я не верю.
Они просто обязаны быть.
У ЧД высокое предназначение во Вселенной - собирать космический мусор и не давать Вселенно перегреваться.
---
Верить и знать - разные категории. Реальности наплевать на то, что по Вашему мнению в ней "обязано быть". И с какой стати Вселенная должна "перегреваться" и чем это ей грозит, по-Вашему?
---
Вселенная - тепловой двигатель, наподобие парового.
Если где-то энергия выделяется - она должна чем то поглощаться (охладители).
Иначе - этот двигатель остановится. В природе всё разумно и логично.
---
Докажите.
И вопрос ещё: что происходит с температурой пара, когда он совершает работу?
----
Энергию выделяют звёзды, галактики, квазары и другие объекты Вселенной.
Насчёт парового двигателя и доказывать нечего.
Большой Взрыв - это облачко горячего пара, выпущенного в ваккуум.
Галактики - поршни парового двигателя.
-----------------------
-----------------------
8:05; 28.2.2007.
---------------
---------------
---------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
8:35; 25.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Физика:
** Дискуссия на форуме www.membrana.ru
--
Содержание поля отличается от теории к теории. Получается, что 40-х- мерные связи определяются через масштаб струны и различных динамических полей (дилатон, объем компактного пространства и так далее)./
Охренеть легче.
---
Никто не знает (я, по крайней мере не знаю) что такое ЗАРЯД частицы.
Но есть (?) закон сохранения заряда.
Откуда он взялся?
Не связано ли это с полем, которое заряд создаёт ?
Типа, Э-С поле не может существовать без заряда его создавшего.
--------------
--------------
8:00; 25.2.2007.
--------------
--------------
--------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
9:00; 22.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
Возможна ли Единая Теория Поля? Дискуссия на форуме www.membrana.ru
--
ЭЛЕМЕНТАРНЫЕ ЧАСТИЦЫ
http://nrc.edu.ru/est/r2/2.html
---
конецформыначалоформыКвантовая механика делится на нерелятивистскую, справедливую в случае малых скоростей, и релятивистскую, удовлетворяющую требованиям специальной теории относительности.
Нерелятивисткая квантовая механика (как и механика Ньютона для своей области применимости) - это законченная и логически непротиворечивая фундаментальная физическая теория.
Релятивистская квантовая механика не является в такой степени завершенной и свободной от противоречий теорией.
Если в нерелятивистской области можно считать, что взаимодействие передается мгновенно на расстоянии, то в релятивистской области оно распространяется с конечной скоростью, значит, должен существовать агент, передающий взаимодействие - физическое поле. Трудности релятивистской теории - это трудности теории поля, с которыми встречается как релятивистская классическая механика, так и релятивистская квантовая механика.
--
--------------
8:45; 22.2.2007.
--------------
--------------
--------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
9:40; 21.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Физика:
** Все ли правильно в этом тексте? Если что-то неправильно, то как правильно и почему? Это перевод очень хорошей научной статьи с английского языка на русский. Формулы можете найти в исходном тексте этой статьи на Интернете. Есть бесплатная версия этой статьи (обзора) на Интернете.
---
** Моя диссертация по проблеме возможных вариаций фундаментальных физических констант: Дискуссия на мембране. Продолжение:
-
. . . . . .
Начните свою диссертацию с фразы типа: В физике не бывает точных величин типа "ровно два килограмма" или "ровно восемь метров". Все физические величины могут быть измерены лишь с какой-то точностью. И то, что раньше считалось физическими константами в действительности являются просто слабыми зависимостями одних физических величин от других.
Ну а дальше можно писать Ваши простыни слов и чисел, которые вряд ли кто будет читать. Главное, чтобы было понятно введение и заключение.
Помню как-то наткнулся на дипломный проект, где после умного введения было написано:
"Т.к. эту часть работы всё-равно никто читать не будет, заменим железные болты деревянными и упростим расчёты..."
И действительно, эту часть никто не прочёл, диплом был защищён на отлично и благополучно попал в архив...
А если Вам действительно хочется сделать полезную научную работу, то для этого вовсе не обязательно писать диссертацию ;)
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053034647#1053034647
------
** Возможна ли Единая Теория Поля? Дискуссия на мембране. Продолжение:
. . . . . .
-
Проблемы ассиметрии. Почему антивещества меньше, чем вещества. Можно сказать, что после аннигиляции вещества и антивещества, в нашей Вселенной осталось только не проаннигилировавшее вещество. Жалкие остатки.
-
Сильные взаимодействия БСЭ
Действительно, рождение виртуальных частиц сопровождается нарушением закона сохранения энергии, происходящим на короткое время в соответствии с соотношением неопределённостей…
http://slovari.yandex.ru/art.xml?art=bse/00071/02200.htm&encpage=bse&mrkp=http%3A//hghltd.yandex.com/yandbtm%3Furl%3Dhttp%253A//encycl.yandex.ru/texts/bse/00071/02200.htm%26text%3D%25ED%25E0%25F0%25F3%25F8%25E5%25ED%25E8%25E5%2B%25E7%25E0%25EA%25EE%25ED%25E0%2B%25F1%25EE%25F5%25F0%25E0%25ED%25E5%25ED%25E8%25FF%2B%25FD%25ED%25E5%25F0%25E3%25E8%25E8%26reqtext%3D%2528%25ED%25E0%25F0%25F3%25F8%25E5%25ED%25E8%25E5%253A%253A14801%2B%2526%2B%25E7%25E0%25EA%25EE%25ED%25E0%253A%253A3894%2B%2526%2B%25F1%25EE%25F5%25F0%25E0%25ED%25E5%25ED%25E8%25FF%253A%253A37313%2B%2526/%2528-2%2B4%2529%2B%25FD%25ED%25E5%25F0%25E3%25E8%25E8%253A%253A18198%2529//6%26%26isu%3D2
-
ОБ ИССЛЕДОВАНИЯХ ФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ВРЕМЕНИ
Н.А.КОЗЫРЕВ
http://www.univer.omsk.su/omsk/Sci/Kozyrev/time-k.htm
-
"Темная" материя похожа на "ошибку" Эйнштейна
http://www.cnews.ru/news/line/index.shtml?2005/11/23/192106
-
"Последние исследования подтверждают, что Вселенная на 25% состоит из обычной материи и на 75% из "темной". В отличии от обычной материи, которая теряет плотность с расширением, "темная", похоже, остается почти неизменной"
...бреед .. , получается что обычная материя занимает четверть пространства вселенной.. , ну и не идиоты такое пишут..?...ето типо 25% ето таблица Меенделеева а все остальное еще не поятно что..:)))
-
Материя называется "тёмной" поскольку её состав неизвестен.
-
..материя или есть..или нет.. :))у нее есть четкие свойства вообще.. , гравитационные и прочие .. , в частности способность отражать сигналы различной природы..Если темная материя еще не нашла своей ниши в законах физики.. , возможно предположить что её там вообще нет..
-
Например: Плотность тёмной материи не изменяется с увеличением её объёма.
Прошу вас, как материалиста, пояснить это.
-
...?..а кто то уже и плотность "ничего" померил.?..и даже установил как ето ничего в обьеме меняется..?..:)))На такую материю есть только один источник..:)...ЧД.. , но ето тоже будет связано с погрешностами в геометрии галактик.. , и в конечном итоге наверно закончится геометрией пространства...:))...Возмем метафизическую сущность.. , и представим темную материю как залог для фантазии будующим поколениям.. , если мы шанс на ето будущее оставим... , . , не охватило еще созание людей такие количества материи на свои фантазии.. , ..охватит..- материализуется..:)))
-
..я имел ввиду нишу в законах физики..:))) не вериятность наличия "темной" материи..Если она есть.. , то надо искать нишу в законах.. , или искать новые законы.. , на основе существующих...Не должно получиться так , что для обоснования возможности наличия "невнятной" материи придется отказаться от законов норальной материи...Видимо , раз назвали ету темную сущность материей.. , значит и свойства её должны быть тождественны...Вот и надо искать общие свойства. , пока они только в ССС вырисовываются. , но ето другая физика..новая..:))
А по поводу ника я Вам уже говорил.. ,..:)мне абсолютно все равно. , Вы предпочитаете правильное правописание фамилий.. , а мне важны плоскости...можете хоть местами их поменять.. , для меня уже ничего не изменится..:))
-
Гаусс, Вебер, Гербер и другие...
К.Ф. Гаусс, будучи уже знаменитым математиком, почти в конце своей жизни задумался над последствиями конечности скорости передачи действия на расстояние и после 15 лет раздумий и работы вывел в 1835 г. закон силы взаимодействия, зависящий от взаимной скорости взаимодействующих тел, для электродинамики частица - частица [1].
Гениальный математик, он оказался и гениальным физиком. Он рассуждал следующим образом. Если скорость распространения конечна, следовательно, взаимодействующие тела, движущиеся относительно друг друга со скоростью распространения, не могут взаимодействовать, поскольку потенциал взаимодействия от каждого тела не сможет достигать другого, т.е. будет полностью запаздывать. А это означает, что существует неизвестный закон силы взаимодействия от скорости, два крайних случая которого известны. Первый случай закона - когда относительная скорость взаимодействующих тел равна нулю, и при этом законом взаимодействия является закон Кулона; второй, - когда скорость между телами равна скорости взаимодействия, и тогда сила взаимодействия равна нулю. Это было главным отправным логическим основанием, мысленным моделированием состояний движения материи, закрепленным в математической форме и явилось громадным шагом вперед по сравнению с чистой эмпирикой Галилея и Ньютона...
http://n-t.ru/tp/ng/gvg.htm
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053034778#1053034778
----------
9:00; 21.2.2007.
------------
------------
------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
12:00; 18.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
Кристюша
sone44ko@bk.ru
17.02.2007, 23:12
Ты говорил что оказываете любую помошь!Помоги мне мне плохо морально и физически!У меня критическая ситуация с будущим мужем!Я не хочу жить!Что мне делать?
----
* Физика:
** Тема: Возможна ли Единая Теория Поля? дискуссия на Мембране.
Хокинг Стивен
КРАТКАЯ ИСТОРИЯ ВРЕМЕНИ ОТ БОЛЬШОГО ВЗРЫВА ДО ЧЕРНЫХ ДЫР
http://www.x-libri.ru/elib/hwkng000/
-
почему аннигиляция происходит:
На каком рассоянии между частицей и античастицей ?
От чего зависит это расстояние ?
Есть ли зависимость от скорости частиц ?
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053034004&page=15
---
** Тема: Причины Большого Взрыва, или имеют ли Чёрные Дыры критическую массу. дискуссия на Мембране.
-
Мир был создан Великим Творцом ? Или был взрыв - Большой Взрыв ?
До Взрыва не было ничего ни материи, ни времени, ни пространства.
А был протоатом, или если угодно, Чёрная Дыра, надкваркового
уровня.
Что-же такое чёрная дыра ?
Сжатая до неимоверно малых размеров звезда? Галактика? Вселенная?
Имеет, так называемый Горизонт Событий, после пересечения
которого ни одно материальное тело не может её покинуть....
Наверное, имеет, фотоносферу, на уровне Горизонта Событий.
Это фотоносфера состоит из фотонов, неитрино и всяких
иных объектов имеющих собственную скорость равную скорости
света, которая равна 1-ой космической для чёрной дыры.
Но что может заставить чёрную дыру взорваться ?
Ведь она выглядит самым стабильным объектом вселенной.
Что, если не бог ?
Какая то неизвестная нам пока сила, антигравитация, например,
которая рассталкивает вещество, не даёт ему сжатья
в математическую точку?
Эта сила возрастает с ростом массы тела.
И когда масса чёрной дыры превысит критическую происходит
Большой взрыв ?
-
Эта сила возрастает с ростом массы тела.
И когда масса чёрной дыры превысит критическую происходит
Большой взрыв ?
Да!
Она просто выворачивается в другую сторону, закрываясь в данной Вселенной и порождая следующую.
Для внешнего наблюдателя выглядит как мгновенное исчезновение (испарение).
-
Вопрос в том какова критическая
масс дыры.
К-примеру Взрыв происходит, когда
радиус дыры становится равным
радиусу соответственной сферы
Швардшильда, или размеры дыры дустигают
уровня собственного горизонта событии (фотоносферы).
Что это за сила ?
Она нам нужна пока только, чтобы
не нарушить причинно-следственную
взаимосвязь этого мира.
-
Вероятно сила антигравитации есть но очень слабая - такая что мы сейчас ее не можем измерить, но она может обладать в отличие от уже известных сил гигантским дальнодействием и мне думается именно она продолжает расталкивать галактики в видимой нами Вселенной, а не невидимая "темная" материя. Величина ее похоже резко нарастает на внутриатомных расстояниях и именноэтим можно обьяснить- почему сотавляющие ядра частицы не схлопываются в черную дыру, уже в пределах ядра.
-
К-примеру Взрыв происходит, когда
радиус дыры становится равным
радиусу соответственной сферы
Швардшильда, или размеры дыры дустигают
уровня собственного горизонта событии (фотоносферы).
Это равнозначно и равно 2GM/c, где с - скорость света, G - гравитационная константа ньютона, М - масса звезды.
При столкновении двух чёрных дыр, площадь горизонта событий, при условии, что они сольются в одну общую дыру, будет больше, чем сумма площадей двух первоначальных.
Поэтому дыра не достигнет уровня собственного горизонта событий.
Что это за сила ?
Законы физики симметричны во времени.
Возможно, решение здесь!
-
Думаю ответ скрыт в теме форума.
Один (как минимум) раз критическая масса уже была достигнута! и она равна массе вселенной.
-
Эта самая Чёрная Дыра она всё втягивает в себя, что-ли ?
Как казна государства. И ничего не отдаёт взамен ?
Ей все-равно втягивать ли вещество, или антвещество ?
И вот она наглоталась материи, а затем хапнула антиматерию... И...
Может это всё внутри взорвалось с такой силой, что и Дыра лопнула ?
Кто-то знает ?
-
... Один (как минимум) раз критическая масса уже была достигнута! и она равна массе вселенной.
4% - обычное в-во.
23% т.н. тёмное в-во, природа которого неизвестна.
73% - т.н. тёмная энергия тоже неизвестной природы.
-
долгое время я был сторонником большого взрыва,а сейчас считаю,что не было никакого взрыва.
Что было? материальная точка? каких размеров? что было вокруг нее(если все было в ней)? Если все было в ней,то что заставило взорваться?
Много неправды,а звучит красиво "Большой взрыв!"
-
"Большой взрыв", он давно под сомнением. Да и разбегание галактик (доплеровский эффект) можно объяснить другими причинами.
-
А Белая Дыра из себя всё выплёвывает!
-
"А при чём тут чёрные дыры?" заржал, как лошадь !!!
Чем же иным мог быть протоатом из которого образовалась Вселенная, как
не Сверхмассивной Чёрной Дырой ?
Может быть нейтроном, достигнувшим скорости света? Или чем иным?
Но любая частица на околосветовых скоростях коллапсирует
опять же в.... Чёрную Дыру, поскольку её масса стремится
к бесконечности, как меня учили в медрессе.
Так любая частица, в моем понимании, может стать матерью
Вселенной.... Возможно СверхНовой Вселенной!
-
Причиной расширения сингулярности может быть такое критическое сжатие -которое полностью нарушает внутреннюю структуру вещества (сейчас еще не познанную до конца)и в результате этого разрущения исчезают силы притяжения и материя разлетается за счет силы антигравитации.
Еще одним вариантом может быть предположение о существовании вечного и бесконечного пространства и отдельно от него пульсирующей материи которая с ним как-то взаимодействует. В этом случае сжатие и расширение материи - результат ее взаимодействия с неоднородностью пространства. То что пространство неоднородно -объясняет колебания гравитационной постоянной и меньшую скорость полета "Пионеров" на границе Солнечной системы.
-
Как я понял - чёрной дыре нужна критическа масса,
чтобы в пределах существующих теорий объяснить
причину Большого Взрыва, приведшего к образованию
нашей родной Вселенной ?
Без гипотезе о создании её Богом ?
А что, если нужна, НОВАЯ ТЕОРИЯ, а старая устарела,
если не объясняет, или требует большого количества неизвестных ?
-
-Для гипотезы пульсирующей вселеной обязательно нужна "критическая масса" или другой механизм приводящий к тому же результату.
-Гипотеза "о Боге" тривиальна но реальных фактов нет, в основном одни фокусы и слова , а главная цель - присвоить деньги, имущество, свободу воли, жизнь - механизм отработали за 5 тыс.лет. Т.о. гипотеза не проходит.
- Новая теория - всегда является реальным выходом из создавшегося положения. Вероятнее всего рано или поздно придется пересматривать основу всех физических представлений - вернуться назад, к истокам и скурпулезно пересмотреть все законы и теории. Современные предстставления физической картины мира подобны ветвям огромного дерева. Отдельные направления науки изучают какие - то отдельные ветви и не видят "ДЕРЕВА МИРА" в целом. А если "ветви" пересекаются и очень похожи - то одно принимается за другое и громоздит заблуждение на заблуждение вплоть до явных видимых противоречий. Но для традиционной науки, статус кво - превыше всего, нельзя ниспровергать все сразу иначе за чем угрохали миллиарды денег и стоит ли давать новые.
-
Моя теория:
Всю вселенную "съели" черные дыры.
Засчет взаимного притяжения они стали организовываться в скопления и поглащать друг друга. Система из 2 дыр была притянута сверхмассивной дырой врезультате 1 из них була поглащена, другая "выстрелена" гравитационной "рогаткой" и врзалась в скопление дыр. Врезультате энергия была так велика, что высвободила материю из "гравитационной лавушки" черных дыр
скопления и она (материя) стала расширятся...
-
Современные представления о энергии и массе говорят - что все три дыры слиплись бы в одну и никакая их кинетическая энергия не поможет. Для расщирения черных дыр необходим новый (нам еще не известный) физический механизм скачком меняющий свойства пространства все это и названо в этом форуме "критической массой". Весь вопрос где и как его искать.
-
А по моим данным явление взрыва черной дыры описано и вызвано оно какраз столкновением достаточно массивных дыр.
-
вакуум неустойчив и имеет склонность к взрывам, причем энергия 0 (Флуктуация это).
-
между чёрной дырой и ваккуумом огромная дистанция.
Так чёрные дыры - самые яркие объекты во Вселенной.
Вдобавок, обладающие гипер-гравитационной массой, которая их
и делает "чёрными".
Мне кажется, что все поиски гравитонов будут безуспешными,
потому-что гравитация связана с искривлением пространства, а
не с каким-то излучением объекта.
В ином случае гравитоны должны были бы захватываться дырой,
как фотоны, нейтрино и другие "материальные" объекты.
Другими словами Дыра не может схлопнуться в ваккуум,
не может перестать быть регистрируемой, стать "не материальной".
-
>Мне кажется, что все поиски гравитонов будут безуспешными,
потому-что гравитация связана с искривлением пространства, а
не с каким-то излучением объекта.<
Мне тоже так кажется, но утверждать этого (как и обратного) нельзя, т.к. скорость распостранения гравитации неизвестна. Но у теории гравитонов есть ряд логических дырок (н. гравитоны должны обладать энергией, но откуда она берется), поэтому теория о том, что гравитация распостраняется не через частицы выглядит более правдоподобной.
-
Действительно чёрные дыры имеют прямое отношение к расширению Вселенной.
Но моё отношение отличается от официально принятого, т.е. горизонт событий чёрной дыры, для меня, это не одно и тоже что и горизонт видимой Вселенной.
Попробую объяснить.
Часть этого материала обсуждалась ещё на топике "Вопрос по теории относительности".
Поле тяготения эквивалентно полю ускорения (иннерции), что замечено было ещё Энштейном, который для этого приравнял инертную и гравитационную массы. Само по себе это выделяет гравитацию среди других взаимодействий, характеризуя это свойство как присущее самому пространству-вакууму.
Расширение Вселенной хоть и имеет место но у него нет центра и направлений, лежащих в нашем трёхмерном пространстве. Также как у самой Вселенной нет границы. Чтобы избежать бесконечностей её пространство должно быть замкнуто само на себя. Но опять же такое возможно лишь в 4-х мерном пространстве или пространстве Миньковского у которого на сегодня нету альтернатив.
Тогда центр расширения это центр сферической симметрии нашего 3-х мерного пространства, совпадающий с началом отсчёта времени первого мгновения жизни Вселенной. Т.е. в пространстве Миньковского помимо нашего 3-х мерного пространства существует дополнительное измерение на котором запечатлены все процессы в своём развитии, и вдоль которого идёт расширение с предельной скоростью (С).
Можно ещё привести ряд аналогий, правдо довольно грубых.
Это извесный пример с воздушным шаром и нарисованными на нём пятнами (галактиками), который надувают.
У такой модели есть замечательное свойство - это независимость от масштаба её рассмотрения. Т.е. все процессы будут идти одинаково если все размеры увеличить. У Вселенной нет постоянной расстояния, а только лишь Времени.
На макро уровне это обратная постоянной Хаббла (H).
Пространство-вакуум предсавляет собою среду, к числу элементов которой мы привязываем наши измерения длинны. Т.е. без подобной среды измерения расстояний бессмысленны или распространение сигнала без неё мгновенно (по Ньютону). Это мгновение есть постоянная времени на микро уровне.
С ростом расстояний между элементами среды также будут расти и все измеряемые размеры, как и мы сами. Но сам факт расширения не будет бесследным, т.к. скорость расширения, содержит в себе размерность времени, что приводит к красному смещению света идущего от далёких объектов.
Рост всех растояний и направление этих изменений задаёт поле ускорения среды:
g = C grad(C)
Опять же грубая аналогия чёрной дыры в четырёхмерном пр-ве.
Торнадо, создаваемое областью низкого давления (разрежённого воздуха). Направление вытягивания воздуха (эфира) это также направление расширения пространства-вакуума - 4-е измерение.
Замедление процессов в поле чёрной дыры для стороннего наблюдателя опрелеляет скорость "всасывания" по 4-му измерению. Когда наблюдатель будет видеть хвост уже давно прошедшего процесса. За горизонтом ч. д. процессы идут в обратную сторону, но курьёз в том что ранее её небыло.
На примере воздушного шара, которого опять же покрасили. Это будет так.
Шар подогреваемый изнутри энергией Большого взрыва расширяется, при этом на засохшей краске образуются области напряжения (краска лопается). Местах трешин, или разряженности, или скопления энергии материи, или места вырываюшихся потоков среды, в частности от чёрных дыр.
Постарался всё описать словами, без формул, т.к. тут их не любят обсуждать.
-
Но элемент новизны заключался в вопросе о "критической массе
Чёрных Дыр", который не прояснён до конца, или вообще....
Так что-же могло дестабилизировать протоатом ?
-
Масса или энергия могла выделится при переходе вакуума из состояния высокой симметрии в настоящее его состояние. Чтобы в этом разобраться, надо хотябы представить подобную структуру, нарушение которой изначально могло привести к цепной реакции с выделением энергии.
Какая при этом выделяется энергия и от чего она зависит это конечно ещё вопрос.
Настоящее состояние подчиняется так называемой CPT симметрии (может слышали).
И сама по себе гравитация, по моим представлениям, это не препятсвие для расширения Вселенной, а скорее её проявление о чём уже было написано.
В этом отличие моего представления от официального...
(в разрез с ОТО)
-
>Масса или энергия могла выделится при переходе вакуума из состояния высокой симметрии в настоящее его состояние.<
А что это за состояние "состояние высокой симметрии"?
>нарушение которой изначально могло привести к цепной реакции с выделением энергии<
Из за чего магло произойти побоное нарушение откуда взялась на него (нарушение) энергия?
-
to > st197
Старлей это не ты случайно?
<А что это за состояние "состояние высокой симметрии"?>
Опять же можно привести только грубый пример.
Пускай на ровной поверхности есть выпуклость центральной симметрии. На вершине этой выпуклости покоится массивный шар. Его положение неустойчиво и возмущение способно нарушить симметрию его положения, шар скатится приобретя энергию (кинетическую).
Конечно подобный пример демонстрирует лишь сам принцип и не раскрывает деталей и сути.
Каково же минимальное возмущение ещё можно подумать, но вот откуда оно берётся это уже тайна покрытая мраком. :)
-
>Пускай на ровной поверхности есть выпуклость центральной симметрии. На вершине этой выпуклости покоится массивный шар.<
Понимаю, что это грубый пример, но шар на высоту что-то подняло т.е. предало шару потенциальную энергию. Что это что-то было?
-
<но шар на высоту что-то подняло т.е. предало шару потенциальную энергию. Что это что-то было?>
Это уже вопрос о появлении самого пространства или той среды которая его представляет.
-
>Это уже вопрос о появлении самого пространства или той среды которая его представляет.<
Без ответа на этот вопрос ваша теория кажется радикально не закончаной.
-
to > st197
А мне нравятся открытые теории...;)
В самом деле, я не присваиваю того, что уже открыто до меня, когда оно вписывается в мою разработку. Зачем изобретать велосипед, если например квантовая механика в сочетании со СТО дают превосходные результаты. Важно лишь найти первооснову из которой получается то что записано феноменологически. В этом и есть основной интерес.
Если же вам так интересно о самом проявлении пространства. Немешало бы найти причину по которой оно обладает определённой размерностью. По моемому я такую нашёл...
На самом деле вопросы не такая бесполезная штука, как кажется. Правильно поставленные вопросы будут выстраиваться в логические цепочки, решение которых упрощается.
-
st197
<Я как-то не просёк о какой размерности идет речь.>
Ну как же, той что сотавляет его геометрию.
Используемая нами повседневно - трёхмерная. Релятивистская - четырёхмерная. Ещё в какой либо теории "зю" - N мерная.
-
Если размерности в смысле мерности тогда понятно.
>Немешало бы найти причину по которой оно обладает определённой размерностью.<
А какой размерностью (мерностью) обладает пространство?
-
st197
Об этом я писал ещё в начале
<...такое возможно лишь в 4-х мерном пространстве или пространстве Миньковского у которого на сегодня нету альтернатив.>
Проявляет себя четвёртое измерение только при околосветовых скоростях. В повседневных условиях мы его не обнаруживаем.
-
st197
Какое время вы подразумеваете? То, что запечатлено каки либо отдельным процессом, или общее для множества процессов и самой Вселенной?
-
Когда-то, разворачивая Пространство, в порыве радостного освобождения неслась Огромная Буйная Волна - дочь Могучего Древнего Взрыва.
В своём мощном разбеге она породила Вакуум и не заметила как, опустошая его беспредельно, потеряла связь с сестрами, несущимися в разных направлениях, и слепила его иначе, чем они.
Хотя Вакуумы сестёр были разными, но сами-то они подозревали, что это был один, общий для всех них Вакуум.
Они - эти Разные Части Вакуума, родились одновременно, Пылающими, но Пус - тыми. Ничто не нравилось им, ничем они не интересовались, ко всему быстро Остыва -ли и, волочимые своими Буйными Мамашами, просто плелись за ними, у каждой по разному бесполезно втягивая впалые щёки.
Строгой Симметрии в этом беспорядке делать было нечего. Бессильная что-то предпринять, кого-то урезонить она, потеряв надежду на какой-нибудь Порядок, покинула Буйную Волну.
-
Её место тут же заняла Неряшливая Конденсация. И, в результате этого, в Беспризорный Вакуум, прямо ниоткуда, как роса из воздуха обрушились бессметные полчища нивидимых и невиданных доселе Хигсонов.
Шустрые, деловые Хигсоны как хозяева, мгновенно заполнили растянутую, но до этого, пустою Часть Вакуума Буйной Волны, и тут же принялись за дело!
Они были Частицами особыми, Равноправия не терпели и, когда оно всё-таки наступало, их Триумвират, распадался с большим Накалом.
В районе Буйной Волны, Бездельник Вакуум, перестав вдруг быть Пустым, недоумевая, смотрел как захватчики, обустраивая своё жилище, резко подняли Температуру и снова сделали его Пылающим.
Наследственность Волн была одинаковой, но из-за разных характеров, каждая из них, распорядилась ею по-своему.
-
Одни, собравшись в острый луч, бежали быстрее, другие, широко развернувшись, медленнее. Поэтому и Вакуум в каждой стороне оказался разным, и Конденсация нача - лась иначе, и Хигсоны появлялись не везде, а там, где они и появлялись, Равноправие могло не наступить. Там, где равноправие не наступало, надменные Хигсоны оставляли Вакуум холодным. Другие Частицы, рождённые Конденсацией, вели себя каждая по-своему.
Они были дружной семьёй эти дочери Могучего Древнего Взрыва, но уже не раз, насытившись общением, в одиночку разворачивали Пространство, разбегаясь в разные стороны.
Каждая придумывала себе игру и веселилась по своим правилам. В играх всегда принимала участие Финтифлюшка Информация, которая путалась под ногами, строила из себя важную персону и нудила, навязывая им правила игры, но сёстры принимали такой как есть, потому что она умела рассказывать им о том, что происходило у тех кто, развеселившись в разгоне, улетел далеко.
Их не интересовало, откуда она появилась эта Финтифлюшка, которая услужливо подсовывала каждый раз именно то, что было нужно, и мирились с её существованием, не обращая внимание разные штучки надоеды.
-
Неугомонные Хигсоны, распалив ставший им жильём Вакуум, затеяли стряпню. Каковы были они сами, таковым было и их варево.
Сварили они чудовищную Кварк - Глюоновую Плазму!
Новорожденная Плазма тут же проявила свой строптивый и эгоистичный характер. Недолго думая, она поглотила Хигсонов, вместе со всеми их частицами и всем Жаром, который они раскачали.
Сама, любительница экзотических блюд, Плазма продолжала стряпню уже в своём вкусе и исчезла, превратив захваченное наследство в огромные куски Бушующей Энергии.
- Интересно, подумала Волна, нисколько не испугавшись происходящего, и придумала Гравитацию. Так, для интереса - пусть будет, решила она.
Кроме того, она не любила, чтобы что-то происходило без её вмешательства, само по себе, чтобы кто-то самовольно появлялся или исчезал!
Волна двигалась в прежнем направлении, а Гравитация остановилась возле одного из новоявленных кусков Бушующей и, забыв, кто её породил, решила играть в свою игру.
-
Но Волна тоже была «не лыком шита» - ты играй, играй в свою игру Гравитация, но она станет частью моей - решила она.
И, чтобы Бушующая Энергия не оставалась совершенно беззащитной в этой игре с Гравитацией, Волна, улетая всё дальше и дальше, подарила Бушующей Скорость, возле которой тут же появилось Расстояние.
Гравитация была королевских кровей и полное её имя было: Тоскливая, Упрямая, Угрюмая - Паразитирующая, Мрачная Бурлыка, Прилипала - Гравитация.
Она не желала, и поэтому не умела, радостно летать. Умела лишь тянуть и тащить к себе, что сразу же начала проделывать.
Поэтому Бушующая, недолго думая, воспользовалась неожиданным подарком Волны, начала разбегаться в разные стороны.
Тут то Гравитация и засуетилась! Началась игра в кошки - мышки. Бушующая Энергия убегала, а Гравитация тащила. Стянуть всё вместе ей удавалось редко, потому что до самого последнего момента Бушующая не сдавалась и, всеми своими частями наращивая Скорость, пыталась остаться на прежнем Расстояни.
Упрямая Прилипала изменила тактику и, используя все свои возможности, начала закручивать куски Бушующей один вокруг другого.
-
- Всё равно вам ничего не поможет бурчала про себя Тоскливая Гравитация, всё равно вы собъётесь вместе. Скорость ваша не безгранична, она выбьется из сил когда-то и перестанет нарастать. Вот тогда-то...!
Что будет тогда, она не знала, но хотелось ей пригрозить могуществом, потому что кое-где ей всё же удавалось проявить самые противные качества своего характера.
Она могла стать Мрачной, а там, где запыхавшаяся в своём беге и безрассудно тратящая себя, Бушующая уже не могла сопротивляться тяжким веригам Мрачной Гравитации, и продолжать наращивать скорость своего бега, там Гравитация проявляла своё самое мерзкое качество, которое старательно скрывала - превращалась в Угрюмую.
Тут уж было делать нечего!
-
Выгорев, Бушующая Энергия сдавалась и, в последнем Взрыве - Вспышке, передав всему Пространству своё последнее «прости-прощай», рушилась вовнутрь себя самой, коллапсируя в Страшую Чёрную Дыру из которой уже ничего не вырывалось.
Так у Гравитации появлялась послушная рабыня!
Старая песня Свободной Бушующей ещё звучала в груди рабыни, но слышать её уже никто не мог - из Черной Дыры вести не приходили. Правда, Бушующая - порабощённая и изувеченная, Надежды не теряла и терпеливо ждала своего часа.
Только Волна навещала свою любимицу. Все остальные обходили её стороной. Подруга Волны, всем знакомая - Бушующая исчезла, а там где она была, вместо неё во все стороны выпирали морщины Угрюмой Гравитации и сквозь их бугры проглядывали её маленькие, колючие и злющие глазки.
С такой не поиграешь! Что в игре толку от Бурлыки!
Не удивительно, что таким же, многоликая Гравитация, породила своего верного слугу - Поле Гравитационное.
Качества у него тоже были те ещё!!!
-
Своими бесчисленными, бесконечными щупальцами оно издалека-далека ощупывало и гладило всё, что там находило, ласково уговаривая и что-то обещая.
Но это был Бесстыжий Обман!
По мере приближения, щупальца становились жёстче и безжалостней, пока на Границе Событий, беспощадным ударом не загоняли жертву в лапы Угрюмой Гравитации, в пасть несчастной Бушующей, превратившейся в Чёрную Дыру.
Оттуда возврата уже не было!
Слугой Поле Гравитационное было исполнительным, но далеко не умным. Веер бесконечных щупалец, которые оно протягивало в разные стороны, наталкивались друг на друга, мешая самим себе, да так, что между отдельными кусками Бушующей Энергии само Поле это начинало деформироваться, да так, что искажало не только самого себя, но и Финтифлюшку Информацию, которая постоянно вертелась там, где происходило что-то интересное. А, поскольку у неё всегда тяжело было что-то понять, то сейчас всё становилось полной тарабарщиной.
-
Каждый Безнадзорный кусок Бушующей, ведомый только бешенством своей Энергии, начал жить, своей отдельной жизнью. Каждый из них, в одиночку пытался, сопротивляясь наглым притязаниям Гравитации различных имён, создать свой Фронт Отказа. В распоряжении каждого была лишь часть деформированной Информации, причём у всех иная. Поэтому куски Бушующей, лишь приблизительно знали, что происходит у соседей. Да и то, использовали они при этом Гравитационные Линзы, которые Мрачная Бурлыка разбрасывала в Пространстве, в помощь своему слуге Полю Гравитационному.
В предыдущих своих играх Волна уже имела отступниц, но они её не беспокоили потому что, в конце концов, сами себя наказывали.
Волна была весёлой и хотела радости в игре. С Гравитацией не получилось, чтож - появился новый партнёр - Поле - Хитроумное, Электро - Магнитное. Чего только в нём не было: оно было одновременно Электрическим и Магнитным, замкнутым в каждой своей части, не лежало в одной плоскости. Оно было так похоже на Финтифлюшку, и несло столько Информации, что начинало казаться, будто они брат и сестра. Но, заглядывая в следующие Измерения, Волна убеждалась, что никакое это ни Поле, а только Закулисная часть Прилипалы Гравитации.
-
1 page:
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1051620089&page=0
--------------
after 11:00; 18.2.2007.
--------------
--------------
--------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
9:50; 17.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Помощь по физике, социально-политическая:
Я понимаю, что очень сложно за такое короткое время понять все это и написать нормальную диссертацию, а потом еще успеть перевести ее на английский язык, но я решил попытаться.
В обмен на Вашу помощь мне по физике я постараюсь помочь Вам, если Вас интересует социально-политическая ситуация в Украине, США, Австралии, Новой Залендии. Я занимаюсь этими вопросами и считаю, что достиг в этом гораздо большего, чем в области физики.
--------------
* Физика:
** Тема: Возможна ли Единая Теория Поля? Дискуссия на Мембране.
-
. . . . . .
Действует ли ТО на расстояниях сравнимых с расстояниями между кварками в протоне, или нейтроне ?
-
Никто толком не знает почему звёзды светят миллиарды лет, выделяя неимоверное количество энергии.
Так, есть даже серьёзная теория, согласно которой, звёзды сжигают в себе само время.
-
..может не сжигают.. , а отражают его поток.. ,..тем самым удерживая его координату в определенной области своего влияния..?..:)
-
Не понял.
Что значит: "удерживая его координату в определенной области..." ?
Можете пояснить ?
-
..О..!...солнце - тормоз времени.. , время -ссс материи из чд .. , каждая чд питает свои "тормоза".. , удерживая кординаты линейки времени на разных расстояниях от сердца системы "галактика"....Галактика- замкнутая система.. ,с самоподпиткой..по сферическим границам от радиуса..:))Блин.. , полнолуние не скоро.. :)))...может и слава богу...:)))
-
..ну удержание времени , ето как постоянная величина относительно "0" ..наша солнечная система ето лишь ..епизод.. из времени.. , со своей динамикой...Внутри такой системы есть свое время.. Уровни. , подуровни...и т.д..:))...Знать бы еще как по линейке прыгать такой. , на следующий или предедущий виток..:))...Ну одним словом. , ето тема к фантастическому роману или рассказу не большому..:))..типо системы едентичны.. ...каждая продолжение предедущей.. , с аналогичным развитием...Вырвавшись из обятий одной..попадаем или в прошлую(отстающую)..или будущую систему..Системы с различными формами состояния квантов.. , едентичные.. , но с разной информационной накачкой.....Мутно пока.. , но струны(из теории) возможно дверцы к различным состояниям одного кванта из различных временных систем..:)))...Если квантовый компютер уже реальность.. , то в скором времени появиться возможность просчитать измемнения в различных временных системах..и тем самым моделировать как будущее .так и прошлое...:)))..Вообщем нормальный сюжет для фантастического блокбастера...:)))
-
Фотоны, брадионы, тахионы
http://www.phys.spbu.ru/Deanery/Archive/1999_SN/lorfock/lorfock37.htm
-
..даже в "кассу" получилось.. , про "Т" нулевое..и ССС.:))
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053033227#1053033227
--------------
after 9:00; 17.2.2007.
--------------
--------------
--------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
10:00; 16.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Физика:
** Тема: Моя диссертация по проблеме возможных вариаций фундаментальных физических констант. Дискуссия на Мембране.
-
Я очень срочно (до марта 2007 года) должен представить мою диссертацию в Австралию или меня точно окончательно отчислят, поскольку я начал работу над этой диссертакией в феврале 2002 года, а максимальный срок для неграждан Австралии - 5 лет.
Так, что помогите мне, пожалуйста, понять всю эту информацию, представленную здесь.
-
. . . .
А вот любопытно было бы проделать следующий эксперимент:
- все спорные, не известные термины в физике заменить на другие и посмотреть на реакцию народу....например:
-- поле -заменить на "призрак",
- пространство на " душу",
- время на " магию"
- гравитацию на "силу души"
Чтобы доказать несостоятельность ЛЮБОЙ теории ее нужно развивать до абсурда....
Так что может быть абсурднее искривления пустого нематериального пространства?!
Вот и развили этот абсурд в течении ста лет...
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053031747
-----
** Тема: Единая теория гравитационного, электромагнитного и слабых взаимодействий. Дискуссия не Мембране:
. . . .
-
. . . .
в конце своей жизни Эйнштейн признал необходимость существования эфира для справедливости своей ОТО. Вот об этом эфире, а точнее квантовом вакууме я здесь и упоминал. Правда свойства этого вакуума оказались на практике в противоречии с результатами ОТО. Если рассматривать Вселенную, как обобщенное бесконечномерное пространство, тогда очевидно, что ее метрика должна отличаться за счет этого от метрики четырехмерного пространства-времени Минковского, за счет наличия этих новых размерностей. То-есть искривление пространства-времени гравитацией, которая является новой размерностью Вселенной, оказывается одним из свойств гравитации, но она не может полностью сводиться к этой кривизне для четырехмерной по ОТО Вселенной. В этом и состоит конфликтность ОТО с окружающей действительностью. Кроме того причина невыполнения закона сохранения закона энергии в ОТО, как раз и связана с тем, что в ней отсутствует понятие энергии вакуума, которая в теории гравитации полностью решает проблему сохранения энергии. Кроме того подход к гравитации, с вышеизложенной точки зрения, позволяет наметить возможность подхода к проблеме единой теории поля.
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053028943#1053028943
---
** Тема: Принципы термоядерного реактора. Кулоновский барьер. Дискуссия не Мембране:
-
«Холодный синтез» - синтез легких элементов с выделением энергии без доведения реакции до термоядерной стадии, то есть реакция при температуре не более 10000С
Описание проекта: термоядерный реактор на основе низкотемпературной плазмы.
Цель: новый источник энергии на основании реакции синтеза лёгких элементов
Техническая часть: наибольшее энерговыделение из всех источников энергии по отношению к массе, а также по доступности является синтез легких химических элементов (волорода, гелия и до изотопов железа).
Основной проблемой является высокая начальная температура реакции для придания ионам энергии выше энергии кулоновского барьера (Кулоновский барьер - одноимённые заряды по законам электростатики выведенных Кулоном отталкиваются. Кулоновский барьер как таковой действует до расстояния 10-13 м между зараженными ионами после чего ионы сливаются в единый ион.
2 Ядерный синтез - слияние лёгких ядер химических элементов до элементов с элементарной массой до 55-60 (соответственно химические элементы железо и кобальт). Энергия связи атома водорода -I («простой») равна 0, энергия связи Железа-55 равна 8,7 МэВ/нуклон, Энергия связи элементов 110-120 около 7 МэВ, элементов 230-240 около 6 МэВ, таким образом распад урана выделяет энергию примерно 1 МэВ/нуклон. Слияние 2 ядер водорода-II (Дейтерий, 1/6000 по количеству атомов к простому водороду) в ядро гелия сопровождается выходом энергии 0,8 МэВ на нуклон.). Это необходимо для осуществления реакции ядерного синтеза. Как только температура реакции достигает критического значения (ионы достигают необходимых скоростей и энергий для преодоления кулоновского барьера) происходят реакции синтеза легких элементов с выделением огромной энергии. Энергия выхода реакции в миллионы раз превышает энергию выхода при сжигании органического топлива. При одинаковом количестве вещества термоядерная реакция как минимум в 6,4 млн. раз эффективнее реакции горения. Предельная энергия эффективной реакции синтеза - синтез железа из водорода - I. По не до конца изученным причинам дальнейший синтез ведет к потере энергии.
Соответственно для решение проблемы сложившейся в мире необходимо создания устройства использующего принципы «холодного синтеза»3 которое отвечало бы критериям: дешёвой в производстве, простое в изготовлении, малые габариты, высокая мощность.
На основании исследований электростатических, электромагнитных каталитивных и сопутствующих явлениях для решения вопроса была применена схема управляемого катализа реакции холодного синтеза, суть которой сводится к следующему:
Для решения проблемы высокой температуры реакции необходима компенсация кулоновского барьера катализатором - элементарной частицей имеющей противоположенные электростатические характеристики. Критерии частицы необходимой для катализа: меньшая масса, равный заряд, легкость управления, доступность. Идеальный вариант - электрон имеющий равный и противоположенный заряд, всегда входит в состав нейтрального атома в необходимом количестве для поддержания реакции.
Инженерная часть (принципиальная схема): Для создания энергетического реактора холодного синтеза необходимо ионизировать водород (осуществить реакцию разделения его на ядра-ионы и электроны) затем пучки положительно заряженных ионов направить в фокус под углом друг к другу и обеспечить в фокусе реакции поток электронов с равной скоростью. Не прореагировавшие ионы направляются на повторную реакцию, электросъемник - соленоид.
Энергосёемник, масс спектрограф и утилизатор ионов хорошо проработанные и существующие изделия (в исследовательских целях выпускаются серийно), поэтому их рассмотрение считаю нецелесообразным.
Практическое применение:
1 Генерация электрического тока
2 Получение редких изотопов необходимых для специфических производств (например производство трития - основного элемента термоядерного оружия)
3 Ракетная и авиационная техника (системы движения)
-
Все спят что-ль?
Реальная идея по решению энергетического кризиса мира! В макромасштабе (с железными шариками) отработано на 5+, или есть мнения, что на уровне нанометров будет все иначе?
Требую либо сраведливой критики либо признания.
Кстати чуть не забыл, для достижения эффекта необходимы параметры скорости протонов и электонов по соотношени. Vэлектрона/Vпротона=Lот источника электронов до фокуса/Lот источников протонов до фокуса. Используя в расссматриваемом случае инерционной системы отсчета получаем летящие навстречу протоны между которыми электрон!
Электростатические поля потонов гаснут под полем электрона!
-
..если в реакции замешан "фокус"..то все может быть..:)))) ,..я лично даже не хочу вдаваться пока в рассуждения.. , ..хочется выспаться ночю..а не строить реакторы в вообржаении..:)))А идея холодного не нова.. , так что критики будет много.. , ..и принципиальные моменты ..особенно со сьемом енергии..и удержанию фокуса в области соленоида...:..Но если ето все так.. ,..то в чем проблемма .. , в ионизации водорода..?))
-
Помню,слышал когда-то упоминание про какой-то ускоритель,в котором дескать,встречные пучки протонов,сильно разогнавшись...
Может между ними случайно попал десяток электронов ну и...???!С тех пор (уже N лет)я про этот ускоритель ничего не слышал... :)))
А может просто засекретили...
----Ладно...электрон поможет им...подлететь.
А на какое расстояние(!) должны сблизится эти протоны что бы начать слияние?
Не помешает ли им этот электрон в этот момент?
А если не помешает,то как эти протоны вообще сблизятся?
-
Думаете, если сблизить протоны и электроны, то оне усе слипнутся?
Чего же тогда атом водорода во столько раз больше протона?
Перед тем как требовать, не помешало бы почитать про предмет разговора.
(Подсказка: “мюонный катализ”.)
Дудика на вас нету...
Решение фсех мировых проблем с помощью Магучих Сил Кулона - это его трейдмарк. :)
-
А какого рода энергию ожидаем получить в результате? Уж не тепловую-ли?
А то если тепловую, то из чего предполагаем делать энергоснимающий соленоид если как вы сказали энергия в миллионы раз превысит ту что при горении выделяется? Это ж гигаградусы получатся и испарится к свиньям весь соленоид-то ваш...
Хотя вам конечно виднее. У вас вон - ракеты, термоядерное оружие и всё такое...
-
Была бы энергия, а уж как её использовать - вопрос технический...
-
Magik
/А на какое расстояние(!) должны сблизится эти протоны что бы начать слияние?
Где-то на 10в-13 или около того.
/Не помешает ли им этот электрон в этот момент?
Скорей всего в момент контакта один протон и электрон станут нейтроном. Или при достаточном количестве свободных нейтронов просто останется не у дел.
/А если не помешает,то как эти протоны вообще сблизятся?
Смотри мой коментарий. Их толкает навстречечу геометрия установки. относительно электрона протоны движутся навстречу дуг другу. Электрон служит только компенсатором электростатического поля протона. С учетом соотношения масс помехой слиянию он не будет. Зато есть возможность экспериментально зафиксировать очень интересные изотопы с непредсказуемыми свойствами.
/Anpu
/Думаете, если сблизить протоны и электроны, то оне усе слипнутся?
Не слипнутся протоны прореагирую с выделением энергии, электроны частично сольются с протонами с образованием нейтронов.
/Чего же тогда атом водорода во столько раз больше протона?
Система Земля-Луна тоже во много раз больше Земли. Электрон движется по орбите протона, и хотя система в целом нейтральна сбизится ядра не могут из-за отталкивания электронов. Кстати нейтронам это не помеха, что на практике наблюдается во многих процессах.
/Перед тем как требовать, не помешало бы почитать про предмет разговора.
Читал очень много.
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053030888#1053030888
--------------
after 9:00; 16.2.2007.
--------------
--------------
--------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
10:10; 15.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
По-моему мобильные телефоны: 38-067-6335642, 38-067-6335624. Можно попытаться проверить на www.llii.narod.ru
--------------
* Физика:
** Тема: Большой Взрыв. Дискуссия в МГУ.
-
Предыдущая вселенная перед взрывом состояла из небольшого количества почти полностью выгоревших галактик. Основным элементом в этих галактиках было железо. Вселенную освещали только жёлтые и красные звёзды, но горели они значительно ярче, чем сейчас, (смотрите геометрию галактик). Если во вселенной и существовала жизнь, то она была сосредоточена вокруг этих звёзд и была обречена на гибель. В центре вселенной находилась "ЧЁРНАЯ ДЫРА", в которую и падали все эти галактики. А в центре "ЧЁРНОЙ ДЫРЫ" находилась гигантская звезда, размерами превосходящая самую большую галактику. Эта звезда под действием гравитации сжималась, и сначала кванты энергии начали входить друг в друга, образуя единый квант энергии, имеющий положительный заряд. При дальнейшем сжатии начался мгновенный переход активной части вакуума в энергию. Для этого надо огромное давление. Такое давление и создала первичная звезда. Как только давление достигло критического уровня, весь вакуум внутри первичного тела мгновенно превратился в энергию. Все поля являются силовыми, а для создания любой силы требуется два вида энергий с разными энергетическими уровнями. Если одного из составляющих нет, то и создание энергии, а значит и полей, невозможно. Вакуум, игравший роль объекта, имеющего низкий энергетический уровень, превратился в энергию, и кванту стало не с чем взаимодействовать, для создания полей. Гравитационное поле мгновенно уменьшилось, и звезда вышла из коллапса. Сжатие ядра гигантской звезды уменьшилось, и она сбросила наружную оболочку. Произошел эффект сжатой пружины, которая, при уменьшении сжатия, распрямляется. Кванты подобной энергетической плотности в природе существовать не могут. Для уменьшения своей энергетической плотности он должен был увеличить длину волны, а, значит, увеличиваться в объёме. При взаимодействии протокванта и внешнего вакуума, образовалось гигантское электрическое поле. Именно из этого электрического поля и вакуума и стали образовываться протоны. Энергию электрического поля поддерживал протоквант, теряя энергию на его поддержание. Этот суперфотон увеличивался в объёме со скоростью света, и протоны оказывались внутри этого кванта, так как двигаться со "скоростью света" протоны не могли. Это запрещено теорией относительности. Любая элементарная частица состоит из кванта энергии и вакуума. Плотность вакуума внутри элементарной значительно выше, чем в окружающем пространстве. Количество вакуума в природе ограничено, а так как на создания вещества тратилось большое количество вакуума, это привело к резкому уменьшению вселенной. Вселенная стала сжиматься. Сжатие вселенной происходило так быстро, что вещество внешней оболочки звезды, оказалось перемешанным с вновь созданным веществом. Каждая новая вселенная наследует часть вещества от старой вселенной. Когда энергия протокванта была израсходована на создание протонов, нечем стало поддерживать энергию электрического поля, и электрическое поле должно было начать уменьшаться. Электрическое поле стремится любой ценой сохранить свой потенциал, даже ценой изменения своего заряда, на противоположный. На спаде потенциала, из энергии поля, стали создаваться электроны. Когда энергетическая плотность поля, стала не достаточна для создания электронов, оно разбилось на фотоны, и по периметру взрыва образовалась гигантская вспышка, состоящая из фотонов. Фотоны, продолжая двигаться в том же направлении, прошли через второй центр, (наша вселенная относится к двухцентовым объектам) и толкнули внешние электроны в центр вселенной. Из центра вселенной двигались протоны и некоторое количество вещества от предыдущей вселенной, а навстречу им электроны, получившие момент импульса от фотонов, и образовалось два встречных потока. Образовались гигантские вихри аналогичные земным циклонам. Циклоны не просто внешне напоминают спиральные галактики, у них и природа одинаковая. В центре такого вихря высокая плотность вещества, а вот момент импульса равен нулю. На периферии наоборот плотность вещества низкая, а момент импульса большой. В результате взаимодействия электронного и протонного потока образовалось большое количество спиральных галактик. Поскольку в центре галактики вещество не имело момента импульса, то протоны сразу же собрались в гигантские звёзды, и сразу начались термоядерные реакции. Большой Взрыв был не таким эффектным, как считают физики, но очень эффективным. Большая часть энергии превратилась в вещество. Фактически взрыва, как такового, и не было. Было превращение энергии в вещество по всему объёму вселенной. Доказательством этого является то, что наша вселенная однородна и изотропна. Это означает, что в любой сфере, с диаметром ~ равным 300 световых лет, количество галактик приблизительно равно. Однородность и изотропность вселенной, принято называть Космологическим Принципом. Это возможно только в случае, когда вещество равномерно возникло во всём объёме вселенной.
При термояде выделяется не только энергия, но и вакуум. Расстояние между пунктом "А" и "Б" зависит от количества вакуума находящегося между ними. Чем активнее происходили термоядерные процессы в галактике, тем больше выбрасывалось вакуума, и тем быстрее она удалялась от остальных галактик. Вселенная начала расширяться. Вселенная расширялась не за счёт энергии первичного взрыва, а благодаря термоядерным реакциям звёзд. Вакуум, освободившийся после термоядерных реакций, постепенно покидает пределы метагалактики, но пока термоядерная активность звёзд велика, и количество вакуума, излучаемое звёздами больше, чем покидающее метагалактику, она будет расширяться.
Как только термоядерная активность галактик уменьшится, вселенная продолжит увеличиваться, а вот метагалактика начнёт уменьшаться. Это произойдёт тогда, когда количество вакуума, покидающее метагалактику, будет больше, чем получаемую при термояде. Галактики начнут движение к общему центру, цикл замкнётся, всё вещество вселенной соберётся в центр вселенной, образуя первичное тело для создания новой вселенной, и всё повторится с начала.
http://www.korma3.narod.ru
-
Весьма странная статья.
Цитата: Основным элементом в этих галактиках было железо.
Самые распространенные элементы --- водород и гелий.
Цитата: В центре вселенной находилась "ЧЁРНАЯ ДЫРА", в которую и падали все эти галактики.
Интересно, что Вы называете "центром Вселенной"? Этот термин вообще некорректен.
Цитата: А в центре "ЧЁРНОЙ ДЫРЫ" находилась гигантская звезда, размерами превосходящая самую большую галактику.
Центр черной дыры много меньше, чем звезда, не говоря уже о галактиках.
Цитата: сначала кванты энергии начали входить друг в друга, образуя единый квант энергии, имеющий положительный заряд.
???
Цитата: Любая элементарная частица состоит из кванта энергии и вакуума.
Никогда бы не подумал!
Цитата: Фотоны, продолжая двигаться в том же направлении, прошли через второй центр, (наша вселенная относится к двухцентовым объектам) и толкнули внешние электроны в центр вселенной.
Теперь оказывается, у нашей Вселенной 2 центра! Кто бы мог подумать???
Наверное, есть еще ошибки, искать лень.
-
Просто старина Alow не знает что такое 3-сфера (т.к. по его собственному признанию, он не знает математики и считает, что она в физике совсем не нужна), поэтому, чтобы как-то объяснить равномерное разбегание галактик, он придумал 2-центровость Вселенной. Правда как эта двухцентровость реально работает по-моему никто пока не понял.
Может быть сам автор это объяснит?
-
Вселенная является не единственным двухцентровым объектом. Все элементарные частицы имеют два центра.
Это точка, действующая по всей внешней сфере. Именно второй центр и превращает волновое электрическое поле протона и электрона в статическое электрическое поле. Вам это легче понять, как рассеивание волнового электрического поля по всей сфере.
-
В таком случае, дайте, пожалуйста, четкое определение того, что такое центр вселенной, или центр элементарной частицы.
-
Да я тоже не понимаю, что там за "внешняя сфера" такая у Вселенной обнаружилась, и как это точка во всей этой сфере "действует".
-
Во вселенной второй центр - это место, где пи равно нулю. Это просто безвакуумное пространство, окружающее вселенную. Если взять гипотетическую подкову, которая не изменяла бы своих размеров ни при каких условиях, то в разных условиях, расстояние между концами подковы может быть разное, в том числе и равно нулю. С этим явлением физики сталкиваются, когда электрон одновременно оказывается в разных местах. Что касается точки-сферы, то вокруг всех элементарных частиц образуется зона безвакуумного пространства. Почему и как она образуется - я не знаю. Она и является границей элементарной частицы. О том, что современная физика считает, что элементарные частицы не имеют чётких границ - я знаю.
Она никак не обнаружилась. Просто занимаясь изучением строения вакуума, я определил, что расстояние дискретно. И что количество вакуума в природе ограничено.
-
В таком случае, еще два вопроса: что такое "пи", и что такое первый центр?
Получается, что второй центр --- это безвакуумное пространство вокгруг Вселенной. Еще вопросы: что такое "безвакуумное", и почему Вселенную что-то окружает?
-
Всё неправильно.центр Вселенной находится на Канатчиковой даче.
Правда, некоторые пациенты оттуда сбежали и утверждают совсем другое...
-
http://www.lib.mexmat.ru/forum/viewtopic.php?t=6288
---
** Возможна ли Единая Теория Поля? Дискуссия на Мембране. Продолжение.
-
. . . .
Ребята! Мне смешно и грустно читать дискуссию о том, что уже 4 года как открыто и опубликовано. Приглашаю побеседовать с пока ещё живым, русским (!) Эйнштейном. Единая теория есть, о чём спор. Заходите ко мне, читайте, вникайте. Просто не нахожу слов, как пробиться к ушам и глазам учёных.
universe100.narod.ru
-
http://www.raen.ru/frm/index.php?showtopic=86
-
Кто из вас имеет понятие о сфере Швардшильда ? С чем её едят ?
-
Четкий вывод есть в ОТО, а тупо, но почувствовать смысл, можно сделав вот такой дешевый трюк g*M*m/R=m*c^2 => R~g*M/c^2, а точное значение если не ошибаюсь R=2*G*M/C^2.
-
Fireman
какой радиус должен быть у шара, чтобы вторая космическая скорость была равна скорости света.. поэтому двойка и возникает -; без трюков и строго..
-
g*M*m/R=m*c^2/2,
А как m заменить на m/sqrt(1-[v/c]^2)?
-dr*g*M/r^2|{r=0; r=R;}=V*dV|{v=0; v=c!}
Что надо брать lim r=>o и v=>c ?
-
И как эта сфера связана с горизонтом событий ?
-
Шварцшильд в 1916 г. решил ур-я Эйнштейна для сферически симметричного случая с гравитирующим телом в центре. Получил ответ для интервала
ds^2=g_tt*dt^2+ g_rr*dr^2+g_qq*dq^2+ g_ff*df^2,
где t - время, r - "как-бы расстояние",
q и f - углы на сфере.
компоненты метрического тензора:
g_tt=(1-rg/r)c^2
g_rr=-1/(1-rg/r)
g_qq=-r^2
g_ff=-r^2*sin(q)^2
Здесь rg=2G*m/c^2, что потом и назвали радиусом Шварцшильда.
При r=rg, получаем g_00=0, g_rr=бесконечность. Таким образом, данная система координат не может быть продолжена для r<rg.
Собственно говоря, это почти всё.
-
Да я это и имел в виду, но удивительно, что с этим совпадает вот это.
-dr*g*M/r^2|{r=R; r=бесконечность;}=V*dV|{v=0; v=c!}
Это случайное совпадение или со смыслом?
-
Случайных совпадений в Физике не бывает.
-
Так что же такое время, гравитация и заряд ?
-
Время - координата.
Гравитация - следствие нерегулярности геометрии 3д пространства.
Заряд - колличественная характеристика степени способности участия элементарных частиц во взаимодействиях.
-
есть ли у тебя идеи насчёт аннигиляции ?
Я высказал оригинальное предположение, что она происходит из-за интерференции
волн Де Бройля частицы и античастицы.
Но все знакомые мне физики отрицают это.
-
Возможно это так и есть на самом деле - ведь Дираковский вакуум, как известно, состоит из электрон-позитронных пар. Почему нельзя представить проанигилировавшую электрон-позитронную пару как совместившиеся волновые пакеты этих частиц? Правда тут есть сложный вопрос - кинетическая энергия в получаемом решении этих частиц должна быть отрицательной, чтобы "проанигилировать" с их энергией покоя. Если вы такое решение найдете у пары уравнений Дирака, то я думаю, что вы получите результат похожий на правду.
-
Пусть не поймаешь нейтрино за бороду,
И не посадишь в пробирку,
Но было бы здорово, что-б Понтекорово,
Взял его крепче за шкирку !
Молодо-зелено, древность в историю,
Старость на полках пылится,
Даёшь эту самую, эту теорию,
Элементарных частиц, ты ! -- ВСВ
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053027778#1053027778
-----------------
after 9:00; 15.2.2007.
-----------------
-----------------
-----------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
9:45; 14.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Опрос:
Обычно, задавались 2 вопроса:
1. Что для Вас самое важное в жизни (Каковы Ваши ценности и цели)?
2. Каковы Ваши интересы по поводу выбора основного вектора интеграции Украины (Евросоюз, Россия, США, Китай, Индия, мусульманский мир, балансировать меду всеми, не присоединяясь ни к кому, . . . .)?
Далее указывается пол, возраст, образование отвечающего (респондента). Пол обычно обозначается одной буквой: м- мужской, ж- женский.
1.14) 1. семья, 2. Россия, м. 26 лет, высшее образование.
2.14) 1. семья, здоровье, благополучие, 2. Россия, м. 27 лет, среднетехническое образование.
3.14) 1. работа, семья, 2. США, м. 19 лет, студент.
4.14) 1. здоровье, семья, благополучие, 2. Япония, м. 21 год, высшее образование.
5.14) 1. деньги, 2. Евросоюз, м. 21 год, незаконченное высшее. Вышел на остановке Мебельный Комбинат из маршрутки «Богдана» №104.
6.14) 1. затруднился ответить после ночи работы. 2. Политикой не интересуется, м. 21 год, уже есть средне-специальное образование, сейчас студент. Спросил меня, от какой организации я провожу опрос.
7.14) 1. работа, 2. политикой не интересуется, ж. 22 года, высшее образование по учету и аудиту.
Опрос людей 1.14) - 7.14) был проведен примерно в 8:30 утра по украинскому времени 14 февраля 2007 г. во вторник в маршрутке («Богдане») №104, двигавшейся от ж./м. Паруса в направлении проспекта Карла Маркса, в Днепропетровске. Я вышел из этой маршрутке на пересечении улицы Шмидта, улицы Горького и Проспекта Карла Маркса примерно в 8:40 утра, а вошел прмерно в 8:25 утра напротив компьютерного клуба Чип-2000, расположенного по адресу ж./м. Красный Камень, 4, город Днепропетровск 49099, Украина. Это была не обычная маршрутка «Богдан», не желтая, а какая-то бело- карасная и тип автобуса отличался от обычного «Богдана».
_______________
after 8:45; 14.2.2007.
_______________
_______________
_______________
_______________
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
7:50; 14.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Vadik, Sasha za teba volnuetsa iz-za silnyh snegopadov v USA v posledneje vremia. Ona prosila, chtoby ty pozvonil ej i napisal ej. Na Astrahanskoj telefon 960138 chasto ne rabotajet, poetomu zvoni na mobilnyje telefony ili na Krasnyj Kamen, esli ne udastsa dozvonitsa na Astrahanskuju.
Вадик, Саша за тебя волнуется из-за сильных снегопадов в США в последнее время. Она просила, чтобы ты позвонил ей и написал ей. На Астраханской телефон 960138 часто не работает, поэтому звони либо на мобильные телефоны, либо на Красный Камень, если не удается дозвониться на Астраханскую.
--------------
* Опрос:
Обычно, задавались 2 вопроса:
1. Что для Вас самое важное в жизни (Каковы Ваши ценности и цели)?
2. Каковы Ваши интересы по поводу выбора основного внктора интеграции Украины (Евросоюз, Россия, США, Китай, Индия, мусульманский мир, балансировать меду всеми, не присоединяясь ни к кому, . . . .)?
Далее указывается пол, возраст, образование отвечающего (респондента). Пол обычно обозначается одной буквой: м- мужской, ж- женский.
1.2.13) 1. семья, 2. Евросоюз, ж. 16 лет, школьница, но выглядит старше.
2.2.13) 1. здоровье, семья, 2. США, м. 25 лет, средне-специальное образование.
3.2.13) ж. отказ отвечать.
4.2.13) 1. хорошая работа, м. 22 года, 9 классов образование (неполное среднее образование). Он, видимо, был пьяный и с другим парнем вместе. Мы обсуждали Януковича, . . . .
5.2.13) ж. отказ отвечать.
6.2.13) 1. отношения с близкими людьми, 2. США, ж. примерно 19-20 лет (2-й курс университета).
7.2.13) затруднился ответить (глупый? неообразованный? психически больной? отказ?) хотя выглядит прилично одетым. м. 20 лет, 9 классов образование (неполное среднее образование), рабртает рабочим?
8.2.13) 1. Благополучие близких, 2. Евросоюз, ж. 30 лет, высшее образование.
9.2.13) ж. отказ отвечать.
10.2.13) м. отказ отвечать.
11.2.13) 1. здоровье, 2. затруднилась ответить. Работает на Лимаренко, ж. 25 лет, студентка.
12.2.13) 1. финансовый вопрос (деньги), 2. украинский националист (но разговаривает по-русски), говорит, что выпил примерно 500 грамм алкоголя, м. 38 лет, высшее образование. Он заимтересовался о чем я говорю с красивой девушкой 11.2.13), а она не отказывается со мной говорить и улыбается.
13.2.13) 1. семья, 2. политикой не интересуется, м. 32 года, среднее образование.
Опрос людей 1.2.13) - 13.2.13) был проведен примерно в 20:00 по украинскому времени 13 февраля 2007 г. во вторникк на станции метро Вокзальная и первых вагонах поезда метро, двигавшегося в направлении станции Коммунаровская поезда метро в Днепропетровске.
1.2.13) - 7.2.13) - на платформе. Я начал опрос с начала платформы (ближе к голове поезда).
8.2.13) - 13.2.13) - в примерно 2-х вагонах метро, которые были, видимо, ближе к голове поезда, чем к хвосту поезда.
_______________
after 7:15; 14.2.2007.
_______________
_______________
_______________
_______________
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
12:30; 13.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Опрос:
Обычно, задавались 2 вопроса:
1. Что для Вас самое важное в жизни (Каковы Ваши ценности и цели)?
2. Каковы Ваши интересы по поводу выбора основного внктора интеграции Украины (Евросоюз, Россия, США, Китай, Индия, мусульманский мир, балансировать меду всеми, не присоединяясь ни к кому, . . . .)?
Далее указывается пол, возраст, образование отвечающего (респондента). Пол обычно обозначается одной буквой: м- мужской, ж- женский.
1.9) 1. здоровье; 2. славяне; м., 25 лет, высшее образование;
2.9,3.9,4.9) две девушки и парень отказались отвечать, из этих трех одна девушка и один парень сидели рядом вместе (видимо муж и жена), жена отказалась отвечать, сославшись на головную боль.
Опрос людей 1.9)-4.9) был проведен 9-го февраля 2007 года в пятницу, примерно в 17:45 по украинскому времени, в трамвае №4, двищесмя от Озерки в направлении улицы Тельмана в Днепропетровске.
-
5.10) 1. благополучие, здоровье; 2. Россия; м. 28 лет; среднее-техничекое образоваие;
6.10) парень отказался отвечать: малнул рукой и сказал: «Не хочу. Извини(те)»
Опрос людей 5.10), 6.10) был проведен 10-го февраля 2007 года в субботу, примерно в 6:30 утра по украинскому времени, в трамвае №12 (учетный номер этого трамвая 1299), двищесмя со стороны заводов Полимермаш и Газовой аппаратуры в направлении улицы Тельмана в Днепропетровске.
В это утреннее время в трамвае мало молодежи, то есть молодежь привыкла поздно вставать по субботам?
-
1.2.10) 1. деньги; м. 17 лет, школьник, рабочий на заводе.
2.2.10) 1. деньги; м. 17 лет, школьник, рабочий на заводе.
1.2.10) и 2.2.10) были вместе, видимо, поэтому у них ответы на вопросы одинаковые;
3.2.10) 1. семья; 2. политикой не интересуется; ж. 26 лет, высшее образование.
4.2.10) 1. отношения с близким человеком; 2. Россия; м. 19 лет, студент таможенной академии.
5.2.10) 1. время; 2. Евросоюз; м. 20 лет, среднее- техническое образование.
6.2.10) 1. работа; м. 21 год, студент-биолог.
7.2.10) 1. ребенок; 2. политикой не интересуется; ж. 29 лет, среднее- техническое образование.
8.2.10) ????? м. 18 лет, 2-й курс аграрного университета.
9.2.10) 1. жить достойно, работа достойная; м. 21 год, среднее образование, каменщик.
10.2.10) отказ отвечать, девушка, на вид примерно 20 лет, много косметики, волосы завиты так, чтобы выглядеть привлекательной (в последнем или предпоследнем вагоне метро). ж. на вид примерно 20 лет.
11.2.10) 1. карьера; 2. политикой не интересуется; м. 25 лет, высшее образование.
12.2.10) 1. Любовь вообще; 2. Евросоюз. М. 25 лет, высшее образование.
13.2.10) и 14.2.10) отказались отвечать, 12.2.10), 13.2.10) и 14.2.10) стояли втроем в (последнем или предпоследнем) вагоне метро и разговаривали. Первый из их помотав головой отказался отвечать, а второй сказал течто вроде: «Мы молодые . . . .» (мол отстань от нас, не морочь нам голову, кто ты такой? Почему мы должны для тебя что-то делать?)
Опрос людей 1.2.10) - 14.2.10) был проведен примерно в 18:00 по украинскому времени 10 февраля 2007 г. в субботу на станции метро Вокзальная и в двух последних вагонах поезда метро, двигавшегося в направлении станцииКоммунаровская в Днепропетровске.
-
15.2.10) парень отказался отвечать.
16.2.10) 1. семья; м. 21 год, среднее- техническое образование.
Опрос людей 15.2.10), 16.2.10) был проведен примерно в 18:40 по украинскому времени 10 февраля 2007 г. в субботу в супермаркете АТБ на Красном Камне, на улице Коробова, в Днепропетровске.
-
1.11), 2.11), 3.11) отказались отвечать девушка и 2 парня.
4.11) 1. здоровье; ж. 18 лет, техникум- образование.
5.11) 1. дети, ж. 25 лет, высшее образование.
6.11) ж. отказ отвечать.
7.11) 1. семья, 1. и 2. судьба украинского народа (он сказал это на украиском языке). При этом он сказал, что не интересуется политикой, что в политике и так все ясно, доступа к Интернету у него нет, поэтому от отказался от моей Интернент- страницы. Я не понял его. Он это все сказал входя в вагон метро перед отправкой поезда метро. м. 25 лет, два высших образования.
8.11) 1. семья, 2. Россия, ж. 30 лет, высшее образование.
9.11) м. отказался отвечать, скривился.
10.11) Инвалид 2-й группы просил милостыню, его рост примерно 150 см, на вид примерно 45 лет, он не принадлежит к молодежи, он отказался от моей визитки.
В трамвае № 12 или №16 похожий, но другой мужчина ходил просил милостыну. Я подозреваю, что это могло быть направлено против моей политической кампании, а может быть просто совпадение.
Опрос людей 1.11) - 10.11) был проведен примерно в 18:00 по украинскому времени 11 февраля 2007 г. в воскресенье на станции метро Вокзальная и вагонах поезда метро, двигавшегося в направлении станцииКоммунаровская в Днепропетровске.
-
11.11), 12.11) 2 парня отказались отвечать.
13.11) 1. семья, м. 25 лет, высее образование.
14.11) 1. Отношения с любимым человеком. 2. Евросоюз. М. 23 года. Высшее экономическое образование. Это был высокий (рост примерно 190 см, вес примерно 80 кг) красивый парень, но одет он был не очень коасиво, в потертую кожанную куртку. Он выл вместе с очень красивой, красиво одетой, ухоженной девушкой. Видимо, отношения именно с этой девушкой - главное в жизни этого парня. Я позавидовал этому парню из-за того, что он, видимо, может получать удовлетворение от жизни в полной мере, а я не могу получать удовлетворение почти ни от чего.
Опрос людей 15.2.10), 16.2.10) был проведен примерно в 18:40 по украинскому времени 11 февраля 2007 г. в воскресенье в супермаркете АТБ на Красном Камне, на улице Коробова, в Днепропетровске.
-
1.12) 1. отношения с дорогими мне людьми, 2. политикой не интересуется, взяла мою визитку с моим сайтом, ж. 18 лет, студентка. Очень красивая девушка.
2.12) ж. отказалась отвечать.
Опрос людей 1.12), 2.12) был проведен примерно в 10:30 утра по украинскому времени 12 февраля 2007 г. в понедельник в маршрутке («Богдане») №104, двигавшейся от ж./м. Паруса в направлении проспекта Карла Маркса, в Днепропетровске.
-
1.2.12) 1. близке люди, 2. Россия, м. 30 лет, средне-специальное образование.
2.2.12) 1. 1-семья, 2-дентги, 3-карьера- в порядке убывания важности. М. 29 лет, высшее образование.
3.2.12) м. отказался отвечать.
4.2.12) 1. ребенок, 2. Россия, ж. 25 лет, среднее образование. По-моему, мы общались на платформе метро, к нам подошнл мужчина, возможно, муж, родственник или знакомый этой женщины и спросил: «Что за допрос?»
5.2.12) 1. семья, ж. 19 лет, уже есть средне-специальное образование и она, видимо, учится на заочном отделении в высшем учебном заведении (ВУЗе).
6.2.12) м. отказался отвечать.
7.2.12) м. отказался отвечать после вопроса о ценостях.
8.2.12) 1. духовные ценности, 2. Украина дожна балансировать между всеми региональными и глобальными геополитическими игроками, не становясь полностью ни на чью сторону. Ж. 32 года (она выглядит очень молодо, примерно на 16 лет! Может быть это свидетельство психического заболевания, неприспособленности к жизни? Но одета она очень прилично, поэтому не похоже, что бы она была явно психически больна) высшее образование.
9.2.12) 1. нравственные ценности, ее заботит падение уровня моральных ценностей в обществе. Ж. 21 год, студентка. Она довольно выражительно, с энтузиазмом излагала мне свою позицию.
10.2.12) ж отказалась после того, как я задал вопрос о ценностя.
Опрос людей 1.2.12) - 10.2.12) был проведен примерно в 18:00 по украинскому времени 12 февраля 2007 г. в понедельник на станции метро Вокзальная и вагонах поезда метро, двигавшегося в направлении станцииКоммунаровская в Днепропетровске.
-
1.13)-4.13) 2 женщины и 2 мужчин отазались отвечать.
Опрос людей 1.12), 2.12) был проведен примерно в 8:10 утра по украинскому времени 13 февраля 2007 г. во вторник в маршрутке («Богдане») №104, двигавшейся от ж./м. Паруса в направлении проспекта Карла Маркса, в Днепропетровске.
_______________
До 10:00; 13.2.2007.
_______________
_______________
_______________
_______________
------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
8:30; 12.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Физика:
** Переводы англоязычных статей на русский язык:
*** Название: Варьирующиеся константы: ограничения из термодинамики черных дыр.
Title: Varying constants: limitations from black hole thermodynamics.
Authors: P. C. W. Davies, Tamara M. Davis & Charles H. Lineweaver. [dimen2]
-
Недавние доказательства свидетельствуют о медленном возрастании постоянной тонкой структуры альфа= e^2/hc на протяжении космологического масштаба времени [1, 2. dimen2]. Это вызывает вопрос о том, какие фундаментальные числовые величины действительно постоянны, а какие могут зависеть от времени. Существует несколько претендующих на объяснение этого явления теорий, в которых либо электрический заряд е, либо скорость света с, может варьироваться. Мы отмечаем, что термодинамика черных дыр дает потенциальную возможность выбрать наилучшую теорию, поскольку изменения е и/или с влияют на область заряженной черной дыры.
Поскольку площадь горизонта событий широко принимается как мера энтропии черной дыры [3,4,5.dimen2], некоторые вариации в фундаментальных "константах" могут привести к нарушении обобщенного второго закона термодинамики.
Данные наблюдений свидетельствуют о вариации detla alfa/alfa=-0/72+-0/18*10^{-5} за последние 6-10 миллиардов лет [1,2.dimen2]. Этот результат может свидетельствовать в пользу некоторых нестандартных космологических теорий [6-12.dimen2], в которых варьируется с. Либо это может свидетельствовать в пользу теории электромагнетизма предложенной Бекенштейном [13.dimen2], в которой варьируется диэлектрических свойств вакуума, что соответствует варьированию заряда электрона.
Как сказано в [14.dimen2], наблюдаются только вариации безразмерных констант. Барроу и Магуэйо [15.dimen2] показывают как космология варьирующейся скорости света, через изменения стандартных единиц, может быть перефразирована как терия варьирующихся диэлектрических свойств вакуума, по аналогии с предложением Бекенштейна [13.dimen2]. Если наше внимание органичено электромагнитными явлениями, то нет наблюдаемых отличий между этими териями и либо с, либо е могут одинаково быть ответственными за вариацию альфа. Однако, если вводится независимая безразмерная константа, например, включается гравитационная постоянная Ньютона G, этот дуализм между е и с нарушается.
Не смотря на то, что нынешние наблюдения ограничены электромагнитными явлениями и не позволяют разрешить проблему этого дуализма, могут быть фундаментальные теоретические причины, связанные с гравитацией, для того, чтобы отдать предпочтение вариации с по сравнению с вариацией е. Один из путей введения гравитации в эту дискуссию - через теорию термодинамики черных дыр. В работах Бекенштейна [3,4.dimen2] и Хокинга [5.dimen2] показано, что можно ассоциировать энтропию с горизонтом событий черной дыры и ввести гипотезу обобщенного второго закона термодинамики, согласно которому, горизонт событий может только уменьшиться, если имеет место соответствующее возрастание в общепринятой энтропмм среды черной дыры.
В случае невращающейся черной дыры с зарядом Q и массой M, площадь горизонта событий черной дыры A_H дается традиционной общей ткорией относительности из решения Reissner-Nordstorm уравнений поля Эйнштейна [16.dimen2],
A_H = 4*pi*r^2, (1.dimen2)
r=G*[M+sqrt(M^2-Q^2/G)]/c^2. (2.dimen2)
Выражение энтропии черной дыры следующее:
S_H = k*c^3*A_H/(4*G*h) (3.dimen2)
= k*pi*G*[M+sqrt(M^2-Q^2/G)]^2/(h*c), (4.dimen2)
где k - постоянная Больцмана.
Очевидно, что увеличение электрического заряда Q при постоянных с и G, подразумевает уменьшение площади горизонта событий. Уменьшение скорости света с привело бы к увеличению площади горизонта событий. Таким образом, две соперничающие альтарнативы увеличения альфа дают противоположные результаты в том, что касается энтропии черных дыр. Можно аргументировано сказать, что уменьшение площади горизонта подразумавает нарушение обобщенного второго закона термодинамики, то есть фундаментальный электрический заряд не может увеличиваться. Однако, до того, как мы сможем быть уверенными в этой интерпретации, должны быть удовлетворены ряд условий. Черная дыра будет излучатьтепло в ее среду черех процесс Хоккинга и с изменением Q температура будет варьироваться. Для нарушения второго закона термодинамики черная дыра на должна увеличить энтропии среды более, чем уменьшится ее собственная энтропия. Это условие удовлетворяется погружением черной дыры в среду с равной температурой и изентропическим изменением теплового излучения при варьирующемся заряде (для высоко-заряженной черной дыры удельная теплота положительна [17.dimen2] и она может находится в состоянии устойчивого равновесия в бесконечной теплой среде).
Уравнение (4.dimen2) основывается на стандартной гравитационной теории. В нестандартной теории, включающей варьирующиеся е или с, формкла для горизонта событий может отличаться [18.dimen2]. Так же, процесс Хоккинга может быть модифицирован путем изменения соотношений между температурой, энтропией и площадью (областью) горизонта. Тогда уравнение (4.dimen2) должно рассматриваться как приближение в пределе малой вариации "констант". Однако, маловероятно, чтобы небольшие модификации уравнения (4.dimen2) обратят знак соотношения между зарядом и площадью (областью) горизонта. Более того, в стандартной теории есть максимальный электрический заряд Q^2=M^2, выше которого горизонт пропадает и черная дыра заменяется голой сингулярностью. Модифицированная теория изменить значение этого максимального заряда, но по-прежнему будет предел, выше которого любое увеличение заряда создаст голую сингулярность в нарушение гипотезы космической цензуры [19.dimen2]. Таким образом как космическая цензура, так и второй закон термодинамики под угрозой со стороны теорий, в которых е возрастает со временем.
Можно так же рассмотреть теории, в которых происходят существенные модификации структуры заряженных черных дыр. Например, в теории Бекенштейна [13.dimen2] и Борроу & Maguejo [15.dimen2] электрический заряд может варьироваться в зависимости от положения и времени, и зависит от энергии кулоновского поля. В случае сильно заряженной черной дыры, геометрия пространства-времени и причинная структура вблизи дыры могут сильно отличаться от стандартной теории. Будут ли эти отклонения приводить к увеличению площади горизонта или к уменьшению, как функции электрического заряда, не понятно в отсутствие точного решения. Но в таких теориях можно рассмотреть случай черной дыры с малым электрическим зарядом и, следовательно, низким кулоновским полем, для которого уравнение (4.dimen2) остается хорошим приближением. Таким образом, нарушение второго закона кажется неизбежным. Более того, нарушение космической цензуры тоже кажется неизбежным, комбинируя малый электрический заряд с достаточно быстрым вращением черной дыры для производства эквивалента экстремальной черной дыры Kerr-Newman, для которой любое увеличение заряда создало бы к голую сингулярность.
Наши аргументы, хотя это только предположение, показывают, что теории с варьирующимся е серьезно угрожают нарушением второго закона термодинамики и космической цензуры. Таким образом, термодинамика черных дыр может дать строгий критерий, согласно которому должны проверяться альтернативные теории варьирующихся "констант".
Ссылки на источники:
[1.dimen2]
[2.dimen2]
[3.dimen2]
. . . . .
[19.dimen2]
----
8:30; 12 февраля 2007г.
-
*** Статья 1996 года:
Physical Review A. Volume 54, Number 5, November 1996; pages 3948-3959; authors: Dzuba, Flambaum, Kozlov; Title: Combination of the many-body perturbation theory with the configuration-interaction method. [1996ДФК]. [1996DFK].
Авторы: Дзюба, Фламбаум, Козлов.
Аннотация:
Описывается метод из первых принципов высокоточных расчетов для атомов с более, чем одним валентным электроном.
Формируется эффективный гамильтониан для валентных электронов, используя многочастичную теорию возмущений для взаимодействия электронов с остовом.
Затем используется метод наложения конфигураций для нахождения уровней энергии атома.
Применение к таллию показывает, что этот метод дает точность прмерно 0.5% для потенциала ионизации и несколько детятых процента для первых нескольких интервалов энергии.
I. Введение:
Развитие новых методов для высокоточных атомных расчетов необходимо не только для самой атомной физики, но так же для применения атомной физики к иследованию фундаментальных взаимодействий (смотрите, например [1-4.1996ДФК]). В настоящее время, точность в 1% была достигнута в нескольких измерениях нарушения четности (PNC) в цезии [5.1996ДФК], свинце [6.1996ДФК], таллии [7.1996ДФК] и висмуте [8.1996ДФК]. Но, до настоящего времени, такая же теоретическая точность была достигнута только для цезия [9, 10.1996ДФК] и франция [11.1996ДФК]. Все эти расчеты были выполнены в рамках многочастичной теории возмущений (МЧТВ) [12-15.1996ДФК]. В ссылках [9,11,14,15.1996ДФК] доминитрующие ряды диаграмм высокого порядка были найдены и просуммировны. Поскольку наиболее важные диаграммы высокого порядка описывают эффект экранировки кулоновского взаимодействия электронами остова, разработанный метод может быть назван «Теория возмущений в экранированном кулоновском взаимодействии» (ТВЭКВ (PTSCI)). Этот метод дает отличные результаты для щелочно-металлических атомов, у которых один внешний электрон поверх заполненных оболочек. Точность примерно 0.1% для уровней энергии [11,14.1996ДФК] и около 1% для интервалов всерх-тонкой структуры и амплитуд переходов [9, 11, 15.1996ДФК]. Формально, такие атомы, как таллий так же могут рассматриваться, как имеющие однин внешний электрон поверх замкнутых под-оболочек. Однако, применение ТВЭКВ (PTSCI) к Tl дает точность только 1.5% для потенциала ионизации [16.1996ДФК]. Причина очевидна: взаимодействие между электронами 6s и 6p в Tl слишком сильное для того, чтобы его рассматривать точно с помощью теории возмущений, не смотря на то, что некоторые типы диаграмм включены во всех порядках.
-
Существует альтернативный подход связанных кластеров (СК (СС)) (смотрите, например [12.1996ДФК]), в котором некоторые другие ряды более высокого порядка диаграмм суммируются во всех порядках, поэтому учитываются парные корреляции. Некороые релятивистские расчеты СК (СС) для многоэлектронных атомов были выполнены в [17,18.1996ДФК]. Для щелочно-металлических атомов была достигнута точность, аналогичная ТВЭКВ (PTSCI). Однако, для атомов с более сложными электронными структурами, типичная точность была примерно 1% [18.1996ДФК]. Наиболее очевидный недостаток этого метода- пренебрежение 3-х- частичными корреляциями. Кроме того, СС- метод работает с валентно- валентной и остовно- волентной корреляциями на том же самом уовне аппороксимации. Ясно, однако, что предудущие корреляции гораздо сильнее, чем последние.
С другой стороны, существуют методы, работающие с многочастичными эффектами точно, по крайней мере, для валентных электронов. Это хорошо известные метод наложения конфигураций (НК(CI)) и многоконфигурационный метод Хартри-Фока (МКХФ(MCHF)) (смотрите, например [19.1996ДФК]). Методы CI и MCHF широко использовались многими авторами (смотрите [20.1996ДФК]). Метод CI использовался для расчетов эффектов PNC в таких сложных атомах, как диспрозий [21.1996ДФК], иттербий [22.1996ДФК] и висмут [23.1996ДФК]. В принципе, точность CI ограничена только неполнотой набора используемых конфигураций. Для многоэлектронного атома количество возможных конфигураций на столько большое, что надо выбирать только малую часть из них. Это существенно ограничивает точность метода.
Важно отметить, что точность MBPT и CI ограничена в различных спектрах многочастичной задачи. MBPT не точная в описании взаимодействия между валентными электронами, в то время, как CI не может полностью учесть остовно- валентные и остовно- остовные корреляции. Поэтому естественно скомбинировать эти два метода, пытаясь достичь высокой точности для атомов с более чем одним валентным электроном.
-
В данной работе мы комбинируем эти два метода следующим образом. Все электроны атома разделяются на валентные элетроны и остовные электроны. МЧТВ (MBPT) используется для конструирования эффективного гамильтониана CI в модельном пространстве валентных электронов. Этот гамильтониан включает дополнительные члены к обячному методу CI, что учитывает остовно- остовные и остовно- валентные корреляции. Метод CI затем используется для нахождения уровней энергии атома и волновых функций.
В этой работе мы ограничиваемся расчетами уровней энергии Tl, Tl+, Tl2+, но этот метод можно так же распространить для расчетов амплитуд перехода, а так же величин ожиданий. Наша окончательная цель- выполнить расчеты несохраняющих четность амплитуды Е1 для тех атомов, для которых ожидаются точные PNC- измерения, то есть таллий, свинец и висмут. Короткий отчет этой работы был опубликован в [24.1996ДФК].
II. Метод:
А. Подпространства конфигураций и возмущений:
Разделим гильбертово пространство многоэлектронной задачи на два подпространства. Первое подпространство (P) соответствует приближению замороженного остова (Q) включает все остовные возбуждения и дополняет первое.
Естественно предположить, что проекции волновых функций более низких уровней энергии атома на подпространство Q будут малыми. Это позволяет нам учесть подпространство Q с помощью MBPT. С другой стороны, теория возмущений е эффективна в подпространстве P и поэтому здесь более предпочтителен метод НК.
Такая декомпозиция гильбертового пространства зависит от определения остова. Во-первых, нужно выбрать число электронов для включения в остов (Ncore).
-
Для сходимости MBPT важно, чтобы остовные и валентные электроны были разделены в пространстве и по энергиям. Во многих случаях этого можно добиться путем отнесения к остову всех подоболочек оболочки.
Во-вторых, необходимо специфицировать одночастичные волновые функции для электронов остова. Поскольку мы будем использовать MBPT, эти функции должны быть собственными функциями какого-то одночастичного гамильтониана:
(1.1996ДФК)
Выбор h0 обсужается в разделе III.1996ДФК. Мы можем использовать слеттеровские детерминанты |I> функций φi, как базисное множество многоэлектронного пространства. Легко определить к какому из двух подпространств приналежит каждый конкретный детерминант |I>. Если все нижние состояния Ncore заняты, то |I> принадлежит подпространству P, иначе- Q.
Таким образом, мы можем записать отображение на подпространство P как:
(2.1996ДФК)
и определить отображение Q из условия полноты
(3.1996ДФК)
------
В. Эффективный гамильтониан для задачи НК.
Подпространство P имеет бесконечную размерность. Таким образом, невозможно найти точное решение уравения Шредингера в этом пространстве. Однако, если количество валентных электронов достаточно мало (например, не превосходит 3 или 4), то можно найти очень хорошее приближение с помощью метода НК. В этом методе модель конечномерного пространства PCI P вводится путем специфицирования множества допустимых конфигураций для валентных электронов.
-
Многоэлектронная волновая функция представлена как линейная комбинация слеттеровских детерминантов из модельного подпространства
(4.1996ДФК)
Вариация Ci приводит к задаче на собственные значения для матрицы:
(5.1996ДФК)
это означает, что матрица энергии метода НК может быть представлена как проекция точного гамильтониана Н на модельное пространство:
(6.1996ДФК)
Мы предположим, что можно выбрать PCI так, что желаемая точность решения уравнения Шрёдингера в пространстве Р может быть достигнута. По этой причине, ниже, мы не будем различать PCI и Р.
Запишем оператор РНР в явном виде. Поскольку остов в подпространстве Р заморожен, мы можем исключить электроны остова из рассмотрения путем осреднения гамильтониана по одноэлектронной волновой функции электронов остова.
-
После этого оератор РНР имеет такой вид:
(7.1996ДФК)
где Ecore включает кинетическую энергию электронов остова и их кулоновское взаимодействие с ядром и друг с другом. Одночастичный оператор hCI действует на валентные электроны и включает кинетический член и кулоновское взаимодействие с ядром и электронами остова. Последнее слагаемое в уравнении (7.1996ДФК) отражает взаимодействие валентных электронов между собой. В данной части работы используются атомные единицы, если явно не оговорено обратное.
Оператор (7.1996ДФК) может использоваться в уравнении (5.1996ДФК) вместо Н. В этом случае детерминанты |I> и |J> включают только валентные электроны. Это уравнение соответствует чистому методу НК в приближении замороженного остова.
Для записи точного эквивалента исходного уравнения Шрёдингера в подпространстве Р сделаем P, Q декомпозицию гамильтониана и волновой функции многочастичной задачи:
(8.1996ДФК)
(9.1996ДФК)
-
(10.1996ДФК)
Уравнение Шрёдингера (10.1996ДФК) можно записать как систему уравнений для Ф и :
(11.1996ДФК)
(12.1996ДФК)
Теперь мы можем определить функцию Грина в подпространстве Q:
(13.1996ДФК)
затем использовать уравнение (12.1996ДФК) для исключения :
(14.1996ДФК)
Это дает нам шрёдингеро-подобное уравнение в подпространстве Р, с эффективным гамильтонианом, зависящим от энергии:
(15.1996ДФК)
(16.1996ДФК)
Подставляя (14.1996ДФК) в (9.1996ДФК), мы так же можем переписать условия ортонормированности для решений уравнения (10.1996ДФК) в терминах решений уравнения (15.1996ДФК) :
(17.1996ДФК)
Уравнения (15.1996ДФК)- (17.1996ДФК) и (14.1996ДФК)- точные эквиваленты уравнения (10.1996ДФК). Из-за сависимости операторов Σ и RQ от энергии, эти уравнения должны решаться итеративно.
-
Если нас интересуют только несколько низких уровней энергии, то в первом приближении мы можем пренебречь этой зависимостью энергии и оценить оба оператора для некоторой энергии Eav≈Ei≈Ek. В этом приближении уравнение (17.1996ДФК) выражено через производную оператора (16.1996ДФК) :
(18.1996ДФК).
Для правильного выбора подпространства Р, EΣ(E) может быть на столько малым, что можно применить обычное условие ортонормальности. В этом случае стандартные процедуры НК можно использовать для решения уравнения (15.1996ДФК), при условии, что оператор Σ(Eav) вычислен ранее. В другом случае можно вычислить по МЧТВ, как показано подробнее в следующем разделе.
Если подпространство Р включает только один электрон оператор РНР сводится к оператору Дирака-Фока с потенциалом VN-1, Σ сводится к одночастичному оператору самоэнергии. В этом случае уравнения (15.1996ДФК) и (18.1996ДФК) определяют орбитали Бракнера, оператор Σ может рассматриваться как прямое обобщение одночастичного оператора самоэнергии Σ к случаю нескольких валентных электронов.
-----
III.1996ДФК. Многочастичная теория возмущений для Сигма.
А.III.1996ДФК. Ряд поправок разных порядков в выражении для теории возмущений.
В этом разделе мы получим разложение теории возмущений для выражения (16.1996ДФК). Форма этого разложения зависит от выбора оператора h0(1), который определяет начальное приближение. Самая простая форма этого разложения соответствует V^{N-1}core- приближению, для которого h0- оператор Дирака-Фока для остова. Однако, когда количество валентных электронов больше одного, это приближение слишком грубое для того, чтобы с него начинать, поскольку оно скорее соответствует многозарядному иону, чем нейтральному атому. Это значит, некоторые или все валентные электроны так же должны быть включены в само-согласованную процедуру. Для случая таллия лучше использовать приближение V^{N-1} (смотрите [25.1996ДФК]).
-
Процедура Хартри-Фока выполняется для иона с замкнутыми оболочками Tl^+, базисное множество возбужденных состояний валентных электронов вычисляется в поле замороженного остова Tl^+.
Определим N_{DF}, как количество электронов, включенных в само-согласованную процедуру Хартри-Фока: N_core =< N_{DF} =< N, N- общее количество электронов в атоме. Теперь мы можем определить h0 как соответствующий оператор Дирака-Фока:
(19.1996ДФК)
Введем операторы рождения (аннигиляции) a_i^+ (a_i) для функции (1.1996ДФК)
(20.1996ДФК)
где є_і- энергия Дирака-Фока орбитали i.
Соответствующий оператор Дирака-Фока в многоэлектронним пространстве H_{DF} может быть записан как:
(21.1996ДФК)
где b^+_m=a_m, b_m=a^+_m- операторы рождения (аннигиляции) дырок в остове. Энергия E_core в уравнениях (7.1996ДФК) и (21.1996ДФК) определяется как матричный элемент точного гамильтониана Н с волновой функцией остова:
(22.1996ДФК)
(23.1996ДФК)
-
Заметте, что волновая функция остова psi_core включает N_Core электронов, но сконструирована из решений уравнения (20.1996ДФК), которое соответствует само-согласованному полю N_DF электронов. Это значит, что выражение (22.1996ДФК) отличается от энергии Дирака-Фока иона с N_core электронами.
Из уравнений (20.1996DFK), (21.1996DFK) и (23.1996DFK) следует, что
(24.1996DFK)
Это позволяет нам переписать уравнение (16.1996DFK) как
(25.1996DFK)
где nu- оператор двухэлектронного кулоновского взаимодействия, nu^N_DF- оператор взаимодействия N_DF электронов с полем Хартри-Фока.
-
Рис. 1.1996DFK. Диаграммы первого порядка для взаимодействия валентных электронов с остовом.
Рис. 2.1996DFK. Диаграммы второго порядка для самосогласованной энергии валентного электрона.
Выражение (25.1996DFK)- в обычной формк МЧТВ. Теперь мы можем использовать стандартное разложение для оператора R_Q(E), обращаясь с (nu-nu^{N_{DF}}) как с возмущением:
(26.1996DFK)
Подстановка (26.1996DFK) в (25.1996DFK) и переписывание в матричной форме дает
(27.1996DFK)
где U=V-V^N- остаточное взаимодействие. Индексы I и J нумеруют детерминанты из модельного пространства P^{CI}, в то время, как индексы M и L нумеруют детерминанты из пространства Q.
В данной работе мы выполняем расчеты Сигма в более низков (втором) порядке разложения теории возмущений (обсуждение корреляций более высокого порядка смотрите ниже).
-
Подставляя Сигма^(2) в (15.1996DFK), мы получаем уравнение комбинированного метода НК и МЧТВ.
(28.1996DFK)
Это уравнение отличается от (5.1996DFK) членом Sigma^(2), которое соответствует корреляциям, включающим электроны остова.
Заметтьте, что зависящее от энергии выражение для Сигма, соответствует теории возмущений Brillion-Wigner [12.1996DFK]. Существует альтернативный подход Rayligh- Шрёдингера, в котором Сигма зависит от энергии. Однако, этот подход обладает некоторыми недостатками. Матрица задачи на собственные значения становится не смметричной [26.1996DFK]. Это связано с различиями в знаменателях энергии для матричных элементов Sigma^(2)_{IJ} и Sigma^(2)_{JI} (E_I - E_M и E_J - E_M соответственно). Более того, некоторые знаменатели E_I - E_M могут стать малыми, когда индекс I соответствует высоко возбужденной конфигурации.
-
Еще раз подчеркнем, что в нашем подходе только возбуждения из остова расматриваются с помощью МЧТВ. Все валентно- валентные корреляции включены прямо в диагонализацию матрицы. Таким образом, формализм Brillion-Wigner, видимо, более подходящий для нашего случая.
B.1996DFK. Диаграммная техника.
1.B.1996DFK. Взаимодействие с остовом.
В нулевом приближении многочастичной теории возмущений (МЧТВ (MBPT)) взаимодействие валентных электронов с остовом описывается двумя диаграммами (Рис.1.1996DFK), где суммы для внутренних линий пробегают по остову. Взаимодействие с полем Хартри-Фока соответствует тем же диаграммам, но суммы пробегают по электронам N_{DF}. Если N_core=N_{DF}, имеет место полное сокращение этих двух вкладов. Это значит, что все диаграммы, в которых эть блоки, показанные на Рис.1.1996DFK, как одна из частей, пропадают. То же самое остается справедливым для тех блоков, в которых одна из линий внешних электронов заменена дырочной линией.
-
Если N_core<N_DF, то будет только частичное сокращение остовно-валентного взаимодействия и поля Хартри-Фока. В результате, диаграммы, содержащие блоки Рис.1.1996DFK сохраняются, но сумма пробегает только от N_core +1 до N_DF. Ниже мы их назовем вычитательными диаграммами [они появляются из-за того, что поля Хартри-Фока "сильнее", чем остовно-валентное взаимодействие и что поле Хартри-Фока входит в уравнения (25.1996DFK) и (26.1996DFK) со знаком минус].
2.B.1996DFK. Принцип Паули.
Все диаграммы второго порядка, которые появляются в оценке Сигма^(2), представлены на Рис. 2-6.1996DFK. Мы опускаем несвязанные линии, которые соответствуют состояниям валентных электронов, которые не участвуют во взаимодействии. Поэтому, показанные диаграммы справедливы для любого количества валентных электронов, любого атома и любого конкретного выбора остова. Однако, опущенные линии влияют на величину поправки МЧТВ через принцип Паули. Действительно, состояния, занимаемые валентными электронами, должны быть опущены из суммирования по промежуточным возбужденным состояниям. Реализация принципа Паули "в ручную" сделало бы диаграммы зависимыми от детерминантов и сильно бы увеличила объем вычислений. К счастью, принцип Паули можно просто проигнорировать из-за точного сокращения "неправильных" членов в разных диаграммах. Отметим, что это правило работает во всех порядках теории возмущений. Это делает данную теорию очень похожей на МЧТВ для атомов с одним внешним электроном ([14-16.1996DFK]). Два примера сокращений запрещенных по принципу Паули вкладов, показаны на Рис. 7.1996DFK.
3.B.1996DFK. Диаграммы с одной внешней линией.
Это так называемая поправка само-энергии, которая описывает корреляционное взаимодействие валентных электронов с остовом. Первые 4 диаграммы (Рис. 2.1996DFK) - такие же, как и обычная МЧТВ (смотрите, например [16.1996DFK]).
На Рис. 3.1996DFK показаны вычитательные диаграммы для само-энергии. У каждой ассимметричной диаграммы есть партнер зеркального образа, который явно не показан. Вычитательные диаграммы могут быть довольно большими, и они существенно уменьшают окончательную величину поправки само-энергии.
4.B.1996DFK. Диаграммы с двумя внешними линиями.
Экранировка взаимодействия между валентными электронами электронами остова описывается диаграммами, показанными на Рисунках 4 и 5.1996DFK. Результирующая экранировочная поправка к взаимодействию между валентными электронами может быть записана в виде эффективного радиального интеграла, как это обычно делается для кулоновских интегралов. Однако, следует помнить о следующих специфических особенностях коробчатых (box) диаграмм на Рисунках 4.4-4.6..1996DFK.
(1) Эффективные радиальные интегралы для коробчатых (box) диаграмм имеют более низкую симметрию, чем кулоновские. В частности, перемена (смена) начально и конечного состояний либо в верхних, либо в нижних линиях изменяет (это) интеграл.
(2) Для коробчатых (box) диаграмм нет корреляции между мультипольностью и четностью перехода. Например переход A1/2 --> p1/2 может быть либо монопольным, либо дипольным.
-
Действительно, правило выбора четности применяется к скалярной сумме угловых моментов, переданных через кулоновское взаимодействие, к1+к2, в то время, как мультипольность эффективного радиального интеграла соответствует вектроной сумме к=к1+к2. Это увеличивает количество независимых радиальных интегралов примерно в 4 раза. С другой стороны, коробчатые (box) диаграммы оказываются гораздо меньше, чем диаграммы на Рисунках 4.1-4.3.1996DFK. По этой причине их можно учесть только для малого количества доминирующих конфигураций. Это позволяет сохранять эффективные радиальные интегралы для других конфигураций так же, как это делается для случая кулоновских интегралов.
5.B.1996DFK. Диаграммы с тремя внешними линиями.
Диаграмма, показанная на Рис. 6.1996DFK представляет эффективное 3-х частичное взаимодействие, в котором 3 валентных электрона взаимодействуют друг с другом через остов. У диаграмм этого типа только одно внутреннее суммирование и они гораздо проще, чем одно- и двух- частичные диаграммы. Однако, количество соответствующих эффективных радиальных интегралов огромно. Практически невозможно выполнить большой НК для трех-частичного эффективного гамильтониана. К счастью, эти диаграммы могут быть сделаны малыми путем правильного выбора атомного остова. В частности, остовные и валентные состояния должны иметь малое пересечение и быть хорошо разделенными по энергии. Эти диаграммы могут, затем, быть либо опущены все вместе, либо включены только в пределах доминирующих конфигураций.
-
Диаграммы на Рисунках 2-6.1996DFK дают полное множество вкладов 2-го порядка к Сигма. Аналитические выражения для этих вкладов даны в приложении. В отличие от малых членов, соответствующих коробчатым (box) диаграммам, Рисунки 4.4-4.6.1996DFK и взаимодействия 3-х частиц, их можно выразить в форме обычных одночастичных и двухчастичных радиальных интегралов. Это облегчает включение их при формировании эффективного гамильтониана метода наложения конфигураций (НК).
6.B.1996DFK. Энергетические знаменатели.
До настоящего времени, мы не рассмотрели определение энергетических знаменателей в выражениях, соответствующих диаграммам, обосуждаемых выше. Энергия Е, которая входит в уравнения (25.1996DFK) и (26.1996DFK)- энергия атома в целом. Согласно уравнению (7), она может быть записана как сумма остовных и валентных частей: E=E_core+E_val. Остовная часть, затем, сокращается в E-H_DF [смотрите уравнение (21.1996DFK)], итак, уравнение (26.1996DFK) может быть переписано так:
(29.1996DFK)
В этом выражении мы по-прежнему имеем энергию E_val, которая соответствует всем валентным электронам. Это значит, что когда, например, выполняются расчеты диаграмм на Рис. 2.1996DFK, энергия, которая должна быть взята для внешних линий, зависит от состояния оставшихся валентных электронов. Если есть 3 валентных электрона, и нас интересует матричный элемент Сигма между конфигурациями (a, c, d) и (b, c, d), то знаменатель энергии для диаграммы на Рис. 2.1.1996DFK равен E_val - є_c є-_d + є_n -є_alfa - є_beta, в то время, как обычные диаграммные правила дают знаменатель є_a + є_n - є_alfa - є_beta. Эти выражения отличаются заменой E_val - є_c - є_d <---> є_a. Другими словами, энергетические знаменатели для связанных диаграмм зависят от конкретной отсоединенной диаграммы, частью которой они являются.
С точки зрения расчетов непрактично выполнять расчеты всех отсоединенных диаграмм, и должно использоваться некоторое упрощение. В первом приближении все связанные диаграммы могут быть оценены на энергиях, которые соответствуют основной конфигурации (конфигурациям).
-
Во втором приближении каждая диаграмма может быть посчитана вместе с ее первой производной по энергии. Это не требует никаких дополнительных интегралов и может быть легко сделано. Затем, для каждой отсоединенной диаграммы может быть сделана соответствующая поправка к сдвигу энергии. Отметте, что производные диаграммы так же могут быть использованы в уравнении (18.1996DFK). В принципе, высокие члены ряда Тейлора могут быть так же учтены.
7.B.1996DFK. Поправки более высокого порядка.
В представленном выше подходе мы себя ограничиваем теорией возмущений 2-го порядка. В расчетах для щелочно-металлических атомов [9-11.1996DFK] поправки более высокого порядка были очень важны. В принципе, так же можно включить здесь доминирующие поправки более высокого порядка к корреляционному потенциалу и к экранировке кулоновского взаимодействия тем же способом, как это было сделано в [9-11.1996DFK]. С другой стороны, комбинорованный метод позволяет выбрать остов достаточно малым, чтобы сделать поправки более высокого порядка пренебрежимо малыми. Например, наибольшие вклады в остовно-валентное взаимодействие в цезии и франции появляются от оболочек 5p и 6p, соответственно. Поэтому, если эти (под)оболочки включены в валентное пространство, поправки МЧТВ могут быть существенно уменьшены и членами более высокого порядка можно пренебречь. Отметим так же, что нет смысла в рассмотрении членов более высокого порядка в разложении (29.1996DFK) без точного рассмотрения энергетической зависимости Сигма во втором порядке, как это обсуждалось в предыдущем параграфе.
С.1996DFK. Орбитальные базисные множества для НК и МЧТВ частей задачи.
В отличие от МЧТВ, где используется базисное множество собственных векторов невозмущенного гамильтониана, НК можно реализовать для любого орто-нормированного множества орбиталей. Для полного НК количество конфигураций пропорционально N^{N_e}_0, где N_0- количество орбиталей, а N_e- количество валентных электронов. Поэтому, для эффективного применения метода НК, важно выбрать орбитальное базисное множество, которое обеспечивает быструю сходимость.
С этой точки зрения, орбитали Дирака-Фока- не наилучший выбор. Они даже менее таковы, поскольку должны быть включены орбитали из континуума. В этой работе мы используем 2 очень разных базисных множества, оба из которых обеспечивают достаточно быструю сходимость и дают очень похожие окончательные результаты.
Первое базисное множество похоже на базисное множество Дирака-Фока для атома в потенциальной коробке постоянного радиуса R_a. Однако, вместо введения бесконечного потенциального барьера на границе коробки, мы фиксируем экспоненциальное асимптотическое поведение электронных орбиталей для r>R_a. Экспонента соответствует асимптотическому поведению точной многочастичной волновой функции для случая, когда один электрон уходит на большие расстояния. Для каждой частичной волны экспонента выбирается независимо и берется из анализа экспериментального атомного спектра. Для r<R_a орбитали - решения уравнений Дирака-Фока. Имея правильное асимптотическое поведение волновой функции атома на больших расстояниях, мы можем использовать меньшие величины R_a, чем для обычной потенциальной коробки. Это приводит к меньшему количеству орбиталей на интервал единицы энергии, то есть к более быстрой сходимости метода НК.
--
Не смотря на то, что преимущество этого базиса для расчета низко лежащих состояний очень существенно, его недостаток состоит в необходимости переопределения базисного множества для расчета более высоких состояний.
Второе базисное множество включает несколько орбиталей Дирака-Фока для более низких одночастичных валентных состояний, в то время, как остальные орбитали получены из последних путем домножения их на степени r и ортогонализации этого произведения ко всем предыдущим орбиталям с теми же самыми l и j. Похожие базисные наборы использовались ранее в нерелятивистских атомных расчетах (смотрите, например, [27, 28. 1996DFK]). При использовании орбиталей этого типа в релятивистских расчетах, необходимо обеспечить ортогональность орбиталей Дирака с отрицательной энергией (позитронные состояния). Это может быть сделано путем использования условия кинетического баланса для малых компонентов би-спиноров [23.1996DFK].
IV.1996DFK. Приложения к случаям Tl, Tl^+, Tl^{2+}.
Мы выбрали таллий для проверки этого метода, поскольку это второй по простоте атом (после цезия) среди используемых в продолжающихся экспериментах PNC. Конфигурация таллия 6s^2 6p может рассматриваться в рамках МЧТВ как атом с одним электроном поверх остова из замкнутых оболочек [29.1996DFK]. Однако, как мы упоминали выше, точность таких расчетов оказывается ниже, чем для сезия. Основная причина этого - малая энергия связи и дифузность оболочки 6s^2, которая сильно взаимодействует с электроном 6p. Поэтому мы определяем остов как [1s^2. . .5d^{10}], оставляя 3 электрона в пространстве НК. Интересно сравнить этот остов с остовами, используемыми в рачетах МЧТВ для Cs [9, 10.1996DFK] и Tl [29.1996DFK]. В Таблице I.1996DFK приведены несколько параметров, которые важны для сходимости МЧТВ для всех 3-х остовов.
-
Сравнение этих параметров показывает, что используемый здесь остов, вероятно, даст гораздо лучшую сходимость для МЧТВ, чем 2 остальных.
Есть одна интересная черта используемого здесь комбинированного метода. Формально, для расчетов МЧТВ Сигма количество валентных электронов не фиксировано. В разделе III мы показали, что Сигма может быть определено через радиальные интегралы, которые соответствуют полному множеству диаграмм. Используя эти радиальные интегралы, мы можем вычислять Сигма для всех возможных валентных конфигураций, включая те, которые соответствуют ионизированным атомам. Мы начали с вычислений для нейтрального таллия, а затем использовали те же радиальные интегралы для расчета ионов Tl^+, Tl^{++}.
Для МЧТВ мы используем приближение V^{N-1}, которое соответствует решению уравнений Дирака-Фока для конфигурации 2s^2. . . .5d^{10}6s^2. Как было показано в разделе III.1996DFK, этот набор требует вычисления вычитательных диаграмм с суммированиями по двум электронам 6s в блоках, показанных на Рис. 1.1996DFK.
-------
страница 9 для печати:
-
В Таблицах II.1996DFK и III.1996DFK представлены вклады различных диаграмм в несколько одноэлектронных и двухэлектронных эффективных радиальных интегралов. Видно, что вычитательные диаграммы довольно важны для само-энергии, но пренебрежимо малы для экранировки. Коробчатые (box) диаграммы существенно уменьшают экранировку для нулевой мультипольности.
В последней строке Таблицы II.1996DFK приведены производные матричных элементов оператора само-энергии по энергии. Для таллия эти производные обычно порядка (1-3)*10^{-2}. Это значит, что зависимость энергетических знаминателей от конфигурации может давать существенный вклад в вычисленные уровни энергии (смотрите дискуссию в разделе III.1996DFK). Мы выбираем знаменатели правильными для конфигурации 6s^2 6p. Поскольку эта конфигурация составляет 98% основного состояния, поправка, ассоциируемая с энергетической зависимостью Сигма для основного состояния мала. Однако, она не будет столь малой для возбужденных состояний. Это может быть одним из источников меньшей точности наших результатов для возбужденных состояний (смотрите так же обсуждение проблемы базисного набора ниже). Мы так же выполняли расчет диаграммы, приведенной на Рис. 6.1996DFK для двух релятивистских конфигураций 6s^2 6p1/2 и 6s^2 6p3/2. После суммирования по всем перестановкам, мы обнаружили, что эффективное 3-х- частичное взаимодействие изменяет энергию этих состояний только на -11 1/см и +0.2 1/см соответственно. Поэтому мы это не включали в эффективный гамильтониан. Результаты различных приближений для нескольких уровней нейтрального таллия даны в Таблице IV.1996DFK. Типичная точность метода Дирака-Хартри-Фока примерно 10%. Метод НК улучшает точность нижних уровней в 2 раза. Отметтьте, что эти 2 орбитальных базисчных набора, описанных выше, дают очень близкие результаты для этих двух нижних уровней, в то время как для более высоких уровней существует растущая разница между ними. Как мы отметили ранее, первый базисный набор фактически связан с определенными атомными состояниями путем выбора асимптотического поведения. Поэтому не удивительно, что для возбужденных состояний результаты, полученные со вторым базисным набором, несколько лучше. Но, даже для второго базисного набора мы могли добиться сходимости НК только для первых двух уровней. В Таблице IV.1996DFK показано, что добавление поправок само-энергии к эффективному гамильтониану приводит к существенной переоценке энергии связи. Сильное улучшение точности достигается тогда, когда так же учитывается и экранировка. Наша окончательная точность для этих двух низших уровней лучше, чем 0.5%, что на порядок лучше по сравнению с традиционным методом НК. Для более высоких уровней метод НК не сошелся, так, что они не могут использоваться для проверки метода, но улучшение результатов видно явно. В Таблице V.1996DFK приведены результаты расчетов для положительных ионов. Опять, имеет место улучшение точности прмерно на порядок по сравнению с методом НК. Отметте, что у Tl^{2+} есть только один валентный электрон, и, поэтому, важны только поправки само-энергии.
V.1996DFK. Ззззз.
Комбинация метода наложения конфигураций (НК) и многочастичной теории возмущений (МЧТВ), представленная в данной работе, фактически является новым методом, который сохраняет в себе преимущества обоих методов, на которых он основан. Во-первых, точно решается многочастичная задача для валентных электронов, в предположении, что была достигнута сходимость базисного набора. Во-вторых, остовно-валентные и остовно-остовные корреляции, которые важны, но достаточно малы для того, чтобы их рассматривать точно с помощью МЧТВ, так же включаются. Применение этого метода имеет очень удобную форму. Диаграммы второго порядка вычисляются в одноэлектронном базисе и не зависят от конфигурации валентных электронов. Поэтому, их включение сводится к пере-определению одно- и двух-электронных матричных элементов обычного гамильтониана метода НК. Сам метод наложения конфигураций (НК) остается почти не тронутым. Аналогичный подход возможен для расчета амплитуд перехода. Это - направление наших дальнейших усилий. Результаты, полученные для уровней энергии Tl, Tl^+, Tl^{2+}, показывают, что этот метод очень перспективен. Мы считаем, что он представляет собой мощную альтернативу существующим методам высокоточных релятивистских расчетов для многоэлектронных атомов.
Приложение.1996DFK: Аналитические выражения для диаграмм 2-го порядка.
В этом приложении мы приводим выражения для диаграмм на Рис. 2-5.1996DFK. Мы не пишем суммы явно: подразумевается, что суммирование имеет место по всем индексам, соответствующим внутренним линиям, так же, как и по мультиполярностям кулоновских взаимодействий, к1 и к2. Используются следующие правила для индексов: a, b, c, d соответствуют внешним линиям [валентные электроны] ;
1 =< m, n =< N_core; N_core +1 =< i, j =< N_DF, N_core +1 =< alfa, beta.
Мы так же подразумеваем, что первое кулоновское взаимодействие (к1) всегда связано с линией а.
В приведенных ниже выражениях все суммирования по проекциям угловых моментов уже были сделаны. В этом приложении мы используем стандартное определене МЧТВ для энергетических знаменателей. Для обсуждения возможных модификаций этого определения смотрите раздел III.1996DFK.
Матричный элемент кулоновского взаимодействия для мультипольности к равен
(А1.1996DFK)
где R^a_{a,b,c,d} - радиальный интеграл, а delta_p отвечает за правило отбора четности:
(А2.1996DFK)
(А3.1996DFK)
Начнем с вкладов в матричные элементы само-энергии из 4-х основных диаграмм (Рис. 2.1996DFK)
(А4.1996DFK)
(А5.1996DFK)
(А6.1996DFK)
(А7.1996DFK)
На Рис. 3.1996DFK показаны только существенно отличные вычислительные диаграммы. Каждая из ассимметричных диаграмм (1-4. 6.1996DFK) представляет пару из двух диаграмм, связанных друг с другом черех отражение.
Ниже мы приводим только выражения для тех диаграмм, которые показаны на Рис.3.1996DFK.
(А8.1996DFK)
(А9.1996DFK)
(А10.1996DFK)
(А11.1996DFK)
(А12.1996DFK)
(А13.1996DFK)
(А14.1996DFK)
-
Диаграммы на Рисунках 4.1996DFK и 5.1996DFK соответствуют поправкам к кулоновскому взаимодействию между валентными электронами. Поэтому удобно разделить угловые и радиальные части, как в уравнении (А1.1996DFK). Ниже мы приводим выражения для эффективных радиальных интегралов, ассоциируемых с каждой диаграммой. Отметтьте, что стандартное правило отбора четности [которое учитывается множителем delta_p(31)], справедливо для диаграмм на Рисунках 4.1.1996DFK -4.3.1996DFK, так же, как и для всех вычитательных диаграмм на Рис. 5.1996DFK, но не для коробчатых (box) диаграмм на Рисунках 4.4.1996DFK - 4.6.1996DFK.
Эффективные радиальные интегралы для экранировочных диаграмм на Рис. 4.1996DFK такие:
(А15.1996DFK)
(А16.1996DFK)
(А17.1996DFK)
(А18.1996DFK)
(А19.1996DFK)
(А20.1996DFK)
Эффективные радиальные интегралы для вычитательных диаграмм (Рис.5.1996DFK) такие:
(А21.1996DFK)
(А22.1996DFK)
(А23.1996DFK)
(А24.1996DFK)
-
Ссыдки на источники:
[1.1996DFK]
[2.1996DFK]
[3.1996DFK]
. . . . . . .
[31.1996DFK]
---
7:20; 12Feb2007.
------------
------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
11:57; 11.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Физика:
** Тема: Струны как признание неполноценности матаппарата? (Дискуссия на МГУ)
-
Здравствуйте, глубокоуважаемые физики и математики! Мне, право, так неудобно к Вам обращаться со столь глупыми вопросами, однако, будьте милосердны, разрешите одно маленькое непонимание, и, возможно, в свое время вы обнаружите милосердное отношение в кабинете доктора.
С детства интересуюсь моделями Калуцы-Клейна и естесственно воспринимаю мир многомерным, где число измерений больше 3-х. Однако, судьба определила заниматься молекулярной и клинической медициной.
Появилась теория струн. И не могу понять никак 2 момента, сколько ни разговаривал с математиками и физиками:
1. Почему приверженцы теории струн пытаются описать поведение одномерных (струн) или двухмерных (D-браны) объектов в многомерном мире, когда логично было бы описывать поведение, например, 26-мерных объектов в 26-мерном мире? Это только проблема невозможности получения "приближенных решений приближеных уравнений" ввиду несовершенства математического аппарата, или исследователи действительно верят в одномерность струн?
2. По мне, естесственно воспринимать, что гравитация переходит в многомерное время. А время - в гравитацию. Тогда устраняются многие проблемы между теорией относительности и квантовой механикой. Это не так?
Заранее благодарствую.
-
Лишние измерения, непосредственно не наблюдаемы, потому что свернуты в "трубочки".
http://www.astronet.ru/db/msg/1199352/basics/basic4.html
-
Да это и козе, и ежу понятно. Может, не в трубочки, а в гипершарики. Я не про организацию других размерностей совсем. Вы не ответили на вопрос, а просто сделали отвлеченное замечание.
-
А Вы что же думаете, создатели струнных теорий дадут исчерпывающий ответ ?! Или вернее, так, понимания ответа творцов струнных теорий будет зависеть от способности к воображению самих вопрошающих.
Новизна струнных теорий, на мой взгляд, состоит в том, что они требуют от человека три вида воображения: математическое, физическое и… мистическое.
Ваш вопрос об одномерности струн в многомерном мире для математика не вопрос, а вполне «реальная» абстракция, на основе которой можно творить самые фантастические модели мироздания.
Для физика ( теоретика) одномерные струны очень удобная колеблющаяся конструкция, позволяющая заглянуть то в одно пространство, то в другое. Не задумываясь ( пока) о строении и природе самой струны.
Для мистика все вопросы давно решены. Пригласите к себе ( как врач) на прием каббалиста. Он Вам расскажет, что душа одномерна, и что существуют десять измерения ( сфирот), о которых знали древние ещё пять тысяч лет назад.
Причем несколько сфирот (4) открыты, остальные ( 6) закрыты, но для опытных каббалистов и закрытые открываются и они то и дело туда заглядывают.
Я это все к тому, что ответы по вопросам многомерного мира легче всего получить как раз медику, «прощупав» каббалиста.
О результатах , надеюсь, сообщите.
-
"По мне, естесственно воспринимать, что гравитация переходит в многомерное время. А время - в гравитацию. Тогда устраняются многие проблемы между теорией относительности и квантовой механикой. Это не так? "
Нет не так. Ничего там, в Вашем философском смысле, не переходит это и козе, и ежу понятно.
А вот если бы Вы прочитали мою "отвлпеченную" ссылку, то наверное бы поняли,
почему струнная модель с плоскими бесконечными 26-ю измерениями принципиально не работает, вне зависимости от того что там еще просходит.
-
Я не спорю с Вами, но интересуюсь мнениями специалистов. Понятно, почему она не работает. Струны удобно описывают многие явления, но зачем так притягивать за уши все? Скажите, принципиально можно рассчитать поведение не одномерного, а многомерного объекта (допустим, с n > 10) в многомерном мире (c n> 10) или такие уровнения столь сложны, что решить их невозможно. Вот измененная формулировка первого вопроса. Недостаточная подготовка всегда карается, согласен. Сам отправляю сначала читать литературку. Но это конкретный вопрос, так что Ваша критика принимается не полностью.
На второй вопрос сначала постараюсь получить ответ здесь в Эмори. Простите, ну не могу я поверить с детсада, что время не многомерно. И тогда все осцилляции микромира могут быть описаны изменением векторов движения времени (и их проекций) для каждой частицы при их взаимодействии.
-
Если кратко, то с многомерными объектами, математические проблемы есть и очень серьезные. Проблема многомерии весьма популярна у некоторых категорий специалистов
работающих в теории элементарных частиц и особенно у космологов
Ставились даже
эксперименты по проверке некоторых простых физических следствий многомерности, но пока
ничего обнадеживающего в этой сфере не обнаружено.
-
Ну вот! Я о том же. Так не это ли реальная причина того, что представление об элементарнейших объектах микромира искусственно сводятся к струнам (и D-бранам)?
Просто-напросто из-за того, что поведение объектов больших размерностей рассчитать нельзя?
Мне это удивительно, когда мощность компьютеров растет, появляются новые психостимуляторы типа модафенила, которые вполне могут обеспечить ясное и естесственное восприятие многомерных миров у имеющих хорошую базисную математическую подготовку физиков...
-
Это не главная причина. Главная причина в отсутствии прямых экспериментальных
указаний на существование многомерных квантовых объектов и многомерность мира в целом.
Физика это наука экспериментальная.
-
1. Позволю съязвить, что три - уже много!
2. Равно нет и экспериментальных подтверждения существования одномерных квантовых объектов. Но есть математические... В отношении многомерных - нет ни тех, ни других.
Почему одномерные струны - "хорошо" и изучаемо, а многомерные симплексы - "плохо". Понимаю, мне легко сказать...
Скорее всего, если бы Вы предложили мне новый метод борьбы с атеросклерозом, сильно вспылил бы. Однако, выслушал бы и попытался перелжить на формальный язык. Но, понимаете, я с глубокого детства думаю о многомерных пространствах, читал всякие книжечки в свое время... В результате более-чем-трехмерность стала восприниматься более естественно.
Согласно СТО, при приближении к скорости света, ход времени замедляется. Фотоны, практически не взаимодействующие гравитационно, имеют бесконечное "время". А черные дыры - стремящуюся к бесконечности гравитацию и "застывшее на нуле" время.
Если переход время - гравитация допустить, перед самым столкновением частиц, время каждой становится равно нулю, как у черной дыры, что приводит ко взаимодействию этих двух частиц гравитацией. И вообще больше никакие взаимодействия не нужны.
Эйнштейн отмечал, что увеличение скорости приводит к замедлению времени. Но ведь замедление времени, в свою очередь, может приводить к увеличению скорости движения частицы в пространстве. Особенно, если её движение во времени "воспринимается наблюдателем" как замедленное ввиду простого изменения вектора движения частицы в многомерном времени. При этом проекция времени частицы на "общий поток времени" будет выглядеть более короткой, "замедленной".
Соответственно, например, массивные частицы темной материи могут иметь практически перперндикулярный нашему, "общему", вектор движения во времени, что снижает вероятность их взаимодействия с нашими бозонами.
Поток времени из настоящего в будущее формируется как наиболее выгодный энергетически после столкновения. Причем неважно, с какими векторами во времени двигались частицы до столкновения, тк во время столкновения время полностью переходит в гравитацию.
В нашем поток времени вполне стабилен ввиду средних масс.
Сократ говаривал: "Я знаю, что я ничего не знаю". И частенько добавлял: "Вы же не знаете и этого".
В психбольничке видел много пациентов с шизофренией. "Философская интоксикация" - один из первых симптомов дебюта этой страшной болезни, поражающей 1 % населения (а в России, возможно, и 2 %). Однако, наличие критики к своему состоянию всегда значительно снижает вероятность наличия этой нозологии.
-
Не в тему, но коль скоро Вы заговорили о «философской интоксикации», может, подскажите, как в медицине характеризуется «болезнь» - а может и не болезнь вовсе - алкашей к чрезмерному философствованию, причем с неестественным для трезвого состояния высоким слогом! Читал об этом явлении когда-то , но напрочь забыл.
-
Не очень понятна Ваша логика в вопросе 1: всегда надо начинать с чего малого, и потом переходить к большему. Например, в школьной механике рассматривается движение одномерных объектов (точек), и часто уже это интересно. На заре теории струн вообще не было известно про D-браны, так что изучать их не могли. Это во-первых. Во-вторых, возникающая в теории струн математика очень сложна, и часто (чотя и не всегда!) при увеличении размерности она усложняется еще больше. А сейчас мы и так знаем лишь приближенные решения приближенных уравнений. что не есть хорошо. Ну и в-третьих, я не вижу причин к изучению таких сложных объектов и вообще сомневаюсь в их существовании.
Насчет вопроса 2, возможно, я отстал от жизни, но что такое "многомерное время"? Я очень сомноваюсь в его существовании. А теория струн как раз и разрешила противоречия между ОТО и квантовой механикой, зачем для этого еще и многомерное время?
-
Это я Вас как специалистов спрашиваю, что такое "многомерное время", пару раз натыкался в книжке с картинками Грина. Если пространство многомерно, почему время не может быть многомерно. Понял уже, что все теории описывают мир приближенно и как им удобнее. Попытаюсь разобраться с этим с другой стороны: глубоко... подружился здесь с рыжей голубоглазой красавицей PhD Настей С-вой родом с мехмата. Она все-все формулы знает и даже по ночам ими объясняется. Так что ждите формального.
-
А вот это , по моему , имеет отношение к теории униформизации..Ею ещё Пуанкаре занимался и Клейн...
А что касается струн , так , по моему , это тупик физики...Ничего , выберемся из тупичка такого...
-
Почему не может. Конечно может. Более того в определенных ситуациях пространство
и время могут поменяться местами. На научном языке это называется как "переходы с изменением сигнатуры", идея и название принадлежат Сахарову.
Здесь даже тема есть такая
Cуществуют модели квантовой гравитации, в которых размерность пространства-времени, может флуктуировать на очень маленьких масштабах.
Теперь вернемся к струнам и многомерным бранам. Там как и в случае точечных
частиц, теория делится на три совершенно разных но сильно связанных подраздела:
1.Релятивистская механика струн (бран или более сложных нелокальных объектов).
2. Квантовая механика струн.
3. Квантовополевая теория струн.
Квантополявая теория струн, которую мы имеем в настоящее время, это только своего
рода первое приближение к полной теории, которая пока очень далека от завершения.
Так что применение тех или иных струнных моделей к описанию физической реальности, далеко не всегда хорошо обоснованно.
-
Что же касается темы…, то разобраться, на мой взгляд, видимо, помогут следующие простые рассуждения. Когда - то, неделимыми считались атомы. В те времена физика была открытой книгой. Теперь в физике мы наблюдаем качественно новый подход, неделимыми ( буквально) приняты струны ( новый эфир!). Однако фишка заключается в том, что струны не просто неделимы «механически», они неделимы и в том смысле, - и это главное- что не могут быть описаны координатами в любом многомерном пространстве. Струны - объекты вне пространства и времени. Они вне системы, вне измерений в известном математическом смысле. Для их описания нужны другие понятия, иная математика - а, скорее всего, и не математика вовсе. «Вначале было слово», а не число…. Но в одном Вы правы , математики как всегда отстают от физиков. Не поспевают обмозговать физические идеи, заняты упражнениями по эквилибристике.
-
Да, похоже, здесь сколько людей, столько и мнений... Кто говорит, нет пространства, кто говорит - Минковского, кто говорит - взаимодействие струн нелокально, кто - исключительно локально. Ужас!
А вот тут: Морозов "Теория струн - что это такое?", УФН, т.162, №8 (Август 1992) - о локальности:
В теории струн выбран простейший способ добиться этой цели: разрешено только локальное взаимодействие струн, в одной точке. В частности, струна может разделиться на две только путем разрыва в какой-то точке, но не путем расщепления по всей своей длине (или какому-то протяженному участку). Это очень сильное ограничение на выбор взаимодействия. . .
-
Верьте только Морозову и поменьше слушайте, что говорят об этом деле всякие
невежи и разбойники
-
Котофеич - живой гений. Архемаг. Серьезно. Почему не у нас? Хотите к нам, в Америгу?
-
http://lib.mexmat.ru/forum/viewtopic.php?t=5763&postdays=0&postorder=asc&start=15
------
** Тема: Герловин: Основы единой теории всех взаимодействий... (Дискуссия на МГУ)
-
. . . . .
-
На первой странице этой темы приведена работающая ссылка : http://pjirs.narod.ru/
-
Не разделяю оптимизма великих на предмет больших преференций от понятого механизма объединения фундвзаимодействий.
И существует ли этот механизм в принципе?
Если не существует, то смысл получения матаппарата объединения сводится к нулю... .
Вот и здесь похоже нулевые результаты и полное отсутствие перспектив в познании ранее неизвестного.
-
Насколько я понял, прочитав книгу Герловина "по диагонали", - основная его идея в некоей "иерархической вложенности метрик".
Причём метрики Минковского и Эйнштейна ("псевдо-Римановская" по терминологии Герловина) - для него только некая "база" для какого-то "расширения в пространства бОльших метрик".
А то что сейчас называют "супер-струнами" - Герловин называет "фундаментоном" (не забывайте, что первая версия его работы вышла аж в 1946 году, а первая официальная публикация была в 1969).
А сами "метрики" ("пространства") для него имели несколько иной смысл, чем для Минковского или Римана. Герловин постоянно пытался (иногда неудачно) найти для каждой "метрики" соответствующую ФИЗИЧЕСКУЮ интерпретацию. "Фундаментон" - для "супер-струн". Нечто, что сейчас бы назвали "Единым полем" (физическим) - для уровня Эйнштейновского "пространства-времени" - и т.д. Хотя куда "т.д." - вот тут у него (Герловина) уже совсем невнятно. Насколько я понял, он пытался объявить ещё более "всеобъемлющую метрику (пространство)", в котрую Эйнштейновская будет входить как "частное отображение" большего пространства в меньшее. А почему, собственно, только Эйнштейну с Минковским позволено объявлять новые метрики? :O)
Ещё раз подчёркиваю, что для каждой "метрики" он пытался подобрать ФИЗИЧЕСКУЮ интерпретацию, от чего все "корифеи" (Максвелл, Эйнштейн) - просто отказались...
Другое дело, что Герловину тоже не удалось это сделать "убедительно". Но он хотя-бы пытался (как эпитафия на надгробии) (шутки у меня такие).
-
я имел удовольствие прочесть эту книгу 3 года назад (в оригинале она хранится в университетской библиотеке города Тарту) мне не показалось, что теория новая, нечто подобное я уже видел у Тесла, более того похоже, что он единственный, кто вместо того, чтобы описать теорию - тупо ее эксплуатировал
Суть проблемы в том, что и у Тесла и у Герловина получается - халявное использование энергии без каких либо ограничений. Так, что пока не иссякнет последняя капля нефти - ходить им в "козлах"
-
http://lib.mexmat.ru/forum/viewtopic.php?t=5597&start=15
-----
** Тема: Парадоксы СТО+теория великого объединения (Дискуссия на МГУ)
-
Основной парадокс СТО
на мой взгляд
в том, что абсолютно бесполезные вопросы для ума, логики и здравого смысла, совершенно серьезно рассматриваются большой аудиторией и при этом, авторитеты цокают языком многозначительно говоря да..., в этом что - то есть!!!
-
http://lib.mexmat.ru/forum/viewtopic.php?t=4241&start=75
---
** Тема: Возможна ли Единая Теория Поля? Дискуссия на Мембране, продолжение:
-
. . . .
-
обратным тезисом имеет отношение.. , "теория расширения вселенной"..Тогда аннигиляция служит источником для разметки нового пространства..:))А может и наоборот..:))
-
Квазары исполнили космическое трио
http://izvestia.ru/science/article3100057/
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053027024#1053027024
--------------
after 11:00; 11.2.2007. (February)
--------------
--------------
--------------
--------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
11:10; 10.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* givv@nm.ru
9.02.2007, 20:39
Я уважаю, ваше мнение насчет терроризма; относительно себя, могу сказать, что мне это понятно, но едва ли приемлимо. В свое время я являлся приверженцем философии Л.Толстого, поэтому сами понимаете, одно дело радикализм, а уж совсем другое-агрессия. Сам я считаюсь творческим человеком, так что скорее сойду за созидателя. Зовут меня Андрей,я 1979 года рождения, занимаюсь дизайном и преподавательской деятельностью. Просто в душе я панк и "свободоборец", а отношение к журналу и публикациям по поводу интересуюей нас с вами теме, имел непосредственное в качестве дизайнера и оформителя. Арт-директор журнала "Наш", это как раз тот человек на котором все и держится, душа журнала, так вот он, симпатичнейший неординарный человек, даже старше вас; журнал зародился в 99 году, как издание по радикальному современному искусству и постепенно переродился в антиглобалистический что-ли. Если вам что-либо известно о таких авторах как Алексей Цветков, Андрей Краснящих, Жадан и П.Пепперштейн(если нет, о них довольно много можно узнать в интернете), то можно понять о чем шла речь в номерах нескольких последних лет. Сам арт-директор скорее даже коммунист, в истинном смысле этого слова, неранодушный к террористической теории, хотя противник всех течений вообще.
Я сам по образованию физик, но образование получил педагогическое, любитель, как я уже говорил всего неординарного. Есть у меня к вам вопрос такого плана, вот вы работали за границей, я там не был, поэтому меня интересует, насколько вообще там приемлима жизнь для русского человека, по-вашему мнению, стоит ли туда воообще соваться, или же там все безнадежно?
Всего наилучшего.
Givv.
P.s. По поводу нашей с вами встречи, обещаю, что она состоиться, но не в скором времени, возможно позже; так же обещаю вам подарить последний номер журнала(он фактически и есть последний;журнал закрывается).Дело как вы уже поняли происходит в Днепропетровске.
--------------
* Энергесбережение и ресурсосбережение в быту. Дискуссия на Мембране:
-
Да методика отработана только у япошек. Они давно здания обогревают солевыми аккумуляторами в подвале. Выходит 50% добавка, ибо тесновато в городе.
Тут идет обсуждение аналогичное с цифирками и подробностями .http://energy.org.ru/modules.php?name=Forums&file=viewtopic&t=436&sid=a793c1553313441917792774974491c5
-
Они там спрашивают, где им достать сульфат натрия, нынче всё продаётся и дешевле будет просто купить.
Если же купить не просто, тогда берём обычную серную кислоту для аккумуляторов и не спеша сыплем в неё вовсе не пищевую соль, а натрия карбонат (кальцинированную соду) или бикарбонат (пищевую соду). В последнем случае, правда, соды придётся сыпать больше.
Реакция для карбоната
Na2CO3 + H2SO4 -> Na2SO4 + CO2 + H2O
Для бикарбоната
2NaHCO3 + H2SO4 -> Na2SO4 + 2CO2 + 2H2O
-
Для нормального домика в деревне нужно 8-9 тонн. Это 32 тыщи рубчиков минимум. Думаю, что грузовик привезут со склада,если заказать такой объём. Там головняк с очисткой ещё будет. Нужно пере_кристаллизовать, иначе возможен самозапуск. А это фильтрация. 10 кубов объёма фильтровать время приличное.
-
-- Прочитал :Солнечное судно впервые в мире пересекло Атлантику..
--Вот у меня есть патент солнечной батареи где общее КПД достигает 85 % /при меньшей стоимости/. и с 60 кв.м. это ~ 50 квт ... приличная мощность , думаю , раза в два быстрее бы прошел их путь ...
-
Нужно как-то научиться кремневые элементы делать в гараже, как у китайцев сегодня. Вроде бы они из рисовой шелухи их мастерят.
-
Сомневаюсь я что китайцы их в гараже делают. Кустарная у них только сборка готовых изделий, а кремневые элементы, сдается мне, они всеж на заводе делают. Хотя теоретически расплавить кремний можно и в гараже. Только там возня с полупроводниками, p-n-p переход, разные металлы... В принципе можно конечно. Но оно вам надо?
-
Я, честно говоря, в полупроводниках разбираюсь слабо. Теоретически конечно можно наладить производство в гараже или на даче, но в случае с кремнием это потребует невдребенных затрат энергии. Лучше на каких-нибудь органических соединениях - там искходные продукты проще
-
Ну для примера.
Что это за продукты?
Я предлагал крошку пенопласта окатать в нагретой окиси меди и пустить их в некую лужу. Солнце светит , разложение Н2О имеет место быть.
-
Расплавить - ерунда, из расплава надо ещё вырастить моно(!)кристалл, провести диффузионные процессы, для этого требуются атомно (не химически-) чистые вещества, любая гаражная промасленная тряпка, небрежно забытая в диффузионной печи, может свести на нет все усилия и затраты, так что сплавная, планарная или там планарно-эпитаксиальная технология на кремниевых, арсенид-галлиевых и всяких других полупроводниковых подложках - это вовсе не гаражный уровень.
Либо существует другая технология, либо китайцы всё это делают не в гараже.
-
1.Видел в инете инфу на тему фотоэлектрических преобразователей на основе какой-то органики. Точнее не помню.
2. Оксид меди - порошок? А нафига пенопласт не подскажите? Просто плохо представляю себе химию процесса
-
Да закись меди вроде бы полупроводник неплохой. Работа выхода около 5 эв. Пенопласт нужен как носитель,чтобы порошок закиси меди плавал в луже.
КПД невелик, но зато меди и луж навалом.
-
Так закись меди или оксид меди? Если использовать стационарно, то проще не на пенопласт наносить, а на полиэтилен и под стекло
-
Ну позеленеть в закись оксид сам должен. Закись получать, дело хлопотное. А наносить на полиэтилен какой смысл?
Тут шарик плавает. Понемногу меняет положение в воде. Конвекция есть. Самоочистка. Разлагает воду. Пара сеток. На дне и под шариками. Преобразователь.
Итп итд.
-
Т.е. конструкция такая: на дне лежит металлическая сетка, вторая на небольшой глубине (непосредственно под шариками) сверху шарики пенопласта с напыленным оксидом. Вопрос1: будет ли выделятся водород?
Вопрос2: На сетках будет разность потенциалов или нет?
-
Закись меди - полупроводник.
Что-то будет, по любому.
-
По идее и водород должен быть и разность потенциалов небольшая.
Там перекись водорода ещё будет по моему.
-
Друзья.
Либо вы темните, либо не знаете.
ИзобрАзьте всё это на рисунке и выложите ссылочку, плз., иначе эта музыка будет вечной!
-
очень подозреваю что не знаем. но закись меди точно полупроводик.
-
Купроксные выпрямители существовали почти до шестидесятых годов прошлого века.
В моём тестере ТТ-1 был такой в измерительной схеме.Сам я отжигал медные шайбы и делал зарядку для аккумулятора.Селены были в дефиците.
-
Так они и не свет реагируют неплохо.
Нужно фотоэлемент сделать в луже . Пусть КПД будет 5%. Все лужи у народа Чубайс не отберёт.
Главное найти способ получать ток.
-
--- Нужно еще `pn` переход ...
-
А вода разве не переход? Шарики пенопласта 1-2 мм закатать оксидом меди. Другие шарики закатать просто алюминием. Всё перемешать . Пусть плавают п-н переходы делают.
-
Тоже красивая фантазия, но она несколько самоценна, ибо слабо реагирует на фото процесс освещения Солнцем. Как из магнитов получить ток в данном случае?
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053022667&page=3
--------------
* Опросы на Интернете:
http://gorod.dp.ua/forum/viewtopic.php?t=36604
-
Спасибо за ответы на вопросы анкеты. Я планирую опубликовать здесь результаты опросов. Уже опрошено около 50-ти человек. Многие из этих вопросов очень сложные, рассчитаны на образованных людей. Цели данного опроса- просвещение общественности, диалог в обществе, преодоление аппатии, . . . .
-
Пт Фев 09, 2007 10:14
Я бы разбил на несколько анкет по тематикам, как минмум на две
а то мне кажется вы переоцениваете
молодежь и интелектуалов
-
Пт Фев 09, 2007 12:32
1.
- я представитель молодёжи :)
диплом бакалавра - базовое высшее образование (инженерия)
мне 21 год
мужчина
я студент пятого курса, помимо учёбы работаю курьером
доход < 100 $ в месяц.
- я бы начал искоренение коррупции с политиков - максимально сократив количество «политических» должностей и назначив на оставшиеся должности порядочных людей
после - милиция/суды/прокуратура - приглашать профессионалов на ключевые позиции, дать им максимальную независимость в своих действиях..
после - образование..
- я согласен с тем, что коррупция, нечестное получение благ, неэффективное использование ресурсов - является несправедливостью.
* Вы согласны с тем, что главная потеря для общества от коррупции - это отклонение потоков инвестиций от их наиболее эффективных направлений инвестирования?
** Да: укажите, почему;
** Нет: укажите, почему;
** Другое (указать). . . . . .
- не уверен, что это главная потеря для общества, указать главную затрудняюсь.
- думаю, нужно стремиться к полному искоренению коррупции
уверен, что нужно строить общество, в котором коррупция была бы невозможна в принципе.
* Кого Вы считаете наиболее коррумпированными в Украине?
** Политиков
** Милицию
** Суды
** Средства массовой информации (СМИ)
** Врачей
** Сферу образования
** Другое (указать). . . . . .
- политиков
вообще считаю, что главные политические позиции в стране на данный момент занимают люди, деятельность которых направлена против страны в целом, коррупция - лишь инструмент.
- да, я давал взятки
в большей части случаев дачи взятки инициатором был я
я давал взятки людям, от которых зависело решение каких-то конкретных вопросов, в определённом решении которых я был заинтересован
я не принимал взятки, мне ещё никогда не предлагали взятку :)
Политика:
* Какому из политических институтов Украины Вы бы отдали предпочтенеие в нынешней политической ситуации?
** Верховному Совету
** Кабинету министров
** Президенту
- отдали предпочтение - для чего?
* какой из политических сил Вы бы отдали предпочтенеие в нынешней политической ситуации?
** коалиции (Партия Регионов, Социалисты, Коммунисты)
- с теми людьми, которыми они представлены сейчас - никому.
какой из политических партий правящей коалиции Вы больше всего симпатизируете?
**** Партии Регионов
**** Социалистам
**** Коммунистам
*** кому из политиков правящей коалиции Вы больше всего симпатизируете?
**** Януковичу В. Ф.
**** Морозу А. А.
**** Симоненко П. Н.
** оппозиция (Блок Юлии Тимошенко (БЮТ), Наша Украина)
*** какой из политических партий оппозиции Вы больше всего симпатизируете?
**** Блоку Юлии Тимошенко (БЮТ)
**** Нашей Украине
*** Кому из политиков оппозиции Вы бы отдали предочтение?
**** Тимошнеко Юлия
**** Ющенко Виктор
- никому, все перечисленные дискредитировали себя как политики в моих глазах.
-- Эимграция:
* В какой стране или части мира Вы бы хотели жить? (отметить одно)
** США
** Евросоюз
** Украина
** Россия
** Латинская Америка
** Азия
** Африка
** Другое (указать) . . . . .
- в Тибете :)
* Согласно ли Вы с тем, что эммиграция молодежи, интеллектуалов, рабочей силы подрывает национальную безопасность страны?
** Да (объяснить почему и как это предолеть) . . . . .
** Нет (объяснить почему) . . . . .
** Другое (указать) . . . . .
- считаю, что подрывает - это мягко сказано :)
..
* Вы согласны с тем, что главное для спасения Украины - патриотически-настроенная элита?
** Да (объяснить почему и как этого добиться) . . . . .
** Нет (объяснить почему) . . . . .
** Другое (указать) . . . . .
- да, согласен
кадры решают всё
добиться можно военным переворотом :)
* Вы согласны с тем, что главное для спасения Украины - развитие новейших технологий в Украине и повышение конкурентноспособности страны в мире?
** Да (объяснить почему и как этого добиться). . . . .
** Нет (объяснить почему). . . . .
** Другое (указать) . . . . .
- нет, я не считаю это главным для спасения Украины.
-- История Украины:
* Вы хорошо знаете историю Украины?
** Да: Перечислите основных гетьманов Украины; в каком году состоялась Переяславская рада?
** Нет: Почему? Вы хотели бы изучить историю Украины лучше? Если хотели бы, то что для этого нужно?
** Другое (указать) . . . . .
- гетьманы: Скоропадский (не уверен в правильном написании), Мазепа, Богдан Хмельницкий.. Переяславская рада - в 1624-м году
я не думаю, что я хорошо знаю историю Украины
да, я хотел бы изучить историю Украины лучше, особенно историю Восточной Украины, Днепропетровщины
помимо той информации, что есть, я хотел бы получить доступ к современным историческим диссертациям на данную тематику, и еще, чтобы упростили доступ к информации городского архива .
-- Ценности и цели:
* Что для Вас самое важное в жизни? Что Вам нужно для счастья больше всего? (отметить одно)
** жилье
** семья
** здоровье
** образование
** деньги
** интересная работа
** удовольствия
** понимание окружающих
** Другое (указать). . . . . .
- я хочу, чтобы наступил коммунизм :)
для счастья больше всего мне нужна свобода, сейчас я свободен :)
-- Политика:
* Вас интересует политика и общественная жизнь страны и мира?
** Да (объяснить почему) . . . . .
** Нет (объяснить почему) . . . . .
** Другое (указать) . . . . .
- да, интересует
потому что моя жизнь - это составляющая общественной жизни мира :)
-- Внешняя политика:
* Каким Вы видите будущее Украины?
** В составе Евросоюза?
** В составе СНГ, в союзе с Россией?
** В союзе с США?
** В союзе с мусульманским миром?
** В союзе с Китаем?
** В союзе с Индией?
** Другое (указать). . . . . .
- я не вижу будущего у Украины :)
-
2.
Пт Фев 09, 2007 14:10
Stank
Высшее.
38 лет
мужской
Программист.
от 2300 до 7800 грн/мес
-- Коррупция:
* С чего бы Вы начали искоренение коррупции?
** С судов
** С милиции
** С прокуратуры
** С политиков:
*** С законодательной власти
*** С Исполнительной власти
*** С Верховного Совета
*** С Кабинета Министров
*** С Президента
** Со средств массовой информации (СМИ)
** С врачей
** Со сферы образования
** Другое (указать). . . . . .
- Естессно, другое. с себя начать. Не давать взяток.
* Вы согласны с тем, что коррупция или несправедливость- это нечестное получение благ за счет других людей, неэффективное использование ресурсов (денег, интеллекта, людских ресурсов)?
** Да: укажите, почему;
** Нет: укажите, почему;
** Другое (дать свое определение коррупции и несправедливости). . . . . .
- Другое. Справедливости вообще нет.
* Кого Вы считаете наиболее коррумпированными в Украине?
** Политиков
** Милицию
** Суды
** Средства массовой информации (СМИ)
** Врачей
** Сферу образования
** Другое (указать). . . . . .
- Любое госучереждение в той или иной степени коррумпировано вследствие низкой оплаты труда и больших полномочий.
-- Политика:
* Какому из политических институтов Украины Вы бы отдали предпочтенеие в нынешней политической ситуации?
** Верховному Совету
** Кабинету министров
** Президенту
- сильной президентской власти и отсутствием парламента.
* какой из политических сил Вы бы отдали предпочтенеие в нынешней политической ситуации?
** коалиции (Партия Регионов, Социалисты, Коммунисты)
*** какой из политических партий правящей коалиции Вы больше всего симпатизируете?
**** Партии Регионов
**** Социалистам
**** Коммунистам
*** кому из политиков правящей коалиции Вы больше всего симпатизируете?
**** Януковичу В. Ф.
**** Морозу А. А.
**** Симоненко П. Н.
** оппозиция (Блок Юлии Тимошенко (БЮТ), Наша Украина)
*** какой из политических партий оппозиции Вы больше всего симпатизируете?
**** Блоку Юлии Тимошенко (БЮТ)
**** Нашей Украине
*** Кому из политиков оппозиции Вы бы отдали предочтение?
**** Тимошнеко Юлия
**** Ющенко Виктор
- В перечисленном списке предпочтений нет.
- Украина. Это моя земля и здесь мои корни. Эмигрировать не собираюсь.
* Согласно ли Вы с тем, что эммиграция молодежи, интеллектуалов, рабочей силы подрывает национальную безопасность страны?
** Да (объяснить почему и как это предолеть) . . . . .
** Нет (объяснить почему) . . . . .
** Другое (указать) . . . . .
- Другое. Хай катятся к чертовой матери, мне больше места будет.
-- Элита:
* Вы согласны с тем, что главное для спасения Украины - патриотически-настроенная элита?
** Да (объяснить почему и как этого добиться) . . . . .
** Нет (объяснить почему) . . . . .
** Другое (указать) . . . . .
- Другое. Я индивидуалист и любое коллективное решение принимаю в штыки. Поэтому не признаю деления на "элиту" и остальных. Они такие же люди как и мы с вами.
-- Технологии:
* Вы согласны с тем, что главное для спасения Украины - развитие новейших технологий в Украине и повышение конкурентноспособности страны в мире?
** Да (объяснить почему и как этого добиться). . . . .
** Нет (объяснить почему). . . . .
** Другое (указать) . . . . .
- Да, это единственный выход из кризиса. Для этого надо усовершенствовать патентное право.
-- История Украины:
* Вы хорошо знаете историю Украины?
** Да: Перечислите основных гетьманов Украины; в каком году состоялась Переяславская рада?
** Нет: Почему? Вы хотели бы изучить историю Украины лучше? Если хотели бы, то что для этого нужно?
** Другое (указать) . . . . .
- Это меня не интересует. Другое.
-- Ценности и цели:
- Жилье. Деньги. Интересная работа ( хоть это то есть).
-- Политика:
* Вас интересует политика и общественная жизнь страны и мира?
** Да (объяснить почему) . . . . .
** Нет (объяснить почему) . . . . .
** Другое (указать) . . . . .
- Да, интересует.
-- Внешняя политика:
* Каким Вы видите будущее Украины?
** В составе Евросоюза?
** В составе СНГ, в союзе с Россией?
** В союзе с США?
** В союзе с мусульманским миром?
** В союзе с Китаем?
** В союзе с Индией?
** Другое (указать). . . . . .
- Другое. Без союза с какой-либо группировкой. Страна неприсоединения. Сама по себе.
------
* Физика:
** Тема: Единая теория гравитационного, электромагнитного и слабых взаимодействий. Дискуссия на Мембране:
-
Как показывают новейшие исследования и экспериментальные данные, гравитация в масштабах Вселенной существенно отличается,
как от Ньютоновской теории, так и от ОТО. Оказывается, что между теорией гравитации и электродинамикой есть весьма глубокая
аналогия. Подобно тому, как в электродинамике существуют векторы электрической и магнитной напряженности Ee,He, существуют
подобные векторы и гравитационной напряженности gradUm:=Em, Hm. Причем, если вектор гравитационной напряженности Em
определяет, подобно вектору Ee, силовое взаимодействие между зарядами, то вектор Hm, подобно вектору He, определяет
взаимодействие между гравитационным полем и движущимся гравитационным зарядом m. Это взаимодействие проявляется например
в Хаббловском торможении света и материи при движении их через открытое космическое пространство. Также имеют место тонкие
эффекты гравитационной поляризации вакуума, аналогично эффекту электрической поляризиции, вследствие чего и происходит
гравитационное искривление времени. По аналогии с электродинамикой можно ввести и для гравитационного взаимодействия
вектор-функцию Am=(Em,Amx,Amy,Amz). Далее, вводя вектор заряда для частицы по формуле Q=(m,e,sx,sy,sz) и тензор-функцию
Aq=(Am,Ae,As), можно записать единые уравнения для гравитационного, электромагнитного и слабого взаимодействий, где m - масса
частицы, e - электрический заряд, а S=(sx,sy,sz) - спин частицы. В результате появляется возможность составить систему уравнений для
такой теории подобно системе уравнений электродинамики Максвелла. Например в качестве первого уравнения можно использовать
теорему Остроградского-Гаусса, и тогда в этом случае законы Кулона и закон всемирного тяготения Ньютона получаются, как частные
решения этого уравнения, точнее даже как одно частное векторное решение, где компонентами вектора, как раз и оказываются законы
Кулона и Ньютона. Для решения уравнений движения в такой теории следует использовать модель Вселенной, как обобщенного,
вероятностного или квантового, бесконечномерного пространства. При этом на скорость распространения сигналов не накладывается
никаких ограничений, что позволяет рассматривать в этой модели также и тахионы, а СТО оказывается просто частным
второстепенным случаем такой модели. Например вся релятивисткая механика выводится из Де Бройлевского
корпускулярно-волнового дуализма, а не из СТО. При этом в качестве единой среды распространения взаимодействий
рассматривается квантовый вакуум или квантовый эфир по-старому. Причем энергия такого вакуума отождествляется с темной
энергией, которую по-ошибке считают ответственной якобы за расширение Вселенной. Рассматриваемый квантовый вакуум в этом
случае считается средой-носителем гравитации, вследствие чего в нем вследствие сильной диссипации оказывается невозможным
распространение гравитационных волн. При этом квантовый вакуум или квантовый эфир вовсе не является средой распространения
света и материи, а просто оказывает сопротивление их движению в соответствии с Хаббловским красным смещением в случае света и
аномальным тормозным ускорением в случае с материей.
Здесь приведена только идея-эскиз теории. Более подробное описание отдельных аспектов было в виде эскизов-набросков приведено
в других форумах.
MEMBRANA | Альтернативное | Обобщение Ньютоновской теории гравитации как альтернатива Теории Относительности.
MEMBRANA | Наука и техника | Вакуумная энергия это гравитация!
MEMBRANA | Наука и техника | Истинное обьяснение результатов опыта Майкельсона-Морли
MEMBRANA | Альтернативное | Доказательство существования в природе сверхсветовых скоростей!
MEMBRANA | Наука и техника | Опровержение Специальной Теории Относительности
MEMBRANA | Наука и техника | Справедлива ли волновая оптика Френеля-Гюйгенса в космосе?
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053026082#1053026082
---
** Тема: Возможна ли Единая Теория Поля? Дискуссия на Мембране:
-
Интересно, а антипротон и электрон, или протон и позитрон - аннигилируют ?
-
Конечно нет! Антипротон и электрон могут только отталкиваться друг от друга, точно также как протон и позитрон. Скажу вам больше, известна даже реакция антибета-распада, когда из ядро излучает позитрон, и внутри него один из протонов становится нейтроном.
-
Ну, рассталкиваются они на малых скоростях, а в коллайдере их можно здорово столкнуть. И что будет ?
-
О мезоатомах слышал (=электрон снаружи, а внутри пи+мезон,) а вот атом позитрон+протон мне лично неизвестен.
-
Теорией сжатия называется.
-
Читал я о твоём сжатии Вселенной.
Но какое отношение это имеет к процессу аннигиляции ?
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053025511#1053025511
--------------
после 9:00; 10.2.2007. (February)
--------------
--------------
--------------
--------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
10:02; 9.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Физика:
** Тема: Возможна ли Единая Теория Поля? (дискуссия на Мембране)
-
Придумана система хранения данных на одном фотоне
http://www.membrana.ru/lenta/?6878
-
Я кажется понял из-за чего происходит аннигиляция.
У вещества и антивещества волны Де-Бройля отличаются на полупериод.
Когда вещество и антивество соприкасаются волны гасятся в результате интерференции.
Исчезает, как вещество, так и равное по массе антивещество.
Переходит в чистую энергию, или во что-нибудь другое, согласно законам сохранения.
-
Интересно, а антипротон и электрон, или протон и позитрон - аннигилируют ?
-
НОВЫЙ ВЗГЛЯД НА АННИГИЛЯЦИЮ И РОЖДЕНИЕ ПАР
http://newfiz.narod.ru/annigil.html
-
"Природа весьма проста,
что этому противоречит - должно быть отвергнуто".
М.В.Ломоносов
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053023410#1053023410
------
** Тема: ОТО и теория струн (дискуссия на Мембране)
-
КАК работают струны при гравитации?
-
Существуют моды струн, полностью соответствующие безмассовой частице со спином 2, что должно соответствовать частице, переносящей гравитационное взаимодействие. На этом вклад ТС в гравитацию заканчивается.
Но что мешает предположить, что вселенная действительно базируется на объектах, выходящих за рамки обыденного представления о "плоти и крови"?
Теория струн выдвигает гипотезу, что моды колебаний распределяются не только в известных нам 3-х пространственных измерениях, но и в микроскопических дополнительных (циклические они или нет - уже не так важно). Человек физически не может воспринимать дополнительные измерения. Так что математика в данном случае - лучшая помощница. И нет в этом ничего зазорного. ИМХО.
-
///...безмассовой частице со спином 2, что должно соответствовать частице, переносящей гравитационное взаимодействие.///
Как она, бедненькая (безмассовая) переносит гравитацию? - в этом-то и вся трудность объяснения этого явления.
-
фотон же как-то умудряется переносить ЭМ-взаимодействие, хотя тоже не особо тяжелый
-
А каким образом переносится гравитационное взаимодействие, струнная теория не объясняет?
Гравитону соответствует замкнутая струна. Если струны в теории "бесконечно" тонкие, длиной 10(-33)см., то две удаленные частицы для гравитационного взаимодействия должны перекидываться между собой кольчатыми струнами или струны слипаются и образуют макрокруги?
Математически то все просто, "свернуть" струны в любую форму, приписать каждому виду характеристики любой частицы и подставить в уравнения.
А механизм физический где?
-
..механизма. , как такового видимо нет.. Все зависит от среды..Тоже видимо произойдет с третей пластиной конденсатора.. , ."средней".. , если её заряжать с обоих сторон...:))Такого нет.. , а мысленно построить можно..:))
-
Да нигде. Даже в мыслях нету. Релятивисты просто плетут очередные лабиринты, вернее паутины для сбора дополнительных многомиллиардных средств на...НИЧТО.
Ведь за более 100 лет СТО и ОТО так и не разродились ни хотябы одним открытием, ни хотябы одним изобретением.
Со струнами будет то же самое...
-
В смысле, куда лом встромлять? :) Если этим выведенным абстракциям что-то соответствует, то найдется...
Кстати, а что-то было недавно про предсказанные струнной теорией результаты экспериментов на ускорителях...?
-
Да, Чёрную Дыру, хотят создать....
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053022702&page=1
-
-
ОТО предсказала гравитационное линзирование, эксперимент его подтвердил
-
Объяснения физического механихма ТС не предлагает. Вот я и пытаюсь хоть как-то систематизировать всю эту информацию у себя в голове.
Опять же, повторю то, с чего начал:
ОТО говорит, что гравитация - это не взаимодействие, т.е. никаких частиц-переносчиков нет. И с т.з. ОТО физический механизм более-менее понятен.
Квантовая теория говорит, что вместе с фотонами, глюонами и бозонами вроде как должен существовать гравитон с массой покоя 0. Но объяснить физику процесса затрудняется в силу отсутствия квантовой теории гравитации.
ТС говорит, что существует некая расчетная струна, чертовски похожая на гравитон из квантовой теории, но физики процесса тоже не объясняет. Вместе с тем ТС претендует на роль "миротворца" в войне бесконечностей при объединении уравнений ОТО и квантовой теории.
Именно в связи с этим я и задал свой вопрос тем, кто разбирается в ТС и может донести её идеи доступным языком:
как ТС объясняет гравитационное линзирование?
(хотя сейчас я уже понимаю, что если бы существовало хоть какое-нибудь объяснение физики процесса, такой вопрос отпал бы сам собой =))
-
Про струны и черные дыры.
http://www.computerra.ru/xterra/37506/
В принципе если частицы в виде струнных комбинаций "ведут себя как раз как чёрные дыры: их гравитационная тяга не выпускает наружу свет" то можно представить приблизительно механизм.
"Струнная замкнутая сфера" - частица своими колебаниями создает разность плотностей пространства внутри - разряженное, снаружи - уплотненное, что можно рассматривать как форму "искривления" пространства.
Чем больше частиц сгруппировано вместе, тем выше разница плотностей "снаружи" и "внутри".
"Выяснилось, что почти всегда струны соединяются так, что образуют единую - большую и очень гибкую - струну, но куда большего размера, нежели точечная сингулярность."
Большую совокупность частиц - например планеты, звезды, можно условно считать за одну большую частицу с характеристиками колебаний пропорциональными количеству частиц.
Эта масса частиц и создает наблюдаемое "искривление" пространства.
Только в этом случае ОТО и ТС дополняют друг друга, а не исключают.
-
И даже тоненькую нить
Не в состоянии, разрубить
Стальной клинок....
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053022702&page=1
---------
*M:
I cannot start relationship with you. I cannot start relationship with any woman. My mother got very sad after I told her that I have decided to stop trying to develop relationship with you.
I have made this decision after analysing my heart problems on Saturday, January 27, 2007 my rectal bleeding, my teeth problems, my mental illness, and my whole life. Also, I cannot tolerate injustice and corruption. I must fight for the Truth. As far as I understand you have different priorities in life.
Please try not to spend money on calling me by telephone.
Please e-mail me your postal address again. I plan to post you the letter of invitation and you may decide to come to Ukraine.
I am sorry if I offended you by my last message. I mean that common political views can help to overcome difficulties.
I am sorry if this my message made you sad.
Yours faithfully,
Mike Marchenko.
-
Michael,
Do you think I want this relationship just for sex? Why should I try to
have long distance relationship for almost 2 years if it is just for
sex? I understand your political views and I may not be a good partner
in terms of discussion on politic but you can share anything about your
political views with me. As far as I know I can understand your
political views. I will study your political views and learn it a lot
from you.
Do you think I can meet your expectation on your political views? If you
think I do not meet your expectation and you think I am not a good
partner for you and you may get bored of me, and you do not want to keep
this relationship, just let me know. Michael, I just want you to be
happy, if you are not happy with me, why should I keep our relationship.
Please be honest and be free to make any decision regarding our
relationship.
--------
after 9:00; 9.2.2007. (February)
--------
--------
--------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
19:00; 8.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
--------------
* Физика:
** Для диссертации:
Uzan, Reviews of Modern Physics, Volume 75, April 2003, pages 403-455. Title: The fundamental constants and their variation: observational and theoretical status.
-
Название: Фундаментальные константы и их вариации: наблюдения и терия.
Автор: Узан. 2003г.
Аннотация:
Эта работа описывает различные экспериментальные ограничения на вариацию фундаментальных констант природы.
После обсуждения роли фундаментальных констант, их определения и связи с метрологией, делается обзор различных ограничений на вариацию постоянной тонкой структуры, гравитационного, сильного и слабого взаимодействия и отношения масс электрона и протона.
Цели этой работы:
(1) основания каждого измерения,
(2) показать, почему ограничивается данная константа,
(3) базовые гипотезы.
Такое исследование важно для сравнения различных результатов и для понимания недавних утверждений об обнаружении вариации постоянной тонкой структуры и отношения масс электрона и протона в спектрах поглощения квазаров.
Делается так же обзор теоретических моделей, приводящих к предсказанию такой вариации, включая теории Калуцы- Клейна, теории струн и другие альтернативные теории. Обсуждаются так же космологические приложения этих результатов. Рассматривются тесты общей теории отностительности.
. . . . .
I. Введение:
Развитие физики существенно основывалось на принципе Коперника, который гласит, что мы не живем в определенном месте Вселенной и что законы физики не отличаются от одной точки в пространстве-времени к другой. Это отличается от точки зрения Аристотеля, согласно которой законы на Земле и на небесах отличаются. Естественно, однако, подвергать сомнению это предположение. Действительно, трудно вообразить изменение формы физических законов (например, гравитационная сила Ньютона, ведущая себя на Земле как обратное от квадрата расстояния, а где-либо еще- как другая степень). Плавное изменение физических констант гораздо проще понять.
Сравнение и воссоздание экспериментов, находящееся в основе научного знания, имеет смысл только, если законы природы не зависят от времени и пространства. Эта гипотеза постоянства констант играет важную роль в астрономии и космологии, в частности, по отношению ко времени взгляда назад (look-back time), измеренному через красное смещение. Игнорирование возможности варьирующихся констант может привести к извращенному взгляду на нашу Вселенную и, если такая вариция была бы установлена, то должны применяться поправки. Таким образом, важно исследовать эту возможность, особенно с повышеним точности измерений. Очевидно, что константы не сильно изменились в масштабах Солнечной системы и в геологических масштабах времени, поэтому ищут малые эффекты.
-
Значения этих констант- основные для физики. Можно надеяться описать их динамически, как предсказывается некоторыми высокоэнергетическими теориями. Проверка постоянства констант- частично проверяет общую теорию относительности. Это аналогично отказу от ньютоновского описания механики, в котором пространство и время были только статичным фоном для эволюции материи, и принятию релятивистского описания, в котором пространство-время становится динамической числовой величиной, определяемой уравнениями Эйнштейна (Damour, 2001).
--
Перед обсуждением свойств констант природы, мы должны знать какие константы рассматривать. Некоторые физические константы играют более важную роль, чем другие.
Следуя Levy-Leblond (1979), мы можем определить 3 класса фундаментальных констант;
Класс А- характеристики определенных объектов,
Класс В- характеристики физических явлений, и
Класс С- класс универсальных констант.
Действительно, статус константы может меняться со временем. Например, скорость света была в начале константой типа А (описывающей свойства света), затем стала константой типа В, когда стало понятно, что скорость света связана с электромагнитными явлениями, и, в конце концов оказалась константой типа С (входя во многие законы физики от электромагнетизма до отностительности, включая понятие причинности).
-
Она стала даже гораздо более фундаментальной константой, поскольку (с некоторого времени) она входит в определение материи (Petley, 1983).
Более консервативное определение фундаментальной константы было бы- это любой параметр, который не может быть посчитан при наших сегодняшних знаниях в области физики, то есть свободный параметр сегодняшней теории. Каждый свободный параметр теории может рассматриваться как задача для будущих теорий, объяснить его величину.
Сколько фундаментальных констант мы должны рассматривать? Набор констант, которые обычно рассматриваются как фундаменальные (Flowers, Petley, 2001), состоит из заряда электрона е, массы электрона me, массы протона mp, редуцированной постоянной Планка h, скорости света в вакууме с, постоянной Авогадро NA, константы Больцмана КВ, константы Ньютона G, электрической и магнитной проницаемости пространства ε0 и μ0. Последняя имеет фиксированное значение в системе единиц СИ (μ0=4π10-7Hм-1), что подразумавается в определении Ампера; ε0 затем фиксировано соотношением ε0 и μ0=с-2. Включение NA в последний список сильно дебатировалось (смотрите, например, Birge, 1929).
Для сравнения, минимальная стандартная модель физики частиц плюс гравитация, которая описывает 4 известных взаимодействия, зависит от 20-ти свободных параметров (Cahn, 1996; Hogan, 2000) : коэффициенты Yukawa, определяющие массы 6-ти кварков (u, d, c,s,t,b) и 3-х лептонов (е, μ, τ) - ароматы, Гиггса (Higgs) и величину ожидания вакуума, 3 угла и фазу матрицы Cabibbo-Kobayashi-Maskawa, фазу для вакуума QCD и 3 константы связи gs, gw, g1 для метрической группы SU(3) X SU(2) X SU(1), соответственно. Ниже комбинация массы Z, g1 и gw формируют константу электромагнитной связи
(1.Узан3)
Количество свободных параметров зависит от физической модели (смотрите Weinberg, 1983а). Этот вопрос должен быть отделен от количества требуемых фундаментальных размерных постоянных. Duff, Okun, Veneziano (2002) обсуждали этот вопрос, доказывая, соответственно 1, 3 и 2 (смотрите так же Wignall, 2000). Доказывание отсутствия фундаментальных констант приводит к рассмотрению их просто как пераметров преобразования. Некоторые из них- как константа Больцмана, но другие играют более глубокую роль в том смысле, что когда физическая числовая величина становится такого же порядка, как и эта константа, появляется новое явление; это справедливо, например, для h и с, которые ассоциируются, соответственно, с квантовыми и релятивистскими эффектами.
Окунь (1991) утверждал, что необходимы только 3 фундаментальные константы из-за того, что в международной системе единиц, в которой 7 базовых единиц и 17 выводимых единиц, 4 из 7 основных единиц- выводимые (ампер, кельвин, моль и candela).
----
3 оставшиеся базовые единицы (метр, секунда и килограмм) ассоциируются с 3-мя фундаментальными константами (c, h, G). Они могут рассматриваться как ограничивающие числовые значения: с ассоциируется с максимальной скоростью, а h- с единицей кванта углового момента и устанавливает минимум неопределенности, в то время, как G не ассоциируется напрямую ни с одним физическим числовым значением [смотрите Martins (2002), где доказывается, что G- это ограничивающий потенциал для массы, которая не формирует черную дыру].
------
Этот набор 3-х коннстант должен быть рассмтрен в рамках квантовой теории поля и общей теории относительности, он позволяет нам классифицировать физические теории (смотрите Рисунок 1.Уз3). Однако, в Veneziano (1986) доказывается, что в рамках теории струн требуютя только 2 размерные фундаментальные постоянные- с и длина струны λs. Использование h не нужно, посколько оно комбинирует с натяжением струны, чтобы дать λs. В случае действия Goto-Nambu S/h=(T/h)∫d(Площадь)≡ λs-2∫d(Площадь), константа Плпнка дается λs-2. h использовалось для удаления бесконечностей квантовой теории поля и сингулярностей общей теории отностительности.
-
Эта ситуация аналогична ситуации чистой квантовой гравитации (Novikov, Zeldovich, 1982) в которой h и G никогда не появляются отдельно, но только в комбинации l_{PI}=sqrt(G*h/c^3), так, что нужны только с и l_{PI}. В Volovik (2002) предложена аналогия с квантовыми жидкостями. Там наблюдатель знает как эффективную, так и микроскописескую физику, так, что он может судить остаются ли фундаментальные константы эффективной теории фундаментальными константами микроскопической теории. Статус константы зависит от рассматриваемой теории (эффективной или микроскопической) и, что более интересно, от наблюдателя, измеряющего их, то есть, от того, принадлежит этот наблюдатель к миру квази-частиц низкой энергии или к микроскопическому миру.
Разрешение этого вопроса выходит далеко за пределы возможностей данной работы и может быть рассмотрен больше как эпистомологический вопрос, чем как задача физики. Но, анализ показывает, что ответ зависит от расматриваемой теоретической схемы [смотрите так же Cohen-Tannoudji (1995), где приведены аргументы в пользу рассмотрения константы Больцмана как фундаментальной константы]. Более прагматичным подходом является выбор теоретической схемы так, что набор неопределенных фиксированных параметров полностью известен, а затем анализировать то, почему они принимают такие значения и являются ли они постоянными.
-
. . . . .
----
19:00; 8 февраля 2007г.
--------------
--------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
16:00; 8.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
------------
* Опросная анкета:
Прошу ответить на вопросы этой анкеты. Если можете, укажите максимально точно информации о Вашем образовании, возрасте, поле, профессии, уровне дохода и все то, что может помочь в наиболее точном анализе результатов этого пороса.
Прошу помочь улучшить опросную анкету для опроса молодежи и интеллектуалов.
----
-- Коррупция:
* С чего бы Вы начали искоренение коррупции?
** С судов
** С милиции
** С прокуратуры
** С политиков:
*** С законодательной власти
*** С Исполнительной власти
*** С Верховного Совета
*** С Кабинета Министров
*** С Президента
** Со средств массовой информации (СМИ)
** С врачей
** Со сферы образования
** Другое (указать). . . . . .
-
* Вы согласны с тем, что коррупция или несправедливость- это нечестное получение благ за счет других людей, неэффективное использование ресурсов (денег, интеллекта, людских ресурсов)?
** Да: укажите, почему;
** Нет: укажите, почему;
** Другое (дать свое определение коррупции и несправедливости). . . . . .
-
* Вы согласны с тем, что главная потеря для общества от коррупции - это отклонение потоков инвестиций от их наиболее эффективных направлений инвестирования?
** Да: укажите, почему;
** Нет: укажите, почему;
** Другое (указать). . . . . .
-
* Нужно ли добиваться полного искоренения коррупции или следует вести борьбу с коррупцией до тех пор, пока затраты на борьбу с коррупцией будут меньше потерь общества от коррупции?
** Да: укажите, почему;
** Нет: укажите, почему;
** Другое (указать). . . . . .
-
* Кого Вы считаете наиболее коррумпированными в Украине?
** Политиков
** Милицию
** Суды
** Средства массовой информации (СМИ)
** Врачей
** Сферу образования
** Другое (указать). . . . . .
-
* С какими проявлениями корупции вы сталкивались и в какой форме?
-
* Вы давали взятки? Если да, то кому и в какой форме?
-
* Вы принимали взятки? Если да, то кого и в какой форме?
-
-- Политика:
* Какому из политических институтов Украины Вы бы отдали предпочтенеие в нынешней политической ситуации?
** Верховному Совету
** Кабинету министров
** Президенту
-
* какой из политических сил Вы бы отдали предпочтенеие в нынешней политической ситуации?
** коалиции (Партия Регионов, Социалисты, Коммунисты)
*** какой из политических партий правящей коалиции Вы больше всего симпатизируете?
**** Партии Регионов
**** Социалистам
**** Коммунистам
*** кому из политиков правящей коалиции Вы больше всего симпатизируете?
**** Януковичу В. Ф.
**** Морозу А. А.
**** Симоненко П. Н.
** оппозиция (Блок Юлии Тимошенко (БЮТ), Наша Украина)
*** какой из политических партий оппозиции Вы больше всего симпатизируете?
**** Блоку Юлии Тимошенко (БЮТ)
**** Нашей Украине
*** Кому из политиков оппозиции Вы бы отдали предочтение?
**** Тимошнеко Юлия
**** Ющенко Виктор
-
-- Эимграция:
* В какой стране или части мира Вы бы хотели жить? (отметить одно)
** США
** Евросоюз
** Украина
** Россия
** Латинская Америка
** Азия
** Африка
** Другое (указать) . . . . .
-
* Согласно ли Вы с тем, что эммиграция молодежи, интеллектуалов, рабочей силы подрывает национальную безопасность страны?
** Да (объяснить почему и как это предолеть) . . . . .
** Нет (объяснить почему) . . . . .
** Другое (указать) . . . . .
-
-- Элита:
* Вы согласны с тем, что главное для спасения Украины - патриотически-настроенная элита?
** Да (объяснить почему и как этого добиться) . . . . .
** Нет (объяснить почему) . . . . .
** Другое (указать) . . . . .
-
-- Технологии:
* Вы согласны с тем, что главное для спасения Украины - развитие новейших технологий в Украине и повышение конкурентноспособности страны в мире?
** Да (объяснить почему и как этого добиться). . . . .
** Нет (объяснить почему). . . . .
** Другое (указать) . . . . .
-
-- История Украины:
* Вы хорошо знаете историю Украины?
** Да: Перечислите основных гетьманов Украины; в каком году состоялась Переяславская рада?
** Нет: Почему? Вы хотели бы изучить историю Украины лучше? Если хотели бы, то что для этого нужно?
** Другое (указать) . . . . .
---
-- Ценности и цели:
* Что для Вас самое важное в жизни? Что Вам нужно для счастья больше всего? (отметить одно)
** жилье
** семья
** здоровье
** образование
** деньги
** интересная работа
** удовольствия
** понимание окружающих
** Другое (указать). . . . . .
-
-- Политика:
* Вас интересует политика и общественная жизнь страны и мира?
** Да (объяснить почему) . . . . .
** Нет (объяснить почему) . . . . .
** Другое (указать) . . . . .
-
-- Внешняя политика:
* Каким Вы видите будущее Украины?
** В составе Евросоюза?
** В составе СНГ, в союзе с Россией?
** В союзе с США?
** В союзе с мусульманским миром?
** В союзе с Китаем?
** В союзе с Индией?
** Другое (указать). . . . . .
------------
* givv@nm.ru www.givv.nm.ru
Терроризм необходим, к сожалению. Спасибо за Ваше сообщение. Что мы можем всесте с Вами сделать для помощи Вам и мне? Как Вас зовут? Где Вы живете? Где можно почитать Ваши журналы, публикации? Прошу указывать в теме Ваших сообщений мое имя, иначе я могу по ошибке удалить Ваше сообщение, не читая, думая, что это спам. Позвоните мне, пожалуйста, по телефону в Днепропетровске 3708958 или 960138. Если звонит из-за пределов Днепопетровска, то (38 0 56) 3708958 или (38 0 562) 960138. По Интернету и по электронной почте такие вопросы обсуждать трудно.
Я в душе террорист и этого не скрываю.
С уважением,
Миша Марченко.
-
Здравствуйте, Миша!
Увидев Ваши сообщения на днепропетровском форуме, не скрою, чрезвычайно заинтересовавшими меня прежде всего своей правдивостью и актуальностью, решил написать. Прежде всего меняя всегда увлекали нестандартные натуры. В частности, являюсь давним поклонником творчества Петра Мамонова и ему подобных. Цель моего письма всего лишь, сказать Вам , что вы не едины в своих порывах.И есть еще люди которые подтвердят все это. Не могу сказать, что все ваши старания и слова понятны и верны, но давно я так не удивлялся, признаюсь чесно. Так же, скажу прямо неприятным фактором является Ваша психическая болезнь, но это всего лишь "отягощающие" обстоятельства.
Скажу еще, что в нашем днепропетровске существовал (до нынешнего времени) такой журнал, даже уверен, что вы о нем слышали или даже читали. Дело в том, что я принимал непосредственное участие в создании этого журнала. Издание это неполитическое, а по большей части радикальный. Всего с 1999 года было выпущено около 50 номеров и ничего подобного на территории бывшего СССР не было.Это издание имело большой резонанс среди "неординарной, прогрессивной" молодежи. А все это к тому, что на страницах журнала освещались антиглобалистические, если можно так выразится проблемы. Некоторые довольно опальные авторы не имея возможности из-за цензуры печататся в России , публиковались на страницах журнала "НАШ". Так вот, тема терроризма конца 20 - нач. 21 века широко освещалась именно в нем. В часности тема террористического движения РАФ в германии в 60-70х, Алькаида и выступления антиглобалистов в Афинах в 2006 г.
Напишите мне небольшой ответ, интресно ли Вам вышескзанное.
Удачи.
Givv.
givv@nm.ru
Www.givv.nm.ru
------------
* Жалоба:
В доме ул. Рабочая, 65 нет тепла. Т. 341846 Людмила Михайловна.
------------
* Опросы:
1. м. 26 лет. Студент ВУЗа, имеющий среднее техническое образование. Главное для него- здоровье семьи. Внешнеполитический прироритет- Россия. По его мнению главное для страны- улучшить (повысить) уровень жизни в стране. Я с ним беседовал 7 февраля 2007 г. В среду примерно в 9:00 утра по украинскому времени перед входом в городскую библиотеку Днепропетровска, ул. Ленина, 23.
2. ж. примерно 22 года. Высшее образование. Главное для нее понимание и здоровье. По ее словам, ей чуть больше 20-ти лет. С ней я общался в трамвае №19 примерно в 17:00 вечера по украинскому времени во вторник 6 февраля 2007 года, по пути от площади Островского в направлении Кайдакского моста.
3. Андрей: т. 7489277 (наркрман? Алкоголик? У него 3 маленьких дочки?) С ним я общался в трамвае №19 примерно в 17:00 вечера по украинскому времени во вторник 6 февраля 2007 года, по пути от площади Островского в направлении Кайдакского моста.
-------------
after 11:00; 8.2.2007. (February)
-------------
-------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
8:00; 8.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
------------
* M:
I cannot have relationship just for sex. I need a partner who shares my political views. Can you do that?
I am sorry I cannot think well. I should have asked about your respons on the telephone when you called me. Please respond to this message as soon as possible.
Mike.
----------
Vadik:
Sasha pulochila tvoi posylki. Kompjuter rabotajet. Sasha ne mozet vyjti v Internet i ne mozet obnovit anti-virusnuju programmu. Ja toze ne mogu.
Саша получила твои посылки. Компьютер работает. Саша не может выйти в Интернет и не может обновить анти-вирусную программу. Я тоже не могу.
Misha.
-------------
after 7:50; 8.2.2007. (February)
-------------
-------------
-----------
* Физика:
** Для диссертации:
Статья 1999 года:
* Dzuba, Flambaum, Webb, Phys. Rev. A 59, 230 (1999). [99DFW]
* Версия 17 марта 2004 года. 09:48. 11 страниц латинскими буквами русского текста. Версия без переводов текстов к таблицам.
Название: Расчеты релятивистских эффектов в много- электронных атомах и вариация фундаментальных констант во времени и в пространстве.
Авторы: Дзюба, Фламбаум, Вэбб.
Аннотация:
Теории, объединяющие гравитацию с другими взаимодействиями, предполагают возможность пространственной и временной вариации физических "констант" во Вселенной. Регистрация систем поглощения красного смещения, пересекающих линии удаленных квазаров, дает мощный метод измерения этих вариаций. Ранее мы продемонстрировали, что большая чувствительность к вариации постоянной тонкой структуры альфа может быть получена путем сравнения спектров тяжелых и легких атомов (или молекул). Здесь мы описываем расчеты для ряда атомов и ионов, большинство из которых обычно обнаруживается в спектрах квазаров: FeII, MgII, MgI, CII, CIV, N V, OI, Al III, SiII, ... (смотрите результаты в Таблице III.99DFW). Комбинация FeII и MgII, для которых существуют точные лабораторные частоты, уже была использована для установления ограничеия на вариацию альфа. Для использования других атомов и ионов, требуются точные лабораторные значения частот сильных Е1- переходов из основных состояний. Мы хотим привлечь внимание атомных экспериментаторов к этой важной проблеме. Мы так же обсуждаем механизм, который может привести к сильному увеличению чувствительности для установления ограничений на вариацию фундаментальных постоянных. Расчеты были проведены для HgII, YbII, CaI, SrII там, где оптические переходы с очень малой естественной шириной и для сверх-тонкого перехода в Cs I и HgII.
I. Введение.
Возможные вариации фундаментальных физических констант в расширяющейся Вселенной сейчас представляют интерес из-за приложений в объединяющих теориях, таких, как теория струн и М-теория, где предполагается, что могут существовать дополнительные компактные измерения пространства. "Константы", видимые в нашем трех=мерном под-пространстве теории, будут варьироваться на ту же величину, как и любое изменение, происходящее в масштабе длин дополнителных компактных измерений (смотрите, например [1-3.99DFW]).
-
Облака газа, которые пересекают линии видимости в направлении удаленных квазаров, создают линии поглощения.
Эти системы поглощения представляют собой идеальные лаборатории для поиска каких-либо вариаций фундаментнальных констант во времени и пространстве путем сравнения наблюдаемых атомных спектров от удаленных квазаров с лабораторными спектрами (смотрите, например, [4.99DFW] и ссылки здесь).
--------
Энергетический масштаб атомных спектров дается атомной единицей m*e^4/h^2. В нерелятивистском пределе все атомные спектры пропорциональны этой константе и анализы спектров квазаров не могут определить накаких фундаментальных констант. Действительно, любое изменение этой атомной единицы будет поглощено в определение параметра красного смещения z(1+z=omega/omega'''', omega'''' - сдвинутая в результате красного смещения частота атомного перехода, omega - лабораторная величина). Однако, любое изменение фундаментальных констант может быть обнаружено путем измерения относительного размера релятивистских поравок, которые пропорциональны alfa^2, где alfa=e^2/hc - постоянная тонкой структуры [5.99DFW]. Естественно искать какие-либо изменения альфа, используя измерения спин-орбитального ращепления в пределах конкретного мультиплета тонкой структуры, и, действительно, этот метод был примерен к спектрам квазаров несколькими группами ученых. Однако, не смотря на свою привлекательность, из-за своей простоты, эффективность этого метода можно повысить. Так же, он может давать неправильные результаты, поскольку поправки более высокого порядка, чем альфа в квадрате игнорируются.
Чувствительность можно улучшить на порядок путем сравнения частот перехода тяжелых и легких атомов (или молекул) [6,7.99DFW]. В этой работе мы развиваем предыдущие работы, представляя результаты расчетов зависимости частот перехода от альфа для многих атомов и ионов, где существуют данные для спектров квазаров (смотрите Таблицу III.99DFW).
Другие возможности для измерения именений альфа включают в себя сравнения различных оптических переходов, таких, как s-p и p-d, в одном и том жеатоме или молекуле, или сравнения микроволновых переходов в молекулах, которые содержат вращательные и сверх-тонкие интервалы. Мы так же выполнили расчет зависимости от альфа некоторых стандартов атомных микроволновых и оптических частот, что может быть использовано для лабораторного поиска вариации альфа. Например, можно сравнить Е2 переход HgII omega=35514 1/см с любой тонкой линией другого атомного или молекулярного перехода, имеющего примерно ту же частоту. Малые различия в частотах (которые не требуют очень точной абсолютной калибровки) могут быть измерены очень точно.
-
У частоты ртути большой по модулю отрицательный релятивистский сдвиг (обычно сдвиг положительный). Поэтому эта разность частот очень сильно зависит от альфа.
Наконец, есть интересная возможность для изучения переходов между "случайно" вырождающихся уровней в том же самом атоме или молекуле. Есть несколько практически вырожденных уровней разных электронных конфигураций в редко-земельных и актинидных атомах. Конечно, есть намного больше возможностей в молекулах, где есть колебательные и вращательные структуры. Релятивистские поправки к различным уровням энергии различны и могут превосходить очень малую частоту, соответствующую переходу между "вырожденными" состояниями на много порядков, то есть, малая вариация альфа может существенно изменить частоту. Так же существует интересная зависимость от массы нуклона, если участвуют вращательная, колебательная и сверхтонкая структуры. В этом случае можно измерить зависимость массы нуклона от времени, которая является функцией константы сильного взаимодействия. Главная проблема - найти переход с узкой шириной. Обратите внимание на то, что мы представляем все результаты в этой работе, предполагая, что атомная единица энергии m*e^4/h^2 является постоянной.
II. Теория.
А. Полу-эмпирические оценки.
Начнем наши вычисления, используя простые аналитические оценки релятивистских эффектов в частотах переходов. Сначала рассмотрим релятивистские поправки к частоте атомного перехода в водородо-подобном атоме. Релятивистская поправка к уровню энергии дается формулой (смотрите, например, [8.99DFW])
(1.99DFW)
где Z - заряд ядра, n - главное квантовое число, j - полный угловой момент электрона. Это значение релятивистской поправки может быть получено, как ожидание <V> релятивистского возмущения V, которое велико только в окрестности ядра. Поэтому релятивистская поправка Дельта пропорциональна электронной плотности в окрестности ядра |Fi(r<a/Z)|^2. . . . Z^3/n^3 a^3 (a - боровский радиус, a/Z - размер водородоподобного иона). Для внешнего электрона в много-электронном атоме или ионе электронная плотность в окрестности ядра дается формулой (смотрите, например, [9.99DFW]), полученной в полу-классическом приближении (n>>1)
(2.99DFW)
где Z_a - заряд, который "видит" внешний электрон вне атома, то есть Z_a=1 для нейтрального атома, Z_a=2 для одно-зарядных ионов и так далее; nu - эффективное главное квантовое число, определенное как E_n=. . . ., где E_n - энергия электрона. Для водородо-подобных ионов nu=n, Z_a=Z. Таким образом, для нахождения одно-электронной релятивистской поправки, мы долны умножить Дельта в уравнении (1.99DFW) на коэффициент |Fi(r<a/Z)|^2 в много-электронном ионе и водородо-подобном ионе.
-
Результат таков
(3.99DFW)
Второе слагаемое в квадратных скобках представлено для того, чтобы дать непрерывный переход из водородо-подобного иона - уравнения (1.99DFW) к много-электронному иону - уравнения (3.99DFW). В много-электронных ионах (Z>>Z_a) это слагаемое фактически грубая оценка, основанная на прямом расчете <V>. Мы должны пренебречь этим малым слагаемым, поскольку есть более важные многочастичные корреляции.
Мы видим, что релятивистская поправка находится для состояний с s1/2 и p3/2, где j=1/2. Тонкое расщепление (расщепление тонкой структуры) дается формулой
(4.99DFW)
В спектрах поглощения квазаров наблюдались переходы из основного состояния. Поэтому важно понять, как на частоты этих переходов действовали релятивистские эффекты. Тонкое расщепление в возбужденных состояниях меньше, чем релятивистская поправка в основном состоянии, поскольку плотность возбужденного электрона в окрестности ядра меньше. В результате, тонкое расщепление Е1- перехода из основного состояния (например s-p) существенно меньше, чем абсолютный сдвиг частоты s-p- перехода. Среднее значение энергии р-электрона определяется так
(5.99DFW)
где E_n - нерелятивистская энергия. Поэтому релятивистский сдвиг среднего значения частоты перехода s-p дается формулой
(6.99DFW)
-----------
Формулы (3.99DFW)-(6.99DFW) не учитывают многочастичный эффект. Например, релятивистские поправки изменяют само-согласованный атомный потенциал. Многочастичные расчеты, обсуждаемые ниже, показывают, что релятивистский сдвиг энергии в атомах с одним внешним электроном может быть приближенно описан уравнением
(7.99DFW)
где C(Z,j,l) разное для разных атомов и частичных волн, но не зависит от главного квантового числа. Во многих случаях C(Z,j,l)=0.6, но возможны существенные отклонения от этого значения. Легко объяснить знак многочастичного эффекта. Релятивистская одночастичная корреляция увеличивает притяжение электрона к ядру и уменьшает радиус электронного облака. В результате прямой потенциал Хартри-Фока, который является ядерным потенциалом, экранированным электронами остова, становится меньше на коротких расстояниях. Это уменьшает энергию связи валентного электрона. Поэтому многочастичные эффекты имеют противоположный знак по отношению к прямому эффекту.
Легко так же видеть, почему C(Z,j,l) не зависит от энергии валентного электрона. Эффект изменения потенциала на коротких расстояниях на энергию связи валентного электрона пропорционален плотности этого электрона в окрестности ядра, которая, в свою очередь, пропорциональна 1/nu^3 [смотрите уравнение (2.99DFW)].
------
С другой стороны, прямой релятивистский эффект так же пропорционален 1/nu^3 по той же причине (смотрите уравнения (2.99DFW) и (3.99DFW)). Поэтому отношение обоих эффектов, которое равно C(Z,j,l)/(2j+1) практически не зависит от энергии внешнего электрона.
Точное значение релятивистского сдвига может быть определено только из многочастичных расчетов. Однако, можно предположить, что C(Z,j,l)=0.6 и использовать уравнение (7.99DFW) для грубых оценок релятивистских поравок. Это обычно дает лучшие результаты, чем одночастичная оценка в уравнении (3.99DFW). Напимер, многочастичные расчеты показывают, что, как правило, релятивистская поправка к энергии отрицательна для состояний s1/2 и p1/2, и положительная для остальных состояний. Это поведение воспроизводится уравнением (7.99DFW), но не уравнением (3.99DFW). Кроме того, формула (3.99DFW) показывает, что поправка наибольшая для состояний s1/2 и p1/2, и быстро возрастает с j, в то время, как, многочастичные расчеты показывают, что поправка для d-состояний иногда больше, чем для p-состояний. Это опять воспроизводится уравнением (7.99DFW), где сильное взаимное сокращение между двумя членами в случае p-состояний. Следует отметить, что сложное поведение релятивистских эффектов нельзя объяснить через одноэлектронную поность в оригинале и надо учитывать многочастичные эффекты.
Посмотрим теперь как уравнения (4)-(6.99DFW) будут модифицированы, если включена многочастичная поправка C(Z,j,l). Предполагая то же самое значение C(Z,j,l) для состояния p1/2 и p3/2 для тонкого ращепления имеем
(8.99DFW)
для средней энергии р-электрона вместо (5.99DFW) имеем
(9.99DFW)
При С=0.6 второй член в (9.99DFW) малый. Поэтому релятивистские поправки сдвигают состояния р1/2 и р3/2 в противоположные стороны, оставляя среднюю энергию почти неизменной. Поэтому релятивистский сдвиг s-p-перехода в основном дается сдвигом энергии состояния с
(10.99DFW)
Относительные размеры релятивистских поправок пропорциональны Z^2, то есть они малы в легких атомах. Поэтому мы можем ограничить изменения альфа путем сравнения частот переходов в тяжелых и легких атомах. Мы отмечаем, что самая точная и действенная процедура включает все релятивистские поправки и анализ всех доступных линий (скорее, чем тонкое расщепление в пределах только одного мультиплета). Мы здесь не обсудили вклад релятивистской поправки Брейта в одноэлектронное взаимодействие. Оно не улучшает результаты. Оно гораздо меньше (в Z^2 раз меньше), чем вклад от спин-орбитального взаимодействия. Наши численные расчеты продемонстрировали, что вклад взаимодействия Брейта в частоту s-p-перехода Delta(p-s) пренебрежимо мал.
------
В. Релятивистские многочастичные расчеты.
Точные вычисления релятивистских эффектов были выполнены используя многочастичную теорию, которая включает корреляцию между электронами.
-
Мы использовали метод корреляционного потенциала [10.99DFW] для атомов с одним внешним электроном поверх заполненных оболочек и комбинацию метода наложения конфигураций и метода многочастичной теории возмущений [11.99DFW] для атомов с несколькими валентными электронами. Релятивистский гамильтониан Хартри-Фока (РХФ) использовался в обоих случаях для генерирования полного набора одноэлектронных орбиталей. Величины релятивистских поправок были получены путем повторения расчетов для различных значений альфа в гамильтониане РХФ. Мы используем одноэлектронную функцию в форме, явно зависящей от альфа.
(11.99DFW)
Это приводит к такой форме уравнений РХФ:
(12.99DFW)
где каппа = . . . ., V - потенциал Хартри-Фока:
(13.99DFW)
Нерелятивистского предела можно достичь уменьшая альфа до нуля. Для атомов или ионов с одним электроном поверх заполненных оболочек расчеты начинаются с приближения
V^{N-1}. Процедура Хартри-Фока повторяется в начале для иона с замкнутыми оболочками с удаленным внешним электроном. По достижению сходимости для остова, состояния внешнего электрона вычисляются в поле замороженного остова. Этот подход применяется, главным образом, по причине простоты теории возмущений для вычисления корреляционных поправок. Хорошо известно, что корреляции очень важны в многоэлектронных атомах и должны быть включены в вычисления для получения точных результатов. Мы это делаем с помощью многочастичной теории возмущений (МЧТВ) и метода корреляционного потенциала [10.99DFW]. Корреляционный потенциал Сигма определяется как оператор, который дает корреляционную поправку к энергии (потенциал ионизации) валентного электрона
(14.99DFW)
Значение ожидания эдесь берется по одноэлектронной волновой функции внешнего (валентного) электрона. Таким образом, Сигма - еще один нелокальный оператор, который может быть включен в уравнение (13.99DFW) путем переопределения нелокального потенциала
(15.99DFW)
Одноэлектронные состояния валентного электрона, посчитанные в нелокальном потенциале (15.99DFW), часто называются бракнеровскими орбиталями.
Многочастичная теория возмущений используется для вычисления Сигма. Ряд теории возмущений начинается со второго порядка в остаточном кулоновском взаимодействии.
Доминирующие корреляции высшего порядка можно так же включить используя подход [12.99DFW]. Однако, мы установили, что для ионов с несколькими электронами, таких как C IV и Si IV, результаты второго порядка уже очень высокой точности (смотрите Таблицу I.99DFW). Поэтому мы решили, что точные расчеты корреляций высшего порядка не нужны.
Для некотрых других атомов мы вводим подгоночные параметры f_v в выражение нелокального потенциала в уравнении (13.99DFW) для симулирования (для имитации) эффекта корреляции высшего порядка: V_нелокальный=V_обменный+f_v*Sigma, где v=s,p или d. Величины f_s, f_p, f_d выбраны, чтобы подогнать под экспериментальные данные для лабораторного значения альфа=1/137.036. Во всех случаях величины f_v близки к единице. Те же самые f_v используются для вычислений с варьируемым альфа. Эта процедура работает хорошо, поскольку точность результатов второго порядка уже хорошая и только малая поправка вводится с помощью подгоночных параметров.
Для атомов с более, чем одним внешним электроном мы используем комбинацию метода наложения конфигураций и многочастичной теории возмущений [11.99DFW].
(1) Для атомов с одним электроном поверх замкнутых оболочек мы начинаем расчеты с релятивистского метода Хартри-Фока (РХФ) в приближении V^{N-1}. Однако, это начальное приближение не соответствует системе с замкнутыми оболочками и должна быть пояснена далее. Мы это делаем очень простым способом. Вклад открытой оболочки в потенциал Хартри-Фока считается, используя потенциал заполненной оболочки, умноженный на множитель заполнения n/(2j+1), где n- количество электронов на этой оболочке, а j- полный одноэлектронный момент. Одноэлектронные базисные состояния считаются в этом потенциале Хартри-Фока с убранным одним электроном (потенциал V^{N-1}).
(2) Все базисные состояния разделены на остовные состояния и валентные состояния. Остовные состояния заморожены и включаются в расчеты только через эффективный потенциал остова. Валентные состояния используются как базис для метода наложения конфигураций. Определение остова на этом этапе не обязательно совпадает с определением остова в вычислениях по релятивистскому методу Хартри-Фока. Например, для FeII состояния 3d3/2 и 3d5/2 являются остовными состояниями в процедуре Хартри-Фока. Но эти состояния так же включены в наложение конфигураций, то есть это валентные состояния в вычислениях по методу наложения конфигураций.
(3) Строится эффективный гамильтониан метода наложения конфигураций. Для включения корреляции между остовом и валентными электронами мы модифицируем эффективный гамильтониан стандартного метода наложения конфигураций путем добавления дополнительного оператора Сигма,
^H^{CI}_eff--->^H^{CI}_eff+Sigma (15.c233.99DFW)
Оператор Сигма состоит из двух частей. Сигма_1-одноэлектронный оператор, который описывает корреляционное взаимодействие между валентным электроном и остовом. Сигма_1 очень похож на корреляционный потенциал Сигма в уравнении (15.99DFW), которое мы использовали для атомов с одним валентным электроном поверх замкнутых оболочек. Сигма_2-двухчастичный оператор, который описывает эффекты экранировки электронами остова кулоновского взаимодействия между валентными электронами. Как продемонстрировано в [11.99DFW], остовно-валентные корреляции очень важны и обычно доминируют по сравнению с корреляциями между валентными электронами. Поэтому важнее включить Сигма, чем достичь полноты базиса в вычислениях методом наложения конфигураций.
(4) Стандартный подход метода наложения конфигураций используется для диагонализации матрицы эффективного гамильтониана метода наложения конфигураций и получения многоэлектронных энергий и волновых функций. Нам нужно применить этот метод для атомов со многими электронами в открытой оболочке. Это может привести к очень большому конфигурационному пространству и времени счета. Однако, в этих вычислениях нам не нужна очень высокая точность. Поэтому мы сделали несколько упрощений в методе по сравнению с [11.99DFW]. Эффект экранировки (Сигма_2) обычно намного меньше, чем одноэлектронные корреляции (Сигма_1) и мы им пренебрегаем. Мы так же пренебрегаем вычитательными диаграммами в Сигма_1 (смотрите [11.99DFW]), поскольку экранировочная (экранировочные) в вычитательная (вычитательные) диаграммы должны сильно компенсировать друг друга. Наконец, мы используем относительно малый базисный набор с тремя или четырьмя одноэлектронными базисными состояниями каждой симметрии. Это обычно приводит к нескольким сотням конфигураций. Этот малый базис не полный до высокой точности. Однако, результаты довольно хорошие, поскольку корреляции с остовом включены (смотрите Таблицу II.99DFW). Для симулирования (для имитации) эффекта неполноты, мы вводим подгоночные параметры для Сигма, по аналогии с тем, что мы делали для атомов с одним валентным электроном. Результаты для CrII, представленные в Таблице II.99DFW, иллюстрируют эффекты остовно-валентных корреляций, корреляций между валентными электронами и эффект подгонки. Только один подгоночный параметр использовался для подгонки всех уровней энергии.
Существует два вклада в релятивистский сдвиг энергии. Первый-прямая релятивистская поправка к энергии валентного электрона в уравнениях Хартри-Фока-Дирака (12.99DFW). Эта корреляция может быть найдена путем варьирования альфа в уравнениях (12.99DFW) с фиксированным потенциалом. Существует так же прямая релятивистская поправка, которая появляется из-за изменения в потенциале остова (включае корреляционный потенциал) из-за релятивистских эффектов в остове. Ни корреляционный потенциал Сигма, ни стандартный потенциал Хартри-Фока не зависит от альфа явно. Эта зависимость появляется через базисный набор одноэлектронных волновых функций используемых для расчета обоих потенциалов, поскольку эти волновые функции получены путем решения дирако-подобных уравнений (12.99DFW). Повторения всех вычислений полностью для различных значений альфа были необходимы для демонстрации этого скрытого релятивистского поведения. Величина непрямого эффекта велика и в некоторых случаях в несколько раз превосходит величину прямого эффекта. Этот непрямой релятивистский эффект, по-сути, многочастичный эффект. Из-за него не работает одночастичная формула (3.99DFW), которая не в состоянии воспроизвести точно величину релятивистской поправки.
-------
III. Результаты и обсуждения.
Для нахождения зависимости частот от альфа мы используем следующую формулу для уровней энергии в пределах одного мильтиплета тонкой структуры:
(16.99DFW)
Здесь E0, Q1, Q2 описывают положение центра крнфигурации, K1, K2 описывают расщепление уровней в пределах одной конфигурации, L- полный орбитальный угловой момент, S- полный спин электрона, альфа_1- лабораторное значение альфа. Мы вводим член (LS)2, чтобы описать отклонения от правила интервала Ланде. Есть два источника члена (LS)2: второй порядок спин-орбитального взаимодействия [(Zα)4] и первый порядок взаимодействия Брейта (α2=5.3*10-5).
Спин-орбитальное взаимодействие второго порядка больше для тяжелых атомов, где нам нужно ввести член (LS)2. Поэтому мы в начале подганяем под экспериментальные интервалы тонкой структуры, чтобы найти К1 и К2 (численные расчеты дают близкие значения К1 и К2). Затем мы использовали численные расчеты для и для нахождения зависимости центра конфигурации от α (коэффициенты Q1 и Q2).
-----
Удобно представить окончательный результат в форме
(17.99DFW)
где q1=. . . ., q2=. . . ., . . . .
omega0- экспериментальная энергия определенного состояния мультиплета тонкой структуры. Параметры omega0, q1, q2 для Е1- переходов для многих атомов и ионов, представляющих интерес с точки зрения астрофизики представлены в Таблице III.99DFW.
Эти данные можно использовать, чтобы подогнать под системы поглощения в спектрах квазаров для измерения или установления верхней оценки любой вариации альфа. Максимальная теоретическая чувствительность получается при сравнении спектров FeII и CrII, поскольку релятивистские эффекты для обоих ионов большие и имеют противоположный знак. Эффект здесь примерно в 20 раз больше, чем тонкое ращепление для каждого из ионов.
Анализ теоретических данных показывает некоторые интересные тенденции в поведении релятивистских поправок, кроме пропорциональности Z^2.
(1) В рядах (сериях) одноэлектронных орбиталей с данной симметрией, релятивистский сдвиг энергий наибольший для самой нижней орбитали и уменьшается для орбиталей с более высокими энергиями. Эта тенденция следуеи из полу-эмпирических оценок, представленных в разделе I.99DFW. Более высокая электронная плотность в окрестности ядра дает более существенные релятивистские эффекты. Это так же объясняет почему релятивистский сдвиг энергии основного состояния больше когда потенциал ионизации больше.
(2) При изменении альфа в направлении его нерелятивистского предела альфа=0, одноэлектронные энергии состояний s и p1/2 двигаются вверх, в то время, как энергии состояний p3/2 и d двигаются вниз. Релятивистские сдвиги состояний s и d обычно большие, в то время, как сдвиги энергии для состояния p относительно малы. Обратите внимание на то, что в одночастичном рассмотрении релятивистские сдвиги велики для состояний s и p1/2 и все энергии движутся вверх при уменьшении альфа [смотрите формулы (3)-(5.99DFW)]. Точные вычисления дают различные поведения из-за непрямых релятивистских эффектов: релятивистские поправки к орбиталям остова изменяют электронный потенциал, который, в свою очередь, сдвигает энергию внешнего электрона. В наивной одночастичной формуле этим эффектом пренебрегают. Прямой эффект доминирует по сравнению с эффектом изменения остова для s- состояний. Для р- состояний эти два эффекта близки по величине, но противоположны по знаку. Эффект изменения остова доминирует для d- состояний. Таким образом, введение C(Z,j,l) в уравнении (8.99DFW) учитывает эффект изменения остова.
-
Эти тенденции иллюстрируются результатами, представленными в Таблице III.99DFW. Например, релятивистские сдвиги частот Е1- переходов отрицетельны в CrII и GeII и положительные для других атомов. Это по тому, что эти переходы соответствуют p-d одноэлектронному переходу в случае CrII и p-s- переходу для GeII, в то время, как для других атомов- переходы типа s-p. Релятивистская поправка для GeII относительно мала, поскольку соответствующий переход может быть описан как переход из основной p- орбитали в возбужденную s- орбиталь и поскольку релятивистские поправки малы как для p- состояний, так и для возбужденных состояний. Другой пример- это резкое увеличение релятивистского эффекта от CaII к CrII. Это связано с когерентным (одновременным) действием двух факторов: большего Z и большего потенциала ионизации для CrII по сравнению с CaII.
Из приведенного выше анализа видно, что следует ожидать неибольший релятивистский сдвиг для s-d (или d-s) переходов в тяжелых атомах. Эти переходы не наблюдаются в системах поглощения квазаров, но могут подойти для лабораторных экспериментов. Естественная ширина линии для этих пееходов очень мала. Более того, уже существуют очень точные измерения этих частот многих таких переходов, поскольку они используются как стандарты атомной оптической частоты. В Таблице IV.99DFW мы представляем релятивистские сдвиги частот некоторых атомных переходов, которые используются или предполагается использовать как стандарты оптической частоты. Они включают сильно запрещенный Е1- переход в CaI [13.99DFW] и E2- переходы в SrII [14.99DFW], YbII [15.99DFW] и HgII [16.99DFW]. Многие другие атомы изучались как возможные стандарты частоты, которые не вклбчены в таблицу. Они включают MgI [17.99DFW], In [18.99DFW], XeI [19.99DFW], AgI [20.99DFW] и так далее. Отметим, что наибольший релятивистский эфект в HgII. Это связано с d-s- переходом и большим значением Z. Это делает HgII наиболее интересным кандидатом для лабораторного поиска вариации альфа.
Следующий предел на вариацию альфа может быть найден в [17.99DFW]:
(18.99DFW)
Предполагая, что альфа ./альфа=10^{-15}, можно получить для 5d^{10} 8s^2 ^S1/2
-5d^9 6s^2 ^2D5/2 в HgII
d omega/dt = 3 Герца в год, это можно сравнить с естественной шириной линии 1.8 Герц [16.99DFW].
Так же продолжаются поиски вариации альфа используя микроволновые атомные стандарты частоты (атомные часы) (смотрите, например [22.99DFW]). Есть ряд микроволновых стандартов частоты, которые используют интервалы сверх-тонокой структуры атомов и ионов (смотрите, например, обзор [23.99DFW]). Это включает в себя сверх-тонкую структуру Rb, Cd+, Cs, Ba+, Yb+, Hg+ [23.99DFW]. Здесь опять наибольшие релятивистские эффекты в ионе Hg+. Удобно представить зависимость констант сверх-тонкой структуры от альфа в форме, похожей на уравнение (17.99DFW).
(19.99DFW)
где А0- это постоянная сверх-тонокой структуры для альфа=альфа_1. Эта величина для Hg+ недавно была измерена с очень высокой точностью:
A0(Hg+)=. . . . Герц [21.99DFW]. Многочастичные расчеты, похожие на расчеты энергий, описанные выше, показывают, что q=40500 Мега Герц для HgII и q=956 Мега Герц для CsI.
Обратите внимание на то, что A0(^133 Cs)=2 298157943 Герц. Это точное значение, поскольку частота 9 192 631 770 Герц перехода 6s F=3-6s F=4 сверх-тонкой структуры в ^133 Cs, котор.= 4А0(6s), используется как определение метрической секунды.
Относительные дрейфы в скоростях атомных часов, основанных на HgII и Cs будут
d/dt ln. . . . (лт.с11.99DFW)
Это хорошо согласуется с оценками, основанными на формуле Ферми-Серге [22.99DFW]. Наилучшую чувствительность к сравнению различных часов можно получить, когда часы Hg+ сравниваются с мазером H [22.99DFW] (параметр q=0 для H). Предполагая опять альфа ./альфа=10^{-15} в год, мы получим 2.3*10^{-15} в год для сдвига частот между мазаром H и часами Hg+. Обратите внимание на то, что коэффициент констант сверх-тонкой структуры так же чувствительный к вариации ядерного магнитного g- фактора, который может появляться из-за вариации сильного взаимодействия.
Еще одна интересная возможность- это использовать переходы между "случайно" вырожденными уровнями в одном и том же атоме. Такие метастабильные уровни существуют, например, в атоме Dy: два (для) J=10 уровни противоположной четности 4f^{10} 5d 6s и 4f^9 5d^2 6s, лежащие на 19797.96 1/см выше основного состояния. (Эта пара уровней использовалась для исследования несохранения четности в ссылках [24, 25.99DFW]). Есть другие примеры "случайно" вырожденных уровней в редкоземельных и актидных атомах и много близких уровней в других тяжелых атомах и ионах (в случае отсутствия вырожденности нужно мскать s-d- и s-p- переходы, где релятивистские эффекты больше). В случае "случайного" вырождения вклад релятивистской поправки к частоте Е1- перехода в тяжелых атомах (1000 1/см) компенсируется разностью в энергиях кулоновского взаимодействия этих двух конфигураций. Однако, если альфа варьируется во времени, то эта компенсация в конце концов пропадает. Таким образом, мы имеем поправку 1000 1/см[(alfa/alfa_1)^2-1] к очень малой (<0.01 1/см) частоте перехода. Можно, например, измерить временную зависимость отношения частот для переходов между сверхтонкими компонентами этих двух состояний. В случае "случайно" вырожденных уровней, принадлежащих к различным электронным термам в молекуле, можно получить улучшенные эффекты изменения как альфа, так и массы нуклона. В последнем случае коэффициент улучшения- это отношение энергии колебания к малой частоте перехода. Проблема в этих случаях вырожденного уровня состоит в нахождении перехода с малой естественной шириной.
-
Таблицы:
Таблица I.99DFW. Уровни энергии C IV и Si IV по отношению к пределу непрерывного спектра (1/см).
Ион; Состояние; Релятивистский Хартри-Фок; Бракнеровские орбитали; Эксперимент;
. . . . .
Таблица II.99DFW. Потенциал ионизации и энергии возбуждения CrII (1/см).
Потенциал ионизации; энергии возбуждения;
a: одно-конфигурационное приближение;
b: так, как РХФ, но корреляции с остовом включены во второй порядок;
c: наложение конфигураций для 343 релятивистских конфигураций; корреляции с остовом включены так же;
d: экранировочный параметр f_d=0.74 был установлен для корреляции d-валентных электронов с остовом, чтобы подогнать потенциал ионизации и энергии возбуждения;
e: ссылка [27.99DFW].
. . . . .
Таблица III.99DFW. Зависимость от альфа частот Е1- атомных переходов, представляющих астрономический интерес (1/см). Здесь омега=омега+q1*x+q2*y,
где x=. . . ., y=. . . .
Z; атом/ион; основное состояние; Возбужденные состояния; омега_0; q1; q2;
. . . . . .
Таблица IV.99DFW. Релятивистский сдвиг энергий некоторых метастабильных состояний атомов, которые используются как оптические стандарты частоты (1/см).
. . . . . .
---
21:20; 7 февряля 2007г.
-----------
-----------
-----------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
10:00; 7.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
------------
* Физика:
Кушелев: А как Вы относитесь к тому, что "Не бывает физических констант! Бывают слабые зависимости... (С)" ?
Вы слышали о "бегущих константах" квантовой "механики" ?
Понимаете, что это примерно то же, что "бегущая константа скорости звука при изменении давления" ?
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1052768505&page=4
-
Отвечаю: возможно, безразмерные физические константы не являются "бегущими". Я читал о проблеме "плывущих констант" в УФН www.ufn.ru за май 1991 года. Спасибо за Ваше мнение и за Ваши вопросы. Я постатаюсь разобраться и ответить Вам более правильно.
------------
* Интернет- технологии:
Как на сайте http://art-shturm.narod.ru/ увеличить размер изображения канатоходца и как разместить мульт-фильм на этом сайте? Это возможно средствами, предоставляемыми на www.narod.ru? Это возможно без программирования на PHP, ASP, (x)html, Java Script и так далее?
------------
после 9:00; 7.2.2007. (February)
------------
------------
------------
------------
M:
I was told by Ukrainian immigartion that the inviation letter is almost ready and that you will probaly be able to come to Ukraine from late March of 2007 to late May of 2007. Starting from late February of 2007 I will probably be give this letter of invitation and will probably post this letter of invitation to you. Getting the letter and getting Ukrainin visa will probably take about one month.
We should decide now whether we can meet and if we can when and how we can meet.
I do not have money at the moment, I am very sick, and I must help my country. Do you think we can go ahead with trying to develop this relationship?
Please respond as soon as possible.
Yours faithfully,
Michael Marchenko.
-
urgent,visiting Ukraine
-------------
7pm 6 Feb 2007.
-------------
-------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
13:50; 6.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
------------
* Опросы молодежи:
1. м. 21 годстудент, главная ценность: мама (семья), внешнеполитические предпочтения: Россия.
2. м. 23 года, высшее образование ответы те же самые, что и у 1. они были вместе.
3. м. парень откаался отвечать.
1 и 2 не сочувствуют психически больным людям. Это проявилось в том, как они разбирались в конфликте двух мужчин.
Все это происходило 5 февраля 2007 года в поненельник примерно в 17:00 по украинскому времени в трамвае № 4 в Днепропетровске.
-
1. м. 27 лет, среднее специальное образование, главная ценность: здоровье, внешнеполитические предпочтения: Евросоюз. Этот парень сказал, что Укаине лучше объединяться с высокоразвитыми странами, чем со слаборазвитыми странами.
Женщина, сидевшая рядом с эти парнем вмешалась в дискуссию, эта женщина сказала, что Украине нужно быть с Россией, что компьютеры отупляют людей, поскольку люди уже не могут в уме считать, а на мою реплику о том, что сейчас в мире главное технолгии, по которым мы сильно отстает от развитых стран, сказала, что весь мир скоро погибнет. Эта женщина выразила симпатию и уважение к моей точке зрения. Этой женщине на вид было примерно 45 лет.
2. м. парень высокий сначала согласился отвечать на мои вопросы, но когда я задал вопрос о том, что для него самое главное в жизни, отказался отвечать. Это был высокий парень, рост примерно 192 см, он выглядел устало, как будто бы он плохо за собой следит и психически болен. Этому парню на вид было примерно 25 лет.
3. ж. 22 года. Студентка. главные ценности: близкие (семья) и здоровье. внешнеполитические предпочтения: Россия. Эта девушка покрасила волосы в светлый цвет, она худенькая, небольшого роста, неплохо следит за собой.
Опрос 1,2,3 проводился 4 февраля 2007 года в воскресенье примерно в 18:00 по украинскому времени на станции метро Вакзальная среди тех, кто ждал поезда метро в сторону станции Коммунаровской в Днепропетровске.
-
4. м. отказался парень отвечать на остановке трамваев №19 и №18 улица Каверина. Этот парень вошел вместе со мной в трамвай №19 на этой остановке и поехал в сторону площади Островского.
5. м. 23 года. Высшее образование. Деньги. Отказался от моего сайта.
6. м. 28 лет. Работа, Украина долна быть сама по себе то есть не отдавать приоритета никому в мире. Взял мой сайт.
7. м. 29 лет. Среднее техническое образование. Ответы те же самые, что и 6.
6 и 7 были вмесите и, видимо, влияли на ответы друг друга.
8. м. 20 лет. Студент. Главное - учеба. Украине имеет соседей и должна балансировать. Отказался от моего сайта. Вел себя очень самруверенно.
9. м. 23 года. Студент университета, уже имеющий среднее техническое образование. Главное для него жилье. внешнеполитические предпочтения: Россия.
10. м. парень отказался отвечать, ему на вид было примерно 27 лет.
4, 5,6,7,8,9,10 были опрошены примерно в 10:30-11:00 по украинскому времени 5 февраля 2007 года в понедельник в трамвае №19 движущемся от остановки улица Каверина (Милиция Ленинского района) в направленн площади Островского в Днепропетровске.
-
1. ж. 33 гоа, высшее экономическое образование. Главное - семья. внешнеполитические предпочтения: все, кроме России и США.
2. м. 19 лет. Среднее техническое образование (повар). Главное- работа. внешнеполитические предпочтения: Россия.
В этот опорос 1 парень и примерно 2 девушки отказались отвечать.
Это было примерно 2.2.2007г. в пятницу примерно в 18:00 по украинскому времени. в метро .
-
3. м. 32 года. Образование высшее. внешнеполитические предпочтения: Россия. На вопрос о том, что для него самое главное отказался отвечать, сказав, что не нужно так глубоко копать.
Было это в АТБ на Красном Камне в Днепропетровске примерно в 19:00 в пятницу 2.2.2007г.
-
4. ж. 26 лет. Образование непоное высшее (видимо студентка). Семья, Россия. Она сама из Росии, имеет вид на жительство в Украине. Она на вид ростом примерно 160 см, волосы покрашены в светлый цвет.
Было это 31.1.2007г. в среду примерно в 9:00 в Интернет- центре гододской библиотеке.
-
5. м. 24 года образование среднее- техничечское. Семья? Не знает о политике или о ценностях? Я его встретил внизу проспекта Кирова. Рост этого парня 24 года примерно 185-190 см.
6. м. 20 лет неполное высшее (студент?) внешнеполитические предпочтения: Беларусь, так как его родственники живут в Беларуси. О ценностях не смог ответить так как никогда об этом не думал.
Я с ним разговаривал 1 февраля 2007 года в четверг примерно в 9:00 утра, перед открытием городской Библиотеки на ул. Ленина, 23 в Днепропетровске.
7. ж. 23 года, неполное высшее (студентка университета экономики и права). главная ценность: семья. Не разбирается в политике.
Я с ней разговаривал 2 февраля 2007 года в пятницу примерно в 9:00 утра, перед открытием городской Библиотеки на ул. Ленина, 23 в Днепропетровске.
--------
* Контакты:
** Мамин рабочий телефон: 354856.
** Миша Бондаренко: т. 960433, 3708155, 8-097-6692277
** Коли Слободенюка (американского сектанта, уничтожающего Украину и другие беззащитные страны) телефоны кафедры Украиноведения в ДИИТе: 3731579. (т. 3731588- кафедра филисофии, т. 3731563- отдел аспирантуры, приемная 7765947, 7768498, 7766130, т. 7761233- справочная служба ДИИТа).
------------
after 9:00; 6.2.2007.
------------
------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
12:50; 4.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
------------
------------
* Опрос молодежи:
7. м. 24 года. образование среднее-специальное. ценности: финансовая независимость. внешнеполитические предпочтения: независмая от внешнеполитических факторов Украина. Вышел из маршрутки (Бргдана) №104 на остановке улица Жовтенят примерно в 10:20 утра по украинскому времени 4 февряля 2007 года в воскресенье. Этот парень ехал со стороны Паруса. Был в спортивном костюме. У этого парня был грустный вид.
Я бы, по его внешнему виду, дал этому парню гораздо больше, чем 24 года.
8. м. 17 лет. школьник. основной приоритет - учеба. Сидел у задней двери маршрутки (Бргдана) №104 примерно в 10:20 утра по украинскому времени 4 февряля 2007 года в воскресенье.
--
9. ж. 20 лет. студентка. ценности: семья и интересная работа. внешнеполитические предпочтения: Россия. Опрос проходил примерно в 11:00 утра по украинскому времени 4 февряля 2007 года в воскресенье при входе в городскую библиотеку по улице Ленина, 23.
10. ж. 20 лет. студентка- педагог. ценности: семья. Опрос проходил примерно в 11:00 утра по украинскому времени 4 февряля 2007 года в воскресенье при входе в городскую библиотеку по улице Ленина, 23.
------------
после 12:20; 4.2.2007. (February)
------------
------------
------------
------------
* Опрос молодежи:
1. ж. 28 лет, высшее образование. ценности: семья; внешнеполитические предпочтения: Россия. Отказалась от сайта.
2. ж. отказалась отвечать. На вид ей было примерно 25 лет. ж.
3. м. 30 лет. среднее образование. ценности: изотерика (все, что в этой жизни происходит с нами - это сон). внешнеполитические предпочтения: Россия. Считает, что Украина без России не может существовать, что в Украине все политики - воры, воюющие между собой.
4. м. 23 года. высшее образование. ценности: изотерика (все, что в этой жизни происходит с нами - это сон). внешнеполитические предпочтения: Китай (говорил и о Японии, но остановился на Китае).
3. и 4. были вместе, говорили между собой, оба отказались от сайта.
5. ж. 18 лет. студентка. ценности: деньги. Взяла мою визитку с моим сайтом, где это опубликовано.
6. ж. затруднилась ответить, оказалась от моего сайта. У нее были очень зеленые глаза. Я таких зеленых глаз никогда еще не видел. На вид ей примерно 20-25 лет, она зашла в вагон метро примерно на станции Метростроевкая и поехала в направленн станции Коммунаровской.
Это опрос проходил 3 февраля 2007 года в субботу примерно в 19:00 по украинскому времени в Днепропетровсклом Метро на станции Вокзальная и в последнем вагоне поезда метро .
------------
Я все это пишу, чтобы помочь понять психические заболевания и методы их лечения. Может быть получится объединить психов Днепропетровска, Украины и мира для решения полезных для общества и психов задач.
------------
after 11:00; 4.2.2007.
------------
------------
------------
------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
12:00; 3.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
------------
* Умер Захаров 30.01.2007г., проживавший по адресу жилой массив Красный Камень, 4/155 в г. Днепропетровск? Он умер в возрасте примерно 60 лет от рака? Он работал к КБЮ www.yuzhnoye.com или на ЮМЗ?
Мы продолжаем терять нужных специалистов в военно-промышленном комплексе Украины и бывшего СССР? Это - одно из проявления геноцида США и Запада против Украины и бывшего СССР?
---
* Неудачный запуск Российско-Украинской ракеты "Зенит" произошел примерно 31.01.2007г. Об этом сообщала бугущая строка на одном из телеканалов.
Все или почти все запуски ракет "Зенит" и "Днепр" (бывшая "Сатана") за последние годые были неудачными? Во что превратился бывший военно-прпомышленный комплекс СССР? В развалины? Что делать, чтобы восстановить хотя бы то, что было?
---
* Умерла пожилая женщина на 9-м этаже в нашем подъезде 02.02.2007г.? Красный Камень, 4/кв.162 или 163, или 164, или 165 в г. Днепропетровск?
---
* Эммануил, США: Евгений Антонович - координатор американского "христианского" "Эммануила" в Украине (тел. 8-800-5077750) со смехом рассказывал о погибших людях в мусульманской Индонезии в результате цунами 2004-2006гг. Это по-христиански?
------------
* Полезные темы на Мембране:
К вопросу о возможности существования гравитационных волн. (всего: 345, новых: 345)
Fireman
-
Почему гравитация не имеет поля, подобного магнитному. (всего: 44, новых: 44)
ratzionalizatorr (Александр Моисеенко)
-
"О специальной и общей теории относительности" (всего: 85, новых: 85)
Vojce
-
Парадокс СТО попроще (всего: 70, новых: 70)
dehard
-
Нарушается ли принцип причинности в ОТО? (всего: 141, новых: 141)
Alexeyy
-
СТО, поля, пространство и время (всего: 1654, новых: 1654)
Dew
-
Анализ структуры полей. Теория строения поля. (всего: 50, новых: 50)
Berx
-
Может ли общество существовать без патентов и копирайтов? (всего: 315, новых: 315)
fixin (Сергей Осипов)
-
Причины Большого Взрыва, или имеют ли Чёрные Дыры критическую массу (всего: 175, новых: 126)
Ходжа Нассредин - сам себе господин
-
холодный ядерный синтез (всего: 3)
asikol
-
Получение газа и бензина из отходов пластмасс (всего: 10, новых: 10)
victorial (Виктор Маковчик)
-
электромагнитное и гравитационное взаимодействия (всего: 25, новых: 25)
Lexa
-
6-я страница в 11:45 по украинскому времени; 3 февраля 2007 г. суббота.
-----
* Полезные темы на Мембране:
** Новая модель психики все объединила и объяснила:
Отсылаю без долгих слов к сайту [URL=http://www.model-t.narod.ru/]http://www.model-t.narod.ru/[/URL]
Так как скопировать и воспроизвести здесь информацию оттуда в полном объеме не получается - места не хватает (хотя тот сайт и не против копирования)
---- Материал называется
В.Л.Таланов
Краткое изложение модели «Т» (физиологически трактуемой модели информационного метаболизма в психике человека)
А вот его резюме:
В развитие традиционной для соционики модели А.Аугустинавичюте (модели «А») предложена на основе результатов эксперимента психофизиологическая модель «Т», использующая не 8, но лишь 4 психических функции К.Юнга, где однако каждая характеризуется не соционическим «цветом», а сразу двумя параметрами: порогами по возбуждению и торможению. Программная и мобилизационная функции не уравновешены и имеют разную высоту порогов в каналах возбуждения и торможения, творческая и контактная функции уравновешены и имеют одинаковые пороги в возбудительном и тормозном каналах. Модель разрешает существующие проблемы дифференциальной психологии, психофизиологии и соционики, в рамках последней прекрасно описывает и объясняет интертипные отношения, взаимодействие функций внутри ТИМа и содержание большинства признаков Рейнина. Модель преемственна соционической модели «А» и развивает её, подтверждается экспериментальными данными, проста в понимании и применении, связывает в гораздо более ясную и целостную картину многочисленные факты соционики, дифференциальной психологии, психофизиологии и физиологии ВНД, очень легко объясняет психологические и соционические закономерности, в том числе трудно выводимые из модели «А»; она также предсказывает новые закономерности. Помимо этого, модель разрешает старые проблемы физиологии ВНД, возникшие еще в исследованиях научной школы Павлова-Теплова-Небылицына. В полной версии модели дополнительно к парциальным порогам функций указываются одинаковые для всех функций общие свойства силы-слабости индивида по возбуждению и торможению. Общий порог по возбуждению определяет, какая из четырех функций будет программной. Общий порог по торможению задает акцентуацию ТИМа. Экстравертность и экстратимность разводятся моделью и оказываются ортогональными свойствами, первое (для индивида в целом либо его отдельных функций) соответствует высоким порогам по возбуждению, второе - низким порогам по торможению. Вертность и высота порогов по возбуждению первых двух функций совпадает с вертностью индивида, последних двух - противоположна ей; экстра- или интротимность соответствует общепринятому соционическому «цвету» функций (черные функции экстратимны, то есть имеют низкие пороги торможения). Количество степеней свободы полной модели возрастает в сравнении с моделью «А» с 4 до 5 и становится адекватным общепринятой пятифакторной модели личности.
Ключевые слова: соционика, психофизиология, психофизика, физиология ВНД, психологические типы, свойства нервной системы, модель личности, экстраверсия.
_________________________________________
Из статьи следует, что речь идет об очень серьезном и весомом шаге в психологии личности и дифференциальной психофизиологии. Новая модель действительно решает многие старые загадки, делает соционику (как и вообще юнговскую типологию личности) очень респектабельной наукой, резко сближает старые павловские концепции с современной психологией.
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1052910527#1052910527
..пусть они между собой подискутируют..и найдут 2 отличия...:)
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1052913394#1052913394
--------
* Физика:
** Полезные темы на Мембране:
*** Физики и власть:
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1051838642#1051838642
*** Вакуумная энергия это гравитация!
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1052936479#1052936479
*** Понятие времени в контексте физики и загадка хода времени:
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1052645067#1052645067
*** Солнечные батареи:
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1052851079#1052851079
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1052964930#1052964930
*** black holes= черные дыры:
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1052838278#1052838278
--
** Мой отей считает, что все мы на этой теме (ветке) форума некомпетентные люди в области физики. Мой отец считается неплохим специалистом в области физики в Днепроп-ке. Он считает, что целью людей здесь на форуме может быть попытки натолкнуться на новые идеи и/или методы. Но он пока не представил достаточных аргументов, подтверждающих все эти его утверждения.
Я пытаюсь использовать информацию из этой ветки для подготовки диссертации (я еще не полностью потерял надежду защитить диссертацию по физике). Я сказал отцу, что я не владею физикой даже на уровне некоторых если не всех участников этого форума. Мой отец ответил, что тогда мне нет смысла пытаться защищать диссертацию по физике.
-
** ОТО и терия струн. Дискуссия на Мембране.
Пожалуйста, помогите разобраться:
ОТО говорит, что гравитация - это не сила взаимодействия, а искривление пространства массой/энергией. Вследствие этого любой объект просто продолжает своё движение по геодезической в новой метрике пространства.
В то же время теория струн утверждает, что существуют такие моды колебания, которые полностью соответствуют безмассовой частице со спином 2, то есть гравитону - частице, переносящей гравитационное взаимодействие.
Таким образом, получается, что теория струн - самый вероятный кандидат на объединение ОТО и квантовой механики - всё-таки отрицает идею Эйнштейна о гравитационном искривлении пространства?
А как тогда быть с гравитационным линзированием?
-
/В то же время теория струн утверждает, что существуют такие моды колебания.../
ИМХО теория струн может утверждать много чего, это не значит что так есть на самом деле.
-
>... соответствуют ... то есть
>гравитону - частице,
>переносящей гравитационное
>взаимодействие.
Вы же сами написали - "соответствует". Мало ли как соответствует. Просто не думайте о гравитоне как о некой минипилюле гравитационного взаимодействия, летящей точно в цель...
>А как тогда быть с
>гравитационным линзированием?
... сразу легче станет с этим вопросом :).
-
Я:
Как входят фундаментальные физические константы (такие, как постоянная тонкой структуры) в лагранжианы теорий (супер)струн?
Я пытаюсь проверить правильность теорий (супер)струн путем установления соответствия между возможными вариациями фундаментальных физических констант (таких, как постоянная тонкой структуры) и возможными вариациями этих фундаментальных физических констант, предсказываемыми теориями (супер)струн.
Заранее спасибо за ответ.
-
2 xenomorph
Все просто. Если для чайника вроде тебя объяснять. ОТО говорит о кривом пространстве какой размерности? 4х мерном!
Струны квантуются в какой размерности? 10 , 26 и далее.
А кривая 4х мерка легко может быть вложена в плоское высших размерностей. Причем тривиально.
А как вложили, так можно говорить что в плсоком прострастве есть переносчик.
Уф..
Никогда не читай популярную гафнолитературу и не ходи на мерзкие сайты типа перепонки.
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053016821#1053016821
----
** Возможна ли Единая Теория Поля? Дискуссия на Мембране. Продолжение.
Можно ли говорить о происхождении постоянной Планка, если она - размерная постоянная? Возможно, имеет смысл рассуждать только о безразмерных постоянных?
-
БЕзразмерные постоянные это ближе к математике, а размерные очевидно несут в себе какой-то физический смысл. Поэтому заряд электрона как константа очевидно имеет смысл и очень глубокий!
-
Вы лучше скажите: Почему небесное ГАИ наложило такой запрет на скорость.
-
Начальник небесного ГАИ Эйнштейн наложил такой запрет на скорость. Вот поэтому все нарушения этого запрета считаются в науке противозаконными, а всех кто об говорит преследуют по закону, как альтов или лжеученых. Менты они и в космосе и в науке менты!
А если по существу, то можно считать космическое пространство неким аналогом шоссе, по которому с превышением скорости допустимой ездить очень трудно и даже опасно, но в принципе можно, тому есть многочисленные практические примеры. Грубо говоря, если вы сделаете хорошее шоссе, то и ездить по нему быстрее будет можно, так и для света, если создадите для него благоприятные условия, то он и помчится быстрее скорости света в вакууме в благоприятных условиях.
-
Если ничего материальное не может перемещаться, в ваккууме, быстрее скорости света, чтобы не нарушить причинно-следственную связь.
То это вполне разумно. И мог это сделать только Бог. Не так ли ?
-
..КАКОЙ БОГ..?..Их уже столько в истории было.., что первородного при всем желании не отыскать..Дуализм вещь хорошая.., но ужасно скучная.., и по сути отрицает бога как единицу целого..., превращая его в идиота.., борющегося с самим собой ..., быть или не быть..Зачем богу было создавать что то.., если он зеркало самого себя..и плохой и хороший...в одном флаконе...Ето не способствует созиданию.. , значит Бог должен был на мгновение отдать пальму первенства ..либо хорошему..либо плохому.. Если Бог творец создал вселенную., то Бог сатана..её должен обратно уничтожить... , согласно причинно следственной связи.., для урабновешивания весов...Так что Боги отдыхают... ,..рулит случай.:)))
-
Почему именно такая скорость выбрана для скорости света ?
Чтобы уберечь Землю от мгновенной гибели, если сверхновая вспыхнет за миллион световых лет от Земли ?
Или эта скорость света вытекает из КМ ?
-
Со всем согласен, кроме одного. Эйнштейн никогда не был начальником ГАИ, никакого, тем более небесного. И запретить ничего не смог. Он только помечтал, ХОРОШО БЫ ограничить скорость на шоссе. А "менты" (от науки) подхватили, а чтобы не было стыдно кричат: "Это распоряжение САМОГО"
-
Только не из КМ!
Я думаю, что скорость света в вакууме есть физическое свойство вакуума. Очевидно, что при изменении состояния вакуума или другими словами его физических свойств, и скорость света в нем изменится - это исторический факт!
-
..Вообщем , если берем за основу версию большого бум.., с аналогией версии ето сравнимо с Богом, который что то сделал со своим пространством., что родилось новое..:))..наше..измерение ..Ето суть версии большого взрыва...На что она спровоцировала науку..?:))...на поиск причин своего существования в етом измерении..,.и в тоже время ето очень укладывалось с версией религии о поиске и вере Боге.., ..и всей етой не математической логике..:)
Таким образом две паралельные прямые поиска причин сотворения мира изначально были в одной точке времени..., просто пошли в разные стороны ..:))Философия говорит о дуализме.. , равенстве причин и следствий..о законе действий и противодействий.., рождая математическую логику..она обозначила прямую линию ..в поиске БВ...А второй паралельной линией БВ сразу приписывался Богу.., ставя знак равенства между возможностями Бога и бесконечностью...Тоись математика была поставлена в позу.... , она должна математически связать все явления во вселенной в точную математическую модель взаимодействий..найти причины и следствия всему за единицу времени...:)...
..И с такими шансами логика может еще долго искать единую теорию поля...:)))...до бесконечности... , стремясь в своей модели создать условия для БВ...Ето очень не нравилось Богам.., и наука вечно натыкалась на грабли множества .. , практически бесконечности явлений.. ,но...., появились буквы..числа...формулы... , опыт и знания смогли передаваться во времени ..и очень быстро человеко-разумное создание .., в лице обезьяны ..стало хомо - сапиенсом..:))..с пультом в руках и бутылкой пива на столе....Наверно сегодня наука может уже все..или почти все.., остались буквально мелочи , ..сделать еще один БВ ..что бы доказать что..?...паралельную версию о Боге..?..:))..а так в ней никто не сомневается.., её все так или иначе понимают через свою жизнь.. Получем единую теорию поля ..в пересечении двух паралельных прямых..в одной точке.. , волну причины и следствия в любом явлении. ЕТП..ето "0" времени явления.., ..мерим следствие...умножаем на два...и получаем "ноль".. , время причины..:))..У Ферма причиной бесконечности решений является наличие 2..как начального интервала времени.. ,первой секундой после БВ.:)...если.ЕТП =1.., .. в ней толку нет... , ето только половина слова.. , без смысла и логики..., но если их больше 2.. , то 3 ..становиться бесконечностью ..Смысл в любом явлении остается тем же .., что и в первую секунду после БВ..в числе 2.., все явления конечны..и возвращаются в одну точку..,первую секунду после создания...:)))
.п.с .. ето все полнолуние и раздвоение личности..:))...без клонирования...Два в одном...:))..
-
"Скорость" света(С) - это не скорость, а стабильное состояние, числовое значение, при котором "движение" наблюдателя относительно оси времени приобретает нулевое значение... типа.. движение глаза зрителя совпадает со скоростью киноплёнки, их относительная скорость совпадает и уравнивается до нулевого значения.
Панятна разрулил?
-
Пы/Сы
...Отсюда жа, и "масса стремящаяся к бесконечности".
Для детей: Попробуй сдвинуть "с места" часть(элемент) чегой-то целого(стабильного и монолитного) как наше 3д пространство типа. А любая масса(3д объект)- есть счставляющей частью 3д пространства.
Рисуитьси у вас в мозгах чё?
-
Не хотите ли вы сказать, oldbear, что скорость света суть скорость движижения времени ?
-
Нет. Не хочу. Время никуда и никаким образом не движется. Это одна из четырёх осей координат, имеющих отношение к нашему миру.
-
Тогда я не понял насчёт
"Скорость" света(С) - это не скорость, а стабильное состояние, числовое значение, при котором "движение" наблюдателя относительно оси времени приобретает нулевое значение... типа.. движение глаза зрителя совпадает со скоростью киноплёнки, их относительная скорость совпадает и уравнивается до нулевого значения.".
Что это означает ?
-
Это означает что ты смотришш на мир(ПространствоВремя) "изнутри". Как первобытный человек на Солнце. А это не оно бегаить по небу а мы вокруг него.
Также и тута. -- Это наше восприятие(совершенно субъективное, к тому же) "движется" относительно СТАБИЛЬНОГО образования - ПространстваВремени. При том, относительно оси времени только в "одну сторону" от прошлого к будущему. Как в кине. И когда твоя(наблюдателя-зрителя) скорость совпадёт со скоростью этой "плёнки" время ДЛЯ ТЕБЯ-наблюдателя остановится.
Теперя яснее стало?
-
Да объяснить-то не трудно, Николаич. Тока для этого надо с самого начала всю конструкцию и космологию нашей Вселенной по порядку расписывать. А это долго и муторно тута. Можить ты и прав, - не стоить и начинать эдеся этим заниматьси.. :-/
-
Я раньше представлял себе бесконечность материи не в виде метагалактики или еще чаво коупнее, а как спираль бесконечную, где часть витка -это уровень энергии нашего мира, где пределом является скорость света и дальше мы наблюдать не можем, потому как весь наш мир и мы сами ограничены именно этим энергетическим уровнем, а вот дальше существует другой мир, который может быть заключен в одном из электронов, но он для того мира тоже бесконечно -ограничен всоей скоростью, то бишь энергетическим уровнем и так до бесконечности......
Фраза В.И. Ленина :"Электрон неисчерпаем.." мне шибко по мозгам тогда дала, да так, что и по сю пору бесконечность мира (материи) я по другому не представляю себе...
-
Не может мозолистый моск пролетария представить себе ограниченость материи кварками, квантами и протчей чепухой за которой дальше ничего нету.....Чаво нету то? Материи нету? Куды ж она подевалася?
-
"ДАЛЬШЕ" нету, Николаич.
-
Так я не понял.
Время материально, или нет.
Существуют ли кванты времени ? Ничего не понятно, увы.
-
Откуда ты понабралси всего этого мусора? Из газетных статеек?
Не проще взять учебники и всё по порядку, и с самого начала?
-
Ну, вы скажете !
В учебниках ничего такого нет.
Возникает ощущение, что никто, кроме вас, о времени ничего не знает.
-
Кстати, скажите пару слов о тахионах.
-
Вот это в моих заскорузлых мозолистых мозгах никак не укладывается ... как это нет материи? А что тогда есть? Ну не может материя при ее делении на части исчезнуть -это еще древние мужуки понимали, хучь и не все они были пролетарьятом.
-
Не материи нет, Николаич, а "дальше" нету.
Уся материя, как и всё трёхмерное, - это наше трёхмерное замкнутое во(относительно) времени, пространство.
-
...Как ето "дальше нету".. , его не может не быть..по законам физики...Тело , ето 3 мерная тара сознания.., души.. , у кого чего больше..Но есть еще вариант с тем 4 измерением..временем.. и многомерными системами..Скажем 3д..самый первый после 2д.., или последний ..перед 2 д измерением..?..Вот от того как человек считает.., туда он и направится наверно..:))...Время имеет только "настоящее"..отлично.. , знацит ето настоящее и есть та нить связывающая все измерения в одно целое.. , ну тоись все явления замыкаются на 4 координату..Теперь надо доказать .., если ето реально.. , что время для всех измерений имеет одинаковую скорость..:)))..Теперь берем зеркало...смотрим. на него, видим свое отражение..в нашем мире оно зеркальное..и право ето лево.. , лево ето право.. , в 4д..изображение не искажается.., а переносится на паралельную плоскость и возвращается обратно..И все за ту же единицу времени , как и в 3д..Простой пример с зеркалами.. , если встать между 2 паралельных зеркал..., то наше изображение появится на всех плоскостях в бесконечности.. ,..теперь представьте механизм переотражения света зеркалами.. , ..бескоечность измерений ..тунель зеркальный.. , ..за мгновение свет должен переотразиться от зеркал и проявить причину во вех измерениях..Так что время...дейстрвительно везде одно.. , только скорость разная.. , у нас самая медленная.. , в каждом зеркале на квадрат скорости больше..Ну не знаю .. , как ето еще понять... , стоим между зеркалами.. , посмотрелись..и ушли..А если свет постоянен везде.., то наше изображение будет затухать в зеркалах.. , как и появлятся в динамике...А оно же мгновенно..меняется ...одинаково..:))...или время везде разное..или скорость света..:))).....Хм.., может вытащить "демона" из зазеркалья времени..
-
"Тело - тара души" - это не физика, а поэзия - поток сознания, тоиссь.
Ты свои пэтические ощчучения вывыливай на "Литературе" лучче, а не на НиТ. Тама это воспринимаетси адекватнее.
-
Вопрос для МНС:
Два фотона движутся параллельно, в одном направлении.
Какова относительная скорость фотонов ?
Кстати, как вы понимаете: Частица, не имеющая массы покоя.
-
Согласен , не к месту.., но нада и тут иногда таким макаром.. , что бы говоря здесь на НТ языке.. , представляли как его понимают те , кто им не владеет ...или владеет только от части...Вообщем .. , не все так плохо.., и если топик о единой теории поля.. , то вполне уместно сразу целится на единую ...на всех языках..:)) математическую модель надо принять .. , логику явлений обьеденить...Конечно .. , такой способ ...потока. , мягко говоря не корректен здесь.. , за что прошу строго не судить.. , не виноватая я..оно само лезит...:)) Все таки хотелось бы с зркалами разобраться.. , серёзно...Математику+ геометрию..классическую..пифагоровскую..Два зеркала большииих ,:)..10на 10 метров каждое.. ,..ставим паралельно друг другу.. (как кондера пластины;))помещаем електрон между пластинами... , или сами становимся по середке..Где електрон окажется в момент времени..?.В любой точке на обеих пластинах.., также как и мы на всех переотражениях под любым углом..в обоих зеркалах..Я ето пытаюсь натянуть мысленно на "поле"..как среду переотражения источника..Скорость переотражения електрона между пластинами кондера. , вполне похоже на бесконечность... , если учесть размер електрона и площадь зеркал...Так что..Ульянов Владимир (ник-Ленин.:)).., где то понимал о бесконечности енергии елетрона.. , Так сказать добирался до зеркал времени.., мысленно..:))
-
фотон - НЕ частица.
-
..ага.. , он половина частицы...Но молчу..молчу..:))
-
-
А скорость относительно какая ?
-
Скорость чаво относительно чаво?
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053018152&page=13
-------------
после 9:00; 3 февраля 2007г.
-------------
-------------
-------------
21:20; 2.2.2007г.
---------------
после 18:00; 2.2.2007г.
---------------
---------------
---------------
---------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
10:10; 2.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
------------
* Физика:
** Возможна ли Единая Теория Поля? Дискуссия на Мембране. Продолжение.
Из книги:
И. Л. Герловин, Ленинград 1990: . . . . .
То есть, согласно этой книге, ЕТП считалась невозможной в начале 20-го века.
-
Во времена Эйнштейна (1920-е) 90% элементарных частиц не была известна.
И до сих пор никто не знает, что такое гравитация, если не искривление пространства.
-
Честное слово, как только я долго не появляюсь, вся дискуссия скатывается на перемывание информации из затрёпанных учебников. Ну есть она, ЕТП. И не только ЕТП, а и ЕТПМ (материя вдобавок). Это математически доказанная теория, 100%, даю руку, лягу на рельсы и так далее. Смотрите сайт: universe100.narod.ru. И спорить надо уже о другом. О происхождении постоянной Планка, например. А Единая Теория Поля - Материи, слава Богу, уже есть.
-
Черные дыры существуют, но не в нашем времени, ведь для превращения объекта в черную дыру для стороннего наблюдателя необходим бесконечно долгий промежуток времени.
-
Учитывая, что Вселенная родилась из Большого Взрыва - ЧД могут быть остатками протовещества, которое не взорвалось.
-
Берете уравнения электродинамики Максвелла. Рассматриваете уединенную волну в виде двойного поляризованного слоя с длинной волны L. Величина зарядов поляризации равна +e и -e. В данном случае имеется в виду поляризация вакуума в виде облака электрон-позитронных пар, размазанных по круговому слою радиуса L. Получаете некую качественную моель фотона с длиной волны L. Да все это делаете в системе координат, неподвижной относительно центра фотона. => http://forum.membrana.ru/forum/alternative.html?parent=1053000091&page=12&mark_as_read
Далее по формуле Умова-Пойтинга вычисляете энергию этой уединенной электромагнитной волны - на самом деле достаточно все записать в виде интеграла, а брать его необязательно. Далее используя тождество C=L*f=L/T получаете тоже выражение энергии для фотона с частотой f и f1=1. Из подобия интегралов следует формула Ef/E1=f/f1. Вводите обозначение h=E1/f1 и получаете общеизветсную формулу Планка E=h*f, откуда очевидно, что квантованность энергии фотонов, есть очевидное следствие квантованности всех электрических зарядов, то-есть кратности их заряду электрона.
-
Все постоянные родились в первые мгмовения после взрыва.
Критерием отбора постоянных было максимальная оптимизация всех процессов
от микромира до Метагалактических.
Как говориться - ничего лишнего.
-
Где чуть сложнее - нету никого !
Одни ламеры кругом. А физики здесь есть ?
-
Можно ли говорить о происхождении постоянной Планка, если она - размерная постоянная? Возможно, имеет смысл рассуждать только о безразмерных постоянных?
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053017170#1053017170
-------------
after 9:00; 2.2.2007.
-------------
-------------
-------------
Bellow should be information created or copied, or found mainly before
10:50; 1.2.2007. (February) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
g:
------------
feb07information for February of 2007=информация за февраль 2007 года
www.Feb06monitoring.narod.ru
------------
Здравствуйте!
Вы меня заинтересовали. Мой домашний номер телефона в Днепропетровске 465610 или (38 0 562) 465610. Звоните, пожалуйста, вечером, примерно в 21:00. Лучше не пишите мне по Интернету. У меня очень ограничен доступ к Интернету. Поэтому лучше звоните мне по телефону.
(097) 6183322.
удачи.
С уважением,
Анжела.
-
Hi!
I am interested in communication with you. My telephone number in Dnipropetrovsk City in (the) Ukraine is: (38 0 562) 465610. Please call me at approximately 9 PM Ukrainian time. Ukrainian time is 2 hours ahead of London time and 7 hours ahear of New York time, and, I think, 1 hour behind of Moscow time.
Regards,
Angela
-------
* Физика:
Из книги:
И. Л. Герловин, Ленинград 1990:
Содержание:
1 часть: Исходная парадигма, математические и физические основы теории.
. . . .
2 часть: Основные уравнения теории и их решения.
. . . .
3 часть: Особенности движения и взаимодействия частиц и их структурных элементов.
. . . .
4 часть: Теоретический расчет всех параметров элементарных частиц на ЭВМ.
. . . .
5 часть: Примеры областей практического использование ТФП.
. . . .
6 часть: Области практического использование теории.
. . . .
страница 22:
. . . .
1.2. Единая теория поля:
А. Эйнштейн высказал идею о возможности и необходимости создания Единой Теории Поля (ЕТП) еще в 1908-1910г. и активно работал в этом направлении с 1920 г. [16]. Идея не была принята большинством физиков, более того, сформировалось убеждение, что построение ЕТП в принципе невозможно. Попытки А. Эйштейна и его немногочисленных сподвижников создать ЕТП осуждались.
. . . . .
То есть, согласно этой книге, ЕТП считалась невозможной в начале 20-го века.
--
** Возможна ли единая теория поля? Дискуссия на Мембране. Продолжение
Фотон или квант, с чего собственно и пояилось название квантовая механика, есть ахилесова пята СТО!=>
http://forum.membrana.ru/forum/alternative.html?parent=1053000091&page=4
Страницы 1 и 5
-
Вот смотрите, всё зависит от скорости:
-Масса
-Длина
-Локальное время
Но не заряд. Означает ли это, что заряд не относится к характеристикам П-В ?
-
Заряд электрона это квантовая константа. Скорость света в вакууме тоже не завист от скорости и постоянная Планка тоже. А длина, масса и время это просто размерности нашей Вселенной. Вообще тут смысл предельно прост - константы от скорости не зависят, а вот обобщенные размености: время длина масса напряженности грав. и маг. полей все очевидно зависят. Я бы даже сказал что это очевидное подтверждение правильности моей теории => http://forum.membrana.ru/forum/alternative.html?parent=1053000091&page=4
-
Существует ли закон сохранения заряда ?
Ваше мнение.
-
Преступников, его нарушивших, пока никто не видел и не ловил. Пока в жизни торжествует справедливость закона сохранения заряда!
-
Впрочем тут есть один, который мечтает преступить закон=>
http://forum.membrana.ru/forum/articles.html?parent=1024644385&page=285
, но пока никто в его "преступление" не верит.
-
Ага, значит электрон нельзя уничтожить без аннигиляции ?
-
Да тут вроде все давно и до банальности известно и абсолютно ничего нового и интересного нет!
-
Так только кажется.
Вот, интересно поведение электрона, попавшего в ЧД.
ЧД имеют заряд, или нет ?
Если нет, то как он находит пару (протон), чтобы исчезнуть ?
-
Согласен! Но все разговоры о черных дырах это не более чем разговоры, так как к нашей человеческой реальности это никакого отношения не имеет, и проверить это мы не можем. По этому поводу мы можем только фантазировать, мечтать, рассудать и пытаься доказать чего-то друг другу, а что есть на самом деле узнать в принципе невозможно!
-
А куда девается заряд электрона и позитрона при аннигиляции? Что там такое унутри перестраивается, да так, что получаются совершенно нейтральные фотоны? Электрон и позитрон вначале сливаются в один объект? Если да, то что это за объект? Если нет, то чем они обмениваются, чтобы стать фотонами?
-
ЧД существуют. Это не гипотетические объекты.
И они нужны Вселенной. Не дают ей перегреться и собирают космический мусор.
-
http://forum.membrana.ru/forum/scitech.html?parent=1053015842#1053015842
------------
Dear Alex:
Will it be re-export from Russia to Ukraine? Will it be too expensive?
Yours sincerely,
Yuri
--
Уважаемый Александр!
Это будет ре-экспортом из России в Украину? Это окажется слишком дорого?
С уважением,
Юрий.
------------
после 9:00; 1 Feb 2007; 1.2.2007.
------------
------------
------------
+++++++++++++
+++++++++++++
+++++++++++++
All web-sites (Все Интернет страницы)10:00; 29.03.2008 (March) in (the) Ukraine, Eastern Europe, Украина, Україна:
--
Free help= бесплатная помощь = безкоштовна допомога = Bantuan GRATIS:
___________
Please protect the Truth by helping to find out who is really innocent and who is guilty in the situation described bellow!
Information in English language see bellow.
In Russian language: На русском языке (російською мовою)
____________
Помогите защитить справедливость, разобравшись в том, кто прав, а кто не прав! Более подробную информацию смотрите ниже и/или выше.
__________
Бесплатная помощь во всем: т. 3 8 0 67- 6346596, т. (38 0 56) 3708958, т. (38 0 56) 7635618 Миша Марченко:
E-mails: llii@i.ua, war3@i.ua, ll@ua.fm, orantadialog@i.ua, mike4july1972@yahoo.com, mike4july1972ua@yahoo.com, health4july1972@yahoo.com, mike4arlene@yahoo.com; URL: www.llii4.narod.ru
___________
Последнее обновление этой информации было 29 марта 2008 года, примерно в 10:00 по украинскому времени.
______________
Last update: March 29, 2008 at approximately 10 am Ukrainian time.
___________
* Предоставляется бесплатная помощь во всем (учебе, науке, работе и так далее). Это не связано ни с какой религией, верой и так далее.
Мы беремся за очень много направлений:
Компьютеры, английский, математика, физика, химия, биология, биохимия, нейро- наука, финансы, эконометрика, экономика, количественные методы в экономике и финансах, теория управления, психология, военное дело, безопасность жизнедеятельности, гражданская оборона, политика, публичная политика, политология, социология, право, медицина и так далее.
__________
* Предоставляется так же бесплатная психологическая и информационная поддержка, бесплатная помощь в наилучшем возможном трудоустройстве, … .
__________
* Особый акцент делается на помощи молодым людям (до 35-ти лет), умирающим от рака и других тяжелых заболеваний (например, я так же работаю с парнем, тяжело больным болезнью Вильсона, в Украине это лечить очень сложно), психически больным, БОМЖам, ….
Пытаемся оказывать помощь всем нуждающимся.
____________
Для того, чтобы получить доступ к информации на моих сайтах обычно надо копировать Интернет адрес и переносить его в Интернет Браузер. Нажатие мышью обычно не помогает.
____________
Более подробная информация представлена на таких сайтах:
URL:
Наиболее систематизировано данная информация представлена на таком Интернет сайте:
www.llii4.narod.ru
Более поздняя информация приведена на таких Интернет сайтах:
------------
Акции за соблюдение Конституции Украины:
www.constitution-ua.narod.ru/
----
За март 2008 года информация:
www.mar08monitoring.narod.ru
-----------
Гражданское общество:
http://civil-society-ua.narod.ru/
-
Открытое общество:
http://open-society-ua.narod.ru/
-
Информация за февраль 2008 года:
www.Feb2008monitoring.narod.ru
-
Информация за январь 2008 года:
www.jan2008monitoring.narod.ru
---
Информация за декабрь 2007 года:
www.dec2007monitoring.narod.ru
-
Информация за ноябрь 2007 года:
www.nov2007monitoring.narod.ru
---
9 телеканал Днепропетровска:
www.channel-9-dp-ua.narod.ru
-----------
Поэтам и писателям информация:
www.poets-writers.narod.ru
-----------
Интеллектуальный клуб:
www.intellectual-club.narod.ru
www.intellectual-club-dp.narod.ru
---
www.llii1.narod.ru, www.llii3.narod.ru, www.llii5.narod.ru
------------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Linda-Gray-in-ua.narod.ru - Линда Грей в Украине.
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Linda-Gray-dp-ua.narod.ru - Линда Грей в Днепропетровске.
------------
О Пироженко Вячеславе Давыдовиче (1939-2008) воспоминания:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.pyrozhenko-slava.narod.ru
-
информация за февраль 2008 года
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Feb08monitoring.narod.ru
------------
Пропавшие: Пироженко Вячеслав Давыдович, Дибров Виктор Иванович:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://pyrozhenko-missing.narod.ru/
------------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.khazanat.narod.ru О Хазане В.Б. сайт
22.01.2008
-----------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://terror-english.narod.ru/
Террористическая Интернет- страница на английском языке, создана 17 января 2008 года примерно в 13:00 по украинскому времени.
-----------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://seminar-mn-dsu-dp-ua.narod.ru
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://seminar-mn-dsu-dp-ua.narod.ru/seminar-mn-dsu-dp-ua.rtf
Междисциплинарный естественнонаучный семинар на ФПМ ДНУ (www.dsu.dp.ua).
------------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.jan08monitoring.narod.ru
Информация за январь 2008 года должна быть размещена здесь.
------------
Информация за декабрь 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.dec07monitoring.narod.ru
------------
Информация за ноябрь 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.nov07monitoring.narod.ru
------------
Информация за октябрь 2007 года:
www.oct2007monitoring.narod.ru
-
Информация за октябрь 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://oct07monitoring.narod.ru/
------------
Информация за сентябрь 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.sep07monitoring.narod.ru
------------
Информация за август 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.aug07monitoring.narod.ru
-----
Филлипповой диссертацию: Межфазная трещина в пьезоэлектрическом материале, прошу прокомментировать. Ее можно загрузить отсюда:
http://crack-piezo-inter.narod.ru/crack_piezo_interfacial_chaotic_all.rtf
-----
Информация за июль 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.jul07monitoring.narod.ru
----
Информация за июнь 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.jun07monitoring.narod.ru
----
Информация за май 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.may07monitoring.narod.ru
-----
информация за апрель 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.apr07monitoring.narod.ru
------------
Информация за 1-9 марта 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://mar2007monitoring.narod.ru/index.html
------------
Моя диссертация с источниками, на которые я ссылаюсь в диссертации, представлены на такой Интернет-странице:
http://phd-sites07mar.narod.ru/index.html
----
информация за март 2007 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.mar07monitoring.narod.ru
------------
информация за февраль 2007 года
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Feb07monitoring.narod.ru
------------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.jan07monitoring.narod.ru
Информация за январь 2007 года должна быть размещена здесь.
------
Информация за декабрь 2006 года:
www.Dec6monitoring.narod.ru (+)(+)
-
информация за ноябрь 2006 года:
www.nov6monitoring.narod.ru(+)(+)
-
информация за октябрь 2006 года:
www.oct6monitoring.narod.ru(+)(+)
-
информация за сентябрь 2006 года:
www.Sep6monitoring.narod.ru(+)(+)
-
информация за август 2006 года:
www.aug06monitoring.narod.ru
www.aug6monitoring.narod.ru(+)(+)
-
информация за июль 2006 года:
www.jul6monitoring.narod.ru(+)(+)
-
информация за июнь 2006 года +31 мая 2006 года:
http://june06monitoring.narod.ru
www.jun6monitoring.narod.ru(+)
-
информация за май 2006 года и апрель 2006 года:
www.May6monitoring.narod.ru(+)
-
информация за апрель 2006 года:
www.apr6monitoring.narod.ru(+)
-
информация, начиная с 1-го марта 2006 года:
www.Mar6monitoring.narod.ru(+)
-
Информация за февраль 2006 года:
www.feb-6-monitoring.narod.ru
www.feb6monitoring.narod.ru(+)
-
Информация за январь 2006 года:
www.Jan6monitoring.narod.ru(+)
------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Dec06monitoring.narod.ru
Информация за декабрь 2006 года. Создана 3 декабря 2006 года.
------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://nov06monitoring.narod.ru/index.html
информация за ноябрь 2006 года.
создан 1 ноября 2006 года.
-------
информация за октябрь 2006 года.
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://oct06monitoring.narod.ru/index.html
создана 2 октября 2006 года.
______
* Моя диссертация по физике представлена на этой Интернет- странице
http://phd-thesis-physics.narod.ru/index.html
Диссертация Михаила Марченко по физике представлена этой Интернет- странице.
создана 2 октября 2006 года.
__________
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Sep06monitoring.narod.ru
информация за сентябрь 2006 года.
Создана 4 сентября 2006 года.
--------
http://history20-21.narod.ru/index.html
Работа на конкурс в России, в Москве. Крайний срок 1 октября 2006 года.
Общая история конца XX - начала XXI веков
Создана 29 сентября 2006 года.
--------
http://unsw.narod.ru/index.html
Здесь размещена информация о моих взаимоотношениях с сотрудниками Университета Нового Южного Уэльса, расположенного в городе Сидней, Австралия.
Создано 15 сентября 2006 года.
___________
http://www.aug06monitoring.narod.ru/index.html
информация за август 2006 года
создана 2 августа 2006 года
__________
http://geos-korduk.narod.ru/
здесь информация по плазменному розжигу угля (Кордюк, Кузнецов). Дата создания 1 сентября 2006 года.
__________
http://www.ceu-applications.narod.ru/index.html
Документы в www.ceu.hu . Создана 10 августа 2006 года.
-------
http://www.conservation-energy.narod.ru/index.html
Энергосбережение и энерго- производство. Создана 10 августа 2006 года.
--------
http://www.mike-psychotherapy.narod.ru/index.html
Психическое здоровье Михаила Марченко и сравнение его с другими людьми, психотерапия. Создано 10 августа 2006 года.
------
http://www.health-relatives.narod.ru/index.html
здоровье родственников Михаила Марченко.
Создана 10 августа 2006 года.
-------
http://www.mike-is-after-job.narod.ru/index.html
Я (Михаил Марченко) ищу работу. Создана 10 августа 2006 года.
______
http://www.igtm-papers.narod.ru/index.html
научные статьи ИГТМ (Института Геотехнической Механики Академии Наук Украины).
создана 10 августа 2006 года. (Иванов, god*ive)
----
(не работает?) http://www.july06monitoring.narod.ru/index.html
информация за июль 2006 года
Создан 10 июля 2006 года.
____________
http://www.terror-book-stern.narod.ru/index.html
книга по терроризму = Jessica Stern. The Ultimate Terrorists. USA, 1999. - 214 p.
создана 2 августа 2006 года
____________
http://www.berengut-phd-thesis.narod.ru/index.html
Диссертация Юлиана Беренгута
Создан 28.07.2006, примерно в 17:00.
----------------
http://www.translations-check.narod.ru/index.html
проверка моих переводов с разных языков на другие языки.
создано 10 июля 2006 года.
____________
http://www.computer-code-phy.narod.ru/index.html
компьютерная программа по атомной физике.
создано 10 июля 2006 года.
____________
http://www.mike4july72addresses.narod.ru/index.html
электронные адреса
создано 10 июля 2006 года.
__________
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://www.june06truth.narod.ru/index.html
информация за июнь 2006 года (+31 мая 2006 года) дата создания: 3 июня 2006 года.
___________
http://june06monitoring.narod.ru/index.html
информация за июнь 2006 года (+31 мая 2006 года) дата создания: 2 июня 2006 года.
___________
http://www.kireeva-phd-thesis.narod.ru/index.html
диссертация Киреевой
Данная страница создана 14 июня 2006 года.
Диссертация Киреевой Ольги Борисовны по теме "Государственное управление развитием интеллектуальных ресурсов в Украине: теоретико- методологический аспект." УДК 35::304.5. По специальности 25.00.01 - теория и история государственного управления. Диссертация на соискание научной степени кандидата наук по государственному управлению. (Научный руководитель: Решетниченко Андрей Владимирович). Днепропетровск- 2006.
Оппоненты: Сурьмин Юрий Петрович (Киев, Днепропетровск); Григор Олег Александрович (Черкасский государственный технологический университет).
Защита 15 июня 2006 года в 14:00 по адресу: улица Гоголя, 29, город Днепропетровск, Украина.
____________
(не работает?) http://www.job-for-mike.narod.ru/index.html (не работает?)
Я (Михаил Марченко) ищу работу.
----
(не работает?) http://www.health-of-relatives.narod.ru/index.html (не работает?)
здоровье родственников Михаила Марченко.
Создана 2 июня 2006 года.
----
__________
(не работает?) http://www.psychotherapy-mike.narod.ru/index.html (не работает?)
psychotherapy-mike.narod.ru (does not work?)
Информация о моём психическом состоянии и сравнение с другими людьми.
Создана 2 июня 2006 года.
___________
(не работает?) http://www.energy-conservation.narod.ru/index.html (не работает?)
(не работает?) http://www.energy-conservation.narod.ru/index.html (does not work?)
энергосбережение и производство энергии.
Создана 2 июня 2006 года в 11:00.
___________
___________
(не работает?) www.May06monitoring.narod.ru
(не работает?) http://www.May06monitoring.narod.ru/index.html
информация за май 2006 года и апрель 2006 года
_________
http://www.chess-dp-ua.narod.ru/index.html
На этих Интернет страницах представлена информация о шахматах, шахматном клубе (в Днепропетровске, Украина), о помощи неблагополучным детям и молодежи, о борьбе с коррупцией в Днепропетровской областной шахматной федерации Украины и так далее.
________
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.alpha-and-omega-dp.narod.ru
Информация об «Альфа и Омега» = Молодежный американский, канадский христианский центр в Днепропетровске, Украина.
__________
Здесь информация на ПМЖ в США:
Green Card, the USA:
DV-2007 diversity immigrant program, in the USA:
www.DV-2007marchenko.narod.ru
________
www.contacts-people-org.narod.ru/index.html
контактные данные людей и организаций
________
http://girls-for-mike-march.narod.ru/index.html
моё общение с женщинами
________
http://sas-sergey-leonid.narod.ru/index.html
help to a disabled man Mr. Sergey Sas = помощь инвалиду 2-й группы Сергею Сясю= допомога інваліду 2-ї групи Сергію Сясю
_________
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.mykhaylo-tokar.narod.ru
Информация от Михаила Токаря по философии, теории познания, правильному образу жизни.
_______
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.April06marchenko.narod.ru
Здесь представлена информация за апрель 2006 года.
Дата создания этого сайта 6 апреля 2006 года.
------
www.Mishin-papers.narod.ru
Research papers of Dr. Mishin = научные работы Мишина Валерия Митрофановича
____
www.Satellite-tech.narod.ru
Космические программы.
_____
www.Noo-sphere-vernadsky.narod.ru
философия Ноосферы, Вернадский.
____
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Missing-people.narod.ru
пропавшие без вести люди
____
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.March06marchenko.narod.ru
информация начиная с 1-го марта 2006 года.
_______________
www.Grechko-phd-thesis.narod.ru
Здесь представлена информация о кандидатской диссертации по государственному управлению (применение квантовой механики в государственном управлении). Автор: Гречко Татьяна Константиновна.
____
http://www.fraud2006ua.narod.ru/index.html
На этих двух Интернет страницах приведена информация о нарушениях законов в Украине в 2006 году.
Эти Интернет страницы были созданы 22 марта 2006 года.
__________
www.Elections2006ua.narod.ru
На этом Интернет сайте представлена информация о предвыборной кампании 2006 года в Украине.
Дата создания этого Интернет сайта 13 марта 2006 года.
______________
www.Regions-party-ua.narod.ru
На этом Интернет сайте представлена информация о партии Регионов Украины.
Дата создания этого Интернет сайта 13 марта 2006 года.
_________________
www.Our-ukraine2006.narod.ru
О политиках из «Нашей Украины»
_______________
www.Pora-prp.narod.ru
Политический блок Пора и ПРП (Партия Реформы и Порядок) (Украина)
________________
Информация за февраль 2006 года:
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.feb06monitoring.narod.ru
---
http://feb2006marchenko.narod.ru/index.html
На этом сайте представлена информация с 21 февраля 2006 года по 28 февраля 2006 года включительно.
мои идеи, теории, события, дневники, …
Дата создания: 22 февраля 2006 года.
_____________
http://terror-technology.narod.ru/index.html
Технологии терроризма.
_____________
http://www.feb06marchenko.narod.ru/index.html
На этом сайте представлена информация с 1 февраля 2006 года по 20 февраля 2006 года включительно.
мои идеи, теории, события, дневники, …
Дата создания: 1 февраля 2006 года.
_________________
http://julia-timoshenko2006.narod.ru/index.html
Здесь представлена информация о Блоке Юлии Тимошенко (БЮТ) ), а так же, возможно, дополнительная информация.
Дата создания этого Интернет сайта 16 февраля 2006 года.
______________
http://contacts-business.narod.ru/index.html
бизнес контакты
_________________
www.References-physics.narod.ru
ссылки по физике
_________________
http://www.green-party-ua.narod.ru/index.html
Здесь представлена информация о партии Зеленых Украины (ПЗУ), а так же, возможно, дополнительная информация.
Дата создания этого Интернет сайта 16 февраля 2006 года.
_______________
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://jan2006marchenko.narod.ru/index.html
мои идеи, теории, события, дневники, …
На этом Интернет сайте представлена информация за период примерно с 15 января 2006 года по примерно 31 января 2006 года, а так же, возможно, и другая информация за другие периоды времени.
Имя файла, видимо, включает “31jan06”.
Дата создания: 25 января 2006 года.
www.Vitrenko2006.narod.ru
о женщине- политике, Наталье Витренко (Украина), а так же, возможно, и другая информация (мои идеи, теории, события, дневники, …)
Дата создания: 18 января 2006 года.
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Jan06marchenko.narod.ru
здесь приведена информация за январь 2006 года.
На этом Интернет сайте представлена информация за период примерно с 1 января 2006 года по примерно 15 января 2006 года, а так же, возможно, и другая информация за другие периоды времени.
Имя файла, видимо, включает “15jan06”.
___________
Здесь можно найти документы, которые я подавал в Центрально-Европейский Университет CEU (Central European University) и другая информация (идеи, …):
(не работает?) http://ceu-marchenko.narod.ru/index.html (не работает?)
(Создано 5 января 2006 года)
______________
Здесь можно найти рекомендации некоторых из тех людей, кто меня знают и другая информация (идеи, …):
http://references-marchenko.narod.ru/index.html
(Создано 5 января 2006 года)
_______________
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Dec2005marchenko.narod.ru
Dec.2005 ideas = мысли за декабрь 2005 года = думки за грудень 2005 року.
На этом Интернет сайте представлена информация за период примерно с 10 декабря 2005 года по примерно 31 декабря 2005 года, а так же, возможно, и другая информация за другие периоды времени.
Имя файла, видимо, включает “31dec05”.
_________________
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Dec05marchenko.narod.ru
мой дневник, мысли, рассуждения, борьба за справедливость, …
www.terror-contact4july.narod.ru
электронные адреса, контакты, …
www.Cancer-leukemia.narod.ru
рак, лейкоз
--
http://www.eddy-boyko.narod.ru/index.html
www.Eddy-boyko.narod.ru
Маленький Эдик Бойко болен лейкемией, родители его оставили.
___
www.Homeless-street.narod.ru
БОМЖи = безпритульні
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.street-kids-philippi.narod.ru
Помощь БОМЖующим детям на Филиппинах.
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://after28nov2005.narod.ru/
Мои идеи начиная примерно с 28 ноября 2005 года и позже.
www.chevening.narod.ru
Здесь документы на британские стипендии.
OSI/FCO CHEVENING SCHOLARSHIPS 2006-2007
University of Oxford
Research Scholarships
UNIVERSITY OF OXFORD
OSI/FOREIGN AND COMMONWEALTH OFFICE
CHEVENING SCHOLARSHIPS 2006-2007
9 & 3-Month Research Scholarship
www.muskie-marchenko.narod.ru Мои документы на программу Маски.
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.from24nov05-6aug05.narod.ru = Мой дневник с 6 августа 2005 года по 24 ноября 2005 года (Diry=дневник=щоденник6aug05-24nov05)
www.Tutoring.narod.ru (Репетиторство по всем предметам на любом уровне (школа, ВУЗ, аспирантура, докторантура, …), рефераты, курсовые, дипломы, диссертации, …)
www.neuro-science.narod.ru (нейро- наука)
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Cults.narod.ru (деструктивные культы)
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.manipulation.narod.ru (защита от манипуляции)
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Brain-drain-ua.narod.ru (утечка мозгов из Украины)
www.military-ukraine.narod.ru (ВПК Украины)
www.it9school.narod.ru (Информатика)
http://physics-marchenko.narod.ru/index.html (физика)
http://psychology-marchenko.narod.ru/index.html (психология)
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Sex-tourism.narod.ru (секс- туризм американцев, австралийцев, британцев, канадцев, … в Украину)
www.Tiahnybok.narod.ru (мысли по поводу политических взглядов лидера партии Свобода, Олега Тягнибока)
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.September11-2001USA.narod.ru (11 сентября 2001 года теракт в США)
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.havrylo.narod.ru
О моем соседе Гаврииле и некоторая другая информация обо мне, …
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Spiritual-vova.narod.ru
О моем друге Вове и некоторая другая информация обо мне, …
----------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Before-05-05-05.narod.ru
Видимо здесь представлен мой дневник видимо за период до 5 мая 2005 года.
-----------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.before-april-18-2005.narod.ru
Видимо здесь представлен мой дневник видимо за период до 18 апреля 2005 года.
------------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.March9-2005.narod.ru
Видимо здесь представлен мой дневник видимо за период до 9 марта 2005 года.
-----------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.January30-2005.narod.ru
Видимо здесь представлен мой дневник видимо за период до 30 января 2005 года.
------------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.Mykhaylo-marchenko.narod.ru
Видимо здесь представлен мой дневник
-------------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.michael-marchenko.narod.ru/
Видимо здесь представлен мой дневник
-------------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) www.mike-marchenko.narod.ru/
Видимо здесь представлен мой дневник
-------------
(не работает 1 марта 2008 в 11:00?) http://lover.in.ua/Mike4july1972Dp/
Здесь мои фотографии. Здесь я ищу жену (если я вообще когда-либо женюсь).
------------
www.Hlp1.narod.ru (29 September 2005, 10:19 AM Ukrainian time)
здесь понемногу почти обо всем говориться.
-----------
www.Llii4.narod.ru (29 September 2005, 15:19 Ukrainian time)
здесь понемногу почти обо всем говориться.
_____________
Я - Марченко Михаил Викторович. Родился 4 июля 1972 года в городе Днепропетровск, Украина.
Работал во многих очень известных организациях, учился во многих очень известных учебных заведениях по всему миру.
___________
Очень подробную информацию обо мне можно найти в Интернете, задав в качестве ключевых слов в поисковых системах Mykhaylo Marchenko.
___________
Information in English language:
____________
Please help to stand for the Truth by finding out who is right and who is wrong in the situation described here (who is innocent and who is guilty)! More detailed information is presented above and/or bellow.
__________
Free help in almost everything: my telephone numbers: 3 8 0 67- 6346596, (38 0 56) 3708958, (38 0 56) 7635618. My name is Mike Marchenko: E-mails: llii@i.ua, war3@i.ua, ll@ua.fm, orantadialog@i.ua, mike4july1972@yahoo.com, mike4july1972ua@yahoo.com, health4july1972@yahoo.com, mike4arlene@yahoo.com; URL: www.llii4.narod.ru
___________
* Free help in studies, research, science, work, etc. is offered. This is not linked with any religion, etc.
We try to explore very many directions, such as the following:
Computers, English language, mathematics, physics, chemistry, biology, biochemistry, neuroscience, finance, econometrics, quantitative methods in economics and finance, theory of control, psychology, military science, politics, sociology, law, medicine, etc.
__________
* Also, free counseling, information support, help with finding jobs, etc. are given.
__________
* Special emphasis on help to young people (younger than 35 years old) who are dying of cancer and other life threatening diseases, mentally ill people, homeless people, etc. is made.
….
We try to help all who are in need.
____________
Most links to my web-sites from here do not work. You need to copy and paste the Internet addresses from here to web browser.
____________
More detailed information can be found at the following web-sites:
URL:
Information is presented at the web-site www.llii4.narod.ru in the most systematic way.
More recent information is presented at the following web-sites:
-----
Actions for abiding by the Constitution of (the) Ukraine:
www.constitution-ua.narod.ru/
-----
March 2008 information:
www.mar08monitoring.narod.ru
-----
http://civil-society-ua.narod.ru/
-
http://open-society-ua.narod.ru/
-
Information for February of 2008
www.Feb2008monitoring.narod.ru
-
Information for January of 2008
www.jan2008monitoring.narod.ru
---
Information for December of 2007 is here:
www.dec2007monitoring.narod.ru
-
Information for November of 2007 is here:
www.nov2007monitoring.narod.ru
---
9 TV channel of Dnipropetrovs’k City in (the) Ukraine:
www.channel-9-dp-ua.narod.ru
----
Information for poets and writers:
www.poets-writers.narod.ru
-----
intellectual club:
www.intellectual-club.narod.ru
www.intellectual-club-dp.narod.ru
-----
www.llii1.narod.ru, www.llii3.narod.ru, www.llii5.narod.ru
-----
www.Linda-Gray-in-ua.narod.ru - Linda Gray in (the) Ukraine.
www.Linda-Gray-dp-ua.narod.ru - Linda Gray in Dnipropetrovsy City ((the) Ukraine)
-----
Memories about Mr. Slava Pyrozhenko (1939-2008)
www.pyrozhenko-slava.narod.ru
-
feb08information for February of 2008
www.Feb08monitoring.narod.ru
-----
Missing men: Mr. Slava Pyrozhenko and Mr. Dibroff:
http://pyrozhenko-missing.narod.ru/
-----
www.khazanat.narod.ru This site is about Mr. Khazan (Mr. Victor B. Khazan)
22.01.2008
-----
http://terror-english.narod.ru/
Terror web page. Created on January 17, 2008 at approximately 1 PM Ukrainian time.
Bin Laden, Osama, Chuta, Dnipropetrovsk, 4 July 1972
----
http://seminar-mn-dsu-dp-ua.narod.ru
http://seminar-mn-dsu-dp-ua.narod.ru/seminar-mn-dsu-dp-ua.rtf
Interdisciplinary seminar in natural sciences at the faculty of Applied Mathematics of Dnipropetrovs’k State University (www.dsu.dp.ua).
-----
www.jan08monitoring.narod.ru
On this web- page there is, hopefully, information for January of 2008.
-----
Information for December of 2007:
www.dec07monitoring.narod.ru
-----
Information for November of 2007:
www.nov07monitoring.narod.ru
------
Information for October of 2007:
www.oct2007monitoring.narod.ru
-
Information for October of 2007:
http://oct07monitoring.narod.ru/
-----
Information for September of 2007:
www.sep07monitoring.narod.ru
-------
Information for August of 2007:
www.aug07monitoring.narod.ru
------
PhD thesis of Filipova on the interafacial crack in piezoelectric bimaterials:
http://crack-piezo-inter.narod.ru/crack_piezo_interfacial_chaotic_all.rtf
------
Information for July of 2007:
www.jul07monitoring.narod.ru
------
Information for June of 2007:
www.jun07monitoring.narod.ru
----
Information for May of 2007=07 May 2007 information:
www.may07monitoring.narod.ru
--
April 07information:
www.apr07monitoring.narod.ru
-----
Information for the period 1-9 March of 2007:
http://mar2007monitoring.narod.ru/index.html
----
Draft of my PhD thesis and references and bibliography are presented at the web-pages above and/or bellow:
http://phd-sites07mar.narod.ru/index.html
------------
07March info = information for March of 2007:
www.mar07monitoring.narod.ru
------------
feb07information for February of 2007=
www.Feb07monitoring.narod.ru
------------
www.jan07monitoring.narod.ru
On this web- page there is, hopefully, information for January of 2007.
------
www.Dec6monitoring.narod.ru (+)(+)
Information for December of 2006.
-
2006 November information:
www.nov6monitoring.narod.ru(+)(+)
-
October 2006 information:
www.oct6monitoring.narod.ru(+)(+)
-
2006 September information:
www.Sep6monitoring.narod.ru(+)(+)
-
www.aug6monitoring.narod.ru(+)(+)
Information for August of 2006.
-
www.jul6monitoring.narod.ru(+)(+)
Information for July of 2006.
-
www.jun6monitoring.narod.ru(+)
Information for June of 2006 (+31 May 2006)
-
May 2006 information, April 2006 information:
www.May6monitoring.narod.ru(+)
-
www.apr6monitoring.narod.ru(+)
Here information for April of 2006 is presented.
-
www.Mar6monitoring.narod.ru(+)
Information for the period starting on March 1, 2006 is presented on this web-site.
-
February 2006 information:
www.feb-6-monitoring.narod.ru
(?does not work?) www.feb6monitoring.narod.ru
-
January 2006 information:
www.Jan6monitoring.narod.ru(+)
------
------
www.Dec06monitoring.narod.ru
Information for December of 2006. Created on December 3, 2006.
_________
http://nov06monitoring.narod.ru/index.html
06 November information
Created on November 1, 2006.
_______
October 2006 information.
http://oct06monitoring.narod.ru/index.html
Created on October 2, 2006.
______
http://phd-thesis-physics.narod.ru/index.html
At this web- site PhD thesis of Michael Marchenko in physics is presented.
http://phd-thesis-physics.narod.ru/index.html
Created on October 2, 2006.
__________
www.Sep06monitoring.narod.ru
06September information.
Created on September 4, 2006.
-------
http://history20-21.narod.ru/index.html
general history of late XX - early XXI centuries.
The paper for the competition in Moscow, Russia. The deadline is October 1, 2006.
Created on September 29, 2006.
-----
Information regarding my interaction with UNSW is presented here: http://unsw.narod.ru/index.html
Created on September 15, 2006.
___________
http://www.aug06monitoring.narod.ru/index.html
Information for August of 2006
Created on August 2, 2006
__________
http://geos-korduk.narod.ru/
Burning research (energy sector) (Korduk, Kunetsov) Created on September 1, 2006.
__________
http://www.ceu-applications.narod.ru/index.html
Application documents to www.ceu.hu . Created on August 10, 2006.
-------
http://www.conservation-energy.narod.ru/index.html
energy conservation and energy production. Created on August 10, 2006.
--------
http://www.mike-psychotherapy.narod.ru/index.html
Information about mental health of Mike Marchenko, comparison to other people and psychotherapy.
Created on August 10, 2006.
------
http://www.health-relatives.narod.ru/index.html
Health of relatives of Mike Marchenko. Created on August 10, 2006.
-------
http://www.mike-is-after-job.narod.ru/index.html
I am looking for job here. Created on August 10, 2006.
_______
http://www.igtm-papers.narod.ru/index.html
Research papers of IGTM (Institute of Geotechnical Mechanics of Ukrainian Academy of Sciences) (Иванов, god*ive)
----
http://www.terror-book-stern.narod.ru/index.html
Book: Jessica Stern. The Ultimate Terrorists. USA, 1999. - 214 p.
Created on August 2, 2006
_________
http://www.july06monitoring.narod.ru/index.html
Information for July of 2006 = информация за июль 2006 года
__________
http://www.translations-check.narod.ru/index.html
Checking my translations from and to different languages.
Created on July 10, 2006
__________
http://www.berengut-phd-thesis.narod.ru/index.html
PhD thesis of Julian Berengut
Created on July 28, 2006 (Friday) at approximately 5 PM Ukrainian time.
--------------
http://www.computer-code-phy.narod.ru/index.html
Computer code in atomic physics
Created July 10, 2006
__________
http://www.mike4july72addresses.narod.ru/index.html
E-mail addresses and web-sites.
Created on July 10, 2006.
_________
http://www.june06truth.narod.ru/index.html
Information for June of 2006 (+31 May 2006): created on June 3, 2006.
__________
http://june06monitoring.narod.ru/index.html
http://www.june06monitoring.narod.ru/index.html
www.june06monitoring.narod.ru
Information for June of 2006 (+31 May 2006): created on June 2, 2006.
_________
http://www.kireeva-phd-thesis.narod.ru/index.html
Ph.D. thesis of Kireeva.
This web-site had been created on June 14, 2006.
__________
Job-for-Mike
www.job-for-mike.narod.ru (does not work?)
I (Mike Marchenko) am looking for a job
----
health-of-relatives
http://www.health-of-relatives.narod.ru/index.html (does not work?)
Health of relatives of Mike Marchenko.
Created on June 2, 2006.
__________
Psychotherapy-Mike
http://www.psychotherapy-mike.narod.ru/index.html (does not work?)
Information about my mental health and comparison to other people.
Created on June 2, 2006.
___________
energy-conservation
http://www.energy-conservation.narod.ru/index.html (does not work?)
energy conservation and energy production.
Created on June 2, 2006 at 11 AM.
___________
___________
www.May06monitoring.narod.ru
May 2006 information, April 2006 information
_________
www.chess-dp-ua.narod.ru
On these web-sites information about chess, chess club (in Dnipropetrovs’k city in the Ukraine), helping disadvantaged kids, combat corruption in chess federation of (the) Ukraine, etc. is presented. These web-sites had been created on May 29, 2006.
___________
www.alpha-and-omega-dp.narod.ru
Information about “Alpha and Omega” which is Christian Youth American, Canadian Student canter in Dnipropetrovs’k city in (the) Ukraine.
________
Green Card, the USA:
DV-2007 diversity immigrant program, in the USA:
www.DV-2007marchenko.narod.ru
________
www.contacts-people-org.narod.ru/index.html
contacts of people- and organizations
_________
http://girls-for-mike-march.narod.ru/index.html
girls for Mike Marchenko?
________
http://sas-sergey-leonid.narod.ru/index.html
help to a disabled man Mr. Sergey Sas = помощь инвалиду 2-й группы Сергею Сясю= допомога інваліду 2-ї групи Сергію Сясю
________
mykhaylo-tokar.narod.ru
Information of Mykhaylo Tokar (Michael Tokar) on philosophy, epistemology, healthy life style.
__________
www.April06marchenko.narod.ru
Here information for April of 2006 is presented.
This web-site had been created on April 6, 2006.
------
www.Mishin-papers.narod.ru
Research papers of Dr. Mishin
________
www.Satellite-tech.narod.ru
Satellite technology, space-ships, etc.
_____
www.Missing-people.narod.ru
Missing people.
____
www.Noo-sphere-vernadsky.narod.ru
Noo-sphere Philosophy, Vernadsky
____
www.March06marchenko.narod.ru
Information for the period starting on March 1, 2006 is presented on this web-site.
_______________
www.Grechko-phd-thesis.narod.ru
Doctoral thesis in application of the principles of quantum physics in public administration is presented here. Author: Tetiana Grechko.
____
http://www.fraud2006ua.narod.ru/index.html
At these two web-sites information about frauds in (the) Ukraine in 2006 is presented.
These web-sites have been created on March 22, 2006.
_______________
www.Elections2006ua.narod.ru
on this web-site information about election campaign of 2006 in (the) Ukraine is presented.
______________
www.Regions-party-ua.narod.ru
On this web-site information about Party of Regions of Ukraine is presented.
this web-site had been created on March 13, 2006.
_________________
www.Our-ukraine2006.narod.ru
Here information about the political party and/or coalition of parties called “Our Ukraine” is presented.
_______________
www.Pora-prp.narod.ru
Political parties Pora and PRP in (the) Ukraine
________________
06 February 2006 information:
www.feb06monitoring.narod.ru
----
http://feb2006marchenko.narod.ru/index.html
On this web-site information for the period from February 21, 2006 until February 28, 2006 (until the end of February of 2006) is presented.
My ideas, thoughts, theories, etc. can be found here.
Crated on February 22, 2006.
_____________
http://terror-technology.narod.ru/index.html
Technology of terror
_______________
http://www.feb06marchenko.narod.ru/index.html
On this web-site information for the period from February 1, 2006 until February 20, 2006 is presented.
My ideas, thoughts, theories, etc. can be found here.
Crated on February 1, 2006.
____________________
http://contacts-business.narod.ru/index.html
contacts business
_________________
www.References-physics.narod.ru
references in physics
_________________
http://julia-timoshenko2006.narod.ru/index.html
Here information about Julia Timoshenko as well as some other information is presented.
This web-site has been created on 16 February 2006.
_________________
http://www.green-party-ua.narod.ru/index.html
Here information about Green Party of Ukraine as well as some other information is presented. This web-site has been created on 16 February 2006.
_________________
http://jan2006marchenko.narod.ru/index.html
On this we-site information for the period from approximately January 16, 2006 to approximately January 31, 2006 is presented, other information for other period(s) of time may be presented on this web-site as well.
The name of the file probably includes “31jan06”.
Crated on January 25, 2006.
My ideas, thoughts, theories, etc. can be found here.
www.Vitrenko2006.narod.ru
Here information about a woman politician Natalie Vitrenko (she is a politician in (the) Ukraine) as well as may be other information (my theories, ideas, diaries, etc.) can be found.
Created on January 18, 2006.
www.Jan06marchenko.narod.ru
On this web-site information for the period from approximately January 1, 2006 to approximately January 15, 2006 is presented, other information for other period(s) of time may be presented on this web-site as well.
The name of the file probably includes “15jan06”.
Information which has mainly been created in January of 2006 is presented here.
___________
Here you can find my application documents for CEU (Central European University) and other information (ideas, thoughts, etc.):
http://ceu-marchenko.narod.ru/index.html (not working?)
(Created on January 5, 2006 )
______________
Here you can find references (recommendations) of some people who know me and other information (ideas, thoughts, etc.):
http://references-marchenko.narod.ru/index.html
(Created on January 5, 2006 )
_______________
www.Dec2005marchenko.narod.ru
Dec.2005 ideas = мысли за декабрь 2005 года = думки за грудень 2005 року.
On this we-site information for the period from approximately December 10, 2005 to approximately December 31, 2005 is presented, other information for other period(s) of time may be presented on this web-site as well.
The name of the file probably includes “31dec05”.
_____________
http://dec05marchenko.narod.ru/index.html
my thoughts, ideas, etc. in December of 2005.
---------
www.terror-contact4july.narod.ru
Please Check www.terror-contact4july.narod.ru for e-mail addresses, contact details, etc.
---
www.Cancer-leukemia.narod.ru
cancer-leukemia
--
http://www.eddy-boyko.narod.ru/index.html
www.Eddy-boyko.narod.ru
kid Eddy Boyko has leukemia, his parents abandoned him.
___
www.Homeless-street.narod.ru
about homeless people
---------
www.street-kids-philippi.narod.ru (cannot edit)
Helping street kids in Philippines.
---------
My ideas on and/or after 28 November 2005 until now can be seen at:
http://after28nov2005.narod.ru/
---------
www.chevening.narod.ru
OSI/FCO CHEVENING SCHOLARSHIPS 2006-2007
University of Oxford
Research Scholarships
UNIVERSITY OF OXFORD
OSI/FOREIGN AND COMMONWEALTH OFFICE
CHEVENING SCHOLARSHIPS 2006-2007
9 & 3-Month Research Scholarship
----------
www.muskie-marchenko.narod.ru My application documents for Muskie fellowship can be found on the following web-site: www.muskie-marchenko.narod.ru
--------
www.from24nov05-6aug05.narod.ru = My diry from August 6, 2005 to November 24, 2005: (Diry=дневник=щоденник6aug05-24nov05)
---------
www.Tutoring.narod.ru (Tutoring in almost everything at almost any level).
--------
www.neuro-science.narod.ru
www.Cults.narod.ru (destructive cults)
www.manipulation.narod.ru (protection against manipulation)
www.Brain-drain-ua.narod.ru (brain-drain from Ukraine)
www.military-ukraine.narod.ru (Military industrial complex of Ukraine)
www.it9school.narod.ru (Information technology (IT))
http://physics-marchenko.narod.ru/index.html (physics)
http://psychology-marchenko.narod.ru/index.html (psychology)
www.Sex-tourism.narod.ru (sex tourism of the Westerners to Ukraine)
www.Tiahnybok.narod.ru
Here the focus is a bit more on politics.
www.September11-2001USA.narod.ru (terror against the USA)
www.havrylo.narod.ru (my ideas, thought, theories, evidence, proof, etc.)
www.Spiritual-vova.narod.ru (my ideas, thought, theories, evidence, proof, etc.)
---------
www.Before-05-05-05.narod.ru (my ideas, thought, theories, evidence, proof, etc.)
www.before-april-18-2005.narod.ru (my ideas, thought, theories, evidence, proof, etc.)
www.March9-2005.narod.ru (my ideas, thought, theories, evidence, proof, etc.)
www.January30-2005.narod.ru (my ideas, thought, theories, evidence, proof, etc.)
www.Mykhaylo-marchenko.narod.ru (my ideas, thought, theories, evidence, proof, etc.)
www.michael-marchenko.narod.ru/ (my ideas, thought, theories, evidence, proof, etc.)
www.mike-marchenko.narod.ru/ (my ideas, thought, theories, evidence, proof, etc.)
http://lover.in.ua/Mike4july1972Dp/ (my pictures can be seen here. here I am looking for a girl-friend)
www.Hlp1.narod.ru (first created on 29 September 2005, 10:19 AM Ukrainian time) (almost everything can be found on this site)
www.Llii4.narod.ru (first created on 29 September 2005, 15:19 Ukrainian time) (almost everything can be found on this site)
_________
http://anne-beann-s.narod.ru/index.html
Annabel Bendaсo: beanns_rejy@yahoo.com
___________
In Ukrainian language: по-украинки: українською мовою:
Будь ласка, розберіться у наведеній вище та/або нижче інформації з метою з’ясування хто винен, а хто не винен у цій ситуації!
____________
~ Essence of my information:
** Technologies, skills, experience, knowledge, and basic resources (minimum of food and shelter to be able to use technologies, skills, experience, and knowledge) are probably the most important for any country or human to survive in very tough fight for survival of the fittest.
I am looking to the ways if protection of developing poor countries from extermination or enslaving by developed countries (the USA, Canada, European Union, Australia, and New Zealand.)
It is difficult to for the developing countries to defeat the USA, Canada, European Union, Australia, and New Zealand in economic competition.
If the developing countries fail to stand for their interests using economic methods, terror may be considered as an option.
It is easier to destroy than to create. Developing countries can threaten to destroy developed countries and the whole world as the last option.
It is difficult for ordinary people to understand the main corrupt practices of those people who are in power. Thus, it is difficult to know who are really the guiltiest people. If there is not enough transparency to find the truth, there may be a need to kill all people to make sure that the guiltiest people do not get away with crimes unpunished. Otherwise, there may not be enough accountability to make sure that those people who are in power are doing the right thing often enough.
I am trying to find the way out of the problems for the world, my country, and myself.
** Volume: On February 20, 2006 this information encompasses approximately 1000 pages of text in many languages.
** Methods of analysis: computer simulation, logic, and mathematics.
__________________
Each web-site may be updated separately. Thus, if you see the date of updating this web-site, the other web-sites may be updated later than this web-site.
__________________
~ Суть:
Суть данной информации состоит в поиске путей преодоления проблем мира, Украины, и моих личных проблем.
Новые технологии, знания, умения, навыки и опыт - видимо самое главное для выживания страны и человека в условиях современной жесткой конкуренции.
Моя задача - защитить слаборазвитые страны (такие, как Украина) от истребления и порабощения более развитыми странами (США, Евросоюз, Австралия, Новая Зеландия).
Если будет очевидно, что невозможно слаборазвитым странам выжить в этой конкурентной борьбе, то возможно рассмотрения вариантов террористических операций против развитых стран.
Обычным людям сложно разобраться в интригах влиятельных людей мира.
Существует большая опасность коррупции и безответственности со стороны мировой элиты по отношению к самым незащищенным людям.
Для обеспечения ответственности мировой элиты по отношению к самым незащищенным людям предлагается рассмотреть возможность создания очень реальной угрозы существования абсолютно всех людей на Земле. Цель: добиться открытости для общественности информации обо всех основных потоках ресурсов в мире, о принятии важных для мира решений.
Уничтожить мир проще, чем созидать. Поэтому, даже слаборазвитые страны, объединив усилия, могут уничтожить всех людей на Земле. Это может стать предостережением для мировой элиты от чрезмерной коррупции.
** Объем информации: Обоснование этой концепции занимает примерно 1000 страниц теста на разных языках по состоянию на 20 февраля 2006 года.
** Метода анализа: логика, математика, имитационное моделирование на компьютере.
__________________
Каждый Интернет сайт может обновляться отдельно. Таким образом, некоторые сайты могут содержать более новую информацию, чем этот сайт.
__________________
* Chaos:
Above and/or bellow is information in more chaotic form. This information is presented in quite chaotic form.
Above and/or bellow information may be presented in quite chaotic form. This information is usually divided in blocks. Blocks of information can be written in different languages (English, Russian, Ukrainian, Indonesian, etc.). Information within each block is comparatively logical and systematic. Information in different blocks may not be linked strongly or information in different blocks may not be linked at all.
Each block of information usually starts with * or **, or ~, or something like that. Each block of information usually has title which gives general idea about what this block of information is about.
__________
* Хаос:
Выше и/или ниже информация мет быть представлена довольно хаотично. Данная информация как правило изложена блоками. Внутри каждого блока обычно прослеживается логика и связи, но информация разных блоков может быть слабо связана или вообще не связана.
Начало каждого блока информации обычно обозначается как * или **, или ~, и так далее.
У каждого блока информации обычно есть заглавие, которое дает представление о том, о чем идет речь в данном блоке информации.
----
* Мои Интернет - ресурсы:
Часто удаляют мои Интернет - ресурсы, поэтому, для поиска наиболее последней моей информации, задайте в поисковых системах по Интернету "Mike4July1972" (без кавычек) и/или другие ключевые слова, которые характеризуют именно меня, например мои телефонные номера, мои адреса и так далее. Возможно, какие-то из моих Интернет - ресурсов не будут удалены. Обычно, я стараюсь высказываться на форумах:
www.gorod.dp.ua/forum
www.gorod.kiev.ua/forum
www.pora.org.ua/forum
www.forum.sevastopol.info
www.forum.kraina.org.ua
www.membrana.ru
и других форумах.
Мои имена на этих форумах могут быть такими: truth_dp_ua, jihad, jihad_4July1972, Mike4July1972, terror_4July1972
Я не имею возможности создать удобные для пользователя Интернет - ресурсы, поскольку мои Интернет - ресурсы часто удаляются, и я не могу себе позволить тратить много денег, сил и времени на создание того, что скоро будет уничтожено.
Я вынужден использовать бесплатный хостинг, поскольку у меня нет денег заплатить за хостинг в настоящее время. В будущем, я постараюсь заплатить за хостинг и таким образом уберечься от уничтожения моих Интернет - ресурсов моими оппонентами.
Если Вы мне предоставите адрес Вашей электронной почты, я Вам вышлю мою информацию.
----
* My Internet resources are often deleted, thus, if you need to find my information in the Internet, you may need to search for “Mike4July1972” (without quotes). Usually I try to post on the following forums:
www.gorod.dp.ua/forum
www.gorod.kiev.ua/forum
www.pora.org.ua/forum
www.forum.sevastopol.info
www.forum.kraina.org.ua
www.membrana.ru
and other forums. My login names can be truth_dp_ua, jihad, jihad_4July1972, Mike4July1972, terror_4July1972
My Internet resources are not always user friendly because my Internet resources are often deleted and I cannot afford investing a lot of time, effort and money into developing my web-pages. I usually use free hosting that is probably why my Internet resources are deleted too often. I do not have money to pay for better hosting at the moment but in the future I will try to pay for better hosting. If you give me your E-mail address, I will try to E-mail you my information.
----
Мой номер аськи = my ICQ: 314873139.
----
|
|